Динамика и термодинамика в расчете реактивного двигателя

Размещено на http://www.allbest.ru/

ТЕХНИКА МОЛОДЁЖИ

СМЕЛЫЕ ПРОЕКТЫ И ГИПОТЕЗЫ

Динамика и термодинамика в расчёте реактивного двигателя

В.Э.Евдокимов

Май 2011 г.

В зависимости от логической последовательности рассуждений существует, по меньшей мере, три взаимосвязанных способа расчёта реактивного двигателя, для однозначности - двигателя жидкостных ракет, раскрывающие сущность параметров участвующих в описании реактивного движения и в законах динамики. Вот коротко как проводятся эти расчёт с краткими же комментариями к ним.

В одном расчёте реактивного двигателя опираются на третий закон динамики в форме закона сохранения импульса. Закон сохранения импульса позволяет найти результат взаимодействия тел, когда значения действующих сил неизвестны.

При действии двигателя в течение небольшого интервала времени из сопла ракеты выбрасываются со скоростью относительно ракеты горячие газы массой . Ракета и выбрасываемые ее двигателем газы взаимодействуют между собой.

На основании закона сохранения импульса при отсутствии внешних сил сумма векторов импульсов взаимодействующих тел остается постоянной.

До начала работы двигателей импульс ракеты и компонентов топлива (горючего) был равен нулю, следовательно, и после включения сумма изменений векторов импульса ракеты и импульса истекающих газов равна нулю:

где - масса ракеты с остатками топлива, - изменение скорости ракеты, - масса выброшенных газов, - скорость истечения газов.

Отсюда для векторов импульса получается:



Делением обеих частей равенства на интервал времени , в течение которого работали двигатели ракеты, получается:

(1)

Или

Произведение массы ракеты на ускорение ее движения по определению равно силе, вызывающей это ускорение:

Таким образом, реактивная сила тяги равна произведению скорости движения выбрасываемых газов относительно ракеты на секундный расход топлива .

Реактивная сила тяги действует со стороны газов на ракету и направлена в сторону, противоположную направлению истечения газов.

Выражение

есть уравнение динамики тела переменной массы для случая, когда внешние силы равны нулю. Если же на ракету, кроме реактивной силы , действует внешняя сила F, то уравнение динамики движения примет вид:

Это уравнение получено профессором Петербургского университета И. В. Мещерским и носит его имя.

Другой способ расчёта реактивного двигателя практически такой же, но логика рассуждений в некотором смысле обратная и выстраивается по третьему закону Ньютона в форме равенства сил действия и противодействия.

Тяга реактивного двигателя ракеты стартующей с поверхности Земли рассчитывается по секундному расходу топлива , и скорости истечения газов из сопла двигателя относительно ракеты ,

Работающий двигатель “забирает” у ракеты непрерывно порция за порцией компоненты топлива каждая массой , обеспечивает наиболее эффективную реакцию горения и выбрасывает продукты горения, образуя реактивную струю. Импульс порции топлива до сгорания направлен по направлению движения и равен , где - мгновенная скорость ракеты относительно Земли (абсолютная скорость).

За малый промежуток времени масса сгорает и выбрасывается из сопла двигателя с относительной скоростью в направлении, противоположном движению ракеты, то есть со скоростью () относительно Земли. Вначале, при , абсолютная скорость истечения газов отрицательна (направлена к Земле), а позже, когда положительна (направлена от Земли).

После сгорания выбрасываемая масса обладает абсолютным импульсом

,

следовательно, приращение импульса составит:

Второй закон динамики в первоначальной формулировке, данной Ньютоном, имеет вид:

В единицу времени изменение импульса составит

Физически эта величина представляет собой силу F давления на струю, создаваемую работой реактивного двигателя, определяемая из предыдущего выражения с учётом . Учитывая, что , получается

Знак “минус” показывает, что сила , действующая на образующуюся газовую струю, направлена к Земле.

По третьему закону Ньютона при взаимодействии двигателя с выбрасываемой им струёй последняя действует на двигатель ракеты в противоположную сторону с силой , то есть . Её называют реактивной силой.

Зная реактивную силу, можно написать уравнение движения ракеты, которое без учёта поля тяготения имеет вид:

(2)

где - ускорение ракеты. Интегрируя последнее уравнение, К. Э. Циолковский впервые нашёл, что скорость корабля в пространстве вне поля тяготения возрастает по логарифмическому закону:

где - начальная масса корабля, - его масса в произвольный момент

При наличии поля тяготения уравнение движения будет:

Внешнее силовое поле не изменяет величины, создаваемой двигателем реактивной силы, так как эта сила определяется лишь режимом работы самого двигателя ракеты, оно меняет только закон движения изделия.

Из сравнения выражений (1) и (2) и взаимно обратных логически последовательных рассуждений, ведущих к этим выражением, можно сделать вывод о взаимно обратной симметрии левой и правой частей этого, по сути одного и того же, выражения.

Это значит, что масса является аналогом скорости , а ускорение является аналогом секундного расхода топлива .

Действительно скорость истечения газов относительно ракеты характеризует порцию массы газа, выбрасываемую двигателем, причём эта порция зависит от длительности работы двигателя и от начала отсчёта порции. Значит, - есть аналог массы (порция массы от начала работы двигателя, а также от другого начала отсчёта данной величины). В таком случае есть аналог ускорения, и произведение () - есть аналог произведения ()

Порция массы топлива в бесконечно малый отрезок времени характеризует скорость ракеты, которая в свою очередь характеризует скорость изменения (уменьшения) несгоревшей массы.

Эти замысловатые утверждения можно пояснить так: при , , двигатель не работает и ракета в это мгновение вместе с нулевой порцией топлива движется в соответствии с первым законом динамики, также как и нулевая порция сгоревшего топлива в это же мгновение. Эти (нулевые) мгновения физически разные, но имеют логическую связь через одну и ту же (нулевую) порцию топлива.

Понятно, что нулевая порция массы и нулевая «порция» времени несгоревшего топлива, а также нулевая порция массы и нулевая «порция» времени сгоревшего топлива могут быть связаны перекрёстным образом в предельном переходном состоянии работы двигателя. Перекрёстным образом связанные пары параметров не могут существовать одновременно.

Это можно объяснить и по другому сценарию. Для того чтобы произошла реакция горения между компонентами одной порции топлива необходимо время. В предельном состоянии уменьшения интервала времени порция топлива уменьшается и наступает предел, при котором одна из компонент успевает прореагировать полностью, другая же остаётся в «недогоревшем» состоянии. Всегда либо остаётся что-то лишнее, либо чего-то не хватает. Абсолютно точно согласовать процесс горения без остатка во всём объёме порции топлива невозможно. Потому говорят, что в предельном (безостаточном) состоянии эти два взаимно связанные и взаимно противоположные состояния взаимодействующих физических тел не существуют одновременно. Проблема соизмеримости отрезков.

В таком случае есть аналог ускорения при переходе от приращений величин к дифференциалам. Это справедливо по следующим соображениям.

При измерении длины эталоном длины эталон кроме продольной величины имеет поперечные величины аналогичные длине. При постоянном объёме эталона увеличение длины эталона может происходить за счёт уменьшения поперечных размеров. Кроме того эталон длины имеет массу, вес и другие параметры и потому при измерении длины происходит одновременное измерение этих величин при соответствующем выборе масштаба по каждой одновременно измеряемой величине.

То же можно сказать о массе и времени. Потому, для примера, мы измеряем длиной ртутного столба температуру, а величиной электрического тока между электродами в ёмкости, - объём, массу и другие параметры жидкости размещённой в этой ёмкости.

Масса имеет продольную и поперечную составляющие массы, которые можно обнаружить только по движению массы в этих направлениях. При постоянной массе, увеличение продольной массы происходит за счёт уменьшения массы поперечной.

Время измеряется хронометрами, в основе которых то или иное движение, но время может измеряться и движением эталона при измерении длины. Эталоном длины является и шаг человека. Потому длину пути иногда характеризуют временем движения человека и наоборот. Тоже можно сказать в отношении массы со временем.

В этом контексте следует рассматривать первую производную пути по времени (скорость) и вторую производную пути по времени (ускорение), а также первую производную продольной массы по времени и вторую производную продольной массы по времени. Время задаётся поперечным движением.

Примечательно, что в реактивном движении масса системы «топливо ракеты - газ в следе» остаётся постоянной, но объём изменяется, причём длина следа изменяется значительно больше поперечных размеров следа.

Система координат, задаваемая в каждое из мгновений сгоревшим топливом в следе, оказывается растянутой по сравнению с системой координат, задаваемой в то же мгновение несгоревшим топливом в баках. Одна система координат по отношению к другой оказывается деформированной или искривлённой. Отсюда понятие кривизны одной системы координат по отношению к другой.

Система координат задаётся телом, в котором в какое-то мгновение соответствующим образом маркируются точки. Затем предполагается, что методом геометрической оптики может быть задана сетка маркерных точек вне тела. Тем самым как бы распространяются свойства тела (или некоторые характерные для тела свойства) на окружающее пространство. Получается, что пространство делится на внутреннее и внешнее пространство с разными физическими свойствами по разным параметрам.

Потому нужно различать понятия задания системы координат телом и привязки системы координат к телу заданной другим телом.

Отсюда «кривизна» одного пространства по отношению к другому и наоборот. Просто «кривизны пространства» не бывает. А вот взаимно обратные пространства, как и другие, взаимно обратные параметры, можно нормировать единичной нормировкой с тем, чтобы представить их классическим образом, то есть когда параметр характеризует частицу, а не одну из взаимно противоположных частиц хоть и взаимно связанных.

Есть еще третий способ расчёта реактивного двигателя, в котором расчёт тяги реактивного двигателя ведётся по разности давления газов на переднюю и заднюю стенки камеры сгорания работающего двигателя.

Удивительной представляется и логика рассуждений, в таком случае, по поводу причинности связи пары взаимно противоположных «давлений» с взаимно противоположными «тягами» двигателя, по разности которых определяется полезная результирующая тяга. Очевидно, что «бесполезная тяга» по парам взаимно противоположных направлений в камере сгорания затрачивается на деформации конструктивных элементов камеры сгорания (и не только…). Эта «бесполезная тяга» абсолютно необходима для преобразования «тяги по всем направлениям» в пару «тяг» во взаимно противоположных направлениях вдоль траектории одного выбранного направления. По разности последней пары «тяг» двигателя ракеты и определяется полезная тяга в нужном направлении.

Таким образом, сила тяги F ракетного двигателя есть приращение силы тяги , обусловленное смещением начальных точек отсчёта (асимметрией) взаимно противоположных сил, пояснения на рисунке 1. На этом рисунке приведены случаи симметрии (предельное состояние - камера сгорания заглушена) и асимметрии (в камере сгорания работает выхлопное отверстие). Симметрия может быть и в камере сгорания с открытым выхлопным отверстием в представлении импульсного сгорания топлива с достаточно малой длительностью фронта давления, действующего на сечение выхлопного отверстия, запертого окружающей средой или предыдущей порцией газа. Такие случаи в квантовой механике называют состояниями с предельными взаимосвязанными параметрами. С этим сталкиваются всегда, когда дифференцируются параметры любого физического процесса по времени, при котором приращение времени, вместе с приращением функции от времени, устремляется к нулю.

На рис. 1 силы и это силы, действующие на переднюю и заднюю стенки камеры сгорания реактивного двигателя. Эти силы для случая симметрии связаны так, что начальная точка отсчёта одной силы является конечной точкой отсчёта противоположной силы. В случае асимметрии это естественно нарушается, что может рассматриваться как «искривление» одной силы по отношению к другой. При этом взаимная точка отсчёта сил, делящая модули взаимно противоположных сил пополам, в случае симметрии располагается в геометрическом центре камеры сгорания. В случае асимметрии эта точка смещается, как показано на рисунке. Рисунок представляет геометрическую интерпретацию закона сохранения сил, как, впрочем, и закона сохранения любых параметров.

Рисунок 1.

С учётом принятых обозначений сила тяги реактивного двигателя по модулю определяется

(3)

Данное выражение сопоставимо с выражением второго закона динамики в его первоначальной формулировке предложенной Ньютоном.

; (4)

Сила F пропорциональна приращению импульса приобретённого телом в результате действия на тело этой силы. Равенства (3) и (4) выражают одну и ту же силу, то есть

(5)

Коэффициент k в этой формуле в размерности обратной времени. Такой размерности соответствует эталон частоты, которая определяется количеством единиц (циклов, определяющих порции топлива) в единицу времени. То есть этот коэффициент можно представить как

(6)

Время из этого выражения обратно частоте и выражает длительность одного цикла, эталоном этого параметра является период цикла. Периодом также характеризуется длительность или время.

Как правило, время определяется вращением стрелки часов. Угловое перемещение стрелки соответствующее периоду цикла эквивалентно полному обращению стрелки по окружности. Не поэтому ли в релятивистской механике преобразования Лоренца выражают поворот системы координат при переходе из одной инерциальной системы в другую инерциальную систему. В идеале поворот должен быть полным и сам по себе этот поворот выражает относительность и взаимность прямолинейного и криволинейного движения (Ньютон и Платон оба правы, зря сообщество предпочло Ньютона). Это отступление относится к проблеме параметров движения, к теме разговора, начатого в статьях, ранее размещённых на портале Техно-сообщество ТМ.

Подстановка (6) в (5) даёт

 (7)

В левой части полученного равенства (7) стоит приращение импульса силы, создаваемой двигателем ракеты за время t, в правой части - приращение импульса изделия. Этим выражением утверждается эквивалентность импульса () и импульса силы () .

Кроме того при соответствующем подборе величин k и t, нормированных условием и запрещением одновременного существования в предельном состоянии взаимообратных коэффициентов, выражение (7) можно свести к виду

(8)

Что выражает эквивалентность силы и импульса.

Противоречие, заключающееся в данном случае в том, что неподвижное тело (закреплённый на стенде двигатель) обладает нулевым импульсом и не может получить импульса (поскольку вроде бы нет перемещения), и соответственно не имеет приращения импульса, решается привлечением в задаче деформаций: изделия, стенда, элементов крепления изделия к стенду, среды, в которой работает двигатель.

Крепление изделия к испытательному стенду представляет собой прибор, регистрирующий силу тяги. Роль этого прибора может выполнять и обыкновенный болт, то есть - стальной стержень.

Если не учитывать прочих деформаций, в том числе и от гравитации (двигатель можно расположить горизонтально на шарнире), то перемещение изделия обусловлено деформациями, а динамика перемещения динамикой деформаций стального стержня, удерживающего двигатель на стенде.

Динамика деформаций стержня в определённой мере повторяет динамику движения изделия в среде. Но эта динамика наблюдается на микро перемещениях. Можно отметить несколько важных моментов в логике рассуждений в этом направлении.

В случае горизонтального расположения двигателя на стенде стержень в начальный момент после включения двигателя не напряжён и на достаточно малом участке перемещения не оказывает влияния на характер перемещения изделия. Под действием постоянной силы (идеализация силы, для упрощения, задаётся контролируемым режимом работы двигателя) изделие на этом микро участке вначале ускоряется (начальные деформации практически не оказывают сопротивления), но затем происходит замедление движения, которое переходит в относительно равномерное движение за счёт «текучих» свойств элемента крепления - стального стержня, при длительном воздействии силы.

Наблюдается практически полная аналогия движения изделия в однородной среде. Причём аналогия не нарушается как в случае горизонтального движения, так и в случае вертикального движения изделия в среде.

Во втором случае крепёжный элемент должен быть предварительно напряжён весом изделия. Вроде мелочь…, но в результате этой мелочи ракета на старте под действием инерции ускорения за счёт предварительных взаимно противоположных деформаций ракеты и стартового комплекса, например, вначале отрывается от стола, но затем останавливается и даже проседает немного. И только потом начинает двигаться с ускорением как тело с переменной массой и постоянной силой тяги (на участке относительно однородной среды) действующей на тело.

Сама ракета при этом тоже (также как и стартовый комплекс) на некоторое мгновение как бы делится на две части, которые с ускорением движутся относительно друг друга во взаимно противоположных направлениях за счёт перераспределения деформирующих сил после отрыва от стола. Волной происходит и дальнейшее «деление» ракеты на парные части с последующими взаимно обратными процессами относительного сжатия и растяжения всех элементов изделия, что наблюдается в виде ударных волн и вибраций.

На вибрации ракеты и уровень её «проседания» в процессе старта существенное влияние оказывают волновые явления в струе выбрасываемых газов и в конструктивных элементах стартового комплекса.

При деформации стержня крепления двигателя к стенду неизбежны обратимые и необратимые (остаточные) деформации отражающие «историю» испытания изделия, которая может представлять аналогию истории движения в некоторой среде. Следовательно, в описании волновой динамики деформаций изделия и связанных с ним систем заложено описание волновой динамики движения изделия в динамичной среде.

Параметры деформаций (изделия, среды, стартового комплекса и их частей) по отношению параметрам движения в среде (в полёте изделия) в логически замкнутом описании оказываются взаимно обратными и одновременно определяемыми параметрами по типу определения параметра по эталону параметра и наоборот. Потому в квантовой механике и вводятся единичные нормировки параметров, позволяющие не нарушать классического представления о параметрах.

Второй закон динамики более широко известен в формулировке

, (9)

Преобразование формулы второго закона динамики вида (5) в формулу вида (9) осуществляется с учётом (6) и пояснений к ним.

Коэффициент объясняет применение оператора дифференцирования по времени к импульсу из выражения

(7).



Замена импульсов произведением массы на скорость в приложении к некоторому данному мгновению записывается как

(10)

При условии сохранения массы дифференцируется скорость по времени. Условие соблюдается в результате того, что промежуток времени в определении производной скорости по времени устремляется к нулю . К нулю будет устремлено и количество сгораемого топлива в двигателе, в результате чего масса изделия будет практически постоянной в данный момент времени. Это мгновенное состояние изделия, при котором одна элементарная порция топлива сгорела, другая же - в стадии недогоревшей в результате избытка.

Дифференцирование по времени может быть применено и к массе сгораемых компонентов топлива. Неизменной, в момент обнуления интервала времени и элемента массы сгораемого топлива за этот промежуток при определении производной массы по времени, окажется скорость изделия. В момент, когда порция топлива сгорела, отдала импульс движения изделию, скорость изделия не меняется, впрыснутая в камеру сгорания порция топлива ещё не горит или не горит лишня компонента топлива, но она уже не является частью ракеты.

Знак минус в правой части уравнения (10) указывает на взаимно обратные свойства параметров в двух, составляющих эту часть, выражениях

и (11)

Пара выражений (11) в случае предельных состояний параметров входящих в них связаны принципом Гейзенберга, запрещающим одновременное существование величин обозначенных данными выражениями. Поэтому, с учётом (10),

либо ,

либо (12)

Если элемент массы топлива в камере сгорания горит, а другой впрыскивается (промежуточное состояние, при котором взаимно обратные параметры не в предельном состоянии), то не сохраняется скорость и не сохраняется масса изделия. Тоже происходит, если одна компонента в сгоревшей порции топлива полностью прореагировала, а другая компонента вследствие избытка не полностью прореагировала. Непрореагировавшая в камере сгорания часть компоненты топлива реагирует с внешними источниками, вызывая относительно небольшую дополнительную реакцию струи и дополнительную тягу.

Опыт показывает, что всё происходит волнообразно, порциями, и чем меньше порции и выше их частота (стремление к плавному непрерывному процессу) и чем эффективней и пропорциональней смешивание компонентов топлива в каждой порции сгораемого горючего, тем больше тяга двигателя.

Тяга двигателя также меняется и представляет тот же волновой процесс, представленный в макропараметрах в сравнении с соответствующими микропараметрами характеризующие микропроцессы. Из микропараметров складываются макропараметры. Суммой микропараметров определяется многомерность и суммированием (интегрированием как нахождением не только суммы, но и нахождением первообразной) осуществляется преобразование в сторону уменьшения мерности измерения или, то же самое, уменьшение числа частиц в измерении. Потому и говорят, что параметры характеризуют частицы. Уменьшением мерности упрощается математическая запись измерения.

Принцип неопределённости Гейзенберга позволяет понять преобразование второго закона Ньютона в форме с учетом , в более известную форму , а также в менее известную представляющую аналог первой формулы при этом масса - аналог скорости, а отношение дифференциала массы к дифференциалу времени - аналог ускорения. В предельных состояниях системы действует либо одна, либо другая формула, исключая свою противоположность. Принцип Гейзенберга объясняет и применение в формуле (10) дифференциалов, а не частных дифференциалов по времени (от функции массы, скорости, времени), намёк на которые по виду формулы есть. Знак минус в правой части (10) указывает на взаимообратные свойства сил (12).

Ускорение здесь представляет промежуточное состояние двух взаимно обратных и предельных скоростей ( и рисунок 1 с заменой сил на скорости) и понятен смысл закона сохранения скорости. Масса - это промежуточное состояние двух взаимно обратных и предельных масс ( и рисунок 1 с заменой сил на массы).

В промежуточном состоянии действует формула (10), в которой используются нормированные пары взаимно обратных параметров по типу определения параметра по эталону параметра и наоборот (квантово механические параметры) и которая может быть представлена обобщением второго закона Ньютона или Формулой Мещерского.

Примечательно, что уравнение движения ракеты вне поля притяжения и действия внешних сил (2) (), в случае расчёта по третьему варианту, оказывается аналогичным формуле Мещерского, предусматривающей наличие сторонних сил, а значит и сторонних тел действующих на систему. И это закономерно. В каждой сгораемой порции топлива всегда есть лишняя масса одной из компонент топлива. В макропараметрах в реактивном движении «лишней» массой оказывается масса самой (сухой) ракеты.

Сторонними силами являются и силы гравитационного притяжения, потому масса гравитационная оказывается в роли «лишней» массы, как и масса сухой ракеты.

Взаимно связанные и взаимно обратные пары макро и микропараметров в волновом процессе, который представлен в реактивном движении имеют непосредственное отношение и к закону всемирного тяготения также связанного с волновыми процессами в природе.

Из закона гравитации следует, что один и тот же элемент массы массивного тела притягивает такой же элемент массы менее массивного тела с меньшей силой и наоборот. Два элемента массы обладают взаимно обратными свойствами притяжения.

Действительно, классическая физика трактует притягательную способность массы исходя из простых соображений. Между классической частицей и параметром её характеризующим существует взаимно однозначное соответствие. Если тело массой М может развить тягу силой F, то притягательная способность элемента массы в массе М определяется отношением силы F к массе М (F/М).

Неклассическая физика и в определённых случаях современная традиционная физика трактует притягательную способность массы исходя из других соображений. В случае закона всемирного тяготения вводится понятие напряжённости гравитационного поля создаваемого телом массой М в месте, где расположено тело массой m и наоборот. Рассчитывается эта напряжённость делением силы гравитационного притяжения одного тела (сила по модулю та же при одинаковом расстоянии между телами) на массу другого тела и по размерности соответствует ускорению.

Например, притягательная способность элемента массы тела массой М в гравитационном взаимодействии с телом массой m определяется как напряжённость гравитационного поля тела М в месте расположения тела m

Для другого тела

Как правило, для сопоставления притягательной способности элемента массы одного тела на элемент массы второго тела предлагают напряжённость делить на массу М, а напряжённость делить на массу m, и по результатам такого деления делать вывод об одинаковой притягательной способности элементов масс обоих тел, то есть

Из факта

реактивный двигатель ракета импульс

Можно ли делать вывод об одинаковой притягательной способности элементов масс массивного и немассивного тел в гравитационном взаимодействии?

В чём тонкости этих двух представлений притягательной способности массы. В первом случае притягательная способность массы характеризует само тело. Во втором случае она характеризует не само тело, а место где находится второе тело. Второе тело является пробным телом для первого тела и наоборот. Связь такая же, как между параметром и эталоном параметра при измерении параметра эталоном и наоборот. Для классического представления таких величин требуется: единичная нормировка одновременно измеряемых взаимно обратных измерений, введение понятий предельных состояний взаимно обратных величин, применение принципа Гейзенберга запрещающего одновременное существование предельных взаимно обратных величин.

В противном случае получается, что элемент массы массивного тела в гравитационном взаимодействии с немассивным телом имеет ускорение больше, чем такой же элемент массы в немассивном теле. То что «ускорение» обозвали «напряжённостью гравитационного поля» не меняет существа возникшего противоречия. Истинная притягательная способность 1кг массы массивного тела и 1 кг массы немассивного тела в гравитационном взаимодействии оказывается либо противоречивой, либо не установленной.

По этой причине притяжение тел к Земле и Земли к телам установленный и постоянно подтверждаемый непосредственным опытом факт, однако притяжение двух тел в поле Земли совсем не установлено и даже не подтверждается опытом. Конечно же, в классическом представлении такого притяжения. В неклассическом представлении - это давление, возникающее вследствие гравитационного взаимодействия каждого тела в отдельности с Землёй.

Однако всё можно расставить по местам, если параметр и эталон параметра, в данном случае массы, рассматривать в контексте тела с переменной массой как в случае ракеты или песочных часов. Две переменные части одной и той же массы и в ракете и в песочных часах по отношению друг к другу принимаются в виде параметра массы и эталона массы и наоборот. Но в песочных часах части «переменной массы» вызываются силой, а в ракете части «переменной массы» вызывают силу. Причём в песочных часах сила может быть и гравитационной (центростремительной) и центробежной и их совокупностью. При переходе через нулевую силу центростремительная сила меняется на центробежную силу и наоборот. Возможной является и конструкция часов по типу «песочные часы» при использовании закона Архимеда.

Если в песочных часах при переходе через нулевую силу происходит инверсия сил по физическому воздействию на часы, то какая инверсия сил происходит в случае с ракетой?

Очевидно что компоненты топлива до того как попали в ракету были заблаговременно «сжаты», с аккумуляцией потенциальной энергии (память на сжатое состояние), и при работе реактивного двигателя компоненты топлива «растянулись» (память на прежнее несжатое состояние) до некоторого состояния из нескольких первоначальных состояний, высвобождая накопленную энергию. Таким образом, гравитация и есть та сила (или силы), которая предварительно сжимает. В то же время, но разделённая принципом Гейзенберга существует противоположная и обратная сила (или силы), что собственно и наблюдается в природе. Нельзя отдать предпочтение ни сжатию (концепция Чёрной дыры), ни растяжению (концепция Большого взрыва).

Работа представлена в плане развития темы начатой в статьях, размещённых на сайте ТС ТМ,

1. «Геометрическая интерпретация постоянной Планка».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12698769510N461552001/

2. «Мировое вихревое движение».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12698758370N649051001/

3. «Общие структуры частиц планетарной системы».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12698854820N445944001/

4. «Объединение всего».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12698739990N995179001/

5. «Противоречия второго закона Ньютона».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12719466050N018081001/

6. «Механизм рычага в законе гравитации».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12834511100N896739001/

7. «Гравитация это ошибка Ньютона или неточность Архимеда».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12889481540N095837001/

8. «Пустота как предел последовательности мировых эфиров».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12860383100N470525001/

9. «Относительность и взаимность динамических и кинематических параметров».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12881063860N127102001/

10. «Основы объединения».

http://technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL12932034250N063072001/

11. «Золотое сечение» и процесс измерения в физике.

http://soobjestvo.technica-molodezhi.ru/docs/Эмануил/FIL13011545540N471895001/

Евдокимов В.Э.

Размещено на Allbest.ru