Влияние температуры и адсорбции компонентов на поверхностные свойства простых металлов и их бинарных систем

	Рис. 18. Изменение давления Н2 (1), фотоэмиссионного тока (2) и работы выхода талия (3) в зависимости от времени натекания водорода в камеру =248нм
	Рис. 19. Изменение давления Н2(1), фотоэмиссионного тока (2) и работы выхода индия(3) в зависимости от времени натекания водорода в камеру. =245нм

Увеличение РВЭ металла при адсорбции водорода связано с потерей им единственного электрона при его внедрении под слой атомов металла или с приобретением им электрона из числа свободных электронов металла, превращаясь в отрицательный ион на поверхности металла. По-видимому, при данных скоростях адсорбции второй механизм превалирует над первым, с чем и связано увеличение РВЭ металлов при адсорбции водорода. К сожалению, метод ЭОС на этот случай не дает никакой информации.

Итак, внедрение электроотрицательных атомов газа под первый атомный слой металла приводит к резкому уменьшению РВЭ, а их адсорбция на внешней границе - к росту РВЭ. Ориентированная адсорбция полярных молекул и их деполяризация при достаточной плотности последних приводят к сглаживанию отмеченных эффектов или к их усилению.

Шестая глава посвящена аналитическому описанию процессов на поверхности, анализу противоречивых результатов, имеющихся в литературе по изучению РВЭ, ПН и их ТК, а также рассмотрению некоторых методических промахов, допускаемых исследователями при определении параметров поверхности. Казалось бы, проще всего интерпретировать экспериментальные данные по ПН, РВЭ и их ТК жидких металлов. Но анализ данных даже по наиболее изученному алюминию показывает значительный разброс результатов экспериментов. По другим металлам, за исключением щелочных, ситуация такая же или данные единичны и не с чем их сравнить. Анализ экспериментальных данных приводит к парадоксальным выводам. Значения ПН и РВЭ, измеренные при одних и тех же вакуумных условиях, различаются значительно и эти разницы превосходят экспериментальные ошибки определения ПН и РВЭ в десятки раз. С другой стороны, эти же параметры поверхности, измеренные при разных вакуумных условиях (р0~ 110-1 и 110-8 Па), совпадают с поразительной точностью (в пределах ошибки эксперимента). Если некоторая ясность вырисовывается по данным ТК РВЭ однородных граней тугоплавких и ТК ПН жидких легкоплавких металлов, то по ТК РВЭ и ПН металлов средней плавкости - полная неразбериха. В последнее время в литературе появились работы, которые отрицают основные результаты, полученные раньше, и приводятся парадоксальные результаты, которые авторы преподносят как «особенности» изучаемых объектов. В интерпретации этих новых результатов нет единого мнения у исследователей и каждая группа предлагает свои объяснения наблюдаемым явлениям.

Критический анализ условий проведения экспериментов и результатов изучения поверхностей металлов методами РВЭ и ЭОС показывает, что во многих случаях на изучаемых поверхностях обнаруживаются субмонослойные пленки молекул остаточного газа, которые могут оказать значительное влияние на результаты экспериментов. Так как речь главным образом идет о домонослойном покрытии поверхности молекулами остаточного газа (ОГ), то вопрос может быть рассмотрен в рамках известной модели адсорбции Ленгмюра (ЛМА). Допуская, что поликристаллическая поверхность легкоплавкого металла при температурах значительно больших комнатной практически однородна, а поверхность жидкого металла близка к идеальной для применения ЛМА, составлено уравнение, описывающее кинетику адсорбции молекул из газовой фазы на поверхности металла через степень заполнения и(t):

, (10)

где , , ,

ф0 10-1210-13 с - время порядка периода колебаний адчастиц на поверхности, Н - теплота адсорбции, N0S - концентрация адсорбционных центров на поверхности, N(t) - концентрация адчастиц на поверхности адсорбата. Решение (10) с учетом, что при t = 0, и(0) = 0 дает для недиссоциативной адсорбции (n=1):

(11)

и

, (12)

где - определяется выражением Ленгмюра для стационарного случая адсорбции, S0 - начальная вероятность прилипания частиц к поверхности и р0 - давление ГФ в камере, ф - время жизни молекул на поверхности по Френкелю. А для диссоциативной адсорбции (n=2), получено

;(13)

и ,

. (14)

Показано, что при - при слабых взаимодействиях, , а при - сильных взаимодействиях адсорбата с адсорбентом .

На основе выражения (11) показан физический смысл параметра фp как времени, в течение которого скорость адсорбции уменьшается в е-раз.

Далее, воспользовавшись уравнением Гельмгольца для изменений РВЭ и известным уравнением из термодинамики, описывающим изменение ПН при адсорбции

; , (15)

а также формулой (11), где м - дипольный момент атомов, ц0 и 0 - начальные значения РВЭ и ПН, получены выражения, описывающие кинетику адсорбции через РВЭ и ПН:

, (16)

. (17)

Очевидно, что при t из (16) и (17) следуют:

, (18)

, (19)

которые определяют равновесные значения РВЭ и ПН после адсорбционной релаксации поверхности металла и ГФ в зависимости от давления р0 последней.

Из (16)-(19) легко получить:

, (20)

.(21)

на основе формулы (20) и (21) предложена методика, позволяющая определить значения 0, ц0 , и фp и другие параметры поверхности чистого металла, которые трудно определить непосредственно.

Формула (21) совпадает с выражением, полученным раньше нами из анализа данных экспериментов по «старению» свежеприготовленной поверхности жидких металлов. Для практического использования (21) следует переписать в виде

.(22)

Построенные прямые с использованием данных экспериментов по изучению взаимодействия кислорода с алюминием, водорода, азота и воздуха с оловом приведены на рис. 20. А вычисленные значения 0 по длине отрезка, отсекаемого прямой (22) по оси ординат, приведены в табл. 7. Как видно из рис. 20, экспериментальные точки вполне удовлетворительно укладываются на прямой (22), что говорит о справедливости (16)-(22). Из сравнения данных экспериментов рэ с вычисленными по (22) 0 (см. табл. 7 и 8 для олова) замечаем также их удовлетворительное согласие.

	Рис. 20. К определению поверхностного натяжения олова и алюминия по данным (t), предложенным в работе способом при адсорбции молекул остаточной ГФ

Таблица 7

Значения о для олова и алюминия, определенные по (20)

Металл	Газ, адсорбируемый	0, мДж/м2 по (22)
Олово	Ост. газ Камеры Аргон Азот Водород	620 612 612 620 639
Алюминий	Кислород	1070

Далее, с использованием (19), нами были вычислены значения равновесных с остаточной газовой фазой ПН р-металлов р. При этом в качестве 0 брали значения ПН (о), измеренные с использованием современных установок и контроля чистоты поверхности ОЭС (табл. 8). При более низких температурах (для Ga и In) полагали, что образуется полислойное покрытие. Поэтому для индия и галлия р было вычислено по известной модели БЭТ. Как видно из табл. 8, согласие данных р и рЭ вполне удовлетворительное. Отсюда были сделаны заключения: ЛМА пригодна для описания адсорбции молекул газов на поверхности по крайней мере при условиях определения ПН и РВЭ жидких р-металлов; так как в твердом состоянии на поверхности легкоплавких металлов при Т > ТК достаточно высокая концентрация дефектов, которая по структуре сближает разные грани, то и адсорбцию на них можно описать на основе ЛМА. С другой стороны, такое неплохое совпадение вычисленных данных по (19) р и экспериментальных рЭ, позволяет сделать вывод о том, что одной из причин значительного расхождения экспериментальных значений ПН и РВЭ может быть адсорбция молекул ОГ.

Таблица 8

Расчет равновесных значений ПН (p) для р-металлов

№	Металл	0,	T, K измер.	S	P, выч. по (19)	Pэ	,
1 2 3 4 5 6 7	Al Pb Bi Tl Sn In Ga	1050 536 474 565 645 701 860	973 650 600 580 553 473 333	1 1 1 1 1 2 2	866 443 393 480 565 557 719	860 450 375 465 545 560 720	0,7 1,5 4,8 3,2 2,8 0,5 0,1

Полученные формулы (16)-(19) показывают, что величины РВЭ и ПН зависят от температуры Т, давления ГФ р0 и теплоты адсорбции Н. С изменением температуры Т может измениться степень покрытия поверхности металла иS, а следовательно, и ПН и РВЭ. Этот факт был использован для вычисления вклада остаточной газовой фазы (ОГФ) камеры в ТК РВЭ и ПН чистых металлов. При этом величины измеряемых ТК РВЭ и ПН были представлены в виде:

, (23)

И

. (24)

Первые слагаемые в (23) и (24) представляют собой истинные значения ТК ПН и РВЭ, а вторые вклады ОГФ в ТК ПН и РВЭ. Ставились задачи определения величины и знака вкладов ОГФ в ТК, ПН и РВЭ, а также температурных областей, в которых необходимо принимать во внимание эти вклады или же где можно пренебречь вторыми слагаемыми в (23) и (24). Для этого, продифференцировав (18) и (19) по температуре Т при р0=const и сравнивая полученные выражения с (23) и (24), будем иметь:

(25)

и

.(26)

Очевидно, что знак вклада ОГФ в ТК ПН и РВЭ определяется знаком выражения, стоящего в скобках. Анализ показывает, что при 2S0bp0 > E/RT, где E=2Н-RT, (d/dT)Г<0. В противном случае либо равно нулю, либо больше нуля. Для вклада ОГФ в ТК РВЭ знак (dц/dT)Г зависит еще и от направления дипольного момента м.

Результаты расчета (d/dT)Г и (dц/dT)Г для систем олово-кислород и никель-водород при разных Т, Н и р0=10-4 Па представлены на рис. 21 (а и б).

а)	б)

Рис. 21. а) зависимость вклада адсорбции газовой фазы в ТК ПН

чистого олова от температуры Т, теплоты адсорбции Н

(цифры на графиках в кДж/моль) при давлений р010-4 Па;

б) зависимость вклада ОГФ в ТК РВЭ от температуры и теплоты адсорбции ?Н:

120 и 140 кДж/моль и р0 =10-4 Па

Из рисунков видим, что вклады ОГФ в ТК ПН и РВЭ значительны и такие же по порядку величины, что и литературные ТК ПН и РВЭ. Для ПН при относительно низких температурах (d/dT)Г <0. В температурной области, где наблюдается интенсивная десорбция молекул с поверхности металла, (d/dT)Г >0. В температурной области, соответствующей чистой поверхности, значения (d/dT)Г пренебрежимо малы. Границы этих температурных областей и абсолютные значения (d/dT)Г определяются величинами Н, р0 и Т. Аналогичным образом меняются и значения вклада ОГФ в ТК РВЭ, только знак вклада ОГФ в ТК РВЭ зависит также от направления м. Главный вывод из анализа этих данных заключается в том, что при определении ТК ПН и РВЭ нужно работать при очень низких давлениях ОГФ или при высоких температурах, когда (d/dT)Г и (dц/dT)Г пренебрежимо малы.

Далее нами рассмотрены несколько модельных задач, описывающих конкретные экспериментальные ситуации, указывающие на возможные причины разброса данных опытов при определении РВЭ, ПН и их ТК. Задачи рассмотрены на основе моделирования выполнения опытов на приборе типа, показанного на рис. 1а.

1. Одной из причин разброса экспериментальных данных по РВЭ, ПН и их ТК может быть взаимодействие молекул ОГ с поверхностью металла. Ситуация усугубляется при использовании отпаянных от насосов цельнопаянных стеклянных приборов, типа на рис.1 или рис. 22, которые часто используются при относительно высоких температурах. При образовании в таких приборах свежей поверхности металла (капли для определения ПН) давление ОГ может оказаться недопустимо высоким и молекулы ОГ будут адсорбироваться на поверхности, понижая ее ПН. Для описания этого процесса использовано уравнение (10). Но в данном случае полагается, что давление в камере изменяется (уменьшается) со временем в результате сорбции молекул ОГ поверхностью металла по закону

. (27)

Решение (10) с учетом (27) при условии, что в начале процесса поверхность металла чистая (t, и=0), дает для степени заполнения поверхности

, (28)

где и ; . Характерное время в данном случае

. (29)

	Рис. 22. Измерительная ячейка для изучения внешнего фотоэффекта бинарных сплавов (из работ Малова Ю.И. и др.)

Расчеты по (28) для последовательного образования нескольких капель при объеме камеры V = 1 л., температуре 525 К. давлении р0 ? 10-2 Па и

H = 120 кДж/моль для системы олово-кислород показывают, что поверхность первой капли металла, равная 1 см2, заполнится до иS = 0,6; второй - до 0,45; третьей - до 0,29 и т.д. шестой - до 0,0015. Соответствующие значения ПН олова равны: 563; 592; 604 и 619 - для достаточно чистой поверхности олова, что практически совпадает с данными ПН олова, полученными в современных металлических установках (табл. 7 и 8).

Таким образом, измеряемые значения ПН, РВЭ и их ТК в отсеченных от насосов приборах могут зависеть от порядкового номера образованной капли или от момента измерения ПН. Поэтому для определения значений ПН или РВЭ, соответствующих чистой поверхности, достаточно несколько раз образовать каплю и проводить измерение.

2. Пусть в объеме (рис. 22) определяется РВЭ (ПН) сплава, который может быть образован добавкой другого компонента из объема 2. Если металл-добавка легколетучий, то его пар может проникать в измерительный отсек 1 по коммуникационным трубкам 3 и значительно повлиять на измеряемое свойство сплава. Изменение давления пара в объеме (1) описывается уравнением

, (30)

где проводимость d и L диаметр и длина канала 3, Vобъем отсека 1. Совместное численное решение (10) и (30) при условии (t=0; p=p0, и=0) позволяет определить степень влияния пара легколетучего компонента на определяемое свойство сплава в объеме 1. Для примера, нами было вычислено изменение РВЭ вольфрама W(100), находящегося в отсеке 1, когда из 2 через трубку 3 поступают в 1 молекулы водорода или пар цезия (см. рис. 23).

	Рис. 23. Кинетика адсорбции H2 (1) и Сs (2) на W(100) при d=2 мм и L=50 мм; 3-изменение РВЭ поверхности W(100) в результате проникновения цезия из объема 2 в 1

Как видим РВЭ W(100) меняется значительно и достаточно быстро - за полуторадесятка секунд при внутреннем диаметре трубки 2 мм. Проникновение водорода из 2 в 1 происходит гораздо быстрее, чем проникновение цезия туда же (за 4 секунды) с большей степенью заполнения поверхности вольфрама.

Для предотвращения такого влияния пара легколетучего компонента на определяемые свойства поверхности достаточно, чтобы конструкция прибора обеспечивала перекрытие канала трубки 3 раствором состава в объеме 1.

3. Далее рассмотрен процесс образования свежей поверхности жидкого металла для определения ПН методом большой капли в приборах типа представленных на рис. 1. Движение жидкости в зависимости от ее вязкости и геометрии трубки описывается уравнением Лагранжа. Показано, что вязкая жидкость в течение времени ф приходит в равновесное состояние либо постепенно, либо совершая периодические затухающие колебания с периодом Т и, наконец, успокаивается в обоих случаях в течение времени фр. Оценка параметра фр для прибора обычной геометрии показал, что для Sn, Hg, Li и H2O (фр - времени адсорбционной релаксации при условиях расчета) фр равно 211, 113, 25 и 30с, соответственно. Отсюда видно, что для расчета ПН следует использовать профильные фотографии, полученные после фр.

При t>фр будет определено значение ПН, равное ур. А при всех 0<t<фp получим значения ПН, которые лежат в интервале от у0 до ур (см. табл. 8).

4. И, наконец, рассмотрен процесс изменения температуры измерительного прибора с образцом и соответствующие изменения фотоэмиссионного тока, который описывается формулой (5). Допустив, что изменение РВЭ металла описывается формулой (15), и рассмотрев миграцию адсорбированных на внутренней поверхности прибора частиц при повышении температуры сначала с внутренней поверхности прибора на поверхность металла, а затем с поверхности металла в ГФ, дано объяснение приводимым в литературе «особенностям» температурной зависимости фотоэмиссионного тока металлов и бинарных сплавов.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ

1. Впервые разработаны фотоэмиссионные одно- и двухлучевой способы определения изменений РВЭ, которые открывают новые возможности изучения непрерывных процессов на поверхности. Разработаны алгоритм и программа для автоматизированного вычисления РВЭ методом Фаулера. Созданы оригинальные сверхвысоковакуумные установки, в которых реализуются предложенные способы определения изменений РВЭ в сочетании с методами электронной оже-спектроскопии поверхности и масс-спектроскопии газовой среды.

2. Впервые установлена нелинейность температурной зависимости РВЭ металла в твердом и жидком состояниях. Изменение РВЭ в области твердого состояния главным образом обусловлено перестройкой атомной структуры поверхности, а в области жидкого состояния - уменьшением плотности в приповерхностной области. Обнаружено, что абсолютная величина среднего ТК РВЭ в области твердого состояния тем больше, чем меньше температура плавления металла.

3. При поверхностном плавлении металла РВЭ меняется плавно, а ее ТК -скачком; при объемном плавлении как РВЭ, так и ее ТК изменяются скачкообразно, причем изменение РВЭ при плавлении (Дтж ) коррелирует с относительным изменением объема (ДV/V) металла.

4. Впервые получена формула, позволяющая определить поверхностную энергию грани металла (hkl) через ее РВЭ ((hkl) с погрешностью не более 3 %. Вычислены (hkl) низкоиндексных граней ряда металлов.

5. РВЭ сплавов бинарных систем In-Sn, Sn-Pb и Pb-In меньше РВЭ исходных чистых компонентов, причем быстрое уменьшение РВЭ сплава происходит в области малых добавок компонента. В области солидусных и ликвидусных температур на политермах (Т) сплава наблюдаются характерные изломы, а на изотермах (х) - минимумы, ширины которых пропорциональны предельным растворимостям добавляемых компонентов. Оказалось, что абсолютные величины ТК РВЭ сплавов могут быть значительно больше ТК РВЭ исходных чистых компонентов.

6. Механизм значительного изменения РВЭ при адсорбции молекул I2, Н2О, О2 и Н2 из газовой фазы на поверхности металла является адсорбционно-дипольным, который состоит во внедрении молекул из газовой фазы под слой атомов металла с образованием плотного и устойчивого слоя и в продолжении адсорбции последующих молекул на внешней границе образованного слоя.

7. Получены формулы, описывающие кинетику адсорбции компонентов из объема сплава и из газовой фазы. На основе этих формул впервые предложены способы определения неравновесных значений ПН(0) и РВЭ(0) свежеобразованных поверхностей сплавов и чистых металлов.

8. Впервые экспериментально показана зависимость величины ТК РВЭ от давления остаточного газа в исследовательской камере и теоретически определен вклад остаточной газовой среды в ТК РВЭ и ПН. Установлены температурные области, в которых эти вклады значительны либо пренебрежимо малы.

9. Анализ литературных данных по РВЭ, ПН чистых металлов и их ТК показал значительный разброс экспериментальных данных (более 20-25 %). В работе приводятся основные причины такого расхождения результатов измерений. Одной из главных причин разброса экспериментальных результатов по ПН, РВЭ и их ТК является адсорбция молекул остаточного газа в исследовательской камере.

10. На основе моделирования различных экспериментальных ситуаций установлены другие возможные источники ошибок при определении свойств поверхностей металлов и сплавов, указаны пути устранения источников ошибок при проведении экспериментов.

ОСНОВНОЕ СОДЕРЖАНИЕ ДИССЕРТАЦИИ ИЗЛОЖЕНО В СЛЕДУЮЩИХ РАБОТАХ

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. О температурной зависимости поверхностного натяжения жидкого кадмия // Изв. АН СССР. Металлы. - 1981. - № 2. - C. 88-90.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Исследование работы выхода электрона бинарных систем РЬ-In, In-Sn, Sn-Pb // Поверхность. Физика, химия, механика. - 1982. - № 7. - С. 49-55.

Хоконов Х.Б., Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Созаев В.А. и др. Температурная и концентрационная зависимости краевого угла смачивания пористого и сплошного никеля жидкими свинцом, оловом и их сплавами // Адгезия расплавов и пайка материалов. - Киев: Наукова Думка, 1983. - № 11. - С. 36-39.

А.с. 131462 СССР Способ определения работы выхода электрона поверхности образца. Калажоков Х.Х., Алчагиров Б.Б., Хоконов Х.Б. // Открытия. Изобрет. Бюллетень изобретений. - 1987. - С. 252.

Калажоков Х.Х. Расчет поверхностной энергии граней металлических монокристаллов по их значениям работы выхода электрона // Известия СК НЦ ВШ. Серия Естественные науки. - 1988. - № 3. - С. 77-80.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Современные методы измерений быстрых изменений работы выхода электрона // Известия АН СССР. Серия Физические науки. - 1991. - Т. 55, № 12. - С. 2463-2467.

Калажоков Х.Х., Гонов А.С., Калажоков З.X. К расчету поверхностной энергии грани монокристалла через значение ее работы выхода электрона // Металлы. - 1996. - № 3. - С. 53-55.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х. О поверхностном натяжении чистых металлов // Металлы. - 2000. - № 4. - С. 21-22.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.X., Хоконов Х.Б. О поверхностном натяжении расплавов алюминия // ЖТФ. - 2003. - Т. 73, № 2. - С. 141-143; Kalazhokov, Kh. Kh., Kalazhokov, Z. Kh., Khokonov, Kh. B. Surface Tension of Pure Aluminium Melt // Technical Physics. - 2003. - Vol. 48, № 2. - Р. 272-273.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X., Таова Т.М. Влияние пара легколетучего компонента на свойства поверхности расплавов // Изв. ВУЗ-ов. Сев.-Кав. регион. Серия Естест. науки. (П). - 2004. - № 2. - С. 31-33.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X., Хоконов Х.Б. О чистоте поверхности в отпаянных от насосов приборах // Изв. ВУЗ-ов. Сев.-Кав. регион. Серия Естественные науки. (П). - 2004. - № 2. - С. 33-35.

Калажоков З.Х., Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Хоконов Х.Б. Вклад остаточной газовой фазы в температурные коэффициенты поверхностного натяжения и работы выхода электрона чистых металлов // Прикладная физика. - 2005. - № 5. - С. 31-34.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Влияние адсорбции молекул воды на поверхностное натяжение и работу выхода электрона галлия, ртути, индия, олова, кадмия, свинца и таллия // Сб. статей: Адгезия и контактное взаимодействие расплавов. - Киев: Наукова Думка, 1988. - С. 53-58.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Куршев О.И., Хоконов Х.Б. Современные фотоэлектрические методы определения быстрых изменений РВЭ //

21 Всесоюзная конф. по эмиссионной электронике. - Л., 1990. - Т. 1. - С. 198.

Калажоков З.Х., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Кинетика адсорбции кислорода на поверхности чистых металлов индия и олова // Материалы 2-й междун. конф.: ФПФ-2000. Фундаментальные проблемы физики. - Саратов: СГУ, 2000. - С. 90.

Калажоков З.Х., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Влияние остаточной газовой фазы в камере на параметры поверхности // Материалы 2-й межд. конф. ФПФ-2000.: Фундаментальные проблемы физики. - Саратов: СГУ, 2000. - С. 91.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Хоконов Х.Б. О кинетике влияния адсорбции компонентов остаточной газовой фазы на поверхностное натяжение чистых металлов // Труды междун. семинара теплофизических свойств веществ. - Нальчик: КБГУ, 2001. - С. 179-183.

Калажоков, Х. Х., Калажоков, З. Х., Хоконов, Х. Б. О поверхностном натяжении чистого алюминия // Материалы конференции: Чистые металлы. - Харьков, 2001. - С. 183-184.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Литвиненко Н.А., Хоконов Х.Б. Влияние адсорбции остаточной газовой фазы на поверхностное натяжение чистых металлов // Труды междун. семин. теплофизических свойств веществ. - Нальчик: КБГУ, 2001. - С. 175-179.

Калажоков З.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Кинетика адсорбции кислорода на металлической поверхности индия и олова // Тезисы докладов ВНСК-7. - СПб., 2001. - С. 237-238.

Калажоков Х.Х., Калажоков З. . Влияние адсорбции остаточной газовой фазы на энергетические характеристики поверхности // Вакуумные технологии и оборудование. - Харьков, 2002. - С. 20-25.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С. К вопросу об особенностях фотоэмиссии легкоплавких металлов и их сплавов // Материалы междун. науч.-тех. конф.: Пленки-2002. - М.: МИРЭА, 2002. - С. 192-194.

Калажоков, Х. Х., Пономаренко, Н. С., Калажоков, З. X., Хоконов, Х. Б. Изменение параметров чистой поверхности при ее адсорбционной релаксации // Матер. междун. науч.-тех. конф.: Пленки-2002. - М.: МИРЭА, 2002. - С. 145-146.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X., Хоконов Х.Б. Адсорбционная релаксация чистой поверхности с учетом растворения // Вакуумные технологии и оборудование. - Харьков, 2003. - С. 6-7.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X., Хоконов Х.Б. Кинетика адсорбции поверхностно активного вещества из каналового источника на поверхности чистых металлов // Труды 9-й междун. науч.-тех. конф.: Актуальные проблемы твердотельной электроники и микроэлектроники. - Таганрог: ТРТУ, 2004. - Ч. 1. - С. 285-288.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X., Таова Т.М. Кинетика адсорбции молекул остаточного газа на поверхности металлов в отпаянных от насосов приборах // Труды 9-й межд. науч.-тех. конф.: Актуальные проблемы твердотельной электроники и микроэлектроники. - Таганрог: ТРТУ, 2004. - Ч. 1. - С. 288-291.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.X. О причинах разброса экспериментальных значений работы выхода электрона и поверхностного натяжения жидких металлов и сплавов // Труды II междун. семинара: Теплофизич. свойства веществ. - Нальчик: КБГУ, 2006. - С. 109-113.

Калажоков З.Х., Дзакуреев М.А., Калажоков Х.Х. и др. Фотоэлектрическая методика для расчета непрерывных изменений работы выхода электрона // Труды II междун. семинара Теплофизические свойства веществ. - Нальчик: КБГУ, 2006. - С. 79-82.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Хоконов Х.Б. и др. Экспериментальная установка для комплексного исследования поверхностных свойств металлов, полупроводников и диэлектриков // Труды II междун. семинара: Теплофизические свойства веществ. - Нальчик: КБГУ, 2006. - С. 82-84.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х. Температурная зависимость работы выхода электрона галлия, таллия и висмута // Сб. науч. трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1979. - С. 98-101.

Калажоков Х.Х. Работа выхода электрона олова, индия и свинца в твердом и жидком состояниях // Сб. научных трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1979. - С. 102-104.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Керефов А.Н. Температурная зависимость работы выхода электрона чистых металлов и сплавов // Сб. научных трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1980. - С. 56-76.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. и др. Температурная зависимость работы выхода электрона чистых металлов и сплавов // Матер. докладов науч.-практич. конф. - Нальчик: КБГУ, 1980. - Т. 1. - С. 56-68.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Хоконов Х.Б. Работа выхода электрона сплавов бинарной системы индий-олово в жидком состоянии // Материалы докладов науч.-практич. конф. - Нальчик: КБГУ, 1980. - Т. 1. - С. 19-22.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х. Исследование работы выхода электрона бинарной системы индий-свинец // Сб. научных трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1981. - С. 45-48.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Куршев О.И. Влияние адсорбции молекул воды на работу выхода жидкого галлия // Сб. научных трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1984. - С. 62-65.

Калажоков Х.Х., Карашаев А.А., Куршев О.И. Влияние адсорбции молекул воды на поверхностное натяжение жидкого галлия // Сб. научных трудов : Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1985. - С. 20-24.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Куршев О.И. Влияние адсорбции йода на работу выхода электрона олова, индия, свинца и таллия // Сб. науч. трудов: Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1985. - С. 102-107.

Алчагиров Б.Б., Калажоков Х.Х., Куршев О.И. Влияние адсорбции молекул воды на работу выхода электрона индия, олова, кадмия, свинца и таллия // Сб. науч. трудов Физика межфазных явлений. - Нальчик: КБГУ, 1986. - С. 102-106.

Калажоков Х.Х., Гонов А.С. К расчету поверхностной энергии грани монокристалла через ее значение работы выхода электрона / Сб. научных трудов: Физика и химия поверхности. - Грозный, 1994. - С. 18-20.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Хоконов Х.Б. Об ориентационной зависимости работы выхода электрона и поверхностной энергии металлов // Вестник КБГУ. Серия Физические науки. Вып. 2. - Нальчик: КБГУ, 1997. - С. 6-9.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х. О температуре плавления поверхности чистых металлов // Сб. трудов мол. ученых. - Нальчик: КБГУ, 1998. - С. 105-106.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х. О чистоте поверхности, полученной в предварительно откачанных системах // Труды региональной научной конференции: Физика межфазных явлений и процессов взаимодействия потоков частиц с твердыми телами. - Нальчик: КБГУ, 1998. - С. 18-25.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Лиев И.И. Установка для комплексного исследования поверхности // Труды региональной научной конференции: Физика межфазных явлений и процессов взаимодействия потоков частиц с твердыми телами. - Нальчик: КБГУ, 1998. - С. 66-74.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Хоконов Х.Б. Уравнения начальной стадии адсорбции из газовой фазы на однородной поверхности // Труды рег. науч. конф.: Физика межфазных явлений и процессов взаимодействия потоков частиц с твердыми телами. - Нальчик: КБГУ, 1998. - С. 79-81.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х. К определению поверхностного натяжения жидких металлов методом «большой» капли // Сб. трудов молодых ученых. - Нальчик: КБГУ, 1998. - С. 103-105.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х.., Литвиненко Н.А. Изменение параметров чистых поверхностей в отпаянных вакуумных системах // Материалы 6-й науч.-тех. конф.: Вакуумная наука и техника. - Гурзуф: МИЭМ, 1999. - С. 112.

Калажоков, Х. Х., Калажоков, З. Х. Кинетика адсорбции из жидкого раствора [Текст] / Х. Х. Калажоков, З. Х. Калажоков // Вестник КБГУ. Серия Физические науки. Вып. 4. - Нальчик : КБГУ, 2000. - С. 5-6.

Калажоков Х.Х., Калажоков З.Х., Пономаренко Н.С., Хоконов Х.Б. Влияние адсорбции остаточной газовой фазы на поверхностное натяжение чистых металлов // Труды XI Российской конференции: МИШР-10. - Екатеринбург: ЮУр ГУ, 2001. - Т. 1. - С. 6-7.

Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С., Калажоков З.X. Расчет адсорбции водорода на тантале с учетом растворения // 6-я Российская конференция. - Екатеринбург: ЮУрГУ, 2001. - С. 67-68.

Пономаренко Н.С., Калажоков З.Х. (мл.), Жемухова И.В., Калажоков Х.Х. Влияние адсорбции водорода на фотоэмиссию индия и олова // Вестник КБГУ. Серия Физические науки. Вып. 9. - Нальчик: КБГУ, 2004. - С. 24.

Пономаренко Н.С., Калажоков З.Х., Калажоков Х.Х. Кинетика адсорбции водорода на поверхности индия, свинца и таллия // Матер. XI Росс. конф. по теплофизическим свойствам веществ. - СПб., 2005. - Т. 1. - С. 90.

Калажоков З.Х., Калажоков Х.Х., Пономаренко Н.С. Температурная зависимость работы выхода электрона индия, олова, свинца и таллия и некоторых их бинарных сплавов // Матер. XI Росс. конф. по теплофизическим свойствам веществ. - СПб., 2005. - Т. 2. - С. 72.

Размещено на Allbest.ru