Розробка технологічних принципів виготовлення дешевих фотоперетворювачів на основі монокристалічного кремнію

Створення плівок поруватого кремнію електрохімічним методом. Характеристика електричних та оптичних властивостей прозорих плівкових оксидів. Застосування технології вологого хімічного та парового осадження при виготовленні головних ясних покрить.

Рубрика Физика и энергетика
Вид диссертация
Язык украинский
Дата добавления 01.01.2017
Размер файла 638,4 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

,

де - розмір ділянки, за кількостю точок; - вишина нерівності в точці ; - середнє значення величини всередині ділянки. Разом з розраховувалась величина , яка становила різницю між двома крайніми значеннями висоти нерівностей всередині ділянки. Ці обидва параметри ( та ) хоча і не свідчать про характерні особливості морфології поверхні, але дають інформацію про кількісні значення нерівностей. Для вимірювання товщини та поруватості ПК були використані еліпсометричні методики, які викладена в роботі [19]. Вимірювання зміни ваги пластин з поруватим кремнієм та без нього здійснювали на установці ВЛА-200.

2.2 Методи дослідження параметрів ППО

Метод рентгено-дифракційного аналізу

Метод рентгено-дифракційного аналізу (XRD) це метод неруйнівного контролю, призначений для ідентифікації і кількісного визначення кристалічних фаз у порошкових та твердих зразках, вивчення структури й розміру кристалітів, якості, однорідності твердих матеріалів та тонких плівок. В роботі дослідження структури плівок виконувалось при кімнатній температурі з використанням рентгенівського дифрактометра Bruker D8 Advance, з монохроматором CuKб1 (л=0.15406 нм). Режим роботи прискорювача був 40 кВ/40 мкА. Сканування рентгенівських промінів здійснювалось в діапазоні 2 =100 - 900. Точність встановлення кутів 0.0050.

Рентгенівські промені це коротко хвильове (10-12 - 10-8 м), високо енергетичне електромагнітне випромінювання, яке має властивості хвиль та частинок. Вони описуються за допомогою енергії фотону та довжини хвилі або частоти, між якими існує зв'язок:

.

Після підстановки сталих вираз (1) перетвориться на наступний:

,

де вимірюється у мкм, Е вимірюється у еВ.

Рентгенівське випромінювання утворюється внаслідок зіткнення високо енергетичних електронів з металевою мішенню. Взаємодія між електроном та мішенню завжди супроводжується втратою енергії. Неперервний спектр формується у тому випадку, коли електрони швидко гальмуються за рахунок багаторазових зіткнень з матеріалом аноду. Але не всі електрони на цьому шляху гальмуються, деякі втрачають енергію при першому зіткненні, в той час як інші зіштовхуються з атомами мішені, послідовно втрачаючи частки загальної кінетичної енергії аж до повного її вичерпання. Ті електрони, які зупиняються при першому зіткненні утворюють фотони максимальної енергії еквівалентній втраченій енергії.

Пучок паралельних монохроматичних рентгенівських промінів (1, 2) падає під кутом ковзання і збуджує атоми кристалічної решітки, які стають джерелами інтерферуючих між собою когерентних вторинних хвиль (1', 2') (рис.2.2). Максимуми інтенсивності спостерігаються у тих напрямках, де відбиті атомними площинами хвилі знаходяться у однаковій фазі. Ці напрямки задовольняють формулі Вульфа-Брегга:

,

де n = 1. 2. 3,…

Ідентифікація методом дифракційного структурного аналізу виконувалася по дифракційним спектрах, а саме, спостерігали за інтенсивністю піків та їх шириною. Розмір кристаліта розраховувався як функція напівширини піку інтенсивності (FWHM), його місцезнаходження та довжини хвилі. Для цього розглянемо рис.2.3. Проміні А, D,…, M утворюють з площинами кут , а промінь В утворює більший кут . Відбитий промінь L' від нижньої площини m є (m + 1)им з довжин хвиль за променем В відбитим від поверхні. Отже, інтенсивність променя дифрагованого з кутом 2 дорівнює нулю. Також відбитий промінь N' від нижньої площини m є (m - 1)им з довжин хвиль за променем С відбитим від поверхні. Отже, інтенсивність променя дифрагованого з кутом 2 дорівнює нулю. Таким чином, визначено два кути 2 та 2 при яких інтенсивність дифракції дорівнює нулю.

Рис.2.3. Дифракція електронів на кристалі

Додамо, що при довільному напрямку рентгенівського випромінювання на кристал дифракція не виникає. Для того, щоб її спостерігати, необхідно шукати кут ковзання, розвертаючи кристал. Дифракційну картину можна одержати і при довільному розташуванні кристала. Для цього треба скористуватись безперервним рентгенівським спектром. Тоді для таких умов завжди знайдуться довжини хвиль, які задовольняють умові (3).

Ширина дифракційної кривої збільшується при зменшенні товщини кристалу, тому що кутовий діапазон (2-2) зростає при зменшенні m (рис.2.4). Ширина В, як правило, вимірюється в радіанах.

Отже

.

Рівняння різниці ходу промінів для двох кутів схожі:

Після віднімання отримаємо:

Але кути та майже дорівнюють куту : або

.

Отже

або

.

Більш точна трактова дає

.

Вираз (4) носить назву формули Шеррера і використовується для розрахунку розмірів кристалітів із вимірювання ширини дифракційних кривих. Величина чисельного коефіцієнта залежить від форми кристалітів.

Для вюрцитної структури міжплощинна відстань {hkl} зв'язана з параметрами гратки a та с через індекси Міллера hkl:

Ефект Холла

Ефект Холла, який був відкритий у 1879 році, був використаний для визначення питомого опору напівпровідника, рухливості, типу та концентрації носіїв заряду. Ефект Холла базується на силі Лоренца:

,

Сила Лоренца відхиляє носії заряду, утворюючи потенціал Холла, який визначається наступним чином:

,

тобто холівська поперечна різниця потенціалів прямо пропорційна магнітній індукції В, силі струму І та обернено пропорційна товщині зразка d (рис.2.5). У формулі (7) - стала Холла, яка залежить від матеріалу. За виміряним значенням сталій Холла можна визначити концентрацію носіїв заряду у зразку та домінуючий тип провідності. Знак сталій Холла співпадає з знаком заряду носіїв струму. Концентрація носіїв заряду може бути розрахована за виразом:

.

Рис.2.5. Схема ефекта Холла

Для визначення рухомості Холла у плівці спочатку оцінюють її питомий опір:

,

де Rab,cd - опір, який отриманий за допомогою вимірювання величини прикладеного струму до контактів a та b і вимірювання величини напруги між контактами c та d. Контакти встановлювались за часовою стрілкою по периметру зразка. Рухомість Холла можна визначити за формулою:

.

Треба зауважити, що рухомість Холла пов'язана з рухомістю електронів (або дірок) через наступне співвідношення

,

де фактор розсіяння визначається як

,

де - час між актами розсіяння. Зокрема, = 1.18 для розсіяння на граткі та = 1.93 для розсіяння на домішках.

Методи визначення оптичних параметрів

Якщо падаючий фотон з енергією

поглинається, він може взаємодіяти з чотирма типами носіїв: електронами на внутрішній оболонці атомів, валентними електронами, вільними носіями, електронами зв'язаними локалізованими домішками та дефектами. Процес фундаментального поглинання, який може бути використаний для аналізу ширини забороненої зони та типу переходу (прямий дозволений, прямий заборонений, непрямий дозволений, непрямий заборонений), має місце коли валентний електрон підніметься до вищого енергетичного стану, тобто до зони провідності.

Для аналізу ширини забороненої зони спочатку треба виміряти оптичне пропускання та відбивання за допомогою спектральних кривих. З цих даних можна розрахувати коефіцієнт поглинання за формулою:

.

Якщо коефіцієнт відбиття величина постійна на ділянці спектра, то

.

З іншого боку

Для дозволених прямих переходів між параболічними зонами:

.

Для заборонених прямих переходів:

.

В оптичних переходах приймають участь тільки ті фонони, які забезпечують необхідну зміну імпульсу. Це поздовжні та поперечні акустичні фонони, кожен з яких має певну енергію. При переході з початкового до кінцевого стану фонон або випускається або поглинається. У випадку непрямих переходів можливі переходи з будь-якого зайнятого стану валентної зони у будь-який стан зони провідності. Оскільки у випадку можливі переходи, як з випусканням, так і з поглинанням фононів коефіцієнт поглинання можна уявити у наступному вигляді:

.

При високих температурах:

.

При низьких температурах:

.

Для заборонених непрямих переходах між параболічними зонами:

.

Як і у випадку дозволених переходів, заборонені переходи між параболічними зонами температурно залежні. При високих температурах:

.

При низьких температурах

.

Екстраполяція функції (n = 2, 2/3, 1/2, 1/3) до нуля дає величини Eg - Ep та Eg + Ep.

Для сильно легованих напівпровідників місцезнаходження рівня Фермі у зоні характеризується величиною (у матеріалі n-типу - у зоні провідності) (рис.2.6).

Тому що стани, що розташовані нижче заповнені, власне поглинання, яке пов'язано з переходами на ці стани, вже неможливе. Отже, край поглинання повинен бути зсунутий у бік більших енергій на величину . Зсув краю поглинання, який пов'язаний з заповненням зон, звуть зсувом Бурштейна-Мосса.

2.3 Методика виготовлення тонких плівок

Головні параметри процесу осадження плівок наступні: точність вимірювання температури становила не гірше 5%; тиск кисню на виході з балону складав 0,1 МПа; швидкість потоку розчину під час пульверизації підтримувалась на рівні 7-10 мл/хв.; відстань від сопла розпилювача до поверхні пластини була встановлена експериментальним шляхом 23 см; діаметр отвору сопла, з якого розпилюється розчин не перевищував 0,5 мм. Кисень використовувався як газ-носій і подавався переривчасто через 3-4 с для запобігання охолодження поверхні пластини. Процес пульверизації тривав протягом 25-40 с. Осадження плівок відбувалось при температурах 3200С, 3800С й 4400С на поверхню скляних (4 см4 см) та кремнієвих (Ш76 мм) пластин. Товщина досліджуваних у роботі плівок становила 500 нм.

Для очищення поверхні скла від забруднень спочатку виконувалось кип'ятіння пластин в розчині хромової суміші, яка складала 100 г K2Cr2O7 на 1 л H2SO4, а потім - промивання в дистильованій воді. Для збіднення поверхневого шару скла від катіонів лужних металів пластини завантажували у 0,5 Н розчин азотної кислоти на три години. Потім відмивали у проточній дистильованій воді та сушили.

Приготування розчину здійснювали розчиненням в одному літрі етилового спирту 75 г SnCl4.5H2O (0,26М) та додаванням у розчин трихлористого олова (SbCl3) для забезпечення необхідної концентрації сурми. Концентрація сурми () змінювалась від 0 до 6 ваг.%.

Товщина виготовлених плівок SnO2 вимірювалась за допомогою профілографа-профілометра Tencor P-10. Спектри пропускання плівок реєструвались за допомогою спектрофотометра Hitachi U-4100 UV-VIS-NIR у диапазоні довжин хвиль 500-2500 нм. Дослідження структури плівок виконувалось з використанням рентгенівського дифрактометра Bruker D8 Advance при кімнатній температурі, з монохроматором CuKб (л=1,54 ). Режим роботи прискорювача був 40 кВ/35 мА. Поверхневий опір () плівок вимірювали за допомогою чотиризондового метода, а питомий опір визначали, як . Рухомість та концентрація носіїв заряду визначались за методом Холла.

2.4 Методи та моделювання параметрів сонячних елементів

На ефективність сонячних елементів впливають певні фактори, наприклад, наявність послідовного та шунтуючого опорів; поглинання світла у поверхневому шарі; рекомбінація носіїв заряду у об'ємі напівпровідника або області просторового заряду; нагрівання при наявності надлишкової енергії фотону; крізне проходження фотонів та інші. Одними з параметрів, які суттєво впливають на ефективність є послідовний та шунтуючий опори. Знання цих параметрів важливо для контролю за якістю та оцінюванню досконалості сонячних елементів. Існують різні теоретичні методи визначення таких параметрів сонячних елементів, як послідовний опір (), шунтуючий опір (), струм насичення (), фактор якості (), коефіцієнт заповнення вольт-амперної характеристики (ВАХ) (FF). До цих методів подаються такі вимоги, наприклад, як максимальне погодження з експериментальними результатами, простота, точність, достовірність мінімальність додаткової інформації про інші численні параметри. Вони базуються на розгляданні виміряних світлових та темнових вольт-амперних характеристик, застосуванні апроксімацій параметрів з використанням числових методів, отриманні параметрів на основі опису нелінійної електричної моделі сонячного елементу.

В цьому розділі розвинено прямий аналітичний метод для отримання таких параметрів, як , , та метод множників Лагранжа при визначенні фактору заповнення ВАХ сонячних елементів.

Світлова ВАХ сонячного елементу згідно з однодіодною моделлю сонячного елемента (рис.2.7) описується за допомогою виразу:

,

де - струм, що тече скрізь навантаження; - фотострум; - термічний потенціал; - температура; - заряд електрону; - напруга.

На рис.2.8 зображено загальний вигляд ВАХ сонячного елементу для ідеалізованого випадку з відповідними позначеннями необхідними для подальшого застосування.

Рис.2.8. ВАХ сонячного елементу.

Встановлення зазначених вище параметрів (, , ) базується на точному визначенні місцеположень трьох точок експериментальної ВАХ, а саме, струму короткого замикання (), напруги холостого ходу (), максимальної потужності (). Знання інформації про розташування цих трьох точок на кривій дає можливість розрахувати: динамічний опір в точці струму короткого замикання:

,

динамічний опір в точці напруги холостого ходу

,

максимальний струм (Im), максимальну напругу (Um), максимальну потужність

,

коефіцієнт заповнення ВАХ .

Параметри, які описують ВАХ сонячного елементу (1) можуть бути отримані за допомогою наступних п'яти нелінійних рівнянь:

,

,

,

,

Для зручності у записах скористаємось відповідними замінами: Вираз (8) після замін набуде наступного вигляду відносно :

.

У виразі (11) невідомим параметром є , вираз для якого отримаємо з рівняння (7):

Підставимо вираз (11) у вираз (12), звідки будемо мати:

Після розкриття дужок та перекомпонування чисельника випливає:

.

Остаточно після замін рівняння (14) набуває наступного вигляду:

.

У рівнянні (15) розрахунку підлягають та . Вираз для параметра було одержано у роботі:

у якому розрахунку підлягає . Для цього використаємо вираз (11), який після підстановки рівняння (15) набуває наступного вигляду :

Параметр може бути визначений за допомогою рівняння (9), яке за допомогою використання (17) записується , як

Після обчислень у чисельнику отримаємо наступний вираз:

.

Звідки, розкриваючи дужки та вирішуючи відносно отримаємо:

,

або

.

Для визначення FF використаємо метод множників Лагранжа. Це задача про знаходження найбільшого за площиною прямокутника, розташованого всередині ВАХ. Нехай треба знайти максимум функції двох змінних за умовою

.

Будемо вважати, що обидві функції неперервно диференційовані, а рівняння (19) задає гладку криву на плоскості (U,I). В такому випадку задача зводиться до знаходження екстремуму функції на кривій. Також будемо вважати, що крива не проходить крізь точки, у яких градієнт обертається у нуль. Введемо безрозмірні змінні, значення яких заходяться всередині інтервалу [0;1]: та . Тоді функція перетвориться у іншу функцію . а рівняння (19) тепер буде виглядатиме так:

.

Складемо функцію Лагранжа у вигляді лінійної комбінації функцій та :

,

де - довільне дійсне число. Необхідною умовою її екстремуму є рівність нулю градієнту: . Запишемо систему рівнянь, дорівнявши до нулю частні похідні функції Лагранжа:

Послідовно візьмемо наступні частні похідні :

,

,

,

.

Після цього можна записати вирази для та :

,

.

Оскільки та , то остаточно будемо мати:

,

.

З останніх двох рівнянь можна елементарно отримати наступний вираз для множника Лагранжа:

.

Перепишемо у виразі (30):

.

.

Тепер перемістимо цей експоненціальний вираз до рівняння (20), перегрупуємо його і отримаємо:

Рівняння (34) звичайне квадратне рівняння, яке має два рішення, одно з яких може бути прийнятним, тому що воно менше за одиницю за умови :

)

У рівнянні (35) фотострум може бути розрахований за допомогою наступного рівняння:

.

Для будування залежностей та ми скористатись експериментальними даними параметрів сонячних елементів. В таблицю 1 зведені експериментальні дані по параметрам сонячних елементів, виміряних при температурі Т=300К та рівнем освітлення 100 мВт/см2 за результатами роботи. Результати розрахунків параметрів за результатами наших вимірювань подані у таблиці 2.

Проведені порівняльні розрахунки параметрів за експериментальними даними робіт показали розбіжність у значеннях параметрів, яка не перевищує 2%.

Таблиця 1. Експериментальні дані, отримані на кремнієвих сонячних елементах при температурі Т=300К та рівнем освітленості 100 мВт/cм2 у роботі.

Параметр

Позначення

Розмірність

Значення

Напруга холостого ходу

UOC

В

0,536

Струм короткого замикання

ISC

А

0,1023

Зворотна величина нахилу у точці короткого замикання

Rsho

Ом

1000,0

Зворотна величина нахилу у точці холостого ходу

Rso

Ом

0,45

Напруга в точці максимальної потужності

Um

В

0,437

Струм в точці максимальної потужності

Im

А

0,0925

Таблиця 2. Розрахункові значення параметрів.

Параметр

Позначення

Розмірність

Значення

Фактор якості

n

1,5051

Послідовний опір

Rs

Ом

0,0695

Шунтуючий опір

Rsh

Ом

1003,2

Струм насичення

Is

А

1,045.10-7

Фотострум

Iph

А

0,1023

Результати теоретичних розрахунків, проведених за допомогою пакету MathCad, можна спостерігати на рис.2.10 та 2.11. На рис.2.10 зображено теоретичну залежність , яка була отримана за допомогою рівняння (35) та даних таблиць 2 та 3.

Рис.2.10. Теоретична залежність монокристалічного кремнієвого сонячного елемента, яка була розрахована за допомогою рівняння(35).

Рис.2.11. Теоретична залежність фактору заповнення.

На рис.2.11 зображено теоретичну залежність фактору заповнення вольт-амперної характеристики кремнієвого сонячного елемента. За даними таблиці 1 теоретичне значення фактору заповнення становить 73,72%, а експериментальне значення - 73,57%.

Треба відмітити, що зростання множника Лагранжа пов'язане з підвищенням якості сонячного елементу, із зменшенням послідовного опору та збільшенням напруги. За всіма даними, які ми отримали та у відповідності з рівнянням (31), множник Лагранжа становить 0,4306.

Аналітичний метод розрахунків ключових параметрів сонячних елементів дозволяє одержувати достовірну та швидку інформацію про їх значення з точністю, яка не перевищує 2,0%.

1. Проаналізовано електрохімічний метод одержання поруватого кремнію з використанням однокамерної та двокамерної електролітичних ванн та показана доцільність використання в роботі першого типу ванн.

2. Описані наступні методики досліджень параметрів плівкових покрить: метод силової атомної мікроскопії, метод рентгено-дифракційного аналізу, ефект Холла, наведені розрахунки оптичного поглинання та зсуву Бурштейна-Мосса.

3. Запропоновано простий метод вирішення системи нелінійних рівнянь для розрахунку параметрів сонячних елементів: послідовного та шунтуючого опорів, струму насичення, коефіцієнта якості ВАХ та застосовано функцію Лагранжа для отримання рівняння для фактору якості ВАХ; розрахунки вищеназваних параметрів виконані за допомогою пакету MathCad.

Розділ 3. Технології виготовлення провідних прозорих покрить

Технології осадження відіграють важливу роль у досягненні необхідних властивостей одержуваними покриттями. Створення того ж самого покриття з використанням різних технологій приводить до зміни його властивостей. Кожен спосіб має певні переваги та недоліки. Всі технології можна умовно поділити на дві категорії: парове осадження та хімічне осадження. Кожен спосіб має власні параметри контролю утворювання покрить. Структура та морфологія матеріалу залежать від кінетики процесу, температури, тиску, середовища, тощо. Розглянемо основні технології осадження. кремній електрохімічний плівковий оксид

3.1 Технології парового осадження

Технології парового осадження розділяються на фізичне парове осадження (PVD) та хімічне осадження з парової фази (CVD).

Методи фізичного парового осадження розглянуті в роботі. Парове осадження з джерела на поверхню підкладки відбувається при низькому тиску у герметичній камері за допомогою термічного випаровування або бомбардування високо енергетичними іонами поверхні мішені. При термічному випаровуванні джерело матеріалу розігрівається і конденсується на підкладці, утворюючи плівку. Для проведення процесу випаровування потрібно мати випарник з тугоплавкого металу. Реактивне випаровування здійснюється за умовою наявності газу або плазми у камері під час випаровування. Цей метод забезпечує добру адгезію покриття, високу швидкість осадження, точний контроль стехіометрії. Але цей метод потребує високих температур підкладки.

При розпиленні з постійним струмом мішень є катодом, а підкладка - анодом, між якими у вакуумній камері утворюється плазма. Іони інертного газу (.Ar+) розпилюють мішень. Цей метод достатньо простий за технічним оснащенням, дозволяє виготовляти покриття з доброю однорідністю, можливо розпилення мішеней з великою площею, матеріалу мішені як правило достатньо для багаторазового використання. Недоліком методу є невеликі швидкості нанесення плівок (5-30 нм/хв.). Крім того, метод обмежений до використання матеріалів з значною електропровідністю, тому що діелектрики швидко втрачають негативний заряд під час взаємодії з позитивними іонами.

ВЧ збудження плазми досить ефективне, тому що плазму можна підтримувати при менших тисках газу, ніж плазму тліючого розряду на постійному струмі. Для більш ефективного збудження плазми слід використовувати більш високі частоти (10-50 МГц). Під час ВЧ розпилення напруга, яка подається між електродами достатня для розпилення як провідників, так і діелектриків.

Дія магнетронного джерела базується на розпиленні матеріалу мішені-катоду під час його бомбардування іонами робочого газу. Робочий газ утворюється у плазмі аномального тліючого розряду, який збуджується у схрещених електричному та магнітному полях [226]. Це збільшує кількість вторинних електронів і частоту їх зіткнень з іонами та допомогає утримувати електрони біля мішені. Метод магнетронного розпилення використовується у серійному виробництві, продуктивний, забезпечує прийнятні швидкості осадження, низькотемпературний.

Хімічне осадження з парової фази це метод осадження покрить на поверхню під час хімічних реакцій у газової фазі в приповерхневій області підкладки. Цей метод не потребує вакууму. Звичайно поверхня буває більш нагрітим тілом, ніж середовище, що забезпечує можливість протікання гетерогенних реакцій на поверхні. Реагентами можуть бути гази, летучі рідини, сублімуючи тверді тіла та комбінації цих матеріалів. Ці матеріали повинні бути стабільними при кімнатній температурі , достатньо летучими. Температура їх хімічних реакцій повинна бути меншою за температуру плавлення підкладки. Технологія забезпечує високі швидкості осадження, але потребує високих температур та дорогого обладнання.

3.2 Технології вологого хімічного осадження

Вологе хімічне осадження це технології, за допомогою яких осаджувані матеріали диспергуються у рідинному середовищі. Ці технології використовують для виготовлення покрить з високою оптичною якістю на прозорих підкладках, а також гомогенні покриття на непрозорих підкладках. Вологі хімічні методи дозволяють синтезувати багатофункціональні покриття, які використовуються для автомобільних стекол, водовідбиттєвих поверхней, антистатичних і антивідбиттєвих покрить, прозорих провідних покрить, антикорозійних покрить, тощо. Для виготовлення гомогенних покрить з необхідними властивостями необхідно виконувати наступні умови:

– розчинність вихідного розчину повинна бути високою;

– вихідний розчин під час випаровування повинен кристалізуватись;

– краплини розчину повинні утворювати з поверхнею підкладки мінімальний кут;

– розчин повинен зберігати свої властивості при тривалих умовах зберігання.

Золь-гель процес (гелева технологія) це технологія виготовлення покрить з певними фізичними , оптичними, електричними та хімічними властивостями за допомогою отримання золю (колоїдна фаза) і переводу його у гель (тверда фаза). Цей метод дозволяє виготовляти керамічні й скляні матеріали різноманітних форм, ультра мілких сферичної форми порошків, керамічні волокна, мікропоруваті неорганічні мембрани, монолітні скляні та керамічні поруваті матеріали. Золь гель метод має багато можливостей для синтезу тонкоплівкових покрить за допомогою таких процесів, як гідроліз, полімеризація, сушіння, загустіння. Хімічний склад розчину відіграє важливу роль у отриманні покрить з необхідними структурними, електричними, оптичними властивостями.

Спрей піроліз це один з найбільш широко розповсюджених та дешевих методів масового виробництва покрить. Процес спрей-піролізу полягає у генерації мілких краплинок розчину, спрямованість їх на поверхню підкладки та термічне розкладання (піроліз) на нагрітій підкладці. Пульверизація може бути реалізована за допомогою прикладеного тиску, використання розпилювача, ультразвукового та електростатичного методів. Кожний з вище названих методів формує краплини різного розміру, забезпечує певну швидкість пульверизації і швидкість краплинок. Ці параметри процесу впливають на кінетику зростання та якість плівок. Наприклад, розмір краплини залежить від виду й розміру сопла та прикладеного до розпилювальної системи тиску. Збільшення тиску зменшує розмір краплинки, а склад розчину суттєво впливає на мікроструктуру, кристалічність, морфологію плівок. Формування плівок залежить від температури підкладки, яка повинна бути такою, щоб забезпечити розкладання розчину краплини, але не занадто високою, щоб не утворювались дрібні зернинки порошку. Цей технологічний процес добре керований, не потребує складного і коштовного обладнання, забезпечує обробку підкладок великої площі та різноманітних форм.

3.3 Технологія виготовлення прозорих провідних оксидів за методом спрей пролізу

Схема технологічного процесу

Леговані та нелеговані тонкі плівки ППО в роботі виготовлялись за методом спрей піролізу. На властивості плівок впливають наступні технологічні фактори: температура підкладки, концентрація вихідних реагентів, рівномірність плівок на поверхні підкладок, швидкість потоку вихідних реагентів, конструктивні особливості системи для спрей піролізу (особливо геометрія реакційного простору).

Підготовка підкладок

Для проведення досліджень нами були використані підкладки з скла та монокристалічного кремнію. Скляні підкладки мали наступні геометричні розміри: площа 20 ммЧ35 мм і товщина 2.0 мм, а пластини кремнію були наступних марок: КДБ-1, КДБ 4.5, КЕФ-4.5, КЕФ-1.5 з орієнтаціями поверхні (100) та (111). Діаметр кремнієвих пластин складав 76 мм та 100 мм.

Хімічна обробка скляних пластин від поверхневих забруднень здійснювалась за методиками, які показали добрі результати. За першою методикою скляні підкладки оброблялись у киплячому розчині хромової суміші (100 г K2Cr2O7 на 1 л H2SO4) протягом 30 хв., а потім промивались у проточній дистильованій воді. Для збіднення поверхні скла від лужних катіонів та утворення кремнеземного шару підкладки занурювали у 0.5 Н розчин азотної кислоти при температурі 800С з наступним промиванням дистильованою водою. З другою методикою скляні підкладки спочатку знежирювались у перекисно-аміачному розчині H2O2:NH4OH = 1:1, промивались спочатку у кип'яченій дистильованій воді терміном 30хв., а потім у проточній дистильованій воді. Сушіння здійснювалось у парах етилового спирту.

Фінішна обробка кремнієвих пластин виконувалась за допомогою їх послідовного кип'ятіння у кислотно-перекисному розчині (HCl:H2О2:H2O = 1:1:4) та аміачно-перекисному розчині (NH4OH:H2O2:H2O) з тривалістю по 5 хвилин. Потім пластини промивались у проточній дистильованій воді та сушились під стисненим повітрям.

Приготування вихідних розчинів для ППО

Для тонких плівок SnO2:Sb приготування розчину здійснювали розчиненням в одному літрі етилового спирту 75 г SnCl4.5H2O (0,26М) та додаванням у розчин трихлористого олова (SbCl3) для забезпечення необхідної концентрації сурми. Концентрація сурми () змінювалась від 0 до 6 ваг.%.

Для виготовлення тонких плівок SnO2:F приготування розчину здійснювали розчиненням 2,3 г SnCl4.5H2O у 5 мл 2М HCl. Розчинення суміші відбувалось у 20 мл етилового спирту. У якості джерела фтору був використаний фтористий амоній (NH4F), який додавався до розчину у означених пропорціях (F:Sn, ваг.%) від 5 ваг.% до 25 ваг.%. Перед початком виконання процесу пульверизації розчин прогрівався до 900С протягом 15 хв.

Система спрей піролізу

Відомо, що однорідність плівок ППО залежить від процесів, які відбуваються під час їх осадження. Одними з важливіших факторів, які впливають на електричні, оптичні та структурні характеристики плівок є наступні:

- компонентний та процентний склад вихідного розчину;

- температура поверхні підкладки;

- дисперсність розпилених краплинок;

- геометричні параметри реакційного простору.

Рис. 3.2. Схема системи спрей пролізу для осадження плівок ППО:

При використанні метода спрей піролізу значення цих факторів значно зростає, тому що для нього характерні температурні і концентраційні несталості, які ведуть до нерівномірності покрить. Аналіз літературних джерел з використання систем спрей-піролізу показав, що з точки зору відтвореності та однорідності електричних, оптичних та структурних характеристик плівок ППО, на наш погляд, перевагу мають системи з квазізамкненим об'ємом.

1 - емність з розчином; 2 - регулятор; 3 - штатив; 4 - патрубок до компресора; 5 - ротаметр; 6 - аерограф; 7 - камера; 8 - підкладка; 9 - пластина-супутник; 10 - термопара; 11 - вимірювач температури; 12 - нагрівач; 13 - тримач, 14 - опора

На тримачу (13) знаходиться ізольований нагрівач (12) круглої форми діаметром 160 мм, який з'єднаний з лабораторним трансформатором ЛАТР-1.25. Це дає можливість регулювати напругу в електричному ланцюгу і плавно змінювати температуру нагрівача (12). На нагрівачу розташовані тримач підкладки (13) з підкладкою (8), на яку здійснюється нанесення плівки, та пластина-супутник (9) з приєднаною термопарою (10) хромель-алюмель. Контроль температури здійснювався за допомогою цифрового вимірювача температури (11) АТТ-2000 з точністю 10С. Розчин подається з ємності (1) по системі трубопроводів з регулятором (2) та ротаметром (5) до аерографа (6), за допомогою якого можна регулювати потоки розчину та повітря. Конструкція кріплення аерографа (7) дозволяє його пересувати та обертати. Повітря наддувається з компресора по трубопроводу (4). Камера (7) виготовлена з кварцового скла і має специфічну форму: дно кругле а верх має конусообразне звуження. Така форма верхньої частини камери (7) усуває стиснення факелу розбризкування. За проведеними розрахунками та експериментами були визначені наступні розміри горловини камери: = 300 - 350, a = 90 мм - 110 мм, b = 48 мм - 69 мм. Камера (7) розташована на чотирьох напрямних стрижнях вмонтованих в опору (14). Таким чином утворюється повітряобмін з зовнішнім простором.

Рис.3.3. Елемент конструкції з'єднання горловини камери (7) з отвором аерографа (6)

Параметри процесу виготовлення плівок ZnO, ZnO:Al, SnO2:Sb, SnO2:F зведені в таблицю 1.

Таблиця 1. Параметри процесу спрей пролізу

Параметр

Оптимальна величина

Відстань сопло-підкладка

380 мм

Діаметр сопла

0.3 мм

Несучий газ

Повітря

Тиск газу

2 кг/см2

Швидкість потоку розчину

8 мл/хв..

Температура підкладки

3000С-5500С

Молярна концентрація

SnCl4.5H2O

0.26 М

[Sb]/[Sn]

0 - 6 ваг.%

[F]/[Sn]

5 - 25 ваг.%

Основні результати досліджень, спрямованих на розробку технології осадження тонких плівок SnO2, можуть бути сформульовані наступним чином:

- Розроблена конструкція та зібрано експериментальний пристрій струминного пролізу, який дозволяє суттєво покращити рівномірність осадження та відтвореність параметрів тонких плівок SnO2.

- Вивчені основні закономірності осадження та формування тонких плівок SnO2 методом струминного пролізу в залежності від основних технологічних параметрів процесу.

Встановлено, що:

1. при розпиленні спиртових розчинів оптимальним є мольний склад розчину - 0.26 М SnCl4.5H2O та діапазон температур пролізу 3000С - 5000С;

2. для реактора розробленої конструкції оптимальними є тиск газу-носія 2 кг/см2 і відстань між форсункою та підкладкою 380 мм.

Розділ 4. Результати досліджень властивостей поруватого кремнію та ППО SnO2

4.1 Вплив складу розчину електроліту на властивості поруватого кремнію

Вивчався вплив концентрації HF та HCl в електролітах HF:H2O:C2H5OH й HF:H2O:HCl:C2H5OH на товщину, поруватість та морфологію шарів ПК, створених на поверхні високолегованого р+ кремнію в перші декілька секунд анодування. Для проведення досліджень були використані пластини монокристалічного кремнію, вирощеного за методом Чохральского, р - типу провідності, леговані бором з питомим опором 0,03 Ом . см, діаметром 75 мм, товщиною 380 мкм, з кристалографічною орієнтацією поверхні (100). Хімічна обробка пластин виконувалась в перекисно - кислотній (HCl:H2O2:H2O=1:1:5) та перекисно - аміачній (NH4OH:H2O2:H2O=1:1:5) сумішах. Потім пластини промивались в деіонізованій воді та сушились в центрифузі. Металеві суцільні покриття на зворотному боці пластин утворювались за допомогою магнетронного напилення алюмінієвої плівки товщиною 1 мкм за тиском 7 . 10-5 Па на автоматизованому агрегаті безперервної дії Ораторія 2М з наступним відпалом при температурі 5500С протягом 15 хвилин. Підготовлені таким чином пластини, розрізались на прямокутні зразки площею 3 см2, які розміщувались в спеціальному тримачу на дні електролітичної ванни, де забезпечувався надійний захист металізації та притискного контакту від електроліту.

Для ефективного контролю температури електроліту, неперервного відновлення його концентрації поблизу поверхні кремнієвого зразка й контролю за топографічними особливостями рельєфу поверхні поруватого кремнію нами було розроблено і виготовлено пристрій для електрохімічного травлення кремнію, схема якого наведена на рис. 1. Під час травлення електроліт набуває турбуленції поблизу нерухомої пластини, що забезпечує : 1) контрольованість і однорідність температури електроліту, 2) оновленість електроліту у суміжних з пластиною шарах, 3) уникнення блокування бульбашками водню поверхні зразка, 4) наявність впливу обертального параметру електроліту на морфологію поруватого матеріалу.

Рис.1. Схема пристрою для електрохімічного травлення кремнію:

1-стержень, 2-пас, 3-Pt дріт, 4-обертова електролітична ванна, 5-зразок кремнію, 6-утримувач, 7-термостат, 8-каркас, 9-електродвигун.

В експериментах використовувались 40% фтористоводнева кислота та 96% етиловий спирт. Наявність спирту в складі електроліту в деякій мірі сприяє усуненню водню, що утворюються на поверхні ПК. Як катод було використано платиновий дріт діаметром 0,3 мм. Електрохімічне травлення поверхні кремнієвих зразків здійснювалось в гальваностатичному режимі в електролітах з різними співвідношеннями HF:H2O:C2H5OH й HF:H2O:HCl:C2H5OH. Густина струму анодування становила 50 мА/см2, а тривалість анодування - 8 с.

В електроліті HF:H2O:HCl:C2H5OH склад розчину змінювався від 1,0:3,0:1,0:5,0 до 2,0:3,0:0:5,0 ваг.ч. (для зразків І групи), та від 1,0:3,0:0:6,0 до 1,0:3,0:1,0:5,0 ваг.ч. (для зразків ІІ групи). В цих розчинах змінювалась концентрація HCl в бік збільшення, а концентрація HF залишалась постійною на рівні 10 ваг.%.

Параметри поруватого кремнію виготовленного в електроліті HF:H2O:C2H5OH.

В таблиці 1 наведені виміряні значення параметрів ПК, які були отримані під час досліджень зразків, які були оброблені в розчинах на основі HF:H2O:C2H5OH. Для зразків характерно майже постійне зростання товщини від 9 нм до 49 нм та поруватості від 32 % до 74 %, але поки концентрація HF в електроліті не становила 12%. Далі спостерігається швидке зростання товщини до 108 нм та поруватості до 74 %, яке триває до тих пір, поки концентрація HF в електроліті не досягає 14%. Потім зростання товщини ПК уповільнюється і вона майже лінійно зростає до 277 нм, а поруватість зменшується від 74 % до 52 %.

Відповідно до наших спостережень із зв'язку концентрації HF та морфології поверхні ПК встановлено, що для сильнолегованого кремнію процес електрополірування відбувається за значними струмами (50 мА/см2) та невеликою концентрацією HF (4% - 6%) і супроводжується рівномірним розчиненням кремнію з майже дзеркальною поверхнею. В цьому випадку кількість генерованих дірок та таких, що є в наявності на поверхні перевищує кількість іонів фтору, тому процес травлення лімітований дифузією іонів фтору, які пересуваються вздовж електричного поля. На поверхні вони взаємодіють з виступами та згладжують їх.

Таблиця 1 Результати вимірювання поруватості , товщини , середнього квадратичного значення нерівностей (Нскз), максимальне значення розкиду вишин нерівностей всередині ділянки поруватого кремнію виготовленого в електроліті HF:H2O:C2H5OH

Склад електроліту, (ваг.ч.)

,

(%)

,

(нм)

Нскз,

(нм)

,

(нм)

Ділянка розчинення кремнію

0,4:2,6:7

32

8

0,11

7,2

Електрополірування

0,6:2,4:7

48

16

0,46

18,51

0,8:2,2:7

58

23

1,16

23,92

Перехідна

1:2:7

66

32

2,0

35,06

1,2:2:6,8

69

54

3,6

47,12

Пороутворення

1,4:2,2:6,4

74

108

5,46

64,29

1,6:2,4:6

70

132

4,16

55,52

1,8:2,6:5,6

63

155

2,04

37,11

2:2,8:5,2

58

191

1,17

24,38

2,2:3:4,8

54

234

0,85

23,22

2,4:3:4,6

52

277

0,53

22,57

Процес травлення при збільшенні іонів фтору від 8 % до 10 % супроводжується частковим розчиненням поверхні кремнію, що теж пов'язано з недостатністю іонів фтору для вступу в реакцію з усіма поверхневими атомами кремнію. Розчинення кремнію, в першу чергу, переважно здійснюється на поверхневих дефектах структури та локальних концентраційних неоднорідностях. На цьому етапі електрохімічної взаємодії HF- - Si, який можна характеризувати, як перехідна ділянка, здійснюються два конкуруючих процеси, а саме: електрополірування - пороутворення.

Утворювання пор та характерної структури кристалів активується в той момент, коли концентрація HF в електроліті в нашому експерименті перевищує 12 %. Електрохімічна реакція переміщується з боку електрополірування в бік пороутворення. Поруватість, товщина ПК, висота нерівностей тут швидко зростають. Електрохімічна реакція розчинення кремнію відбувається на стінках кристалітів, розмір нерівностей яких досягає максимального значення, а пори збільшуються у діаметрі.

При подальшому збільшенні концентрації фтору до 24 % в розчині, процес розчинення кремнію зсувається з стінок кристалітів на ті ділянки поверхні, де скупчуються дірки. Розчинення кремнію лімітується дифузією дірок, які скупчуються переважно на верхівках кристалітів та на дні пор, і саме там відбуваються з найбільшою швидкістю процеси дисоціації, які супроводжуються розчиненням вершин кристалітів та зменшенням від 5,46 нм до 0,53 нм й від 64,29 нм до 22,57 нм. Товщина ПК зростає, як можна бачити з таблиці, від 108 нм до 277 нм, а структура поверхні, яка зображена на рис. 4, характеризується квазіоднорідним розподілом пор.

Рис.3. Морфологія поверхні зразка поруватого р+ кремнію, виготовленого в розчині HF:H2O:C2H5OH з 24 % HF.

Рис.4. Морфологія поверхні зразка поруватого р+ кремнію, виготовленого в розчині HF:H2O:C2H5OH з 14 % HF.

Найбільш ймовірні хімічні взаємодії під час формування ПК, які відбуваються на межі електроліт - кремній, описуються за допомогою моделі анодної дисоціації кремнію (рис.5):

Рух іонів F- до поверхні й захоплення дірок.

До цієї моделі слід додати деякі уточнення. Під час анодування кремнію дірки з об'єму кремнію досягають поверхні, на наш погляд, двома шляхами. Перший шлях - це рух дірок безпосередньо до дна ПК, а другий шлях - це рух дірок крізь структуру кремнієвих ниток до поверхні. В першому випадку дірки рухаються без значного опору і швидко досягають межі кремній - електроліт на дні пор, де приймають участь в реакції. В іншому випадку діркам необхідно подолати опір між об'ємним кремнієм та поруватим шаром. Таким чином, дірки, рухаючись крізь систему кремнієвих ниток, утворюють незначну густину струму на поверхні пор через їх високу ефективну площу поверхні. Внаслідок цього електрохімічне травлення більш активно відбувається на дні поруватої структури.

Параметри поруватого кремнію, виготовленого в електроліті HF:H2O:HCl:C2H5OH

В таблицях 2 й 3 наведені результати вимірювань поруватості та товщини плівок поруватого кремнію І та ІІ груп в залежності від концентрації HF та HCl в електроліті.

Зразки І групи виявляють зростання товщини та стійке зменшення поруватості. Вони виготовлялись за умовами зниження вагової концентрації HCl і збільшення концентрації HF у рівних долях. Невеличкі зміни товщини та поруватості у порівнянні із даними таблиці 1 свідчать, що зменшення концентрації HCl у деякій мірі компенсується збільшенням концентрації HF у електроліті. Зразки ІІ групи були виготовлені в електроліті з постійною концентрацією HF (10 ваг.% HF). Збільшення концентрації HCl (див. табл. 3) сприяє поступовому зростанню товщини і зменшенню поруватості зразків. Ці дані надають змогу стверджувати про активну роль HCl у процесі пороутворення. За цим ефектом можна спостерігати, якщо дослідити динаміку змінювання товщини у таблиці 2, де HCl повільно заміщує HF, особливо, якщо ці результати порівняти з даними таблиці 1. Така ж тенденція спостерігається на цих же зразках у змінюванні рівня поруватості.

Змінювання поруватості на зразках ІІ групи (табл. 3), особливо коли концентрація HCl збільшується від 0 до 2 ваг.%, більш повільно ніж при відповідних змінах на зразках з табл.1. В той же час тут можна бачити відносно значну зміну у товщині поруватого кремнію. Однак варіація концентрації HF (табл. 1) стає причиною значне змінювання товщини та поруватості. Таким чином, суміші цих двох кислот можна використовувати для більшої контрольованості процесу пороутворення, ніж у звичайній практиці з використанням стандартного розчину HF:H2O:C2H5OH.

Тепер звернемо увагу на поруватість зразків виготовлених за наступними електроліту: HF:H2O:C2H5OH=1,6:2,4:6 (табл. 1) та HF:H2O:HCl:C2H5OH=1,2:3:0,8:5 (табл.2), а також HF:H2O:C2H5OH=1,4:2,2:6,4 (табл.. 1) та HF:HСl:H2О:C2H5OH=1:0,8:3:5,2 (табл.3). Можна бачити, що поруватості відповідних зразків практично рівні. Звідки випливає, що поруватість у зразках, які виготовлялись у стандартному розчині (табл..1), може бути відтворена електролітом, що містить HCl.

Таблиця 2 Результати вимірювання поруватості й товщини у зразках поруватого кремнію І групи, виготовлених в розчині HF:H2O:HCl:C2H5OH

Склад електроліту, (ваг.ч.)

,

(%)

,

(нм)

Ділянка розчинення кремнію

1:3:1:5

75

160

Пороутворення

1,1:3:0,9:5

72

166

1,2:3:0,8:5

70

172

1,3:3:0,7:5

67

177

1,4:3:0,6:5

65

183

1,5:3:0,5:5

63

186

1,6:3:0,4:5

62

200

1,7:3:0,3:5

61,5

176

1,8:3:0,2:5

61

155

1,9:3:0,1:5

60

168

2:3:0:5

59

174

Таблиця 3 Результати вимірювання поруватості у зразках поруватого кремнію ІІ групи, виготовлених в розчині HF:HСl:H2O:C2H5OH

Склад електроліту,

(ваг.ч.)

,

(%)

,

(нм)

Ділянка розчинення кремнію

1:0:3:6

65

31

Пороутворення

1:0,1:3:5,9

66

31

1:0,2:3:5,8

68

31

1:0,3:3:5,7

73

56

1:0,4:3:5,6

78

84

1:0,5:3:5,5

77

108

1:0,6:3:5,4

76

120

1:0,7:3:5,3

75

129

1:0,8:3:5,2

74

137

1:0,9:3:5,1

72

144

1:1:3:5

71

152

Це може бути записано у наступному вигляді:

,

де та - концентрації HF та HCl у вагових відсотках у розчинах під час виготовлення зразків I та II груп, - концентрація HF у вагових відсотках під час виготовлення зразків у стандартному розчині. Таким чином, згідно з цим виразом HF може бути замінена подвійною кількістю HCl, для отримання подібного результату у поруватості, як під час використання стандартного розчину.

Інший випадок при розгляданні впливу HCl на товщину зразків поруватого кремнію. HCl сприяє збільшенню товщини для зразків, поруватість яких описується відповідно з виразом (2). Такий факт вказує на те, що HCl активно реагує не тільки на стінках пор, але й на межі поруватий кремній - кремній. Вивчення процесу анодного окислення поруватого кремнію у розчинах HCl [24] підтверджує, що оксид утворюється переважно на інтерфейсі ПК/Si внаслідок наявності носіїв заряду в цій області. Утворення оксиду на інтерфейсі навіть під час його травленні фтористоводневою кислотою може бути пояснено конкуруючою роллю HCl у процесі травлення. На рис.1 та 2 відповідно, наведені AСM зображення морфології поверхні ПК, які була створені за наступними концентраціями: HF:H2O:HCl:C2H5OH = 1,2:3:0,8:5 та HF:H2O:HCl:C2H5OH = 1:3:0.4:5,6. Можна бачити, що розміри пор і кремнієвих стовпчиків зразків менші за розміром ніж на рис.3 і рис.4.Це свідчить про присутність у складі розчину HCl. Проте кількість HCl у розчині може змінювати не тільки поруватість й товщину, але і розподіл пор за розмірами. Для того, щоб в цьому пересвідчитись треба уважно розглянути рис.3 й рис. 4. та рис.1 й 2.

Значеннями нерівностей та для зразків, зображених на рис.6 становлять 3,54 нм та 32,17 нм, відповідно. Ці ж значеннями нерівностей для зразків, зображених на рис.7 становлять 7,26 нм та 96,47 нм, відповідно.

Таким чином вперше проаналізовано початковий період електрохімічної обробки високолегованого р+-Si в електроліті із різною концентрацією плавикової кислоти. Протягом перших 8 с відбуваються електрохімічні процеси в межах кінетичних механізмів електрополірування - пороутворювання, які відповідальні за морфологію поруватого кремнію. Результати експериментів показали, що HCl виграє важливу роль у механізмі утворення поруватого кремнію. Змінювання концентрації HF у електролітах, які не містять HCl сприяють варіаціям товщини та поруватості, але співвідношення HCl/HF відіграє більш значний вплив на морфологію поверхні поруватого кремнію.

4.2 Результати електричних та оптичних властивостей ППО SnO2

В даному розділі вивчався вплив технологічних факторів на властивості плівок SnO2 легованих Sb під час спрей піролізу на поверхневий опір та оптичне пропускання.

Електричні та оптичні властивості ППО SnO2 легованих Sb, отриманих методом пульверизації

Плівки, які були отримані за розробленими режимами, мали гладку поверхню без наявності плям, сторонніх частинок, порожнин. На рис.1 та рис.2 зображені концентраційні залежності поверхневого та питомого опорів, відповідно, при трьох значеннях температури осадження.

Незалежно від температури поверхні пластин на обох рисунках спостерігаються ідентичні поведінки кривих, а саме: при малих концентраціях сурми - круте спадання, досягнення мінімуму, а потім повільний підйом. Відомо, що сурма має дві степені окислення: +5 та +3, тому у плівках SnO2 вона може існувати у двох станах Sb5+ та Sb3+. Введення невеликих концентрацій (Sb5+) у решітку SnO2 супроводжується заміщенням Sn4+ у вузлах та збільшенням кількості вільних носіїв (електронів). Внаслідок цього поверхневий опір зменшується до певної межі (мінімуму). Потім при збільшенні концентрації сурми та досягненні межі розчинності Sb5+ у решітці діоксиду олова, вільні міста займає Sb3+, який компенсує донорні рівні, які були створені Sb5+. Це веде до збільшення поверхневого опору, а відповідно і питомого опору. Мінімальні значення поверхневий та питомий опори набувають при концентрації сурми 1,9-2,0 ваг.% для трьох температур.

Залежності рухомості () та концентрації носіїв заряду (), відповідно, плівок SnO2:Sb товщиною 500 нм від кількості сурми у розчині () та температури процесу зображені на рис.3 та 4.

Рис.2. Залежності питомого опору від концентрації сурми при різних температурах осадження: ? ___ ? ___ ? 3200С; ? ___ ? ___ ? 3800С; ? ___ ? ___ ? 4400С та товщині плівки SnO2:Sb 500 нм.

Рис.3. Залежності рухомості носіїв заряду від концентрації сурми при різних температурах осадження: ? ___ ? ___ ? 3200С; ? ___ ? ___ ? 3800С; ? ___ ? ___ ? 4400С та товщині плівки SnO2:Sb 500 нм.

Можна бачити, що незалежно від температури рухомість монотонно зменшується, а концентрація носіїв збільшується із зростанням кількості легуючого компоненту. При фіксованій кількості Sb у розчині значення рухомості носіїв у зразків, які були отримані за меншою температурою, нижчі ніж у зразках які були отримані за більш високою температурою. Наприклад, значення рухомості 10 см2/(В.с), яке отримане при концентрації сурми 1,5 ат.% та температурі 3200С, можна збільшити до 19 см2/(В.с) за тією ж кількістю сурми, але при підвищенні температури процесу до 4400С. Аналогічно значення концентрації носіїв заряду 1021 см-3 для плівок SnO2:Sb з кількістю сурми у розчині 1,5 ат.% та невисокою температурою процесу 3200С може бути зменшене майже на порядок завдяки збільшенню температури процесу. Концентрація носіїв заряду у плівках, одержаних при більш високих температурах, менша ніж у плівках, які виготовлялись при меньш високих температурах. При низьких температурах осадження плівок (3200С) їх високий опір може бути обумовлений аморфною структурою, а тому малою рухомістю носіїв заряду. Підвищення температури сприяє зростанню кристалічності та рухомості.

Спектри пропускання у діапазоні довжин хвиль 500-2500 нм плівок SnO2:Sb, виготовлених за температурами 3200С, 3800С та 4400С, зображені на рис. 5, рис.6 та рис.7, відповідно.

Максимальне значення 73% пропускання набуває при мінімальних температурі осадження (3200С) і концентрації сурми (0,5 ваг.%) на довжині хвилі 825 нм. З підвищенням температури на цієї ж довжині хвилі пропускання зменшується до 67% при температурі 3800С або до 60% при температурі 4400С. Піки пропускання зсуваються у бік більших довжин хвиль з збільшенням температури, але цей зсув уповільнюється з підвищенням концентрації сурми (рис. 5 та рис.6). При концентрації сурми 3,5% зсув зовсім незначний (рис.6).

Високі температури у діапазонах досліджуваних концентрацій сурми зменшують пропускання плівок, але збільшують рухомість носіїв та поверхневий опір (рис.3 та рис.1). Ще одну особливість слід підкреслити, а саме: зростання концентрації сурми зменшує пропускання плівок для всіх температур осадження. Це може бути викликано підсиленням поглинання світла плівкою.

Досліджені властивості плівок SnO2:Sb, отриманих за методом спрей піролізу. Мінімальні значення поверхневого та питомого опорів (2,7 Ом/? та 3,5 Ом. cм, відповідно) були досягнуті при концентрації Sb, яка дорівнює 1,8 ваг.% і температурі осадження 4400С. При цієї ж концентрації сурми і температурі рухомість та концентрація носіїв заряду становлять 18 см2/(В.с) і 2.1020 см-3, відповідно. Максимальне пропускання (73%) досягнуто при мінімальній температурі осадження 3200С, концентрації сурми 0,5 ваг.% на довжині хвилі 825 нм.

Електричні та оптичні властивості ППО SnO2 легованих F, отриманих методом спрей піролізу

Мета дослідження полягає у вивченні впливу умов проведення процесу на оптичну прозорість та електричну провідність плівок оксиду олова, які були леговані фтором.

Процес пульверизації тривав протягом 4 хв. при разовому розпиленні протягом 5-7 с. Компресор підтримував тиск повітря близько 5 кПа. Швидкість потоку розчину становила 5 мл/хв. Осадження плівок відбувалось при температурах 3800С, 4600С й 5000С на поверхню скляних (4 см4 см) та кремнієвих (Ш76 мм) пластин. Товщина досліджуваних у роботі плівок становила 600 нм.


Подобные документы

  • Види оптичних втрат фотоелектричних перетворювачів. Спектральні характеристики кремнієвих ФЕП. Відображення в інфрачервоній області спектру ФЕП на основі кремнію. Вимір коефіцієнта відбиття абсолютним методом. Характеристика фотометра відбиття ФО-1.

    курсовая работа [3,6 M], добавлен 17.11.2015

  • Фізичні основи процесу епітаксія, механізм осадження кремнію з газової фази. Конструкції установок для одержання епітаксійних шарів кремнію. Характеристика, обладнання молекулярно-променевої епітаксії. Легування, гетероепітаксія кремнію на фосфіді галію.

    курсовая работа [2,6 M], добавлен 29.10.2010

  • Природа і спектральний склад сонячного світла, характер його прямого та непрямого енергетичного перетворення. Типи сонячних елементів на основі напівпровідникових матеріалів. Моделювання електричних характеристик сонячного елемента на основі кремнію.

    курсовая работа [2,3 M], добавлен 17.06.2014

  • Характеристика основних даних про припої та їх використання. Особливості пайки напівпровідників, сполук припоїв і режимів пайки германія й кремнію. Сполуки низькотемпературних припоїв, застосовуваних при пайці германія й кремнію. Паяння друкованих плат.

    курсовая работа [42,0 K], добавлен 09.05.2010

  • Електрофізичні властивості гранульованих плівкових сплавів в умовах дії магнітного поля. Дослідження електрофізичних властивостей двошарових систем на основі плівок Ag і Co, фазового складу та кристалічної структури. Контроль товщини отриманих зразків.

    дипломная работа [3,9 M], добавлен 08.07.2014

  • Характеристика основних вимог, накладених на різні методи одержання тонких діелектричних плівок (термовакуумне напилення, реактивне іонно-плазмове розпилення, термічне та анодне окислення, хімічне осадження) та визначення їхніх переваг та недоліків.

    курсовая работа [2,4 M], добавлен 12.04.2010

  • Види магнітооптичних ефектів Керра. Особливості структурно-фазового стану одношарових плівок. Розмірні залежності магнітоопіру від товщини немагнітного прошарку. Дослідження кристалічної структури методом електронної мікроскопії та дифузійних процесів.

    контрольная работа [1,5 M], добавлен 19.04.2016

  • Експериментальне дослідження й оцінка термо- і тензорезистивних властивостей двошарових плівкових систем на основі Co і Cu, Ag або Au та Fe і Cr та апробація теоретичних моделей. Феноменологічна модель проміжного шару твердого розчину біля інтерфейсу.

    научная работа [914,9 K], добавлен 19.04.2016

  • Дослідження особливостей будови рідких кристалів – рідин, для яких характерним є певний порядок розміщення молекул і, як наслідок цього, анізотропія механічних, електричних, магнітних та оптичних властивостей. Способи одержання та сфери застосування.

    курсовая работа [63,6 K], добавлен 07.05.2011

  • Класифікація планарних оптичних хвилеводів. Особливості роботи з хлороформом. Методи вимірювання показника заломлення оптичного хвилеводу. Спектрофотометричні методи вимірювання тонких плівок. Установка для вимірювання товщини тонкоплівкового хвилеводу.

    дипломная работа [2,2 M], добавлен 29.04.2013

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.