Модель пространственно-распределенного теплообмена стенки и потока на базе модального представления
Рассмотрение динамической модели теплообмена стенки и потока теплообменного аппарата. Изучение способа решения системы дифференциальных уравнений в частных производных посредством разложения в бесконечный ряд по собственным функциям одного из уравнений.
Рубрика | Физика и энергетика |
Вид | статья |
Язык | русский |
Дата добавления | 28.01.2020 |
Размер файла | 326,6 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Самарский государственный технический университет
Модель пространственно-распределенного теплообмена стенки и потока на базе модального представления
И.А. Данилушкин
О.Н. Тимофеева
Исследование нагрева потока жидкости в технологических установках базируется, в первую очередь, на учете пространственной распределенности процесса теплообмена. В большинстве случаев математические модели, разрабатываемые для выявления качественных особенностей поведения процессов нагрева и синтеза законов управления ими, позволяют ограничиться системой двух одномерных дифференциальных уравнений в частных производных, описывающих взаимосвязанные температурные распределения нагреваемого потока и поверхности, с которой он контактирует. В качестве базовой модели рассматривается процесс нагрева потока жидкости или газа от стенок трубы.
Относительно высокая скорость движения нагреваемого потока позволяет пренебречь передачей тепла за счет теплопроводности по направлению движения среды, а специальные конструктивные решения, повышающие эффективность теплообмена, позволяют считать температуру потока постоянной по сечению, перпендикулярному направлению потока. Температурное распределение в стенке трубы рассматривается как одномерная задача теплопроводности, поскольку протяженность поверхности контакта вдоль потока обычно в несколько десятков/сотен раз превышает толщину стенки. В поперечном сечении температура стенок трубы также принимается постоянной.
Таким образом, система уравнений с соответствующими граничными и начальными условиями имеет следующий вид:
, , , (1)
, , , (2)
, , , (3)
, . (4)
Здесь - температура стенки трубы; - коэффициент температуропроводности стенки, , , - физические характеристики материала стенки: коэффициент теплопроводности, теплоемкость и плотность соответственно; - распределение мощности теплоисточников, нагревающих стенку трубы; - температура потока; - скорость потока; - длина трубы; , - начальные распределения температуры стенки и потока соответственно; - температура потока на входе в теплообменник; , - коэффициенты теплопередачи от потока к стенке и от стенки к потоку соответственно. Они оба одинаково зависят от коэффициента конвективного теплообмена между стенкой и потоком, но различаются благодаря разным объемам сред, участвующих в теплообмене, разным значениям их плотности и теплоемкости.
Методами структурной теории распределенных систем [1-4] для системы (1)-(4) может быть получено структурное представление вида рис. 1.
Рис. 1. Структурная схема объекта управления
Здесь - распределенная передаточная функция температурного поля стенки
, (5)
- распределенная передаточная функция температурного поля потока
. (6)
Взаимное влияние температурных полей учитывается за счет стандартизирующих функций для стенки и потока соответственно [4]:
, (7)
. (8)
Задача управления температурным полем потока в ряде случаев формулируется либо в виде ограничений на максимальную температуру стенки нагревателя (например, при подогреве потока нефти [5]), либо в виде требования к поддержанию постоянной температуры стенки по всей длине нагревателя (пример - температура катализатора в проточном реакторе при протекании в нем эндотермических / экзотермических реакций [6]). В обоих случаях необходимо получить передаточную функцию по каналу «распределение теплоисточников» - «распределение температурного поля стенки», учитывающую наличие обратной связи за счет пространственно-распределенного сигнала. Передаточная функция замкнутой системы с распределенными параметрами в общем случае может быть найдена путем решения интегрального уравнения Фредгольма второго рода [1]. Для структурной схемы (см. рис. 1) зависимость от входного распределенного сигнала записывается следующим образом:
, (9)
где символ означает интегрирование двух связанных этим символом функций по области, в которой меняются две внутренние (ближайшие в записи формулы к знаку ) пространственные переменные [1]. Подставив в выражение (9) , по определению получаем, что - распределенная передаточная функция замкнутой системы. Тогда уравнение Фредгольма для примет вид
, (10)
ядром которого выступает интеграл произведения функций
. (11)
Решение интегрального уравнения (10) с ядром (11) не может быть найдено аналитически. Для нахождения передаточной функции по каналу «распределение теплоисточников» - «распределение температурного поля стенки» предлагается воспользоваться представлением распределенного сигнала в виде разложения в ряд по ортонормированному базису. В качестве такого базиса выбрана совокупность собственных функций однородного уравнения вида (1) с граничными условиями (2):
, , . (12)
Тогда передаточная функция (5) может быть представлена в виде бесконечной суммы
, (13)
, . (14)
Любой распределенный сигнал системы может быть представлен в виде бесконечной суммы пар произведений собственных функций (12) и соответствующих временных мод. Для можно записать
. (15)
С учетом (15) выражение для распределения температуры потока как сигнала на выходе передаточной функции записывается следующим образом:
. (16)
Благодаря свойствам ортонормированного базиса значение k-той временной моды разложения сигнала в ряд по базису (12) может быть найдено с помощью интеграла
, . (17)
Подставив (16) в (17), получим
, . (18)
Представив распределение мощности теплоисточников в виде разложения в ряд по базису (12) с помощью временных мод
, , (19)
можно записать уравнение для k-той временной моды температурного поля стенки:
, . (20)
Подставив в (20) выражение для k-той временной моды температурного поля потока (18), получим бесконечную систему уравнений для временных мод температурного поля стенки:
,
. (21)
Если ограничиться конечным числом N учитываемых мод в системе уравнений (21), то можно реализовать решение системы в одном из компьютерных пакетах численного моделирования динамических систем, например Matlab/Simulink [7]. Для этого необходимо вычислить двойной интеграл. Обозначив его
, (22)
можно записать
, . (23)
Рассмотрим сначала
, . (24)
При
. (25)
При
. (26)
С учетом полученных выражений (25) и (26) может быть найдено значение интеграла . Ввиду громоздкости вычислений целесообразно рассмотреть отдельно несколько случаев.
1) , :
. (27)
2) , :
. (28)
3) , :
. (29)
4) , :
. (30)
Рис. 2. Структурная схема модели, учитывающей три первые моды, N = 3
5) , :
. (31)
С помощью полученных выражений (27)-(31) были разработаны структурные схемы динамической модели для численного решения системы уравнений (23) при , , в специализированных компьютерных пакетах. На рис. 2 представлена схема модели для случая ,
. (32)
Подставив (32) в (19), получим
; , . (33)
На рис. 3 представлено температурное распределение по длине теплообменного аппарата, рассчитанное для некоторых фиксированных моментов времени при различном количестве учитываемых мод.
На рис. 4 представлены графики переходных процессов в трех точках по длине теплообменного аппарата также при различном количестве учитываемых мод.
Численные эксперименты проводились при следующих значениях параметров: 1/с2, м, м/с, Дж/(кг·град), кг/м3, Вт/(м·град), кВт/м3. Такие параметры соответствуют режиму нагрева бензиновых фракций в лабораторной установке каталитического риформинга [8]. Начальная температура катализатора и потока принята равной нулю градусов.
Анализ графиков (см. рис. 3, 4) показал, что увеличение количества учитываемых мод ведет к снижению статической и динамической ошибок моделей. Максимальная погрешность модели наблюдается в начале теплообменника, при м. Так, «перегрев» начала в переходном режиме при с (см. рис. 4, а) для двух мод составляет около 70% относительно установившегося значения, а для четырех мод, при с (рис. 4, в) - уже около 26%. При этом исходя из физики исследуемого процесса понятно, что «перегрева» быть не должно.
Графики, представленные на рис. 3, также показательны - «перегрев» центральной области теплообменника при м по сравнению с концом ( м) в переходном режиме (линии 3, 4 на рис. 3, б, в) уменьшается с увеличением количества учитываемых в модели мод.
Предлагаемый подход к моделированию может использоваться при исследовании объектов и систем с распределенными параметрами в компьютерных пакетах численного моделирования динамических систем, при синтезе и анализе систем автоматического управления объектами с распределенными параметрами.
а б
в
Рис. 3. Температура стенки в разные моменты времени:
а - при моделировании учтены две моды, N = 2;
б - при моделировании учтены три моды, N = 3;
в - при моделировании учтены четыре моды, N = 4:
1 - t = 5 c; 2 - t = 10 с; 3 - t = 30 c; 4 - t = 60 c; 5 - t = 250 c
а б
в
Рис. 4. Температура стенки в разных точках по длине:
а - при моделировании учтены две моды;
б - при моделировании учтены три моды;
в - при моделировании учтены четыре моды
Библиографический список
теплообмен стенка поток
1. Бутковский А.Г. Структурная теория распределенных систем. - М.: Наука, 1977. - 320 с.
2. Бутковский А.Г. Характеристики систем с распределенными параметрами. - М.: Наука, 1979. - 224 с.
3. Рапопорт Э.Я. Структурное моделирование объектов и систем управления с распределенными параметрами. - М.: Высшая школа, 2003. - 299 с.
4. Рапопорт Э.Я. Анализ и синтез систем автоматического управления с распределенными параметрами: Учеб. пособие. - М.: Высш. школа, 2005. - 292 с.
5. Данилушкин В.А., Калашников С.А., Шумаков М.А. Применение индукционных нагревателей в трубопроводном транспорте высоковязких нефтей // Вестник Самар. гос. техн. ун-та. Сер. Технические науки. - Вып. 14. - 2002. - С. 178-181.
6. Кондрашева Н.К., Кондрашев Д.О., Абдульминев К.Г. Технологические расчеты и теория каталитического риформинга бензина: Учеб. пособие. - Уфа: Монография, 2008. - 160 с.
7. Дьяконов В.П. Simulink 5/6/7: Самоучитель. - М.: ДМК-Пресс, 2008. - 784 с.
8. Тимофеева О.Н., Данилушкин И.А. Численно-аналитическое решение задачи теплообмена между катализатором и потоком // Математическое моделирование и краевые задачи: Труды VII Всероссийской научной конференции с международным участием. Ч. 2: Моделирование и оптимизация динамических систем и систем с распределенными параметрами. - Самара: СамГТУ, 2010. - С. 254-257.
Размещено на Allbest.ru
Подобные документы
Упрощение системы уравнений движения и сплошности двухмерного пограничного слоя. Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена двухмерного потока. Тепловой и гидродинамический пограничные слои при свободной конвекции у вертикальной стенки.
презентация [339,9 K], добавлен 15.03.2014Современная общая теория дифференциальных уравнений. Обзор основных понятий и классификации дифференциальных уравнений в частных производных. Уравнение теплопроводности. Начальные и граничные условия. Численное решение уравнений математической физики.
курсовая работа [329,9 K], добавлен 19.12.2014Стационарная теплопроводность шаровой (сферической) стенки. Обобщенный метод решения задач стационарной теплопроводности. Упрощенный расчет теплового потока через плоскую, цилиндрическую и шаровую стенки (ГУ 1 рода). Методы интенсификации теплопередачи.
презентация [601,4 K], добавлен 15.03.2014Общая характеристика законов динамики, решение задач. Знакомство с основными видами сил. Особенности дифференциальных уравнений движения точки. Анализ способов решения системы трех дифференциальных уравнений второго порядка, рассмотрение этапов.
презентация [317,7 K], добавлен 28.09.2013Основные исходные положения и принятые допущения. Исходная система всех основных уравнений. Преобразование исходной системы уравнений к форме записи, отвечающей задаче исследования. Преобразование до конечного результата полученной системы уравнений.
курсовая работа [1,1 M], добавлен 26.10.2013Определение расхода охладителя для стационарного режима работы системы и расчет температуры поверхностей стенки со стороны газа и жидкости. Расчет линейной плотности теплового потока, сопротивления теплопроводности, характеристик системы теплоотвода.
курсовая работа [235,2 K], добавлен 02.10.2011Особенности вывода дифференциальных уравнений осесимметрических движений круглой цилиндрической оболочки. Построение частного волнового решения основной системы уравнений гидроупругости вещества. Метод решения уравнения количества движения для жидкости.
курсовая работа [125,7 K], добавлен 27.11.2012Уравнение теплового баланса. Теплота, подведенная теплопроводностью и конвекцией, к элементарному объему. Общий вид дифференциального уравнения энергии Фурье-Кирхгофа. Применение ряда Тейлора. Дифференциальное уравнение движения жидкости Навье-Стокса.
презентация [197,5 K], добавлен 18.10.2013Уравнения гиперболического типа с частными производными 2-го порядка, решение равенства свободных колебаний струны методом разделения переменных. Описание дифференциальных уравнений теплопроводности для полубесконечного стержня в виде интеграла Пуассона.
курсовая работа [480,7 K], добавлен 05.05.2011Расчет тепловой нагрузки аппарата, температуры парового потока, движущей силы теплопередачи. Зона конденсации паров. Определение термических сопротивлений стенки, поверхности теплопередачи. Расчет гидравлического сопротивления трубного пространства.
контрольная работа [76,7 K], добавлен 16.03.2012