Молекулярные явления в жидкости
Свойства жидкого состояния вещества. Поверхностный слой и поверхностная энергия. Явления на границе жидкости и твердого тела. Давление под искривленной поверхностью жидкости. Условия возникновения газовой эмболии. Капиллярность и осмотическое давление.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | лекция |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 17.01.2017 |
| Размер файла | 662,6 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Лекция
Молекулярные явления в жидкости
План
- 1. Свойства жидкого состояния вещества
- 2. Поверхностный слой. Поверхностная энергия
- 3. Явления на границе жидкости и твердого тела
- 4. Давление под искривленной поверхностью жидкости
- 5. Газовая эмболия
- 6. Капиллярность
- 7. Жидкие растворы. Осмотическое давление
1. Свойства жидкого состояния вещества
Жидкость занимает по свойствам и строению промежуточное положение между газами и твердыми кристаллическими веществами. Поэтому обладает свойствами как газообразных, так и твердых веществ. В молекулярно-кинетической теории различные агрегатные состояния вещества связывают с различной степенью упорядоченности молекул. Для твердых тел наблюдается так называемый дальний порядок в расположении частиц, т.е. их упорядоченное расположение, повторяющееся на больших расстояниях. В жидкостях имеет место так называемый ближний порядок в расположении частиц, т.е. их упорядоченное расположение, повторяющееся на расстояниях, сравнимы с межатомными. При температурах, близких к температуре кристаллизации, структура жидкости близка к твердому телу. При высоких температурах, близких к температуре кипения, структура жидкости соответствует газообразному состоянию - практически все молекулы участвуют в хаотическом тепловом движении.
Жидкости, подобно твердым телам, обладают определенным объемом, а подобно газам, принимают форму сосуда, в котором они находятся. Молекулы газа практически не связаны между собой силами межмолекулярного взаимодействия, и в данном случае средняя энергия теплового движения молекул газа гораздо больше средней потенциальной энергии, обусловленной силами притяжения между ними, поэтому молекулы газа разлетаются в разные стороны и газ занимает предоставленный ему объем. В твердых и жидких телах силы притяжения между молекулами уже существенны и удерживают молекулы на определенном расстоянии друг от друга. В этом случае средняя энергия теплового движения молекул меньше средней потенциальной энергии, обусловленной силами межмолекулярного взаимодействия, и ее недостаточно для преодоления сил притяжения между молекулами, поэтому твердые тела и жидкости имеют определенный объем.
Давление в жидкостях с увеличением температуры и уменьшением объема возрастает весьма резко. Объемное расширение жидкостей гораздо меньше, чем паров и газов, так как более значительны силы, связывающие молекулы в жидкости; то же замечание касается теплового расширения.
Теплоемкости жидкостей обычно растут с температурой (хотя и незначительно). Отношение Ср/СV практически равно единице.
Теория жидкости до настоящего времени полностью не развита. Разработка ряда проблем в исследовании сложных свойств жидкости принадлежит Я.И. Френкелю (1894-1952). Тепловое движение в жидкости он объяснял тем, что каждая молекула в течение некоторого времени колеблется около определенного положения равновесия, после чего скачком переходит в новое положение, отстоящее от исходного на расстоянии порядка межатомного. Таким образом, молекулы жидкости довольно медленно перемещаются по всей массе жидкости. С повышением температуры жидкости частота колебательного движения резко увеличивается, возрастает подвижность молекул.
На основе модели Френкеля можно объяснить некоторые отличительные особенности свойств жидкости. Так, жидкости даже вблизи критической температуры обладают гораздо большей вязкостью, чем газы, и вязкость с ростом температуры уменьшается (а не растет, как у газов). Объясняется это иным характером процесса передачи импульса: он передается молекулами, совершающими перескок из одного равновесного состояния в другое, а эти перескоки с ростом температуры существенно учащаются. Диффузия в жидкостях происходит только за счет перескоков молекул, и она происходит гораздо медленнее, чем в газах. Теплопроводность жидкостей обусловлена обменом кинетической энергии между частицами, колеблющимися около своих положений равновесия с различными амплитудами; резкие перескоки молекул заметной роли не играют. Механизм теплопроводности похож на механизм ее в газах. Характерной особенностью жидкости является ее способность иметь свободную поверхность (не ограниченную твердыми стенками).
2. Поверхностный слой. Поверхностная энергия
Поверхностное натяжение.
Поверхность жидкости, соприкасающейся с другой средой, например, с ее собственным паром, с какой-либо другой жидкостью или с твердым телом (в частности, со стенками сосуда, в котором она содержится), находится в особых условиях по сравнению с остальной массой жидкости. Возникают эти особые условия потому, что молекулы пограничного слоя жидкости окружены молекулами той же жидкости не со всех сторон.
Рассмотрим две молекулы внутри жидкости. Пусть r - расстояние, при котором рассматриваемая молекула взаимодействует с соседней молекулой. Если молекула находится на расстоянии, большем чем r, то взаимодействия нет. Такой радиус называют радиусом молекулярного взаимодействия, а сфера этого радиуса - сферой молекулярного действия. Величина r имеет порядок нескольких молекулярных диаметров (~10-9м).
В сфере молекулярного действия молекулы в глубине заполнены равномерно.
Рис. 1
Для второй, поверхностной, молекулы часть соседей - это частицы второй среды. В случае, если жидкость граничит со своим собственным паром (насыщенным), то есть в случае, когда мы имеем дело с одним веществом, сила, испытываемая молекулами поверхностного слоя, направлена внутрь жидкости. Это объясняется тем, что плотность молекул в жидкости много больше, чем в насыщенном паре над жидкостью. Поэтому сила притяжения, испытываемая молекулой поверхностного слоя со стороны жидкости больше, чем со стороны молекул пара. Действием молекул в выступающей части сферы молекулярного действия (в поверхностном слое) можно пренебречь. Но тогда будет действовать некоторая равнодействующая, направленная вглубь жидкости. Таким образом, результирующие силы всех молекул поверхностного слоя оказывают на жидкость давление, называемое молекулярным (или внутренним) давлением. Молекулярное давление не действует на тело, помещенное в жидкость, так как оно обусловлено силами, действующими только между молекулами самой жидкости.
Суммарная энергия частиц жидкости складывается из энергии их хаотического (теплового) движения и потенциальной энергии, обусловленной силами межмолекулярного взаимодействия. Для перемещения молекулы из глубины жидкости в поверхностный слой надо затратить работу. Эта работа совершается за счет кинетической энергии молекул и идет на увеличение их потенциальной энергии. Поэтому молекулы поверхностного слоя жидкости обладают большей потенциальной энергией, чем молекулы внутри жидкости. Эта дополнительная энергия, которой обладают молекулы в поверхностном слое жидкости, называемая поверхностной энергией, пропорциональна площади слоя S:
(1)
где - коэффициент поверхностного натяжения.
Так как равновесное состояние характеризуется минимумом потенциальной энергии, то жидкость при отсутствии внешних сил будет принимать такую форму, чтобы при заданном объеме она имела минимальную поверхность, т.е. форму шара. Наблюдая мельчайшие капельки, взвешенные в воздухе, можем видеть, что они действительно имеют форму шариков, но несколько искаженную из-за действия сил земного тяготения.
Итак, условием устойчивого равновесия жидкости является минимум поверхностям энергии. Это означает, что жидкость при заданном объеме должна иметь наименьшую площадь поверхности, т.е. жидкость стремится сократить площадь свободной поверхности. В этом случае поверхностный слой жидкости можно уподобить растянутой упругой пленке, в которой действуют силы натяжения.
Рис. 2
Рассмотрим поверхность жидкости (рис. 2), ограниченную замкнутым контуром. Под действием сил поверхностного натяжения (направлены по касательной к поверхности жидкости и перпендикулярно участку контура, на который они действуют) поверхность жидкости сократилась и рассматриваемый контур переместился в положение, отмеченное штриховой линией.
Силы, действующие со стороны выделенного участка на граничащие с ним участки, совершают работу
,
где f - сила поверхностного натяжения, действующая на единицу длины контура поверхности жидкости. Но , тогда
. (2)
Эта работа совершается за счет уменьшения поверхностной энергии, то есть .
Сравнивая (1) и (2), видим что , то есть коэффициент поверхностного натяжения может быть определен как величина, равная силе, действующей по касательной к поверхности жидкости, приходящейся на единицу длины линии раздела. ([] =Н/м.)
Из (2) можно видеть также, что коэффициент поверхностного натяжения измеряется работой, необходимой для увеличения площади поверхности жидкости при постоянной температуре на единицу.
[] =Дж/м2.
Из (1) следует, что изменение площади поверхности dS влечет за собой изменение потенциальной энергии dUs=s dS, которое сопровождается совершением работы .
Если изменение поверхности осуществляется изотермически, то, как известно, необходимая для этого работа равна изменению свободной энергии: .
(Если изменение поверхности жидкости происходит адиабатно, то ее температура изменится.)
Значит, избыточная потенциальная энергия поверхности жидкости является свободной энергией поверхности и, следовательно, , то есть коэффициент поверхностного натяжения жидкости можно определить как свободную энергию единицы площади этой поверхности.
Большинство жидкостей при температуре 300 К имеет поверхностное натяжение порядка 10-2-10-1 Н/м. Поверхностное натяжение с повышением температуры уменьшается, так как увеличиваются средние расстояния между молекулами жидкости.
Поверхностное натяжение существенным образом зависит от примесей, имеющихся в жидкостях. Вещества, ослабляющие поверхностное натяжение жидкости, называются поверхностно-активными. Наиболее известным поверхностно-активным веществом отношению к воде является мыло. Оно сильно уменьшает ее поверхностное натяжение (примерно с 7,3.10-2 до 4,5.10-2Н/м). Поверхностно-активными веществами, понижающими поверхностное натяжение воды, являются также спирты, эфиры, нефть и др.
Существуют вещества (сахар, соль), которые увеличивают поверхностное натяжение жидкости благодаря тому, что их молекулы взаимодействуют с молекулами жидкости сильнее, чем молекулы жидкости между собой. Например, если посолить мыльный раствор, то в поверхностный слой жидкости выталкивается молекул больше, чем в пресной воде. В мыловаренной технике мыло "высаливается" этим способом из раствора.
3. Явления на границе жидкости и твердого тела
Из опыта известно, что капля воды растекается на стекле и принимает форму, изображенную на рис., в то время как ртуть на той же поверхности превращаете в несколько сплюснутую каплю (рис.). В первом случае говорят, что жидкость смачивает твердую поверхность, во втором - не смачивает ее. Смачивание зависит от характера сил, действующих между молекулами поверхностных слоев соприкасающихся сред. Для смачивающей жидкости силы притяжения между молекулами жидкости и твердого тела больше, чем между молекулами самой жидкости, и жидкость стремится увеличить поверхность соприкосновения с твердым телом. Для несмачивающей жидкости силы притяжения между молекулами жидкости и твердого тела меньше, чем между молекулами жидкости, и жидкость стремится уменьшить поверхность своего соприкосновения с твердым телом.
Когда две среды, твердая и жидкая, находятся в соприкосновении, то молекулы поверхностных слоев взаимодействуют между собой. В этом случае сила поверхностного натяжения не только обусловлена свойствами жидкого и твердого тела, но эти силы оказывают влияние и на взаимодействие жидкого и твердого тела. Поэтому имеет смысл говорить об относительной силе взаимодействия F12 и относительном коэффициенте поверхностного натяжения s12. (на границе элемента контура: ).
Рис. 3
Пусть в соприкосновении находятся три среды: твердая, жидкая и газообразная. Вся система примет конфигурацию, соответствующую минимуму суммарной энергии (поверхностной, в поле силы тяжести и т.п.). Вдоль контура, ограничивающего жидкость на твердом теле, имеет место уравновешивание трех сил поверхностных натяжений: - на границе твердое тело - газ, - на границе твердое тело - жидкость, - на границе газ - жидкость:
.
Рис. 4
Из рисунка 7.4 следует, что условие равновесия элемента контура длиной запишется следующим образом:
(3),
где - коэффициенты поверхностного натяжения на границах: твердое тело - газ, твердое тело - жидкость и жидкость - газ, q - краевой угол.
Краевой угол - это отсчитываемый внутри жидкости угол между касательными к поверхности твердого тела и к поверхности жидкости. В соответствии с (3):
.
Для выражения должно выполняться условие:
(4)
Это условие не выполняется в двух случаях:
1)
жидкость неограниченно растекается по поверхности твердого тела - имеет место полное смачивание. При полном смачивании краевой угол равен нулю.
2)
поверхность, по которой жидкость граничит с твердым телом, стягивается в точку, жидкость отделяется от твердой поверхности - имеет место полное несмачивание. При полном несмачивании краевой угол равен p.
При соблюдении условия (7.4) краевой угол может оказаться острым или тупым. Если , то и краевой угол острый. В этом случае имеет место частичное смачивание. Если , и краевой угол тупой. В этом случае имеет место частичное несмачивание. (см. рис. 3)
Смачивание или несмачивание жидкостью твердого тела приводит к тому, что вблизи стенок сосуда наблюдается искривление поверхности жидкости. В узкой трубке (капилляре) или в узком зазоре между двумя стенками искривленной оказывается вся поверхность. Если жидкость смачивает стенки, поверхность имеет вогнутую форму, если не смачивает - выпуклую. Такого рода поверхности называют менисками.
4. Давление под искривленной поверхностью жидкости
Если поверхность жидкости не плоская, то стремление ее к сокращению приведет к возникновению давления, дополнительного к тому, которое испытывает жидкость с плоской поверхностью. В случае выпуклой поверхности это дополнительное давление положительно, в случае вогнутой поверхности - отрицательно.
Рис. 5
Вычислим добавочное давление Dр для сферической поверхности жидкости (рис. 5). Рассечем мысленно сферическую каплю жидкости диаметральной плоскостью на два полушария. Из-за поверхностного натяжения оба полушария притягиваются с силой, равной
.
Эта сила прижимает друг к другу оба полушария по поверхности и, следовательно, обусловливает дополнительное давление
(5)
Кривизна сферической поверхности всюду одинакова и определяется радиусом сферы R. Чем меньше R, тем больше кривизна поверхности. Для сферической поверхности кривизна Н=1/R.
Если форма поверхности несферическая, то Dр выражается через среднюю кривизну нормального сечения. Нормальным сечением поверхности называется линия пересечения поверхности плоскостью, проходящей через нормаль в данной точке. В геометрии доказывается, что полусумма обратных радиусов кривизны: для любой пары взаимно перпендикулярных нормальных сечений имеет одно и то же значение. Эта величина и есть средняя кривизна поверхности в данной точке.
Рис. 6.
Радиусы R1 и R2 в формуле - алгебраические величины. Если центр кривизны нормального сечения находится под данной поверхностью, соответствующий радиус кривизны положителен; если центр кривизны лежит над поверхностью, радиус кривизны отрицателен. Неплоская поверхность может иметь среднюю кривизну, равную нулю. Для этого нужно, чтобы радиусы кривизны R1 и R2 были одинаковы по величине и противоположны по знаку.
Для сферы Н=1/R, поэтому .
Лаплас доказал, что эта формула справедлива для поверхности любой формы, если под Н понимать среднюю кривизну поверхности в той точке, под которой определяется дополнительное давление. Подставив сюда выражение для средней кривизны, получим формулу для добавочного давления под произвольной поверхностью:
Это формула Лапласа. Для сферической искривленной поверхности (R1=R2=R) это выражение переходит в, для цилиндрической (R1=R, R2=) - избыточное давление . В случае плоской поверхности (R1=R2=) силы поверхностного натяжения избыточного давления не создают. Добавочное давление обуславливает изменение уровня жидкости в узких трубках (капилляр), вследствие чего оно еще называется капиллярным давлением.
5. Газовая эмболия
Пока диаметр газового пузырька меньше диаметра сосуда, он имеет сферическую форму и движется вместе с током крови. Если он попадает в мелкий сосуд, диаметр которого меньше диаметра пузырька, его мениски деформируются под действием динамического давления текущей крови: передний по току крови мениск вытягивается, его радиус кривизны уменьшается, а задний под напором крови уплощается, его радиус кривизны увеличивается. Соответственно, дополнительные молекулярные давления, действующие на эти мениски, будут не одинаковы и направлены навстречу, а их результирующая сила, приложенная к пузырьку, будет направлена против тока крови, противодействуя ему (рис. 7.), вплоть до остановки кровотока.
Рис. 7.
Еще более сложная ситуация возникает, когда газовый пузырек попадает на разветвление (бифуркацию) сосудистого русла, и полностью останавливает кровоток в дистально расположенных сосудах (рис. 8).
Рис. 8
Таким образом, попавшие в кровь пузырьки воздуха способны закупорить мелкие сосуды. Воздушная эмболия может возникнуть при ранении крупных вен, где давление крови ниже атмосферного, при неправильно проведенных внутривенных инъекциях и в других ситуациях.
Газовые пузырьки в крови человека и животных могут появиться и при резком снижении внешнего давления на организм, что обусловлено уменьшением растворимости газов (в первую очередь ? азота) в крови и переходом их из растворенного состояния в газообразное вследствие резкого снижения окружающего давления. С подобной проблемой могут столкнуться водолазы при быстром подъеме с большой глубины на поверхность (кессонная болезнь), летчики и космонавты при разгерметизации кабины или скафандра на большой высоте.
6. Капиллярность
Изменение высоты уровня жидкости в узких трубках или зазорах получило название капиллярности. (Лат. capillus) означает волос. Капилляр - "трубка, тонкая, как волос").
Если опустить капилляр в смачиваемую жидкость, то под действием лапласовского давления жидкость в нем поднимается (рис. 9 а). Между жидкостью в капилляре и широком сосуде устанавливается разность уровней h, при которой капиллярное (добавочное) давление уравновешивается гидростатическим:
.
Здесь R - радиус мениска. Выразим его через краевой угол и радиус капилляра r: . Тогда высота поднятия жидкости в капилляре:
(6)
Рис. 9.
Смачивающая жидкость (q</2, cos q>0) поднимается по капилляру, и эта формула дает положительное значение h, а несмачивающая жидкость (>/2, cos <0) опускается по капилляру (рис. 9б), и формула дает отрицательные значения h. Из полученного выражения видно, что высота поднятия (опускания) жидкости в капилляре обратно пропорциональна его радиусу. В тонких капиллярах жидкость поднимается достаточно высоко.
Рассмотрим поднятие смачивающей жидкости между двумя пластинами, разделенными узким зазором d. Если пластины параллельны, то мениск имеет цилиндрическую форму. Высота капиллярного подъема в этом случае также определяется из условия равенства лапласовского и гидростатического давлений. Для цилиндрической поверхности R1=R - радиус цилиндра, R2=Ґ, поэтому избыточное давление за счет искривления поверхности: , тогда высота капиллярного подъема в этом случае: .
Капиллярные явления имеют большое значение в природе и технике. Например, влагообмен в почве и в растениях осуществляется за счет поднятия воды по тончайшим капиллярам. В капилляре переменного сечения капля смачиваемой жидкости под воздействием разности лапласовских давлений втягивается в сторону его утончения. Этим объясняется т. н. расклинивающее действие смачивающих жидкостей: жидкости, проникая в микротрещины, увеличивают их и тем самым понижают прочность твердых тел. На капиллярности основано действие фитилей, впитывание влаги бетоном и т.д.
7. Жидкие растворы. Осмотическое давление
Сравнительно редко встречаются жидкости чистые, то есть содержащие частицы одного вида. Большинство жидкостей являются смесью различных веществ. Если одно из них содержится в такой смеси в количестве много большем, чем другие, то смесь называется раствором, а преобладающее вещество является растворителем. Рассмотрим жидкие растворы, причем ограничимся случаем бинарных растворов, состоящих только из двух веществ - растворителя и растворенного вещества.
В жидкостях могут растворяться твердые вещества, жидкости, газы. При образовании раствора молекулы растворенного вещества равномерно распределяются между молекулами растворителя, в результате образуется однородная по физическим свойствам система.
Количественно растворы характеризуются концентрацией. Весовая концентрация - отношение массы растворенного вещества к массе всего растворителя. Мольная концентрация - отношение числа молей растворенного вещества к общему числу молей в растворе.
Если раствор разбавленный (концентрация мала), то расстояния между молекулами растворенного вещества будут намного больше их размеров, вследствие чего поведение растворенного вещества в слабом растворе подобно поведению идеального газа. Растворенное вещество должно оказывать на стенки сосуда такое же давление, какое оказывает газ на стенки сосуда. Парциальное давление растворенного вещества называется осмотическим давлением и обозначается росм. Его можно определить из уравнения Менделеева-Клапейрона:
,
где m - масса растворенного вещества в растворе, m - молярная масса вещества, V - объем раствора. Величина С= определяет количество растворенного вещества в единице объема раствора, или молярная концентрация. С использованием этого обозначения выражение для осмотического давления можно записать и в следующем виде:
(7)
Это выражение называется законом Вант-Гоффа (1887 г.).
Закон Вант-Гоффа: осмотическое давление, оказываемое растворенным веществом, равно давлению, которое производило бы это же вещество в газообразном состоянии в том же объеме и при той же температуре.
Для того чтобы обнаружить осмотическое давление, используют полунепроницаемы перегородки, которые свободно пропускают растворитель, но задерживают молекулы растворенного вещества (рис. 10).
В сосуде а, опущенном в воду находится раствор сахара. Дном этого сосуда служит полунепроницаемая перегородка П. Верхняя часть сосуда оканчивается длинной трубкой b. В начале сосуд располагают так, чтобы верхний уровень раствора в нем совпадал бы с уровнем воды сс, в которую опущен прибор. В течение нескольких часов наблюдается поднятие уровня жидкости в трубке b. Под воздействием осмотического давления уровень раствора поднимается до тех пор, пока гидростатическое давление поднявшегося столба жидкости не окажется равным осмотическому давлению раствора сахара: , где - плотность раствора. Поднятие раствора в трубке связано с засасыванием воды в сосуд через полунепроницаемую перегородку.
Измеряя таким образом осмотическое давление, Вант-Гофф установил, что оно в соответствии с уравнением (7) пропорционально концентрации растворенного вещества и температуре.
Для слабых растворов многих веществ закон Вант-Гоффа выполняется хорошо. Однако в ряде случаев, например растворов солей, осмотическое давление оказывается значительно больше вычисленного по (7). Это объясняется электролитической диссоциацией - распадом молекул на ионы. В результате возрастает число частиц, создающих осмотическое давление, соответственно возрастает и само осмотическое давление. Оно может быть определено по следующему соотношению:
молекулярный жидкость эмболия осмотическое давление
,
где k - число ионов, на которые распадается одна молекула, a - коэффициент диссоциации (отношение числа распавшихся молекул к первоначальному числу)
Осмотическое давление играет большую роль в процессах, происходящих в живых организмах. Это объясняется тем, что оболочки клеток животных и растений представляют собой полунепроницаемые перегородки, а жидкость - растворы различных солей.
Рис. 10 - Простейший прибор для измерения осмотического давления: 1 - внутренний стакан; 2 - внешний стакан.
Размещено на Allbest.ru
Подобные документы
Фазовые состояния вещества. Реакция твердого тела на действие сил. Плотность газа, изометрический процесс. Молекулярные и поверхностные силы. Искривление световых лучей, закон и сила Архимеда. Равновесие жидкости во вращающемся сосуде, осевое давление.
курс лекций [529,2 K], добавлен 29.01.2014Виды вещества. Реакция твердого тела, газа и жидкости на действие сил. Силы, действующие в жидкостях. Основное уравнение гидростатики. Дифференциальное уравнение равновесия жидкости. Определение силы давления столба жидкости на плоскую поверхность.
презентация [352,9 K], добавлен 28.12.2013Единицы измерения вязкости жидкости. Формула Пуазейля. Ламинарное и турбулентное течения. Число Рейнольдса. Критические явления в магнетизме. Кровяное давление. Геодинамо и магнитные полюса. Сверхбыстрые дождевые капли. Законы жидкого кратерообразования.
презентация [858,5 K], добавлен 29.09.2013Постоянство потока массы, вязкость жидкости и закон трения. Изменение давления жидкости в зависимости от скорости. Сопротивление, испытываемое телом при движении в жидкой среде. Падение давления в вязкой жидкости. Эффект Магнуса: вращение тела.
реферат [37,9 K], добавлен 03.05.2011Изучение механики материальной точки, твердого тела и сплошных сред. Характеристика плотности, давления, вязкости и скорости движения элементов жидкости. Закон Архимеда. Определение скорости истечения жидкости из отверстия. Деформация твердого тела.
реферат [644,2 K], добавлен 21.03.2014Физические свойства жидкости. Гидростатическое давление как скалярная величина, характеризующая напряжённое состояние жидкости, порядок ее определения. Основное уравнение гидростатики. Измерение вакуума. Приборы для измерения давления, снятие показаний.
реферат [132,1 K], добавлен 16.04.2011Физические свойства жидкости и уравнение гидростатики. Пьезометрическая высота и вакуум. Приборы для измерения давления. Давление жидкости на плоскую наклонную стенку и цилиндрическую поверхность. Уравнение Бернулли и гидравлические сопротивления.
курсовая работа [1,2 M], добавлен 30.11.2014Свойства жидкостей и их поверхностное натяжение. Пример ближнего порядка молекул жидкости и дальнего порядка молекул кристаллического вещества. Явления смачивания и несмачивания. Краевой угол. Капиллярный эффект. Капиллярные явления в природе и технике.
контрольная работа [1,5 M], добавлен 06.04.2012Три случая относительного покоя жидкости в движущемся сосуде. Методы для определения давления в любой точке жидкости. Относительный покой жидкости в сосуде, движущемся вертикально с постоянным ускорением. Безнапорные, напорные и гидравлические струи.
презентация [443,4 K], добавлен 18.05.2019Особенности жидкого состояния вещества. Изменения свойств веществ при изменении агрегатного состояния. Современные представления о структуре металлической жидкости. Влияние микронеоднородности металлических расплавов на их физико-химические свойства.
курсовая работа [419,9 K], добавлен 17.12.2011
