Напівпровідниковий діод на основі арсеніду галію

Размещено на http://www.allbest.ru/

Размещено на http://www.allbest.ru/

Вступ

напівпровідниковий діод електронний

Сучасна людина більшою мірою, ніж це здається на перший погляд, користується у своєму повсякденному житті - у побуті, професійній діяльності - досягненнями електроніки - лазерами, різнофункціональними сенсорами, пристроями, насиченими інтегральними схемами, напівпровідниковими елементами тощо.

Таким чином, тенденція розвитку техніки така, що частка електронних вузлів у інформаційних пристроях автоматики безперервно зростає. Цьому значною мірою сприяло широке впровадження інтегральної технології, що дала змогу на одному кристалі напівпровідника малої площі (тисячні частки - декілька квадратних міліметрів) виготовляти складні функціональні вузли різного призначення.

Властивості напівпровідників вигідно відрізняють їх від інших електронних приладів. До цих властивостей відносяться малі габарити, вага і споживання потужності, велика механічна міцність, відсутність споживання потужності на нагрівання. Також вони мають високу робочу температуру в залежності від матеріалу. Сучасні напівпровідникові прилади здатні працювати до 100000 годин. Характерна риса напівпровідників - зростання електропровідності зі зростанням температури; при низьких температурах електропровідність мала. При температурі близький до абсолютного нуля напівпровідники мають властивості ізоляторів.

Більшість напівпровідникових приладів, що застосовуються в пристроях промислової електроніки, можна поділити на такі групи: напівпровідникові діоди, транзистори, тиристори. Напівпровідникові діоди - це двохелектродні прилади, транзистори - трьохелектродні [1].

Напівпровідникові діоди, а саме діоди на основі арсеніду галію, знаходять широке застосування при розв'язанні схемотехнічних питань усіх напрямків промислової електроніки. Малі маси та габарити, високий опір зворотному і малий опір прямому струму, висока швидкодія дозволяють застосовувати їх практично в будь-яких виробах сучасної електронної техніки.



1. Параметри та характеристики напівпровідникового діоду

1.1 Поняття напівпровідникових матеріалів та пристроїв

Напівпровідники належать до класу речовин, що мають тверду кристалічну структуру і за своїм питомим опором (=10^-4…10¹⁰Омсм) займають проміжне місце між провідниками електричного струму (= 10^-6…10^-4 Омсм) і діелектриками (= 10¹⁰… 10¹⁵ Омсм) [2].

У напівпровідникових приладах використовуються ефекти, обумовлені переміщенням заряду в твердому тілі. Вони призначені для підсилення, генерації та перетворення електричних сигналів.

Малопотужні напівпровідникові прилади виготовляються як дискретними (окремими), так і в інтегральних схемах, потужні силові пристрої - в дискретному виконанні. Технологія виготовлення приладів суттєво впливає на їх технічні та експлуатаційні показники.

При виготовленні напівпровідникових приладів, а також інтегральних мікросхем найчастіше використовують такі напівпровідники, як кремній (Si - має робочу температуру до 140⁰С), германій (Ge - найбільша робоча температура 75⁰С), арсенід галію (GaAs - працює при температурах до 350-400⁰С). До напівпровідників відносять також селен, телур, оксиди, карбіди та сульфіди деяких хімічних елементів [3].

1.2 Електронно-дірковий перехід та його властивості

Електронно-дірковий перехід, або p-n - перехід (n - negative - негативний, електронний, p - positive - позитивний, дірковий), область напівпровідника, в якій має місце просторова зміна типа провідності (від електронної n до діркової p - Рис. 1.1).



Рисунок 1.1 - Схема p-n-перехода: чорні кухлі - електрони; світлі кухлі - дірки.

Оскільки в р - області концентрація дірок набагато вища, ніж в n - області, дірки з n - області прагнуть дифундувати в електронну область. Електрони дифундують в р - область. Проте після відходу дірок в n - області залишаються негативно заряджені акцепторні атоми, а після відходу електронів в n - області - позитивно заряджені донорні атоми. Якщо акцепторні і донорні атоми нерухомі, то в області електронно - діркового переходу утворюється подвійний шар просторового заряду - негативні заряди в р - області і позитивних зарядах в n - області (Рис. 1.2).

Рисунок 1.2 - Принцип роботи p-n перехода а) зворотня напруга б) пряма напруга

Контактне електричне поле, що виникає при цьому, по величині і напряму таке, що воно протидіє дифузії вільних носіїв струму через електронно - дірковий перехід; в умовах теплової рівноваги за відсутності зовнішньої електричної напруги повний струм через електронно - дірковий перехід дорівнює нулю. Таким чином, в електронно - дірковому переході існує динамічна рівновага, при якій невеликий струм, що створюється неосновними носіями (електронами в р - області і дірках в n - області), тече до електронно - діркового переходу і проходить через нього під дією контактного поля, а рівний по величині струм, що створюється дифузією основних носіїв (електронами в n - області і дірках в р - області), протікає через електронно - дірковий перехід у зворотному напрямі (Рис. 1.3). При цьому основним носіям доводиться долати контактне поле (потенційний бар'єр). Різниця потенціалів, що виникає між p- і n-областямі із-за наявності контактного поля (контактна різниця потенціалів або висота потенційного бар'єру), зазвичай складає десяті долі вольта [4].

а) пряма напруга; б) зворотня напруга

Рисунок 1.3 - Принцип роботи p-n переходу а) пряма напруга б) зворотна напруга

Зовнішнє електричне поле змінює висоту потенційного бар'єру і порушує рівновагу потоків носіїв струму через нього. Якщо потенціал прикладений до р - області, то зовнішнє поле направлене проти контактного, тобто потенційний бар'єр знижується (прямий зсув). В цьому випадку із зростанням прикладеної напруги експоненціально зростає число основних носіїв, здатних здолати потенційний бар'єр. Концентрація неосновних носіїв по обидві сторони електронно - діркового переходу збільшується (інжекція неосновних носіїв), одночасно в р- і n - області через контакти входять рівні кількості основних носіїв, що викликають нейтралізацію зарядів інжектірованних носіїв. В результаті зростає швидкість рекомбінації і з'являється відмінний від нуля струм через електронно - дірковий перехід. При підвищенні прикладеної напруги цей струм експоненціально зростає. Навпаки, додаток прикладений до потенціалу і-області (зворотний зсув) приводить до підвищення потенційного бар'єру. При цьому дифузія основних носіїв через електронно - дірковий перехід стає нехтує малою.

В той же час потоки неосновних носіїв не змінюються, оскільки для них бар'єру не існує. Потоки неосновних носіїв визначаються швидкістю теплової генерації електронно-діркових пар. Ці пари дифундують до бар'єру і розділяються його полем, внаслідок чого через електронно - дірковий перехід тече струм I _s (струм насичення), який зазвичай малий і майже не залежить від прикладеної напруги. Таким чином, залежність струму 1 через електронно - дірковий перехід від прикладеної напруги U (вольтамперная характеристика) володіє різко вираженою нелінійністю (Рис. 1.4). При зміні знаку напруги струм через електронно - дірковий перехід може мінятися в 10 ⁵ -10 ⁶ разів. Завдяки цьому електронно - дірковий перехід є вентильним пристроєм, придатним для випрямлення змінних струмів. Залежність опору електронно - діркового переходу від U дозволяє використовувати електронно - дірковий перехід як регульований опір (варістора).

При подачі на електронно - дірковий перехід досить високого зворотного зсуву U = U _пр виникає електричний пробій, при якому протікає великий зворотний струм (Рис. 1.4). Розрізняють лавинний пробій, коли на довжині вільного пробігу в області об'ємного заряду носій набуває енергії, достатньої для іонізації кристалічної решітки, тунельний (зінеровський) пробій, що виникає при туннелірованії носіїв крізь бар'єр, і тепловий пробій, пов'язаний з недостатністю тепловідводу від електронно - діркового переходу, що працює в режимі великих струмів.



U - прикладена напруга; I - струм через перехід; Is - струм насичення; Unp - напруга пробою.

Рисунок 1.4 - Вольт-амперна характеристика p-n-переходу

Від прикладеної напруги залежить не лише провідність, але і ємність електронно - діркового переходу. Дійсно, підвищення потенційного бар'єру при зворотному зсуві означає збільшення різниці потенціалів між п- і р - областями напівпровідника і, звідси, збільшення їх об'ємних зарядів. Оскільки об'ємні заряди є нерухомими і пов'язаними з кристалічною решіткою іонами донорів і акцепторів, збільшення об'ємного заряду може бути обумовлене лише розширенням його області і, отже, зменшенням ємкості електронно - діркового переходу. При прямому зсуві до ємкості шару об'ємного заряду (називається також зарядною ємкістю) додається т.з. дифузійна ємність, обумовлена тим, що збільшення напруги на електронно - дірковий перехід приводить до збільшення концентрації неосновних носіїв, тобто до зміни заряду. Залежність ємкості від прикладеної напруги дозволяє використовувати електронно - дірковий перехід як варактор - прилад, ємкістю якого можна управляти, міняючи напругу зсуву.

Окрім використання нелінійності вольтамперной характеристики і залежності ємкості від напруги, електронно - дірковий перехід знаходить багатообразні вживання, засновані на залежності контактної різниці потенціалів і струму насичення від концентрації неосновних носіїв. Їх концентрація істотно змінюється при різних зовнішніх діях - теплових, механічних, оптичних і ін. На цьому засновані різного роду датчики: температури, тиску, іонізуючих випромінювань і т.д. Електронно - дірковий перехід використовується також для перетворення світлової енергії в електричну [5].

Електронно - дірковий перехід є основою різного роду напівпровідникових діодів, а також входить як складовий елемент в складніші напівпровідникові прилади - транзистори, тиристори і т.д. Інжекція і подальша рекомбінація неосновних носіїв в електронно - дірковому переході використовуються в світло випромінюючих діодах та інжекційних лазерах.

Електронно - дірковий перехід може бути створений різними шляхами: 1) у об'ємі одного і того ж напівпровідникового матеріалу, легованого в одній частині донорною домішкою (р - область), а в іншій - акцепторною (n - область); 2) на кордоні двох різних напівпровідників з різними типами провідності; 3) поблизу контакту напівпровідника з металом, якщо ширина забороненої зони напівпровідника менше різниці робіт виходу напівпровідника і металу; 4) додатком до поверхні напівпровідника з електронною (дірковою) провідністю досить великого негативного (позитивного) потенціалу, під дією якого в поверхні утворюється область з дірковою (електронною) провідністю (інверсний шар) [6].

1.3 Класифікація напівпровідникових діодів

Напівпровідниковим діодом називається електроперетворювальний прилад з одним р-n-переходом і двома зовнішніми виводами від областей кристала з провідностями різного виду. Саме р-n-перехід визначає властивості, технічні характеристики та параметри будь-якого напівпровідникового діода. Корпус діода, в якому міститься кристал напівпровідника з р-n-переходом, а також інші конструктивні елементи для закріплення кристала в корпусі забезпечують експлуатаційні характеристики діода: стійкість при дії нагрівання, вологи, ударних та вібраційних навантажень тощо.

Залежно від технології виготовлення розрізняють точкові діоди, сплавні і мікросплавні, з дифузною базою і ін. Розглянемо способи утворення p-n-переходу у діоді. Цей перехід не вдається одержати механічним з'єднанням напівпровідників, бо відстань між p і n областями має бути не більшою від міжатомних відстаней. Тому основними методами одержання p-n-перехо-дів є сплавлення і дифузія. Як приклад давайте розглянемо германієвий діод з n-електропровідністю. При високій температурі в нього вплавляють індій, внаслідок чого утворюється ділянка з p-електропровідністю. На межі цих ділянок утворюється p-n перехід. Щоб на p-n перехід менш впливала температура і освітлення, діод запаюють в герметичний корпус [7].

При сплавній технології виготовлення діода чи транзистора, електронно-дірковий перехід створюється на межі розділу кристалу та ре-кристалізованої області, в яку проводилось вплавлення, див. нижній рисунок (а). На наступних рисунках (б) та (в) показані різні способи виготовлення PN переходу шляхом дифузії акцепторної домішки в кристал N-типу.

По функціональному призначенню діоди розподіляються на випрямні, універсальні, імпульсні, змішувальні, детекторні, модуляторні, перемикальні, множувальні, стабілітрони (опорні), тунельні, параметричні, фотодіоди, світлодіоди, магнітодіоди, діоди Ганна, діоди Шоткі і т.д. (Рисунок 1.5)



Рисунок 1.5 - Напівпровідникові діоди

Більшість напівпровідникових діодів виготовляються на основі несиметричних p-n переходів.

Низькоомну область діодів називають емітером, а високоомну - базою.

Для створення переходів з вентильними властивостями використовують p-n-, p-i-, n-i-переході, а також переходи метал-напівпровідник.

Позначення діода на електричних схемах показано на Рис. 1.6.

В)

Рисунок 1.6 - Структурна схема діоду(а); позначення на електричних схемах; в) загальне позначення діоду(б)

Широко розповсюджені випрямні діоди, дія яких базується на використанні вентильних властивостей р-п переходу [8].

Ці діоди призначені для випрямлення змінного струму низької частоти.

ВАХ випрямного діода показана на рисунку 1.7.

Умовне позначення діодів підрозділяється на два виду:

- маркірування діодів;

- умовне графічне позначення (УГП) - позначення на принципових електричних схемах.

За давнім Держстандарту все діоди позначалися буквою Д і цифрою, яка вказувала на електричні параметри, перебувають у довіднику [9].

Рисунок 1.7 - ВАХ випрямного діода

Новий ГОСТ на маркірування діодів складається з 4-х позначень:

I - показує матеріал напівпровідника:

Р (1) - германій; До (2) - кремній; А (3) - арсенід галію; І (4) - сполуки індію.

II - тип напівпровідникового діода:

Д - випрямляючі, ВЧ і імпульсні діоди;

А - діоди НВЧ;

З - стабилитрони;

У - варикапи;

І - тунельні діоди;

Ф - фотодиоди;

Л - світлодіоди;

Ц - випрямляючі стовпи і блоки.

III - три цифри - група діодів за своїми електричним параметрами.

IV - модифікація діодів у цій (третьої) групі.

Згідно наведеній системі маркування діод АД110А можна класифікувати як випрямний малопотужний діод на основі арсеніду галію [10].

1.4 Характеристики та властивості арсеніду галію

Арсенід галію (GaAs) - хімічна сполука галію і миш'яку. Важливий напівпровідник, третій за масштабами використання в промисловості після кремнію і германію. Використовується для створення надвисокочастотних інтегральних схем і транзисторів, світлодіодів, лазерних діодів, діодів Ганна, тунельних діодів, фотоприймачів і детекторів ядерних випромінювань.

Ширина забороненої зони при 300 K - 1.424 еВ

Ефективна маса електронів - 0.067 m_e

Ефективна маса легких дірок - 0.082 m_e

Ефективна маса важких дірок - 0.45 m_e

Рухливість електронів при 300 K - 8500 см І / (В · с)

Рухливість дірок при 300 K - 400 см І / (В · с)

Деякі електронні властивості GaAs перевершують властивості кремнію. Арсенід галію володіє більш високою рухливістю електронів, яка дозволяє приладам працювати на частотах до 250 ГГц.

Напівпровідникові прилади на основі GaAs генерують менше шуму, ніж кремнієві прилади на тій же частоті. Через більш високої напруженості електричного поля пробою в GaAs в порівнянні з Si прилади з арсеніду галію можуть працювати при більшій потужності. Напівпровідникові прилади на основі арсеніду галію мають більш високу радіаційну стійкість, ніж кремнієві, що обумовлює їх використання в умовах радіаційного випромінювання (наприклад, в сонячних батареях, що працюють в космосі).

GaAs - прямозоний напівпровідник, що також є його перевагою. GaAs може бути використаний в приладах оптоелектроніки: світлодіодах, напівпровідникових лазерах [11].



2. Розрахунок параметрів та характеристик діода

2.1 Випрямляючий діод

Випрямляючі діоди призначені для випрямлення змінного струму і складають найбільш поширений підклас діодів. Залежно від значення середнього випрямленого струму розрізняють:

ВД малої потужності (0,3А; третій елемент позначень - 1);

ВД середньої потужності (0,3А<10А; третій елемент

позначень - 2);

ВД силовой (10А).

Робочі частоти ВД малої та середньої потужностей не перевищують 20 кГц, силові діоди працюють на частоті 50Гц [12].

Оскільки допустима густина струму через р-n-перехід , то для одержання названих значень використовують площинні

р-n-переходи, виготовлені сплавним або дифузійним способом. Велика ємність таких переходів не впливає істотно на роботу ВД у названому діапазоні частот.

З метою стабілізації параметрів ВД під час дії на них вологості, атмосферного тиску, забруднення, зміни температури діоди поміщають у металево-керамічний або металево-скляний корпус, який забезпечує ефективне відведення теплоти, що виділяється на р-n-переході [13].

2.2 Параметри діода

До параметрів належать:

· постійна , визначена при даному постійному ;

· постійний , визначений при даній постійній ;

· середнє значення випрямленого струму - усереднюється за період;

· прямий та зворотній опори діода при даних та ;

· диференційний опір ;

· максимально допустима зворотня напруга ;

· максимально допустимий середній прямий струм ;

· максимально допустима середня розсіювана потужність тощо.

2.3 Розрахунки параметрів та характеристик діода

Випрямляючий діод звичайно має структуру p+ - n. Формування емітерної (низькоомної) області з дірковою провідністю дозволяє отримувати більш високі напруги пробою. В зв'язку з цим рекомендується виконувати розрахунки параметрів у припущенні, що діод має кусково-однорідну структуру типу p+-n.

Розрахунки параметрів та характеристик діода виконано для малопотужного високочастотного арсенід галієвого діоду марки АД110А. Додаткові вихідні дані викладені в Додатку А [14].

Вихідні дані для розрахунків: геометрія кристалу - паралелепіпед з квадратною основою А=1 см, товщина пластини h = 300 мкм;

- товщина бази _б=280 мкм;

- концентрація N_б=10¹² см^-3 домішкових атомів у вихідному кристалі;

- концентрація домішкових атомів у емітерній області Nе=10¹⁶ см^-3;

- час життя нерівноважних носіїв _б= 10 мкс;

- рухливість дірок =400 см²/В•с;

- рухливість електронів =8800 см²/В•с;

- постійна Больцмана k=1.38*10^-23 Дж/К;

- кімнатна температура Т_w=300К;

- заряд електрона q=1.6*10^-19Кл;

- діелектрична постійна

- питомий опір бази діода =6,5 Ом• см

- тепловий опір корпусу діода R_T= 1,5 К / Вт

- площа перетину А=0,158 мм²;

- концентрація власних носіїв у напівпровіднику n_i=9*10⁶ см^-3;

- зворотня напруга U_зв=50 В;

- максимальна зворотня напруга U_зв(max)=50В;

- зворотній струм діода 0,005 мА;

- градієнт концентрації а=3,5* 10¹⁹ см^-3

Найпоширеніша в теорії електричних кіл модель напівпровідникового діода, що досить повно враховує особливості його нелінійної вольт-амперної характеристики, - модернізована модель Еберса-Молла (рис. 2.1). Ця модель включає бар'єрну й дифузійну ємності діода (С_бд, С_дд), струм p-n-переходу (I p-n), опір бази діода (R_б) і опір витоку (R_в) [15].

Рисунок 2.1 - Модель Еберса-Молла напівпровідникового діода

Тепловий потенціал ц_т, В:

_Т = kТ/q=1,38·10^-23·300/1,6·10^-19=0,026,



де k - постійна Больцмана;

T - абсолютна температура в Кельвінах;

q - заряд електрона.

Коефіцієнт дифузії дірок у базі D_pб, см²/с:

D_pб=• ц_т=400• 0,026=10,4 ,

де =400 (см²/В•с) - рухливість дірок

Тепловий струм діода I_до, А:

I_до== =1,2027*10^-16

де - концентрація власних носіїв у напівпровіднику;

А - площа перетину напівпровідника.

Контактна різниця потенціалів ц_к, В:

)=0,026ln()=1,499

Бар'єрна ємність діода С_б0, Ф:

Опір бази діода R_б, Ом:



де - питомий опір бази діода.

Напруга лавинного пробою U_л, В:

овщина збідненого шару l, см:

.

Генераційний струм переходу I_г, А:

Дифузійна довжина нерівноважних носіїв , cм:

Ширина ОПЗ при U_max і при нульовому U₀:

;

= 0,002271=2,27*10^-3

=1,137*10^-10

Загальна щільність струму, А/мм²:



•

За формулою (2.1), що описує ВАХ діода, за допомогою програми Pascal, змінюючи напругу на діоді із кроком в 0,1В, визначено струм. Отримані дані занесено до таблиці (2.1) і побудовано пряму гілку ВАХ діоду (рис. 2.2):

. (2.1)

Таким же чином розраховується зворотній струм діода, змінюючи напругу із кроком в 10 В. Дані занесено до таблиці 2.2. Побудовано зворотню гілку ВАХ діода (рис 2.3).

Таблиця 2.1 - Залежність U(I) (пряма гілка)

U, B	I·10-6, А
	0
0,1	1
0,2	1
0,3	1
0,4	1
0,5	5
0,6	14
0,7	20
0,8	28
0,9	36
1	45
1,1	53
1,2	61
1,3	69
1,4	77



Таблиця 2.2 - Залежність U_зв(I) (зворотня гілка)

U, B	I·10-6, А
-0.2	-1
-0.3	-1
-0.4	-1
-0.5	-2
-0.6	-11
-0.7	-21
-0.8	-38
-0.9	-56
-1	-75
-1.1	-92
-1.2	-111
-1.3	-127
-1.4	-147
-1.5	-167
-1.6	-184

Рисунок 2.2 - Графік прямої гілки ВАХ діода



Рисунок 2.3 - Графік зворотної гілки ВАХ діода



Висновки

За своїми властивостями арсенід галію - це важливий напівпровідник, третій за масштабами використання в промисловості після кремнію і германію. Використовується для створення надвисокочастотних інтегральних схем, світло діодів, лазерних діодів, діодів Ганна, тунельних діодів, фотоприймачів, деяких радарних системах.

Деякі електронні властивості GaAs перевищують властивості кремнію. Арсенід галію має більш високою рухливістю електронів, яка дозволяє приладам працювати на частотах до 250 Гц. Напівпровідникові прилади з урахуванням GaAs генерують менше шуму, ніж кремнієві прилади на тій самій частоті [16].

Напівпровідникові прилади з урахуванням арсеніду галію мають вищу радіаційну стійкість, ніж кремнієві, що зумовлює їх використання у умовах радіаційного випромінювання (наприклад, в сонячних батареях, що працюють у космосі).

Перевагами арсенід-галієвих випрямних діодів є великий діапазон рабочих температур і кращі частотні властивості.

Арсенід-галієві діоди АД110А можуть працювати в випрямлячах малої потужності до частоти 1 МГц, що забезпечується малим часом життя носіїв заряду в цьому матеріалі.



Список літератури

1. Фізичні основи електронної техніки: [підручник] / З.Ю. Готра, І.Є. Лопатинський, Б.А. Лукіянець, З.М. Микитюк, І.В. Петрович. - Львів: Бескид Біт, 2004. - 880 с.

2. Ніконова З.А. Твердотіла електроніка. Конспект лекцій для студентів напрямку «Електроніка» / З.А. Ніконова, О.Ю. Небеснюк. - ЗДІА/Запоріжжя: ЗДІА, 2002. - 99 с.

3. Козлов В.А. Журнал «Фізика і техніка напівпровідників» / Козлов В.А., Рожков А.В., Кардо-Сисоев А.Ф. - С-Пб: ФТИ, 2003. - Т. 37, №12.-140 с.

4. Кучерук І.М. Загальна фізика: Підручник. - 2-е вид., перероб. і допов./ І.М. Кучерук, І.Т. Горбачук. - К.: Вища школа, 1995. -151-166 с.

5. Швець Є.Я. Інтерактивний лабораторний практикум з твердотілої електроніки: [навч. посібн.] / Є.Я. Швець, З.А. Ніконова. - Запоріжжя: ЗДІА, 2003. - 141 с.

6. Герасимов С.М. Физические основы электронной техники. / С.М. Герасимов, М.В. Белоус, В.А. Москалюк. - К.: Вища школа, 1981. -192-207 с.

7. Возняк О. Курс «Електроніка та мікроелектроніка» [Електронний ресурс].-Дніпропетровський Національний університет залізничного транспорту ім. академіка В. Лазаряна. Львівська філія. - Режим доступу http://vozom.ho.ua/R1/index.html

8. Тугов М.М. Напівпровідникові прилади / М.М. Тугов, Б.А. Глєбов. - М.:Энергоатомиздат, 1990.-576 с.

9. Шалимова К.В. Физика полупроводников / К.В. Шалимова. - М.: Энергия, 1976, -270-273 с.

10. Ніконова З.А. Твердотіла електроніка. Навчально-методичний посібник до виконання курсового проектування для студентів ЗДІА напряму «Електроніка» / З.А. Ніконова, О.Ю. Небеснюк. - Запоріжжя: ЗДІА, 2011. - 100 с.

11. Колонтаєвський Ю.П. Електроніка и мікросхемо техніка: [підручник. 2-е вид. / За ред. А.Г. Соскова] / Ю.П. Колонтаєвський, А.Г. Сосков. - К.:Каравела, 2009. - 416 с.

12. Бонч-Бруєвіч С.Л. Фізика напівпровідників / С.Л. Бонч-Бруєвіч, С.Р. Калашников. - М., 1977. - 238 с.

13. Хлєбніков М.М. «Електронні прилади»: [підручник для електротехнічних інститутів зв'язку] / М.М. Хлєбніков. - М.: «Зв'язок», 1986. -598 с.

14. Таранець А.В. Твердотіла електроніка. Методичні вказівки до виконання курсового проектування для студентів напряму 6.050802 «Електронні пристрої та системи» / А.В. Таранець, О.М. Буров. - Запоріжжя: ЗДІА, 2010. - 47 с.

15. Федотов Я.А. Основи фізики напівпровідникових приладів / Я.А. Федотов СВЧ (надвисокі частоти) - напівпровідникові прилади та їх вживання, [пер. з англ.]. - М., 1972. - 36 с.

16. Гусєв В.Г. Електроніка / В.Г. Гусєв, Ю.М. Гусєв. - М.: Вищашкола, 1991.-617 с.

Размещено на Allbest.ru