Моделирование измерительной системы для тестирования магниторезонансных тесламетров

Размещено на http://www.allbest.ru//

Размещено на http://www.allbest.ru//

Моделирование измерительной системы для тестирования магниторезонансных тесламетров

Соболев А.С

Разработка высокоточных магниторезонансных (квантовых) тесламетров требует для моделирования и настройки их составных электронных блоков, применение различных видов специальной аппаратуры и нестандартных устройств. Их целевой выпуск в виде комплексных систем - стационарных установок достаточно затруднителен и не осуществляется промышленностью. Поэтому для решения данной проблемы разработана нестандартизированная измерительная система - установка, позволяющая моделировать индивидуальные параметры тестирования и настройки блоков магниторезонансной аппаратуры.

Установка предназначена для работы с компонентами тесламетров диапазона 0.55 мТл на принципе ЭПР и ядерными магниторезонансными устройствами (ЯМР), использующими эффект Оверхаузера (динамическая поляризация ядер, ДПЯ). В установке предусмотрено макетирование компонент всех уровней, от оптимизации высокочастотных контуров датчиков, до отработки элементов программного обеспечения тесламетров в целом с экспериментальным определением пределов основной погрешности. Датчики тестируются стационарными методами вынужденной прецессии (ЭПР и ЯМР) и импульсными в режиме свободной прецессии (ЯМР). Соответственно, возможна организация схем модуляционных тесламетров постоянного поля (ЭПР и ЯМР), ЭПР переменного поля и магнитометров ЯМР на поворачивающих импульсах [1-5].

Главной особенностью данной установки является ее разбиение на блоки не по функциям, а по уровню и мощности сигналов. Блок-схема установки приведена на рис.1.

Рисунок 1. Блок-схема установки для моделирования компонент магниторезонансных тесламетров (вверху) и упрощенная схема электрических соединений субмодуля радиочастоты (внизу). Пунктиром обозначены экранирующие поверхности.

Все элементы, имеющие непосредственный электрический контакт с датчиками, сосредоточены в блоке слабых сигналов (БСС) с общим экраном и буферизацией внешних связей. Блок содержит датчик, усилители и все элементы, имеющие непосредственный электрический контакт с контурами датчика. Блок состоит из субблока радиочастоты, субблока СВЧ и субблока модулятора (двойная плата-коробка, на которой закреплены кольца модуляции). Разбиение на субблоки обеспечивает, за счет пространственного разделения, достаточно эффективное экранирование слабосигнальных цепей усиления сигналов прецессии от воздействия мощности СВЧ, которая необходима для возбуждения этой же прецессии. Субблок радиочастоты содержит стационарные и навесные элементы (в основном - цепи связи). Усилитель с ключами позволяет организовать ядерный спин-детектор сигналов вынужденной прецессии по типу «усилитель-ограничитель», или, при управлении ключами импульсом стробирования, возбудитель сигналов спинового эха. При моделировании схем электронного парамагнитного резонанса субблок выполняет функции широкополосного буферного кабельного усилителя сигнала модуляции от датчика ЭПР (автодинного детектора). Для сопряжения с внешними, по отношению к БСС, устройствами служит блок связи (БС). Внешние устройства (ВУ) включают ЦАП, АЦП, быстродействующий периодомер и стандартную аппаратуру (вольтметр, точный частотомер, осциллограф визуального контроля и т.п.). Все блоки (БСС, БС и ВУ) объединяются управляющим компьютером и без него не работоспособны.

Субблоки БСС выполнены в виде легко заменяемых модулей, что позволяет использовать последние, после отладки в составе БСС, в автономном режиме, в виде выносных датчиков.

Функционирование установки невозможно без источников магнитного поля с достаточно высокими характеристиками. Для работы с датчиками и макетами тесламетров в состав установки входят 2 устройства на постоянных магнитах. Устройство с неоднородным полем (~ 0.2 % на см) применяется для работы с датчиками ЭПР и для ядерного релаксометра. Другое устройство с неоднородностью поля ~ 0.005 % на см (индукция поля 3.4 мТл) предназначено для моделирования импульсных ЯМР тесламетров и определения случайной компоненты погрешности. Для создания переменного магнитного поля используется специально изготовленный многовитковый соленоид.

Рисунок 2. Осциллограммы сигналов датчиков в различных режимах. 1 - сигнал ЭПР в режиме вынужденной прецессии с линейной разверткой поля, 2- сигнал ЯМР вынужденной прецессии, 3 - сигнал ЯМР вынужденной прецессии с ДПЯ, 4 - сигнал ЯМР свободной прецессии с ДПЯ релаксометрического режима, 5 - сигнал ЯМР свободной прецессии с ДПЯ тесламетрического режима в поле повышенной однородности.

тестирование измерительный магниторезонансный тесламетр

Апробирование установки проводилось на 2-х макетных датчиках: ЭПР с объемом 10 мм3 ДФПГ и ЯМР с рабочим объемом ~ 300 мм3, аналогом которого послужил датчик геомагнитометра ММП-203. Измерения проводились в полях с индукциями 2,8 3,4 мТл. Работа датчиков в различных режимах иллюстрируется осциллограммами рис.2.

Иллюстративный характер осциллограммы представлен на рисунке 2. Для количественных измерений использовались в основном интегральные параметры (площади под кривыми). При определении характеристик, связанных с регистрируемым сигналом (формы линии ЭПР, уровня насыщения эффекта Оверхаузера, времени T1 ядерной релаксации) погрешности находились в интервале 110%

Анализ погрешностей тесламетрических режимов показал, что здесь возможен существенный вклад от внешнего фактора: вариаций магнитного поля Земли в условиях индустриально развитого города. Из-за сильной вариабельности интенсивности этого фактора, его количественная характеристика потребовала экспериментальной оценки непосредственно в рабочих условиях лаборатории. Для этого были проведены измерения СКО показаний моделей тесламетров (модуляционного ЭПР и ЯМР свободной прецессии) при различных ориентациях измеряемого поля относительно вектора напряженности магнитного поля Земли. Измерения проводились в дневное и ночное время. Результаты представлены в таблице 1.

Таблица 1. Среднеквадратические отклонения показаний моделей тесламетров в зависимости от пространственной ориентации измеряемого поля H0 относительно поля Земли и времени суток.

Анализ таблицы показывает, что для произвольных параметров время-ориентация СКО показаний моделей не превышал 300 нТл (0.01%). В идеальных условиях испытаний (то есть в 4 - 6 часов утра при оптимальной ориентации датчика) СКО показаний ядерного тесламетра свободной прецессии составил 46 нТл (0.0002 %). Данные величины погрешностей фактически определяют предельные возможности установки при моделировании компонент тесламетров.

Установка предназначена для моделирования компонент тесламетров как постоянного, так и переменного тока.

Следует также обратить внимание на возможность применения установки в целях калибровки. Например, датчики с обслуживающей электроникой, после отладки в составе БСС, могут подключаться к установке как автономные выносные модули. Наличие выносного датчика превращает моделирующую установку в стационарный прецизионный тесламетр, погрешности которого соответствуют данным таблицы 1.

Подобный тесламетр позволяет калибровать с повышенной точностью соленоиды, меры градиента и иные источники магнитных полей, применяемые в других исследовательских установках. Учитывая тот факт, что точность серийно выпускаемых тесламетров диапазона 0.130 мТл может составлять только до 1%, то применение данной установки, как измерителя в 10 - 100 раз более точного, значительно расширяет её функциональные возможности в широком диапазоне контроля измерительной аппаратуры.

Заключение

Таким образом, функциональные возможность разработанной установки, позволяющая моделировать и оптимизировать компоненты магниторезонансных тесламетров диапазона 0,5 5 мТл.

Полученные результаты испытания моделей показал, что с помощью данной установки можно разрабатывать как тесламетры общего назначения с уровнем погрешности 0,01%, так и образцовые средства измерений с погрешностями ~ 10-4 % .

Установка может быть использована в качестве прецизионного тесламетра для калибровки источников магнитного поля.

Литература

А.А. Абрагам. Ядерный магнетизм. Пер. с англ. - М.: ИИЛ, 1961- 551 с.

А. Леше Ядерная индукция. - М.: ИИЛ, 1963.- 684 с.

С.А. Альтшулер, Б.М. Козырев Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп. - М.: Наука, 1972.- 672 с.

Ч. Пул Техника ЭПР-спектроскопии. - М.: Мир, 1970.- 557 с.

А.С. Соболев, В.И. Пудов. О возможностях контроля состояния парамагнитных материалов и изделий магниторезонансными методами.1. Метод протонного магнитного резонанса низкого разрешения.- Дефектоскопия, 2002, № 3, с. 77-86.

Размещено на Allbest.ru