Физические основы процесса выпаривания

Некоторые свойства растворов. Причины повышения температуры кипения растворов. Эмпирический закон Бабо. Правило линейности физико-технических функций. Величина температурной депрессии. Свойства насыщенного водяного пара в зависимости от температуры.

Рубрика Физика и энергетика
Вид лабораторная работа
Язык русский
Дата добавления 13.04.2011
Размер файла 91,2 K

Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже

Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Физические основы процесса выпаривания

Выпаривание. Основы теории

Выпаривание - процесс концентрирования растворов твердых нелетучих веществ путем удаления жидкого летучего растворителя в виде паров при температуре кипения.

Выпаривание является самым распространенным методом концентрирования растворов и основано на принципе выделения летучего компонента из раствора. Процесс проводится при кипении растворов, при этом давление пара над раствором равно давлению в рабочем объеме аппарата. Так как температура кипения растворов зависит от давления, то целесообразно использовать выпаривание под вакуумом, при этом снижение температуры кипения способствует уменьшению потерь термочувствительных компонентов пищевых водных композиций (витаминов, биологически активных веществ и пр.). Начальная концентрация растворов может быть достаточно мала 5 - 10 %, конечная определяется либо предельной насыщенностью растворов, после чего может наступить их кристаллизация, либо таким увеличением вязкости растворов, при котором процесс становится не эффективным.

Физика процесса выпаривания определяется свойствами растворов: температурными потерями, теплоемкостью и теплотой растворения.

Температурные потери при выпаривании определяются необходимостью достижения состояния кипения раствора и складываются из температурной, гидростатической и гидродинамической депрессии.

Температурная депрессия - разность температур кипения раствора и чистого растворителя при одинаковом давлении. Величина температурной депрессии Т зависит от природы растворенного вещества, концентрации растворов и давления (данные определяются опытным путем и приводятся в справочной литературе). Известно, что при одной и той же температуре давление паров над чистым растворителем больше, чем давление паров над раствором. Или, при одном и том же давлении температура кипения раствора выше температуры кипения растворителя (рис. 2.2.1).

рис. 2.2.1. К понятию температурной депрессии:

t1 - температура кипения раствора; t2 - температура кипения растворителя.

Однако полного поля зависимости температурной депрессии от концентрации и широкого диапазона давлений справочники не содержат. Поэтому для условий выпаривания Т может быть приближенно вычислена различными способами, если известна одна температура кипения данного раствора при некотором давлении (правило Бабо).

правило Бабо - относительное понижение давления пара над разбавленном раствором данной концентрации есть величина постоянная и не зависящая от температуры кипения раствора

, (2.2.1)

где Р1, Р2 - давление пара соответственно растворителя и раствора.

Зная температуру кипения раствора t2 при некотором произвольно взятом давлении Р2 находят по таблицам насыщенного водяного пара Вукаловича давление пара чистого растворителя (воды) Р1 при той же температуре и рассчитывают константу К. по зависимости 2.2.1 для заданного давления Р2 над раствором в выпарном аппарате и величине К рассчитывают давление пара Р1 чистого растворителя и находят по таблицам Вукаловича соответствующую ему температуру кипения t2 раствора при заданном давлении. Так как Р2 соответствует t2, а Р1 соответствует t1, то величина температурной депрессии равна:

. (2.2.2)

Зависимость 2.2.1 справедлива для разбавленных растворов. Для концентрированных растворов необходимо учитывать поправки, связанные с величинами теплоты растворения, предложенные В.Н. Стабниковым.

Вместо уравнения Бабо можно использовать уравнение И.А. Тищенко:

, (2.2.3)

где Татм - температурная депрессия при атмосферном давлении; Т, r - температура кипения чистого растворителя и его теплота испарения при данном давлении.

гидростатическая депрессия - учитывает некоторое увеличение температуры кипения за счет гидростатического давления кипящего столба жидкости:

Г = tв - tГ, (2.2.4)

где tв - температура воды, соответствующая давлению пара над раствором; tГ -температура, соответствующая давлению РГ гидростатического столба кипящей жидкости на середине его высоты Н. При этом РГ = кж g (H/2).

Величина Г обычно составляет 1 - 3 оС.

гидродинамическая депрессия - учитывает скоростной напор и местные сопротивления пара, вызывающие некоторое снижение температуры его насыщения. Обычно величина ГД составляет 0,5 - 1,5 оС.

В целом депрессионные температурные потери составляют:

= Т + Г + ГД, (2.2.5)

теплоемкость растворов является функцией температуры и концентрации. Для большинства белковых композиций теплоемкость не может быть вычислена по теплоемкостям растворенных веществ и растворителя (не имеет аддитивных свойств). Здесь необходимо пользоваться справочной литературой Гинзбург А.С., Громов М.А., Красовская Г.И. Теплофизические характеристики пищевых продуктов.- М.: Пищевая пром-сть,1982.-288 с..

Теплота растворения учитывается при изменении концентрации выпариваемого раствора и зависит от природы выпариваемого раствора и диапазона концентраций. Как правило, известны из справочной литературы интегральные теплоты растворения растворов различных концентраций, т. е. количество тепла поглощающегося или выделяющегося при разбавлении 1 кг твердого вещества в очень большом количестве растворителя.

Рис. 2.2.2. К расчету теплоты растворения при изменении концентрации раствора

В диапазоне изменения концентраций (х2 - х1) теплота растворения определяется из справочных данных (рис. 2.2.2) в соответствии с законом Гесса (тепловой эффект превращения не зависит от пути превращения) по интегральной теплоте растворения как q = q1 - q2.

Проведение эксперимента и обработка опытных данных

Следует отличать выпаривание от испарения. Испарение происходит с поверхности и при любой температуре, тогда как выпаривание происходит из всей массы жидкости при температуре, соответствующей точке кипения при данном давлении.

С точки зрения молекулярно-кинетической теории при выпаривании и испарения происходит удаление части находящихся в тепловом движении молекул вещества (растворителя) из пространства, занимаемого жидкостью. Удаляющиеся из жидкости молекулы заполняют паровое пространство и образуют насыщенный пар данной жидкости причем, между жидкостью и паровым пространством устанавливается подвижное равновесие, вследствие чего число молекул над жидкостью, а следовательно и давление насыщенного пара, принимает вполне определенную величину при данной температуре.

При изменении температуры кипения равновесие нарушается, что вызывает соответствующее изменение плотности и давления пара.

Исследования процесса кипения жидкостей показывают, что при кипении пограничный слой жидкости у стенки нарушается, поскольку на мельчайших неровностях стенки, передающей тепло, образуются пузырьки пара. Величина, форма и число пузырьков определяются количеством подводимого тепла, шероховатостью и чистотой поверхности нагрева, а также способностью жидкости смачивать эту поверхность.

Таким образом, местами возникновения пузырьков пара (центрами парообразования) служат отдельные точки поверхности нагрева: бугорки на твердой поверхности, шероховатости, частицы загрязнений, пузырьки адсорбированных газов. При кипении превращение жидкости в пар происходит и внутри паровых пузырьков, причем последние сами становятся центрами парообразования. Пузырек пара по мере испарения в него жидкости увеличивается в объеме, возрастает и его подъемная сила. Поэтому, преодолевая сопротивление со стороны жидкости, он всплывает наверх. Такое продвижение пузырьков из нижних слоев жидкости к ее поверхности обуславливает непрерывный перенос образующегося внутри жидкости пара в паровое пространство. Таким образом, процесс переноса тепла при кипение складывается из отдачи тепла от поверхности нагрева к жидкости, а от жидкости к внутренней поверхности пузырька в виде теплоты испарения.

Следует отметить, что интенсивность образования пузырьков при кипении возрастает до некоторого предела с увеличением разности температур между стенкой и кипящей жидкостью ?t. С возрастанием ?t увеличивается плотность теплового потока q, т. е. количество тепла, передаваемого жидкости в единицу времени единицей поверхности стенки.

Возникающее при этом перемешивание жидкости, обусловленное ростом, отрывом и всплыванием пузырьков, приводит к увеличению коэффициента теплоотдачи ?. Этой области соответствует режим пузырчатого или ядерного кипения, характеризуемый относительно высокой интенсивностью теплоотдачи. Дальнейшее увеличение приводит, однако, к тому, что число центров парообразования возрастает настолько, что происходит слияние пузырьков пара и поверхность нагрева покрывается плохо проводящей тепло пленкой пара и коэффициент теплоотдачи резко уменьшается.

Кипение при наличии плотной пленки пара на поверхности нагрева называется пленочным в отличии от кипения с парообразованием лишь в отдельных центрах, пузырчатого кипения.

В точке перехода от ядерного кипения к пленочному достигается максимальное (критическое) значение ? и q, устанавливаемое экспериментально.

Некоторые свойства растворов

При изучении процесса выпаривания необходимо выделить некоторые свойства растворов, оказывавшие непосредственное влияние на протекание самого процесса.

Как указывалось, при выпаривании жидкости, во время кипения температура ее остается постоянной, так как с момента начала кипения тепло расходуется только на изменение агрегатного состояния, т.е. на превращение частиц жидкости в пар. Известно также, что температура кипения жидкости есть функция давления и что с понижением давления снижается температура кипения жидкости.

Выпаривание растворов отличается от кипения однокомпонентной жидкости тем, что они кипят при более высокой температуре, чем растворитель при том же давлении. Или то же самое может быть сформулировано так: при одной и той же температуре Т упругость пара над чистым растворителем Ра больше, чем упругость пара над раствором Рв.

Величина повышения температуры кипения раствора по сравнению с температурой кипения чистого растворителя при одном и том же давлении называется температурной депрессией.

Величина температурной депрессии зависит от концентраций раствора, от давления при кипении и от природы растворенного вещества.

Причиной повышения температуры кипения растворов является различие в ходе температурной кривой t = f (Р) для чистых жидкостей и для растворов вследствие неодинаковой их летучести. Температура кипения однокомпонентной жидкости есть функция только давления, а для растворов она является функцией - давления и концентрации.

Необходимо отметить, что температурная депрессия нередко достигает больших значений. Что касается температуры образующегося над кипящим раствором пара, то она практически равна температуре кипения чистого растворителя. И, следовательно, значение температурной депрессии может быть определено и как разность между температурой кипения раствора и температурой пара, над этим раствором образующимся.

Величина температурной депрессии ?q или температура кипения раствора при различной его концентрации, полученные опытным путем для различных растворов, приводятся в справочной литературе [6, 5, 4].

Причем, в справочной литературе температура кипения водных растворов различных концентраций приводится во многих случаях только для условий нормального атмосферного давления, в то время, как для практических расчетов (расчета выпарных установок) необходимо знать температуру кипения растворов для давлений, от атмосферного отличных.

Поэтому для нахождения температурной депрессии необходимо уметь определить температуру кипения раствора при любом давлении.

Существует несколько способов определения температуры кипения растворов.

Рис.1 Зависимость ? и q от ?t для кипящей воды при Р = 1 ат.

Правило Бабо

Эмпирический закон Бабо гласит: «Относительное понижение упругости пара (Р - Р1)/Р1 или Р/Р1 над разбавленным раствором данной концентрации есть величина постоянная, не зависящая от температуры кипения раствора», т. е.

,

где Р1 - упругость пара раствора; Р - упругость пара чистого растворителя.

Пользуясь правилом Бабо можно вычислить температуру кипения раствора, данной концентрации при произвольном давлении, если таковая известна для какого-либо давления.

ПРИМЕР 1

Водный раствор данной концентрации кипит при давлении 1 ат и температуре 115 °C. Определить температуру его кипения при давлении 0,5 ат.

Из таблиц насыщенного водяного пара находим, что вода (растворитель) при температуре 115 °C имеет давление 1,724 aт, на основании чего:

.

При давлении над раствором 0,5 ат:

.

Откуда

,

чему соответствует по таблицам насыщенного водяного пара температура кипения tк = 95 °С.

Таким образом, данный раствор при Р = 0,5 ат кипит при температуре 95 °С, а вода при том же давлении имеет температуру кипения 80,9 °С, следовательно температурная депрессия равна:

.

Для концентрированных растворов, кипящих под разряжением, к величине температурной депрессии, рассчитанной по правилу Бабо следует вводить поправку, предложенную В.Н. Стабниковым, величина которой зависит от отношения Р1/Р и давления Р1. Поправка прибавляется к величине депрессии, полученной по правилу Бабо, если теплота растворения положительна и вычитается, если эта теплота отрицательна.

Судя по данным Стабникова, погрешность при применении правило Бабо в среднем равна 1 - 3 °С.

Для примера 1 поправка по табл. 2.2.3 будет равна 2 0С.

Правило линейности физико-технических функций

Отношение разности температур кипения [tm// - tm/] какой-либо жидкости при двух произвольно взятых давлениях к разности температур кипения [tв// - tв/] какой-либо другой жидкости при тех же давлениях есть величина постоянная.

При расчете по этой формуле в качестве жидкости, для которой известны температуры кипения при различных давлениях принимается обычно вода.

ПРИМЕР 2

Известно, что раствор данной концентрации кипит при одной атмосфере при tm/ = 120 0С, а при 1,5 ат его температура кипения tm// = 140 0С. Определить температуру кипения этого раствора при 2 ат. По таблицам водяного пара находим:

tв/ = 99,1 0С при 1 ат;

tв// = 110,8 0С при 1,5 ат.

Определяем К из соотношения:

.

Находим tm// (при 2ат) из соотношения:

,

причем, = 119,6 0С (при 2ат).

Следовательно,

.

Отсюда

.

Таким образом, для определения температуры кипения по этому методу необходимо заранее знать температуры кипения этого раствора при двух произвольных давлениях.

Формула Тищенко И.A.

Величину температурной депрессии при любом давлении можно получить, пользуясь формулой И.А. Тищенко:

,

где - температурная депрессия при атмосферном давлении в 0С; Т - температура кипения чистого растворителя (в °К); r - теплота испарения при данном давлении (в дж/кг).

Если величину обозначить через К, то получим:

.

Значения К в зависимости от давления (табл. 2.2.2).

На величину температуры кипения влияет также высота слоя кипящей жидкости, если жидкость кипит внутри вертикальной трубки, то температура кипения на поверхности будет ниже, чем внизу трубки, где к внешнему давлению добавляется гидростатическое давление столба жидкости, которой может быть приближенно подсчитано следующим образом:

?Р = Н?, [Н/м2],

где Н - высота столба жидкости в метрах; ? - удельный вес кипящей жидкости в кг/м3.

Давление в среднем слое жидкости:

Рср = Р0 + Нср?,

где Р0 - давление на поверхности жидкости; Нср - принимается средняя высота столба, поскольку гидростатическое давление на поверхности равно 0, а внизу трубки Н?.

Следует отметить, что при кипении под вакуумом влияние гидростатического давления столба жидкости значительно, ибо в этом случае температура сильно изменяется с давлением.

Среди свойств растворов, имеющих значение для роста процесса выпаривания следует еще упомянуть о теплоемкости растворов. Теплоемкость растворов является функцией температуры и концентрации растворенного вещества. Для большинства растворов теплоемкость не имеет аддитивных свойств и не может быть точно вычислена по теплоемкости растворенных веществ и растворителей.

Для выполнения точных расчетов необходимо пользоваться опытными данными, помещенных в справочниках физико-химических величин.

Для двухкомпонентных водных растворов (вода + растворенное вещество) теплоемкость приближенно может быть вычислена:

а) разбавленный водные растворы (концентрация х < 20 %):

с = 4190(1 - х/100), [дж/кг 0С];

с = 1 - х/100, [ккал/кг 0С];

б) концентрированные водные растворы (концентрация х > 20 %)

с = 4190[1 - (х/100)(1 - ср.в.)], [дж/кг 0С];

с = 1 - (х/100)(1 - ср.в.), [ккал/кг 0С],

где: ср.в. - теплоемкости растворенного вещества в дж/кг 0С, (ккал/кг 0С); К - концентрация растворенного вещества в %.

При растворении твердых веществ в большинстве случаев наблюдается охлаждение раствора, так как разрушается кристаллическая решетка твердых веществ, а на это требуется затрата энергии (теплота плавления). Кроме того, растворяемое вещество вступает в химическое взаимодействие с растворителем, образуя сольваты (при растворении в воде - гидраты). При этом выделяется тепло.

Теплота растворения, таким образом, представляет собой сумму теплот плавления и химического взаимодействия.

Существует понятие - интегральная теплота растворения. Интегральная теплота растворения - это количество тепла, поглощающегося или выделяющегося при растворении 1 кг твердого вещества в очень большом количестве растворителя, т. е. в таком количестве, что дальнейшее его прибавление практически не сопровождается тепловым эффектом.

Вещества, образующие гидраты, имеют положительные теплоты растворения. Вещества, не образующие гидраты, имеют отрицательные растворения в воде.

Таким образом, теплота растворения зависит от природы растворяемого вещества и растворителя, а также концентрации раствора.

Оборудование лабораторной работы

1. Колба;

2. Электроплитка;

3. Штатив;

4. Термометр ртутный;

5. Соль;

6. Весы;

7. Разновес;

8.Барометр.

Порядок выполнения работы

1. Влить в колбу 150 г воды и довести ее до кипения.

2. Замерить температуру кипения воды и атмосферное давление.

3. Взвесить необходимое количество соли сделать 5 % раствор, довести до кипения. Замерить температуру кипения 5 % раствора.

4. Получить аналогично температуры кипения 10 %, 15 %, 20 %, 25 % растворов.

5. Получить величину температурной депрессии для каждого из опытов.

Обработка опытных данных и составление отчета

В отчете по лабораторной работе должны быть представлены:

1. Графические зависимости t = f(х); ?q = f(х) полученные из эксперимента при условии атмосферного давления.

2. По правилу Бабо и по формуле И.А. Тищенко рассчитать и построить графическую зависимость ?/q = f(х). Расчетные давления взять по указанию преподавателя.

3. Графические зависимости ?q = f(х) и ?/q = f(х) для наглядности должны быть построены на одном графике.

4. Определить теплоемкость раствора при различной его концентрации и построить графическую зависимость с = f(х).

раствор пар температура кипение

Таблица 2.2.1.

Свойства насыщенного водяного пара в зависимости от температуры

Пересчет в СИ; 1 кгс/см2 = 9,81·104 Па.

Тем- пера

тура

Давле-ние (абсолютное), кгс/см2

Удель-ный объем, м3/кг

Плот-ность, кг/м3

Удель-ная энталь-пия

жидкос-ти,

кДж/кг

Удельная энтальпия пара (кДж/кг)

Удельная теплота парообразования, кДж/кг

0

0,0062

206,5

0,00484

0

2493,1

2493,1

5

0,0089

147,1

0,00680

20,95

2502,7

2481,7

10

0,0125

106,4

0,00940

41,90

2512,3

2470,4

15

0,0174

77,9

0,01283

62,85

2522,4

2459,5

20

0,0238

57,8

0,01729

83,80

2532,0

2448,2

25

0,0323

43,40

0,02304

104,75

2541,7

2436,9

30

0,0433

32,93

0,03036

125,70

2551,3

2425,6

35

0,0573

25,25

0,03960

146,65

2561,0

2414,3

40

0,0752

19,55

0,05114

167,60

2570,6

2403,0

45

0,0977

15,28

0,06543

188,55

2579,8

2391,3

50

0,1258

12,054

0,0830

209,50

2589,5

2380,0

55

0,1605

9,589

0,1043

230,45

2598,7

2368,2

60

0,2031

7,687

0,1301

251,40

2608,3

2356,9

65

0,2550

6,209

0,1611

272,35

2617,5

2345,2

70

0,3177

5,052

0,1979

293,30

2626,3

2333,0

75

0,393

4,139

0,2416

314,3

2636

2321

80

0,483

3,414

0,2929

335,2

2644

2310

85

0,590

2,832

0,3531

356,2

2653

2297

90

0,715

2,365

0,4229

377,1

2662

2285

95

0,862

1,985

0,5039

398,1

2671

2273

100

1,033

1,675

0,5970

419,0

2679

2260

105

1,232

1,421

0,7036

440,4

2687

2248

110

1,461

1,212

0,8254

461,3

2696

2234

115

1,724

1,038

0,9635

482,7

2704

2221

120

2,025

0,893

1,1199

504,1

2711

2207

125

2,367

0,7715

1,296

525,4

2718

2194

130

2,755

0,6693

1,494

546,8

2726

2179

135

3,192

0,5831

1,715

568,2

2753

2165

140

3,685

0,5096

1,962

589,5

2740

2150

145

4,238

0,4469

2,238

611,3

2747

2125

150

4,855

0,3933

2,543

632,7

2753

2120

160

6,303

0,3075

3,252

654,1

2765

2089

170

8,080

0,2431

4,113

719,8

2776

2056

180

10,23

0,1944

5,145

763,8

2785

2021

190

12,80

0,1568

6,378

808,3

2702

1984

200

15,85

0,1276

7,840

852,7

2798

1945

210

19,55

0,1045

9,567

897,9

2801

1904

220

23,66

0,0862

11,60

943,2

2803

1860

230

28,53

0,07155

13,98

989,3

2802

1813

240

34,13

0,05967

16,76

1035

2799

1763

250

40,55

0,04998

20,01

1082

2792

1710

260

47,85

0,04199

23,82

1130

2783

1653

270

56,11

0,03538

28,27

1178

2770

1593

280

65,42

0,02988

33,47

1226

2754

1528

290

75,88

0,02525

39,60

1275

2734

1459

300

87,6

0,02131

46,93

1327

2710

1384

310

100,7

0,01799

55,59

1380

2682

1302

320

115,2

0,01516

65,95

1437

2650

1213

330

131,3

0,01273

78,53

1498

2613

1117

340

149,0

0,01064

93,98

1564

2571

1009

350

168,6

0,00884

113,2

1638

2519

881,2

360

190,3

0,00716

139,6

1730

2444

713,9

370

214,5

0,00585

171,0

1890

2304

411,6

374

225

0,00310

322,6

2100

2100

0

Таблица 2.2.2.

Свойства насыщенного водяного пара в зависимости от давления

Пересчет в СИ: 1 кгс/см2 = 9,81·104 Па.

Давле-ние (абсолютное), кгс/см2

Тем- пера

тура,

Удельный объем, м3/кг

Плот-ность, кг/м3

Удельная энтальпия

жидкости,

кДж/кг

Удельная энтальпия пара, (кДж/кг)

Удельная теплота парообразования, кДж/кг

0,01

6,6

131,60

0,00760

27,7

2506

2478

0,015

12,7

89,64

0,01116

53,2

2518

2465

0,02

17,1

68,27

0,01465

71,6

2526

2455

0,025

20,7

55,28

0,01809

86,7

2533

2447

0,03

23,7

46,53

0,02149

99,3

2539

2440

0,04

28,6

35,46

0,02820

119,8

2548

2429

0,05

32,5

28,73

0,03481

136,2

2556

2420

0,06

35,8

24,19

0,04133

150,0

2562

2413

0,08

41,1

18,45

0,05420

172,2

2573

2400

0,10

45,4

14,96

0,06686

190,2

2581

2390

0,12

49,0

12,60

0,07937

205,3

2588

2382

0,15

53,6

10,22

0,09789

224,6

2596

2372

0,20

59,7

7,977

0,1283

250,1

2607

2358

0,30

68,7

5,331

0,1876

287,9

2620

2336

0,40

75,4

4,072

0,2456

315,9

2632

2320

0,50

80,9

3,304

0,3027

339,0

2642

2307

0,60

85,5

2,785

0,3590

358,2

2650

2296

0,70

89,3

2,411

0,4147

375,0

2657

2286

0,80

93,0

2,128

0,4699

389,7

2663

2278

0,90

96,2

1,906

0,5246

403,1

2668

2270

1,0

99,1

1,727

0,5790

415,2

2677

2264

1,2

104,2

1,457

0,6865

437,0

2686

2249

1,4

108,7

1,261

0,7931

456,3

2693

2237

1,6

112,7

1,113

0,898

473,1

2703

2227

1,8

116,3

0,997

1,003

483,6

2709

2217

2,0

119,6

0,903

1,107

502,4

2710

2208

3,0

132,9

0,618

1,618

558,9

2730

2171

4,0

142,9

0,4718

2,120

601,1

2744

2141

5,0

151,1

0,3825

2,614

637,7

2754

2117

6,0

158,1

0,3222

3,104

667,9

2768

2095

7,0

164,2

0,2785

3,591

694,3

2769

2075

8,0

169,6

0,2454

4,075

718,4

2776

2057

9,0

174,5

0,2195

4,536

740,0

2780

2040

10

179,0

0,1985

5,037

759,6

2784

2024

11

183,2

0,1813

5,516

778,1

2787

2009

12

187,1

0,1668

5,996

795,3

2790

1995

13

190,7

0,1545

6,474

811,2

2793

1984

14

194,1

0,1438

6,952

826,7

2795

1968

15

197,4

0,1346

7,431

840,9

2796

1956

16

200,4

0,1264

7,909

854,8

2798

1943

17

203,4

0,1192

8,389

867,7

2799

1931

18

206,2

0,1128

8,868

880,3

2800

1920

19

208,8

0,1070

9,349

892,5

2801

1909

20

211,4

0,1017

9,83

904,2

2802

1898

30

232,8

0,06802

14,70

1002

2801

1800

40

249,2

0,05069

19,73

1079

2793

1715

50

262,7

0,04007

24,96

1143

2780

1637

60

274,3

0,03289

30,41

1199

2763

1565

70

284,5

0,02769

36,12

1249

2746

1497

80

293,6

0,02374

42,13

1294

2726

1432

90

301,9

0,02064

48,45

1337

2705

1369

100

309,5

0,01815

55,11

1377

2684

1306

120

323,1

0,01437

69,60

1455

2638

1183

140

335,0

0,01164

85,91

1531

2592

1061

160

345,7

0,00956

104,6

1606

2540

934

180

355,4

0,00782

128,0

1684

2483

799

200

304,2

0,00614

162,9

1783

2400

617

225

374,0

0,00310

322,6

2100

2100

0

Таблица 2.2.3.

Поправка в Сt

Отношение Р1/Р

0,9

0,8

0,7

0,6

0,5

0,4

0,3

Давление над кипящим раствором в мм. рт. ст.

0,9

100

200

400

450

500

550

650

1,8

-

50

200

350

450

500

550

2,6

-

-

100

275

300

350

400

3,6

-

-

-

150

200

250

300

Таблица 2.2.4.

Значение коэффициента К в зависимости от давления

Абсолютное давление в атм.

0,06

0,08

0,1

0,15

0,2

0,3

0,4

0,5

К

К

0,64

0,665

0,69

0,73

0,76

0,81

0,85

0,88

0,6

0,8

1

1,5

2

2,5

3

4

0,91

0,95

1

1,07

1,17

1,19

1,29

1,32

Вопросы для контроля

Физическая сущность процесса выпаривания?

Что такое температурная депрессия и методы ее определения?

Для чего в выпарной аппарат встраивается греющая камера?

Какими параметрами отличается первичный греющий пар от вторичного пара?

Чем отличается полезная разность температур от общей разности?

Какие существуют способы экономии греющего пара?

В чем состоит оптимизация выбора числа корпусов выпарной установки?

Из каких статей складывается тепловой баланс выпарной установки?

Перечислите достоинства и недостатки компоновочных решений выпарных установок (прямоток, противоток)?

Каков порядок расчета выпарных установок?

Список использованной литературы

1. Касаткин А.Г. "Основные процессы и аппараты химической технологии". Изд-во "Химия", 1971.

2. Плановский А.Н. и Николаев П.И. "Процессы и аппараты химической и нефтехимической технологии", Госхимиздат, 1967

3. Плановский А.Н. "Процессы и аппараты химической технологии" Госхимиздат, 1962

4. Чернобыльский И.И. "Выпарные установки", Изд-во Киевского университета, I960

5. Павлов К.Ф., Романков П.Г., Носков А.А. "Примеры и задачи по курсу процессов и аппаратов химической технологии". Изд-во "Химия", I970

6. Справочник химика, т.3, Госхимиздат, 1952

7. Вукалович М.П. "Термодинамические свойства воды и водяного пара”. Машгиз, 1950.

Размещено на Allbest.ru


Подобные документы

  • Термодинамические свойства растворов. Химический потенциал чистого компонента. Построение диаграмм плавкости квазирегулярных растворов. Параметры взаимодействия жидких и твердых растворов. Нахождение температурной зависимость энергии Гиббса реакции.

    контрольная работа [212,6 K], добавлен 03.01.2016

  • Кристаллическая структура и полупроводниковые свойства карбида кремния и нитрида алюминия. Люминесцентные свойства SiC и твердых растворов (SiC)1-x(AlN)x. Технологическая установка для выращивания растворов. Электронный микроскоп-микроанализатор ЭММА-2.

    дипломная работа [175,9 K], добавлен 09.09.2012

  • Теория температурных полей: пространственно-временные распределения температуры и концентрации растворов. Модель физико-химического процесса взаимодействия соляной кислоты и карбонатной составляющей скелета. Методы расчётов полей температуры и плотности.

    автореферат [1,3 M], добавлен 06.07.2008

  • Понятие и виды сушки, особенности ее статики и кинетики. Определение плотности, количества и энтальпии водяного пара. Цели и физико-химические способы осушки газов. Физические основы и методы кристаллизации, расчет ее материального и теплового баланса.

    презентация [2,5 M], добавлен 29.09.2013

  • Основа уравнения, описывающего давление веществ в состоянии насыщения. Уравнения для описания зависимости упругости пара от температуры. Оценка точности новой температурной зависимости давления пара. Методы измерения давления при разных температурах.

    контрольная работа [918,2 K], добавлен 16.09.2015

  • Исследование структурных свойств воды при быстром переохлаждении. Разработка алгоритмов моделирования молекулярной динамики воды на основе модельного mW-потенциала. Расчет температурной зависимости поверхностного натяжения капель воды водяного пара.

    дипломная работа [1,8 M], добавлен 09.06.2013

  • Особенности процесса парообразования. Реальный газ, образующийся при испарении или кипении воды, как рабочее тело в теплотехнике. Виды пара, доля сухого пара во влажном паре. Критическая (удельные объемы пара и жидкости сравниваются ) и тройная точки.

    презентация [240,5 K], добавлен 24.06.2014

  • Методы получения температуры между нулем и нормальной точкой кипения жидкого воздуха, ниже нормальной точки кипения. Определение влияния теплопроводности подводящих и пути его снижения. Теплопроводность различных сплавов при низких температурах.

    реферат [300,2 K], добавлен 28.09.2009

  • Исследование основных величин, определяющих процесс кипения: температуры и давления насыщения, удельной теплоты парообразования, степени сухости влажного пара. Определение массового расхода воздуха при адиабатном истечении через суживающееся сопло.

    лабораторная работа [5,4 M], добавлен 04.10.2013

  • Проведение экспериментального исследования по определению зависимости изменения сопротивления медного проводника от повышения температуры. Построение графической зависимости этих величин. Табличные значения термических коэффициентов других проводников.

    презентация [257,5 K], добавлен 18.09.2013

Работы в архивах красиво оформлены согласно требованиям ВУЗов и содержат рисунки, диаграммы, формулы и т.д.
PPT, PPTX и PDF-файлы представлены только в архивах.
Рекомендуем скачать работу.