Исследование низколежащих, гигантских и барионных резонансов в электромагнитных взаимодействиях нуклонов и ядер

Размещено на http://www.allbest.ru/

Автореферат диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук

ИССЛЕДОВАНИЕ НИЗКОЛЕЖАЩИХ, ГИГАНТСКИХ И БАРИОННЫХ РЕЗОНАНСОВ В ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВЗАИМОДЕЙСТВИЯХ НУКЛОНОВ И ЯДЕР

Долбилкин Борис Сергеевич

01.04.16 - физика атомного ядра и элементарных частиц

Москва - 2009

Работа выполнена в Институте ядерных исследований Российской Академии Наук.

Официальные оппоненты:

Доктор физико-математических наук Акулиничев С.В.

ИЯИ РАН

Доктор физико-математических наук Варламов В.В.

НИИЯФ МГУ

Доктор физико-математических наук Русаков С.В.

ФИАН

Ведущая организация:

Физико Энергетический Институт им. А.И. Лейпунского, г. Обнинск

Защита состоится “ “ 2009 г. в ____ ч. мин. на

заседании Диссертационного Совета Д.002.023.04 в Физическом Институте им П.Н. Лебедева РАН по адресу: 119991 Москва, Ленинский проспект 53.

С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке ФИАН.

Автореферат разослан “ “ 2009 г.

Ученый секретарь

Диссертационного Совета Д.002. 023.04

дфмн А.В. Серов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Диссертация посвящена исследованию актуальных проблем ядерной физики электромагнитных взаимодействий - низколежащих, гигантских и барионных резонансов в фото- и электроядерных реакциях.

Актуальность тематики исследований

Физика электромагнитных взаимодействий с падающими на ядра-мишени фотонами и электронами является уникальным средством для изучения структуры нуклонов и ядер, поскольку законы электромагнитного взаимодействия хорошо известны и структура нуклонов и ядер может быть непосредственно исследована. В диссертации представлены

результаты прямых измерений сечений поглощения легкими ядрами - квантами в области изовекторных гигантских дипольных резонансов (ИвГДР). Сечения поглощения ядер до этого приблизительно определялись суммированием основных парциальных реакций- каналов протонов и нейтронов и было неизвестно совпадают ли они.

Далее описано создание установки мирового уровня в ЛФЯР для изучения рассеяния электронов, на которой были сделаны прецизионные измерения в реакциях (е,е?) основных состояний ядер ¹²С, ²⁷Al, модельно-независимый анализ параметров нзолированных уровней ядер ²⁷Al; модельный анализ модельный низколежащих уровней ядра ¹⁸O.

Значительным расширением знаний о гигантских резонансах, кроме ИвГДР, являлись исследования мультипольных гигантских резонансов (МГР) - изоскалярных монопольных и квадрупольных (ГР), изовекторного квадрупольного ГР, поскольку их параметры были плохо(или совсем) неизвестны. Поэтому было актуальным изучить трансформацию МГР с в тяжелых сферическом и деформированном ядрах и в реакциях (e,eґ), для чего нужно получить экспериментальные формфакторы и сечения МГР и сравнить с теоретическими, впервые найти уширение ИвГКР в деформированном ядре

После появления ускорителей электронов с непрерывным пучком, как МАМИ А, МАМИ Б, в Майнце, ФРГ стали возможны прецизионные измерения возбуждения и распада МГР методом совпадений с заряженными частицами, что было сделано для средних ядер . Из полученных данных возможно определить вклад прямых процессов в сечениях реакций, сравнить динамику прямого распада МГР в легких ( на основе анализа результатов других экспериментов) и средних ядрах.

Актуальной проблемой является понимание механизма демпфирования барионных резонансов (Д и главным образом D_1/3) на протоне, малонуклонных системах. С этой целью были сделаны прецизионные измерения сечений фотопоглощения на протоне, дейтроне и в области энергий 200-800 МэВ

Цели и методы работы

Цель диссертационной работы состояла в исследовании широкого круга актуальных проблем физики электромагнитных взаимодействий нуклонов и ядер, выполненных в экспериментах на разных установках с использованием различных методик, наиболее подходящих в каждом случае, для получения новых данных высокой точности о низколежащих, гигантских и барионных резонансах. Для решения этих задач было нужно:

1. Провести в ЛФЯР ФИАН измерения сечений поглощения -квантов при энергиях возбуждения до 27- 30 МэВ(ИвГДР) легких ядер с 56 методом ослабления, для чего создать специальную аппаратуру, включая магнитный спектрометр с разрешением ?1%.

для измерений в ЛФЯР ФИАН Программа работ ставила своей целью, обнаружение, анализ, сравнение параметров структуры ИвГДР.

2. Проанализировать имевшиеся данные и доказать существование вблизи порога испускания нейтронов низкоэнергичного дипольного резонанса (НЭДР) в ядрах с избытком нейтронов в интервале А = 55-208 из результатов своих и других экспериментов.

3. Найти в реакции в интервале энергий возбуждения 8 -35 МэВ в сферическом и деформированном ядрах и параметры изоскалярных монопольного, квадрупольного и изовекторного квадрупольного гигантских резонансов(ИвГКР). Для увеличения точности, уменьшения числа подгоночных параметров, сечение ИвГДР было взято из фотоядерных данных.

4. Измерить методом совпадения электронов, и продуктов реакции- протонов и -частиц, дифференциальные и полные сечения реакций () и в области энергий возбуждения 8 - 25 МэВ средних ядер на непрерывном пучке электронов микротрона МАМИ-А в Институте ядерной физики Университета Майнц, ФРГ при энергиях 137.3 и 183.4 МэВ и токе 10 - 20 мкА.

5. Определить доли распада на основное и первые возбужденные состояния ядер каналов протонов и б- частиц, а также распада протонов на основные и дырочные состояния дочерних ядер . Измерить отношения сечений альфа/протоны для ИвГДР и ИсГКР.

6. Сделать модельно-независимое разложение сечений на три ГР- Е0,Е1,Е2 в канале в ядрах методом угловых корреляций.

7. Определить величину прямого распада Е1 ГР канала протонов ядер , сравнить их динамику с легкими ядрами.

8. Измерить на МАМИ Б в Майнце детектором с большим аксептансом (~ 4р) ДАФНЕ сечения фотопоглощения на протоне и ядрах ²H, ³He при энергиях возбуждения 200-800 МэВ, вычислить интегральные сечения фотопоглощения по всей периодической системе.

9. Измерить детектором ДАФНЕ сечения реакций двойного фоторождения пионов на протоне и в области 200-800 МэВ и сравнить с парциальными сечениями двойного фоторождения пионов на дейтроне и сечениями фотопоглощения. Данные о корреляции в конечном состоянии получить из распределений инвариантных масс.

10. Создать для подготовки поляризационных экспериментов дополнительное оборудование, для этой цели группой ИЯИ был создан Меллеровский поляриметр. В процессе его разработки и создания, симуляцией и тестами, решены важные методические проблемы, в том числе определение природы и вырезание фона. В итоге был выбран вариант совпадений (1*1), при котором терялось ~ 35% полезных событий, но отрезалось ~ 97% фона. Измерения степени поляризации электронов проводились в режиме “on-line” с ошибкой ~ 3%. Поляризационные измерения были сделаны на детекторе ДАФНЕ.

Научная новизна и практическая ценность работы

1. Сечения поглощения-квантов в области ГДР при энергиях возбуждения до 27- 30 МэВ легких ядер p- и sd -оболочек и двух средних ядер pf - оболочки () были впервые прямо измерены в ЛФЯР ФИАН на синхротронах С-3 и С-260. При этом была обнаружена структура в сечениях ГДР и определены ее параметры. Для проведения этих экспериментов была разработана и создана методика пропускания с магнитным парным спектрометром в качестве детектора, который обеспечивал разрешение по энергии от ~ 100 до ~200 КэВ.

Представлен комплексный анализ структуры сечений в измеренных ядрах.

2. Обнаружено и доказано существование вблизи порога испускания нуклонов низкоэнергичного дипольного резонанса (НЭДР) в ядрах с преобладанием нейтронов в интервале массовых чисел А = 58-208, имеющего энергетическую зависимость от А равную = (522) , ширину 1.0- 1.5 МэВ и величину 1.5-3.0% ПС ТРК.

Параметры околопороговых ГДР используются при расчетах в астрофизических задачах.

3. Впервые сравнительные параметры мультипольных гигантских резонансов (МГР) - изоскалярных монопольного и квадрупольного, изовекторного квадрупольного в тяжелых сферическом и деформированном ядрах и были определены в реакции. Впервые наблюдалось уширение до ~ 10 МэВ изовекторного квадрупольного резонанса в. Анализ данных проведен по подробно изложенной в диссертации вибрационной потенциальной модели (ВПМ). Сечения мультипольных гигантских резонансов (МГР) были измерены с хорошей точностью после усовершенствования методики - создания системы сжатия энергии электронов на ЛУ-300, увеличившей ток на мишени в 10-15 раз с полным разрешением

по энергии ~ 0.13%. При анализе найдено более точное определение резонансной энергии в зависимости от массового числа А в неупругом рассеянии электронов: ИсГКР (611)МэВ, изоскалярного монопольного резонанса (772) МэВ. Энергия максимума изоскалярного монопольного резонанса (ИсГМР) прямо связана с ядерной сжимаемостью K_A, используемой, в астрофизических расчетах..

По измеренным резонансным энергиям ИсГМР E_m= (15.50.3) в и (15.70.3) МэВ в , получена оценка ядерной сжимаемости K_A~(21010) МэВ.

4. Впервые методом совпадений электронов с заряженными продуктами реакций () и измерены дифференциальные и полные сечения возбуждения и распада ядер среднего атомного веса в области 8 - 25 МэВ. На этих ядрах было сделано мультипольное разложение сечений испускания протонов и -частиц при разных передачах импульса q модельно-независимым методом на Е1 и (Е2+Е0) ГР. Форма сечений переходов на основное состояниев Е1 ГР аналогична форме сечения всех протонов. Вклад реакций в средних ядрах уменьшается до ~ 7% по сравнению с 90% для ¹²С. Асимметрия Е1 ГР ядресоответствует конфигурационному расщеплению Е1 ГР в ядрах pf - оболочки, которое ранее наблюдалось в sd- оболочке.

Впервые вычислено отношение сеченийдля изовекторного дипольного и изоскалярного квадрупольного ГР. Усредненные по всей измеренной области энергий отношения равны (0.070.02) для изовекторного Е1 и (0.11 0.03) для изоскалярного(Е2+Е0) ГР. Впервые сделано модельно-независимое мультипольное разложение сечений на Е0,Е1,Е2 ГР канала в ядрах , методом угловых корреляций (фит по углу ). Вклады отдельных ГР при передаче импульса = 0.27 Фм составляют: Е1-(663)%, Е2-(29.52.0)%, Е0- (4.53.0) МэВ.

5. Прямой распад Е1 ГР канала протонов ядер,оцененный впервые, составляет (32%, Е2(Е0) -(215)%. В реакции на средних ядрах вклад прямого процесса оценивается ~ в 15% для Е1 и~10% для Е2(Е0). Была также сделана оценка доли прямого распада легких ядер p- и sd- оболочек: от 90% в до 50% в . В работе были получены, проанализированы и обобщены фактически первые количественные данные о распаде Е1 и Е2+Е0 ГР, на основные и первые возбужденные состояния средних ядер. Они дают информацию о типах формирования ГР, его распаде, особенно Е2 , для которого надежные данные практически отсутствовали.

6. Сечения поглощения (впервые), парциальных реакций на протоне и дейтроне измерены выше порога фоторождения мезонов в интервале энергий 200-800 МэВ. Прецизионные данные о позволили на новом уровне интерпретировать различные аспекты механизмов фоторождения в Д и D_1/3 ,барионных резонансах, в частности демпфирование резонансов от А=1 до 3. Из сравнения с парциальными реакциями на протоне и дейтроне было установлено, что уменьшение амплитуды D_1/3 резонанса на дейтроне, в основном, обусловлено сечением фоторождения . Автором показано, что несмотря на уширение -резонанса и исчезновение - резонанса в и далее по А интегральные сечения фотопоглощения являются постоянной величиной по всей периодической системе () в этой области энергий..

Теоретические предсказания моделей, использующие диаграммы -KR и - пион- полюсного, членов, находятся в разумном согласии с экспериментом для реакций двойного фоторождения и . Что касается реакции , то расчеты с указанными диаграммами сильно отличаются от экспериментальных сечений. Расхождение уменьшается при добавлении диаграммы -мезон - КР.

7. Для подготовки проведения поляризационного эксперимента на МАМИ Б в Майнце был спроектирован и создан Меллеровский поляриметр электронов. В качестве детектирующей системы поляриметра была выбрана система мечения тэггера. Симуляцией и тестами был решен ряд методических вопросов, в том числе вырезание фона. В итоге был выбран вариант совпадений (1*1), при котором терялось ~ 35% полезных событий, но отрезалось ~ 97% фона. Измерения степени поляризации электронов проводились в режиме “on-line” с ошибкой ~ 3%. Поляризационные измерения были сделаны детектором ДАФНЕ.

Полученные в диссертации новые результаты об электромагнитной структуре нуклонов и ядер могут быть использованы в работе Центров и Институтов, исследующих ядерную структуру в разных областях энергий: ИЯИ РАН, НИИЯФ МГУ, ИЯФ Университетов Майнц и Бонн , ОИЯИ, ИТЭФ и других.

Личный вклад

Автор принимал активное участие в подготовке и проведении всех экспериментов, описанных в диссертации, получении, проверке корректности физических результатов и их интерпретации. Под его организационным и научным руководством были осуществлены эксперименты из Гл.2, сделанные на установке рассеяния электронов ЛФЯР, а также приведенные в Гл.3, Гл.4, Гл.5(4). Им выполнен сравнительный анализ структуры сечений поглощения реальных фотонов легкими ядрами, проверена и подтверждена гипотеза о существовании вблизи порога вылета нейтронов низкоэнергичного дипольного резонанса (Гл.1). Автор сделал оценку динамики прямого распада Е1 ГР из реакций (e,eґp,б) в легких и средних ядрах. Автором получен вывод, опровергший прежние представления, о доминировании -распада в изоскалярном квадрупольном ГР. Им было найдено, что несмотря на демпфирование барионных резонансов интегральное сечение фотопоглощения в области 200-800 МэВ, нормированное на А, - величина постоянная в области .

Положения выносимые на защиту

1. Результаты измерений сечений поглощения -квантов 8-ю легкими ядрами p и sd -оболочек и двумя средними ядрами() с четко выраженной фрагментацией. Выполнен сравнительный анализ структуры в измеренных ядрах: установлены значительные изменения в зависимости от заполнения подоболочек. Показано, что измеренная структура гигантских дипольных резонансов, в основном, соответствуют предсказаниям модели оболочек.

2. Обнаруженный вблизи порога испускания нуклонов низкоэнергичный дипольный резонанс в ядрах с преобладанием нейтронов в интервале массовых чисел А = 55-208, имеющего энергетическую зависимость от А равную= (522) с шириной 1.0- 1.5 МэВ и величиной ПС ТРК ~1.5-3.0%.

3. Параметры мультипольных гигантских резонансов - изоскалярных монопольного и квадрупольного, изовекторного квадрупольного в тяжелых сферическом и деформированном ядрах и с уширением квадрупольных резонансов в , определенные с хорошей точностью после усовершенствования методики - создания системы сжатия энергии электронов на ЛУ-300, более точное определение резонансной энергии в неупругом рассеянии электронов: изоскалярного квадрупольного резонанса (ИсГКР) (611)МэВ, изоскалярного монопольного ИсГМР (772)МэВ. Энергия (ИсГМР) прямо связана с ядерной сжимаемостью K_A, используемой в астрофизических расчетах По измеренным резонансным энергиям ИсГМР (15.50.3) МэВ в и (15.70.3) МэВ в , ядерная сжимаемость K_A оценена в (21020) МэВ.

4. Дифференциальные и полные сечения возбуждения и распада ядер среднего атомного веса в области 8 - 25 МэВ из совпадений рассеянных электронов с продуктами реакций - протонами и - частицами в реакциях () и . Интенсивность переходов на основное и низколежащие (до ~3 МэВ) дырочные состояния составляет ~ (38)% у ядраи ~ (445)% у .

5. Мультипольное разложение сечений испускания протонов и -частиц при разных передачах импульса q модельно-независимым методом на Е1 и (Е2+Е0) (ГР). Асимметрия

Е1 в соответствует конфигурационному расщеплению Е1 ГР в ядрах pf - оболочки, которое ранее наблюдалось в sd- оболочке.

6. Сечения реакциина ядрах, величины - распада на различные уровни дочерних ядер. Их характерная особенность - основная доля переходов происходят на основное и первые два возбужденных состояния ядра-остатка. Распределение мультиполей в- канале при передаче q = 0.27 Фм^-1 : Е1- (703)%, Е2(Е0)-(304)%. Величина отношения сечений альфа/протоны для изовекторного дипольного и изоскалярного квадрупольного ГР. Сечение канала альфа растет быстрее и достигает максимума при меньших энергиях. Усредненные по всей измеренной области энергий отношения равны 0.070.02 для изовекторного ГДР и 0.11 0.03 для изоскалярного Е2(Е0) ГР. Модельно-независимое мультипольное разложение сечений Е0,Е1,Е2 ГР канала, сделано в ядрах , методом угловых корреляций, в результате относительные вклады ГР при передаче импульса = 0.27 Фм найдены: Е1- (663)%, Е2- (29.52.0)%, Е0- (4.53.0)%.

7. Прямой распад Е1 ГР канала протонов ядер , полученный сопоставлением со статистическими расчетами Хаузера-Фешбаха, составляет (32%, Е2(Е0) - (215)%. В реакциина средних ядрах вклад прямого процесса оценивается ~ в 15% для Е1 и ~ 10% для Е2(Е0).

Форма переходов на основное состояниев Е1 ГР аналогична форме сечения всех протонов. Вклад реакций в средних ядрах уменьшается до ~ 7%.

8. Сечения фотопоглощения на нуклоне и малонуклонных системах в интервале энергий 200-800 МэВ. Прецизионные данные о для позволили на новом уровне интерпретировать различные аспекты механизмов фоторождения в Д и D₁₃ нуклонных резонансах, в частности демпфирование резонансов от А=1 до 4.

9. Интегральные сечения фотопоглощения и более тяжелых ядер с А =6 до 238 (по данным Bianchi и др.) по области 200-800 МэВ, равны в пределах ошибок измерений: (1607) МэВ-мб., т.е остаются постоянной величиной по всей периодической системе ().

10. Сечения реакций двойного фоторождения пионов на протоне , и, в области 200-800 МэВ. Последнее сечение было измерено на протоне и последовательно на дейтроне . Оба показали хорошее согласие между собой.

Сечение квазисвободной реакции измерено на дейтроне с существенно более высокой точностью, чем ранее. Интегральное сечение этой реакции с зеркальной на протоне равны в пределах ошибок.

11.Сечения двойного фоторождения пионов в основном формируют 2-й(в основном D₁₃) барионный резонанс, как на протоне, так и на дейтроне. Данные о корреляции в конечном состоянии были получены из распределений инвариантных масс. Из них было найдено подтверждение протекания двухступенчатой реакции двойного фоторождения пионов с образованием в промежуточном состоянии - изобары. Парциальные сечения одиночного и двойного фоторождения на протоне и дейтроне были измерены детекторами ДАФНЕ и ТАПС.

12.Для проведения поляризационного эксперимента на МАМИ Б, решение о котором было принято в Майнце в 1992 г. был создан Меллеровский поляриметр электронов. В качестве детектирующей системы поляриметра была выбрана система мечения тэггера. Симуляцией и тестами был решен ряд методических вопросов, в том числе снижение уровня фона. В итоге был выбран вариант совпадений (1*1), при котором терялось ~ 35% полезных событий, но отрезалось ~ 97% фона. Измерения степени поляризации электронов проводились в режиме “on-line” с ошибкой ~ 3%. Поляризационные измерения были сделаны на детекторе ДАФНЕ.

Апробация работы и публикации

Основные положения. диссертации опубликованы в журналах ЖЭТФ, Письма в ЖЭТФ, Ядерная физика, Трудах ФИАН, Известиях АН, Phys.Rev., Phys.Lett., Nuclear Physics, Zeitschrift fur Physik, Nuclear Instruments and Methods, использованы в циклах лекций, прочитанных автором, на Межд.школах IENP в Италии и опубликованных в Proc.5-7 Courses Int. School IENP, Italy (1986-92), (в материалах конференций - Международных, Эдинбург(1991), Греция(1997,1999), США(1996), Киев(2008),в том числе Гордоновских 1967, 86, 98 гг.(США), Int. симпозиуме по спиновой физике “SPIN96”, Голландия, Всесоюзных, (Всероссийских) по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра (1966-2008), Международных Семинарах по электромагнитным взаимодействиям EMIN в ЛФЯР ИЯИ, а также докладывались и обсуждались на научных семинарах в ФИАН, ЛФЯР ИЯИ, ОИЯИ, НИИЯФ МГУ, Университетах Тохоку, (Япония), Майнц, Геттинген, Гессен (Германия), Саскатун (Канада), Институте ядерной физике М. Планка в Гейдельберге, ядерном Центре Сакле(Франция).

Cтруктура и объем диссертации: Диссертация состоит из введения, пяти глав, заключения и литературы. Работа содержит 215 страниц, 205 рисунков, 46 таблиц. В списке литературы - 218 наименований.

СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Во Введении изложены имевшиеся к началу настоящих исследований экспериментальные данные, приведена их оценка, кратко обоснована актуальность работы, сформулированы ее цели и задачи, дано краткое содержание диссертации..

В Главе I представлен, впервые сделанный в ЛФЯР ФИАН, в 60-х годах цикл работ по измерению сечений поглощения г- квантов легкими ядрами методом пропускания пучка тормозного спектра фотонов из ускорителя через « толстый» поглотитель с разрешением по энергии, достаточным для обнаружения «тонкой» структуры ИвГДР. Для измерений был использован метод ослабления, предложенный в лаборатории. Тормозной пучок фотонов с фиксированной верхней границей падал на поглотитель и после его прохождения регистрировался магнитным спектрометром с высокой разрешающей способностью(1%) по энергии. Источником -квантов служили ускорители: электронный синхротрон С-3 с максимальной энергией 30 МэВ, позднее- С-25 с максимальной энергией 260 МэВ и значительно большей(~10) интенсивностью в области ГДР (10-30 МэВ). В условиях хорошей геометрии ( телесный угол со середины поглотителя на детектор был 0.5 стерад.) число фотонов, регистрируемое спектрометром, равнялось и эффект «перекачки» сводится к малой поправке. Здесь, - число фотонов, падающих на поглотитель, - число ядер/см², =, сумма сечений всех процессов, в результате которых-кванты выводятся из пучка. Для уменьшения систематических ошибок попеременно измерялось отношение за 10-20 мин., в течение которого стабильность ускорителя и аппаратуры поддерживалась на таком уровне, чтобы систематика не превышала статистическую точность. Методика измерений и аппаратура также впервые была предложена и создана в ЛФЯР. Интегрирование данных по энергии позволяло исключить зависимость от формы разрешения спектрометра. Разрешение последнего также слабо зависела от размеров радиатора спектрометра. Сравнительный анализ структуры сечений поглощения всех измеренных ядер представлен впервые.

Измеренные сечения легких ядер сильно структурированы. Наиболее сильно фрагментированы сечения (с относительно равными весами резонансов) в четно-четных ядрах, в которых заполнены - подоболочки (,). У ядер с заполненной подоболочкой -, магических, , среднего ядравыделяется основной максимум ГДР, исчерпывающий значительную часть дипольной суммы. Для легких нечетных ядер характерно наличие относительно плоского распределения по всей измеренной области, без четко выраженного максимума. Основной максимум ГДР постепенно уменьшается от энергии ~ 23 МэВ в до18 МэВ в .Максимум ГДР легких ядер находится ниже энергии, предсказываемой коллективной моделью , для коэффициент равен ~ 40. С лучшей точностью и разрешением измерено сечение поглощения -квантов ядром ¹⁶О.

Структура полученных сечений поглощения была объяснена в разных вариантах расчетов по модели оболочек с остаточным взаимодействием, в частности с или LS связью и силами конечного радиуса, в приближении RPA c учетом корреляций в основном состоянии. Несмотря на вариации в положении уровней и их интенсивности, в целом, -приближение объясняет экспериментальные результаты. Теоретические расчеты предсказывают, что сечение возбуждения фотонами ядра состоит из 5 резонансов при энергиях около 13.5, 17.5, 20.0, 22.5 и 25.0 МэВ. Их волновые функции являются суперпозицией-переходов . Доминирующими являются два последних при ~ 22.5 и 25.0 МэВ в соответствии с экспериментом. Сдвиг в энергиях резонансов связан с выбором конкретных параметров расчета. Различные варианты теории предсказывают разное распределение интенсивности ниже 21.5 МэВ и выше этой энергии. Экспериментальное отношение 1:3.

Полученные для ядра экспериментальные результаты, которые приводятся и обсуждаются в классическом труде по ядерной физике О.Бора и Б. Моттельсона «Структура атомного ядра», т. 2 и их сравнение с теоретическими расчетами дали возможность убедиться в правильности базисных принципов предлагаемых механизмов формирования ГДР в согласии с теоретическими расчетами по модели оболочек.

Для ядер с незаполненными 1p и sd оболочками теоретическое объяснение предполагает формирование ГДР 2-мя типами переходов в непрерывный спектр: левая ветвь ГДР- возбуждение внешнего нейтрона (группа А), при больших энергиях- переходы нуклонов из заполненной оболочки (группа Б). Можно считать, что экспериментальные и теоретические резонансы удовлетворительно согласуются (возможно, ввиду их большого количества), однако для подтверждения теории простого совпадения структуры недостаточно, для идентификации каждого уровня необходимо определение типа конфигурации другими методами из различных реакций.

Сравнение сечений поглощения -квантов легкими ядрами и изотопами ⁵⁵ Mn, в области ГДР показывает, что основной максимум находится при энергии ~ 23 МэВ в , ~ 20 МэВ в , ~ 18 МэВ. Максимум ГДР легких ядер находится ниже энергии, предсказываемой коллективной моделью ГТ. В коэффициент ~ 40.

Для ядер - оболочки и интегральное сечение до измеренной энергии возбуждения 27 МэВ равно менее половины дипольного правила сумм(ПС ТРК) для этих ядер. Остальная доля находится выше этой энергии. В ядрах - оболочки в области до 30 МэВ находится большая часть дипольной суммы: в ~ 90% ПС(ТРК)

Во втором параграфе приводятся параметры впервые обнаруженного при анализе различных фотоядерных данных низкоэнергичного дипольного резонанса (НЭДР). Сечение на спаде ГДР равно ~ 0.1 от максимума имеет большие погрешности, поэтому в ряде средних и тяжелых ядер низкоэнергичный максимум проявлялся в виде плеча или нерегулярности. Надежно установить существование резонанса и его дипольный характер удалось лишь при совместном анализе различных фото- и электроядерных реакций, включая эксперименты с совпадениями реакций в средних ядрах (Гл.4). Энергия максимума низкоэнергичного резонанса уменьшается от 13 МэВ в и до 9 МэВ в , имеет ширину ~ 1.5 МэВ и интегральное сечение ~ (1.5-3.0) % ПС.

Его резонансная энергия имеет зависимость от массового числа , аналогично предсказаниям коллективной модели Гольдгабера-Теллера , МэВ (у основного ГДР ~ 80). Приведенные выше экспериментальные данные о зависимости от энергии максимума НЭДР в области массовых чисел между= 55 - 208 показаны на рис.1. Возможное объяснение было предложено в рамках гидродинамической модели с `shearing vibrations' и из решения кинетического уравнения. Энергии и другие параметры колебаний были оценены в модели Ферми-газа, используя ядерное поле с локальным распределением скоростей и правило сумм RPA.

Дипольное состояние, изовекторное и изоскалярное, сложной природы, смесь «ножничных» колебаний Е1 и обычного Кулоновского ГДР было предсказано при ~55МэВ. Вариант гидродинамической модели с 3-мя жидкостями также предсказывает две моды дипольного возбуждения. Колебания протонов относительно равного числа нейтронов приводят к обычному ГДР. 2-ой резонанс с меньшей энергией связан с колебаниями внешних нейтронов.

Рис.1. Энергия резонанса при МэВ в зависимости от массового числа , полученная из реакций (e,e'), (, сечений поглощения фотонов.

В 3-м параграфе Гл1 описана возможное использование фото и электроядерных реакций в решении астрофизических проблем. Они оказывают прямое влияние на нуклеосинтез ядер посредством - процесса, предшествующего через фоторасщепление s- и r- процессам в богатых изотопами слоев сверхновых звезд 2-го типа. Область энергия фотодезинтеграции находится над порогом эмиссии нейтронов с шириной ~ 1 МэВ.. В связи с этим, существует интерес к малым дипольным резонансам (НЭДР), экспериментально наблюдаемым при энергиях ~ 1 МэB над порогом реакции во многих ядрах с области=55 -208. При взрыве ядра массивной звезды сильно возрастает поток нейтрино, который, несмотря на малые сечения, приводит к значительным ядерным превращениям через возбуждение гигантских резонансов. Рассеяние нейтрино и электронов приводит к подобным результатам. Из краткого рассмотрения фото- и электро- ядерных данных вытекает, что отдельные реакции, представляющие интерес для ядерной астрофизики, в частности, теории ядерного синтеза, взрывов сверхновых и других приложений астрофизики, измерены, хотя, возможно, с недостаточной точностью. Многие реакции, особенно в нестабильных ядрах, еще не исследованы.

В Гл.2 описана установка с параметрами мирового уровня для исследования ядер методом рассеяния электронов в ИЯИ, созданная группой рассеяния электронов ЛФЯР в начале 70-х гг. и физические результаты, полученные этим методом. В 60-х -70-х гг он активно использовался для изучения электромагнитных формфакторов основных и низколежащих(до порога вылета частиц) состояний ядер, многие из которых измерялись впервые и были важным стимулом развития теории. На установке был с большой точностью измерен среднеквадратичный радиус(СКР) ядра углерода,

Рис.2. Схема комплекса рассеяния электронов на ЛУЭ-100: Система транспортировки пучка к спектрометру: С - корректор; К - коллиматоры; М - поворотные магниты; Q₁ - Q₈ - квадрупольные линзы; АЩ- анализирующая щель, обложенная свинцом; Сп - спектрометр; М - физическая мишень; Э₁ - люминисцентные экраны; И₁ - индукционные мониторы; Ц₁ - цилиндры Фарадея; ТВ - телевизионные камеры; косая штриховка - защита из бетона; внизу в стене- ловушка для пучка

величина которого использовалась далее как опорный стандарт в относительных измерениях. СКР был найден фазовым анализом по гармонической модели ядра со среднеквадратичным радиусом (СКР) ^1/2 = 2,453±0,008 Фм, соответствующим параметрам модели а = 1,687 Фм и = 1,067 [19].

Данные анализировались модельно-независимым методом, в результате были получены вероятности переходов уровней 0.84, 1.01, 2.21 и 3.00 МэВ при малых значениях q², для двух нижних уровней- впервые. С модельно-независимым анализом уровней 0.84 МэВ, (1/2)⁺ и 1.01 МэВ, (3/2)⁺ согласуются расчеты по оболочечной модели и модели возбужденного остова.

В Гл.2 также представлены результаты измерения параметров основного и ряда состояний до энергии возбуждения 5,33 МэВ обогащенного до 96% изотопа ¹⁸ О на линейном ускорителе электронов (ЛУЭ) с максимальной энергией 140 МэВ ускорительной лаборатории Университета Саскачеван, Канада в интервале передач импульса 0.5< < 1.0 Фм^-1. В этом эксперименте впервые были определены параметры низколежащих уровней 4.45 (1^-), 5.09 (3^-), 5.25 (2⁺), и 5.33(0⁺) МэВ, получено согласие с предсказаниями оболочечной модели, модели возбужденного остова, Хелма.

В Гл.3 в эксперименте на ЛУЭ-300 методом неупругого рассеяния электронов на изотопах и были измерены параметры МГР мультипольностей с изоспином ДT = 0,1 и найдена динамика МГР при переходе от сферического к деформированному ядру. Перед данным экспериментом имевшиеся результаты по (ИсГМР) и (ИсГКР) были найдены из рассеяния адронов, которые имели в основном качественный характер из-за чисто феноменологического вычитания фона. Совсем мало было данных о ИвГКР.

Рис.3 Сжатие по энергии электронов из ускорителя и увеличение тока на мишени, улучшение разрешения на выходе системы компрессии энергии, что особенно отражалось на точности таких параметров как ширина и энергетически взвешенное правило сумм (ЭВПС). Совсем мало было известно об изовекторном квадрупольном резонансе (ИвГКР).

Кратко описана экспериментальная установка, которая была аналогична созданной в ЛФЯР ИЯИ, но с менее точными параметрами, за исключением системы сжатия энергии. Измерения были сделаны на ЛУЭ-300 МэВ Лаборатории ядерной физики Университета Тохоку, Сендай, Япония. Сечения рассеяния электронов для обогащенных изотопов (96.5%) и (99.2%) были измерены для энергий возбуждения от 5 до 30-39 МэВ для падающих энергий электронов из ускорителя в интервале от 150 до 215 МэВ. Для каждого изотопа было измерено пять спектров неупруго рассеянных электронов при передачах импульса 0.38-0.64 Фм^-1. К моменту описываемого эксперимента была создана и пущена в действие система сжатия энергии (рис.3), что позволило за выделенное на ЛУЭ пучковое время набрать необходимую статистику спектров рассеянных электронов. .

Во 2-м параграфе Гл.3 из измеренных при заданной передаче импульса q вычисляются сечения . В спектры вносят вклад радиационные хвосты сечений упругого и неупругого рассеяния, возможно резонансные состояния с большой шириной, экспериментальный фон, который при измерениях без мишени был найден малым. После вычитания радиационных эффектов и фона, внесения поправок на просчеты и случайные совпадения, оценка ядерной части спектров составляла ~ 50% при . Чтобы извлечь из сечений неупругого рассеяния электронов ядерную часть (вклад МГР) необходимо вычесть вклад неядерных процессов (радиационные эффекты). Вклад в экспериментальное сечение поперечной части (формфактора F_L,T²) был оценен из данных для и составлял ~ 3%. В дальнейшем анализе этот вклад не учитывался.

Падающие и рассеянные в мишени электроны теряют энергию при взаимодействии с внутренним радиационным полем (поправка Швингера), тормозное излучение в мишени и столкновения с атомными электронами. Ранее вклады, составляющих радиационного хвоста, внутреннего и внешнего тормозного излучения, и столкновений суммировались независимо. Для ядер с большими Z и сравнительно толстых мишеней(~ 10 мг/см² и больше) это нельзя считать корректным. Поэтому в анализе была использована более точная формула с конволюцией (интегрированием) отдельных вкладов. Первичный анализ экспериментальных спектров приводит к сложному комплексу относительных сечений (формфакторов) МГР при энергиях возбуждения выше порога испускания нуклонов или более сложных частиц до 35-40 МэВ,

3-й параграф Гл.3 посвящен мультипольному анализу сечений. Ниже кратко описаны различные теоретические подходы, используемые для мультипольной декомпозиции МГР, и более подробно изложена модель, по которой проведен анализ в данной работе. Это вибрационная потенциальная модель (ВПМ), основанная на связи основного и высоко лежащих по энергии возбуждения (10 - 35 МэВ) в тяжелых ядрах вибрационных состояний. Основной предпосылкой ВПМ является обобщение вибрационной модели, дополненной предположением, что лишь коллективная компонента моды колебаний дает существенный вклад в поле одночастичного вибрационного потенциала. Предполагается, что потенциал колеблется, как и плотность с сохранением объема неизменным. Для деформированных ядер ВПМ с соответствующим потенциалом и ядерной самосогласованностью предсказывает расщепление ГДР и ГКР на два (К = 0, 1) или три (К = 0, 1, 2) резонанса соответственно. Величина расщепления, или расстояния между энергиями максимумов, зависит от параметра деформации , где - радиус ядра вдоль оси вращения,- радиус перпендикулярно к ней. При значительных деформациях потенциал ВПМ сводится к потенциалу Нильсона. В Гл.3 детально описаны процедуры получения переходных плотностей и формфакторов в ВПМ. Для сферического ядра ¹⁴⁸Sm расчет был сделан для 3-х компонент МГР- изоскалярных монопольного и квадрупольного ГР и изовекторного квадрупольного ГР.

В деформированном фит был сделан для 7-и компонент - по три у каждого

Ис. и ИвГКР, одна- у ИсГМР Чтобы повысить точность ИвГДР был взят из фотоядерных данных, но также подгонялся по расчетным формфакторам ВПМ. Экспериментальные и расчетные формфакторы хорошо согласуются, давая достаточно надежные данные о МГР с л?2, что особенно ценно для изоскалярного монопольного и ИвКГР. Далее приводятся полученные параметры всех МГР. Сделаем сравнение наиболее интересных из них. Максимум ИвГКР в ¹⁴⁸Sm находится при энергии 24.30.4 МэВ, ширина на полувысоте 5.60.5 МэВ. Компоненты ИвГКР в деформированном имеют резонансные энергии 21.00.9 МэВ, 23.21.0 МэВ, 26.00.5 МэВ с ширинами соответственно 5.00.4 МэВ, 5.00.4 МэВ, 5.20.4 МэВ. Отсюда вытекает, что ИвГКР не расщепляется как ИвГДР на компоненты К = 0 и 1,т.к. расстояние между энергиями резонансов и их ширина сравнимы. ИвГКР становится шире(~10 МэВ), расстояние между резонансами ~ 5 МэВ, как и ширина каждого из них.

Параметры изоскалярного монопольного резонанса не изменились в обоих изотопах Sm в пределах ошибок как для энергии, так и ширины. ИсГМР, мода сжатия ядерной материи, издавна вызывала у исследователей повышенный интерес, поскольку его резонансная энергия связана со сжимаемостью ядерной материи: МэВ. Вычисленная из полученных энергий резонансов ИсГМР изотопов Sm сжимаемость ядерной материи, K_A - (210±20) МэВ.

Наблюдаемое уширение измеренных МГР, кроме гигантского монопольного резонанса, хорошо согласуется с предсказанием их поведения по ВПМ. ядро фотон ускоритель рассеяние

В разделе 3.5 Гл.3 представлены все имевшиеся данные по ИвГКР, включая настоящий эксперимент. Характерная для ИвГКР зависимость от энергии~130 МэВ, наблюдается только для тяжелых ядер. Зависимость ширины от массового числа представлялась обратной общепринятой, хаотичной: она максимальна (~10 МэВ) для близкого к магическому ядру и минимальна (МэВ) для деформированного . В редкоземельной области, как для сферических, так и деформированных ядер все предыдущие эксперименты дают одинаковые в пределах погрешностей ширины 71 МэВ. В данном эксперименте найдено уширение на ~ 5 МэВ от к деформированному .

Максимум ИсГКР найден в ¹⁴⁸Sm при энергии 11.60.2 МэВ с шириной 3.10.2 МэВ. В установлены 3 компоненты ИсГКР в области энергий 10.6 - 12.7 МэВ с ширинами 2.4 - 3.0(0.2 МэВ). Найденные величины подтверждают корректность сделанного мультипольного разложения..

Сделано сравнение экспериментальных резонансных энергий МГР с результатами теоретических расчетов по разным моделям. В целом согласие удовлетворительное.

Результаты измерения ИсГКР в экспериментах рассеяния электронов и адронов показывают выходящую за пределы ошибок разницу = 61для электронов и =65для адронов, или ~ 1 МэВ для тяжелых ядер, связанную повидимому с феноменологическим вычитанием фона в последнем случае. Поведение ширины

ИсГКР в ядрах редкоземельной области с А =140 - 210 показано на рис.4.

Рис.4. Ширина ИсГКР в редкоземельной области, найденных из рассеяния адронов и электронов. Нижняя кривая проведена по результатам экспериментов () для ИсГКР (белые кружки). Черными точками и квадратами показаны первые и более поздние результаты - рассеяния соответственно. Зависимость ширины ИвГДР от А в той же области массовых чисел (сплошная кривая без точек)показана для сравнения.

В главе 4 представлены результаты, выполненного впервые на непрерывном пучке ускорителя МАМИ А Института ядерной физики Университета Майнц, ФРГ эксперимента на ядрах среднего атомного веса с совпадениями рассеянных электронов с продуктами реакций - протонами и альфа - частицами в области энергий возбуждения 8 - 25.5 МэВ. Предложение эксперимента предполагало проведение измерений при минимально возможной передаче импульса - максимуме формфактора ГДР(Е1), чтобы надежно отделить вклад Е1 от других МГР и ограничить их число тремя - Е1, Е2(Т=0), Е0. Измерения были сделаны при энергиях электронов137.3 и 183.4 МэВ и токе 10 - 20 мкА. Комбинация совпадений и антисовпадений давала 299 каналов по импульсу. Для лучшего отбора электронов, пришедших непосредственно из мишени и уменьшения фона сзади лестницы, располагались 11 Черенковских счетчиков. Эффективность каналов регулярно измерялась. Энергетическое разрешение спектров электронов составляло ~ 120 КэВ. Протоны и - частицы регистрировались телескопами с активной площадью 150 ммпод углами , расположенными на гониометре, который был постоянно наклонен под углом = 45 относительно плоскости рассеяния. Толщина счетчика была ~ 70 мк.,счетчика ~ 1500 мк. В переднем детекторе останавливались протоны кинетической энергии до 2.5 МэВ, - частицы - до 11 МэВ. В детекторе - останавливались протоны с энергией до 15 МэВ, - частицы- вплоть до максимальной энергии.

Впервые получено детальное распределение сечений реакцийпо интервалам энергий возбуждения 10-25.5 МэВ шириной 1.5-2.5 МэВ остаточных ядер (раздел 4). Для изотопов составлены таблицы величины распада протонов на основное состояние , дырочные состояния . Интенсивность переходов на основное и низколежащие(до ~3 МэВ) дырочные состояния составляет ~ (38)% у ядраи ~ (444)% у . Констатируется подобие найденного распределения доли прямого распада со спектроскопическими факторами. С распадом в канал протонов сравниваются реакции на тех же ядрах. Их характерная особенность - основная доля переходов происходят на основное и первые два возбужденных состояния ядра-остатка.

Мультипольный анализ экспериментальных сечений при трех передачах импульса был впервые сделан модельно-независимым методом, основанным на специальных условиях эксперимента и нескольких естественных приближениях (Гл.4,раздел4.6). В анализ были включены сечения, измеренные в диапазоне 0.270.47 Фм.

Следующие приближения, вытекающие из условий эксперимента, были сделаны:

1. Вклад в сечение вносят только электрические продольные мультипольности, т.к. максимальный угол рассеяния электронов не превышал (погрешность ~5%) .

2. Рассматривается возбуждение только Е0, Е1, Е2 МГР. Чтобы надежно исключить вклад Е3, которого при =0.61Фм, заметен выше 20 МэВ , эта передача импульса при мультипольном анализе не рассматривалась.

3. Формфакторы не зависят от области энергий возбуждения (~ 10-25 МэВ), измеряемой в эксперименте, т.е.

4. Формфакторы Е2, Е0 имеют идентичную зависимость от переданного импульса в интервале передач импульса, используемом в эксперименте. Формфакторы не были взяты из моделей, а определены из уравнений, основанных на измеренных данных. С учетом указанных аппроксимаций экспериментальное сечение равнялось:

,

Рис.5. Сечения реакции мультипольности Е1 и Е2+Е0 при передаче импульса = 0.27 Фм

в данном случае.. При анализе была принята во внимание неоднозначность решения уравнений, вытекающая из зависимости формфакторов. Вклад Е1 ГР в канале протонов при передаче импульса = 0.27 Фм по всему измеренному интервалу энергий возбуждения ядра составляет (832)%, вклад Е2(Е0) - (171)%, в- канале аналогично: Е1- (703)%,Е2(Е0)-(302)%.

Впервые определена в настоящем эксперименте величина отношения альфа/протоны для изовекторного дипольного и изоскалярного квадрупольного ГР как в зависимости от энергии возбуждения ядер, так и интегрально, по всей измеренной области ИвГДР и ИсГКР. Отношения имеют сложную конфигурацию и отражают различия в форме и структуре сечений обоих ГР. Усредненные по всей измеренной области энергий отношения равны 0.070.02 для изовекторного ГДР и 0.11 0.03 для изоскалярного Е2+Е0 ГР. Цифры для ИвГДР, в частности, вытекают из рис.5,6. Полученный результат опроверг существовавшие ранее представления о доминировании -распада в ИсГКР. Для Е1 это видно из рис.5,6. Сравнение каналов распада реакций со спектроскопическими факторами дает дополнительные основания для определения соотношения прямого/статистического распада, кроме расчета последнего по методу Hauser-Feshbach(HF). Для изученных ядер было впервые определено соотношение двух типов механизма распада



Рис.6. Сечение ИвГДР (Е1) реакции от энергии возбуждения ядра при передаче импульса = 0.27 Фм.

Модельно-независимое мультипольное разложение сечений впервые было сделано для канала на ядрах среднего атомного веса , где нулевые спины дают возможность значительно упростить расчетную формулу сечения для трех мультипольностей и положительной четности основных состояний ядер - мишени, остатка и вылетающей частицы и разложить мультиполи математически строго.

Метод, т.н. угловых корреляций, был применен к распаду на Е0,Е1,Е2 ГР. Относительные вклады мультипольностей при передаче импульса = 0.27 Фм составляют: Е1- (663)%, Е2- (29.52.0)%, Е0-(4.51.0)%. Максимумы МГР канала сдвинуты к меньшим энергиям относительно полных и () реакций, ширины - от 2.0 до 3.5 МэВ, значительно меньше, чем в полных каналах. МГР - прямой(более корректно, «полупрямой») и статистический. Признак прямого распада - доминирующее заселение состояний1h в ядре (А-1), Его интенсивность пропорциональна вкладу 1p-1h конфигураций в ГР. Для оценки прямого распада были использованы:

(а) расчеты статистической доли экспериментального сечения по статистической модели Хаузера-Фешбаха(HF).

(б) сравнение измеренного и расчетного сечений, которое дает его нижний предел.

Вклад прямого распада был найден равным (323)% для каждого измеренного ядра.

Положение и величина максимумов сечений распада в основном коррелирует с дырочными уровнями с большими спектроскопическими факторами, наблюдаемыми в реакции подхвата. Для средних ядер величина прямого распада существенно превышает прежние представления. Надежно установлена связь между прямым распадом и входными (door-way) состояниями для ГР определенной мультипольности, показано, что при переходах Е1 и Е2 заселяются разные уровни, что отражает различную микроскопическую природу указанных ГР.

При сравнении данных имеющихся экспериментов с совпадениями на легких ядрах с результатами настоящего эксперимента впервые получена динамика ряда величин МГР. Доля распада на основное состояние уменьшается от ~ 80% в ядредо 13% в и 7%. Вклад реакции равен ~20%, пренебрежим. В ядре сечения основного и низколежащего состояний близки по величине, но имеют разную структуру. Общим свойством реакций для ГР Е1 является подобие формы полного сечения и сечения распада на основное состояние. Тот же вывод сделан для сеченийи , а также полного сечения поглощения фотонов (например, для ).

Динамика доли прямого и более сложных видов - распада, заканчивая статистическим, представляет собой уменьшение доли прямого распада от (905)% в , (7510)% в к (608)% в и (323)% в, в последних ядрах она была определена вычитанием последней, полученной расчетом по методу Х-Ф.

В легких ядрах полупрямой- распад, по оценке переходов на разрешенные уровни дочерних ядер, сравним с аналогичным распадом протонов. Согласно мультипольной декомпозиции реакцийна Е1 и Е2(Е0) ГР при передаче импульса =0.36 Фм и сравнением со статистическими расчетами HF, для Е1 отношение прямого распада ~ 0.5. В Е2(Е0) ГР прямой распад в канале протонов оценивается в (215)%. Для ядрадоля прямого распада в реакциибыла оценена ~ 10%, результаты нуждаются в уточнении.

Каналы распада (4 МэВ) дают значительный вклад в прямой распад реакции, особенно ГР Е1. Численные значения для исследованных ядер примерно одинаковы. В реакции на средних ядрах вклад прямого процесса оценивается ~ в 15% для Е1 и ~ 10% для Е2(Е0).

Рис.7. Полные сечения поглощения- квантов в интервале энергий 200-800 МэВ протоном(слева) и дейтроном(справа). Измерения на ДАФНЕ - черные кружки. Результат Armstrong'a - пустые квадраты. Сплошная кривая до 450 МэВ (на рис.слева) - сумма каналов одиночного фоторождения - из табулированных сечений.

В Главе 5 представлены эксперименты по фоторождению пионов на протоне и малонуклонных системах, на пучке реальных меченых фотонов с энергией 200-800 МэВ ускорителя МАМИ Б в Майнце, ФРГ. Ядробыло измерено впервые. Система мечения (магнитный спектрометр - тэггер) с 352 каналами обеспечивала фотоны с разрешением ~2 МэВ. Продукты реакций регистрировались детектором с большим телесным углом ДАФНЕ в плоскости рассеяния в интервале углов 21-159 град., в азимутальной- все 360. Детектор состоит из трех основных частей- проволочных камер вокруг мишени, 3-х слоев пластических сцинтилляторов(A,B,C) с толщиной 10, 100 и 5 мм соответственно, для идентификации заряженных частиц, внешних конверторов для регистрации фотонов(D,E,F)- сэндвичей из свинца и алюминия и трех 5 мм сцинтилляторов. Каждый из них разделен на 16 сегментов. На их выходе стояли 3 триггера: заряженных частиц, протонов и нейтральных частиц, которые могли настраиваться на разную многократность событий в зависимости от измеряемой

На рис.7 приведены полные сечения фотопоглощения протоном и дейтроном в области 200-800 МэВ, которые сравниваются с единственным более ранним измерением и суммой табулированных сечений(сплошная кривая).

реакции, внешние слои- D,E,F с дополнительным триггером, обеспечивают улучшение эффективности регистрации нейтральных пионов и идентификации частиц. Энергетическая калибровка всех модулей была сделана по известным двухчастичным реакциям: .Протоны и заряженные пионы различались по известным потерям энергии с пробегом частицы. Нейтральные пионы определялись по распаду на - кванты. Разрешение протонов по импульсу было: (2.5 - 10)% .

Вычисление сечения фотопоглощения из зарегистрированных событий основано на оригинальной методике, учитывающей конструкцию детектора ДАФНЕ, пробеги частиц в различных ее слоях и не сводится к суммированию парциальных реакций.

В области - резонанса, 150-450 МэВ, полное сечение фоторождения состоит из двух основных реакций: и . Для первой, в тех случаях, когда протон не регистрируется (порог 300 МэВ/с), индикатором служит детектирование . Во втором, таким индикатором является , но поскольку аксептанс детектора <4, непосредственно измеряется ~ 90% , оставшаяся часть(вычисляется экстраполяцией.