Обобщенные силовые коэффициенты молекул NF3 и ONF3 в координатах Хб0
Получение силового поля молекул NF3 и ONF3 в координатах Хб0 в рамках метода функционала плотности с гибридным потенциалом B3LYP/6–311++G (3df, 3pd). Определение частоты нормальных колебаний, а также анализ изменения обобщенных силовых коэффициентов.
Рубрика | Химия |
Вид | статья |
Язык | русский |
Дата добавления | 05.12.2018 |
Размер файла | 63,4 K |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
Полная исследовательская публикация ___________________________________________ Белик А.В.
Размещено на http://www.allbest.ru/
36 _______________ http://butlerov.com/ ______________ ©--Butlerov Communications. 2014. Vol.39. No.9. P.35-38.
Размещено на http://www.allbest.ru/
Обобщенные силовые коэффициенты молекул NF3 и ONF3 в координатах Хд0
Соединения NF3 и ONF3 относятся к большой группе молекул, которые объединены под общим названием «фториды азота» [1, 2]. Спектр их применения очень широк, например, в отраслях ядерной или ракетной промышленности [1-3]. Этим обусловлен большой теорети-ческий интерес к объектам такого рода. В данной работе рассматриваются «силовые характе-ристики» молекул в рамках квантово-химических приближений. В основу подхода положен метод DFT [4, 5] с гибридным потенциалом B3LYP/6-311++G (3df, 3pd). Он необходим для расчета матрицы вторых производных по координатам ядер от полной энергии молекулы [6, 7]. В колебательной спектроскопии принято такую матрицу обозначать символом F, если вековое уравнение в матричной форме записано, как: GFL = LЛ. Согласно исследованиям [8, 9] универсальными можно считать координаты Хд0, позволяющими осуществить корректное решение колебательной задачи практически для любых объектов, сохранив при этом «хими-ческую наглядность» результата. Поэтому в настоящей работе произведен расчет частот и форм нормальных колебаний атомов в молекулах NF3 и ONF3 в рамках метода B3LYP/6-311++G (3df, 3pd) с последующим переводом F в координаты Хд0.
Как известно, например [6-13], расчет силовых коэффициентов молекулы необходимо производить в равновесной геометрии. Следовательно, на первом этапе расчетов, требуется найти такие геометрические параметры соединений, использование которых в расчетах B3LYP/6-311++G (3df, 3pd), приводит к минимальному значению энергии системы (с «нуле-выми» значениями «сил на атомах»). Такие данные для молекулы трифторида азота и три-фтораминоксида приведены в табл. 1. Этим координатам соответствует длина связи N-F(RN-F) в молекуле трифторида азота равная 1.3749 Е и валентный угол FNF равный 102.035o. В моле-куле трифтораминоксида, соответственно, RN-F = 1.4362 Е, RN-O = 1.1518 Е, FNF = 100.542o, FNО = 117.371o. Эти данные практически совпадают с экспериментальными величинами, приведенными в работах [2, 14].
Вычисленная матрица силовых коэффициентов в декартовой системе координат (Fx) молекулы NF3, с помощью преобразований, описанных в [12-17], была переведена в коор-динаты Хд0(Fд0). В табл. 2 представлены полученные значения Fд0 в мдин / ангстрем. Анализ полученных данных показывает, что для характеристики «векторов связей» в координатах Хд0, которые совпадают с направлениями химических связей (ковалентных), удобно пользо-ваться их суммарными значениями проекций по направлениям координатных осей (x, y, z), что выражается в расчёте следа субматрицы 3х3. В работе [18] такие величины названы обоб-щенными силовыми коэффициентами связей. На рис. 1 наглядно представлены такие вели-чины для молекулы NF3.
Табл. 1. Равновесные значения декартовых (x, y, z) координат атомов в молекулах NF3 (в ангстремах) и ОNF3, полученные в результате квантовохимических расчетов методом DFT B3LYP/6-311++G (3df, 3pd)
Трифторид азота |
Трифтораминоксид |
||||||
Атом |
X |
Y |
Z |
X |
Y |
Z |
|
N1 |
0.000000 |
-0.000001 |
0.481307 |
0.000000 |
0.000000 |
0.205099 |
|
F2 |
-1.025965 |
-0.685876 |
-0.124784 |
0.000000 |
1.275463 |
-0.455207 |
|
F3 |
1.106971 |
-0.545571 |
-0.124784 |
-1.104583 |
-0.637732 |
-0.455207 |
|
F4 |
-0.081006 |
1.231448 |
-0.124783 |
1.104583 |
-0.637732 |
-0.455207 |
|
О5 |
0.000000 |
0.000000 |
1.356860 |
Табл. 2. Матрица силовых коэффициентов(Fд0) молекулыNF3 в координатах Хд0 (mdyn/Е)
0.89104 |
-0.00006 |
0.36602 |
0.55699 |
-0.43766 |
0.17794 |
0.55693 |
0.43769 |
0.17803 |
|
-0.00006 |
1.14645 |
-0.00004 |
0.43775 |
-0.57327 |
0.24619 |
-0.43773 |
-0.57329 |
-0.24623 |
|
0.36602 |
-0.00004 |
4.18072 |
0.17798 |
-0.24613 |
0.94824 |
0.17797 |
0.24614 |
0.94826 |
|
0.55699 |
0.43775 |
0.17798 |
0.89131 |
0.00020 |
0.36620 |
0.55676 |
-0.43748 |
0.17795 |
|
-0.43766 |
-0.57327 |
-0.24613 |
0.00020 |
1.14648 |
0.00014 |
0.43751 |
-0.57302 |
0.24614 |
|
0.17794 |
0.24619 |
0.94824 |
0.36620 |
0.00014 |
4.18089 |
0.17789 |
-0.24609 |
0.94812 |
|
0.55693 |
-0.43773 |
0.17797 |
0.55676 |
0.43751 |
0.17789 |
0.89128 |
-0.00018 |
0.36608 |
|
0.43769 |
-0.57329 |
0.24614 |
-0.43748 |
-057302 |
-0.24609 |
-0.00018 |
1.14660 |
-0.00006 |
|
0.17803 |
-0.24623 |
0.94826 |
0.17795 |
0.24614 |
0.94812 |
0.36608 |
-0.00006 |
4.18112 |
Рис. 1. Обобщенные значения силовых коэффициентов (mdyn/Е) для выбранных векторов связей в координатах Хд0 молекулы NF3
Рис. 2. Обобщенные значения силовых коэффициентов (mdyn/Е) для выбранных векторов связей в координатах Хд0 молекулы ONF3
Если произвести решение спектральной задачи для молекулы NF3 в естественных координатах (q, q = Bx [6, 7, 10-16]), то получим значения силовых коэффициентов, приведенных в табл. 3. Согласно полученным данным среднее значение силовой постоянной связи N-F равно 4.1810 mdyn/Е. Сравнение данного значения с таковым, полученным для вектора связи в координатах Хд0 показывает, что обобщенные значения силовых коэффициентов связей имеют более высокие значения, чем это наблюдается в естественных координатах.
Табл. 3. Матрица Fq силовых коэффициентов молекулы NF3 (mdyn/Е, mdyn, mdyn·Е, для соответствующих qij), полученная на основании расчетов DFT в естественных координатах
№ |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
|
1 |
4.18077 |
0.94821 |
0.94824 |
0.41452 |
0.41458 |
-0.01126 |
|
2 |
0.94821 |
4.18109 |
0.94799 |
0.41452 |
-0.01120 |
0.41464 |
|
3 |
0.94824 |
0.94799 |
4.18122 |
-0.01124 |
0.41456 |
0.41462 |
|
4 |
0.41452 |
0.41452 |
-0.01124 |
2.00118 |
0.28578 |
0.28592 |
|
5 |
0.41458 |
-0.01120 |
0.41456 |
0.28578 |
2.00130 |
0.28590 |
|
6 |
-0.01126 |
0.41464 |
0.41462 |
0.28592 |
0.28590 |
2.00113 |
Табл. 4. Расчетные значения частот колебаний молекулы NF3 (см-1), полученные на основании расчетов DFT
№ |
н |
Отнесение |
|
1 |
491 |
FNF асимметр. |
|
2 |
491 |
FNF асимметр. |
|
3 |
654 |
FNF симметр. |
|
4 |
892 |
н(as) |
|
5 |
892 |
н(as) |
|
6 |
1050 |
н(s) |
Для молекулы ONF3 матрица силовых коэффициентов Fд0 представлена табл. 5. Поскольку матрица симметрична (относительно главной диагонали), то в табл. 5 приведен только ее нижний треугольник. Как и в случае молекулы NF3, на основании данных табл. 5, можно вычислить обобщенные значения силовых коэффициентов связей трифтораминоксида. Полученные данные приведены на рис. 2. Сравнение значений обобщенных силовых коэффициентов связей молекул NF3 и ONF3 друг с другом позволяет заключить, что наблюдается уменьшение силового коэффициента связи N-F на 1.125 mdyn/Е. Если сравнить полученные данные с таковыми в молекуле перфторгидразина(N2F4) [19], то можно отметить упрочнение жесткости связи N-F, которая определяется ее силовым коэффициентом. В результате полу-чаем, что замещение атома фтора в молекуле NF3 на - NF2 группу или кислород приводит к общему увеличению среднего значения жесткостей связей в молекулах с 6.2186 до 6.3344 и 8.2388 mdyn/Е, соответственно.
Табл. 5. Матрица силовых коэффициентов в координатах Хд0 молекулы ONF3 (mdyn/Е)
1.11808 |
||||||||||||
-0.01140 |
1.35381 |
|||||||||||
-0.08392 |
-0.85379 |
2.62169 |
||||||||||
0.29069 |
-0.00400 |
0.08364 |
1.11809 |
|||||||||
-0.44796 |
-0.15988 |
-0.77841 |
-0.01140 |
1.35382 |
||||||||
0.02412 |
-0.14503 |
0.41606 |
-0.08392 |
-0.85379 |
2.62170 |
|||||||
0.29069 |
-0.44797 |
0.02413 |
0.29069 |
-0.00400 |
0.08364 |
1.11809 |
||||||
-0.00399 |
-0.15988 |
-0.14504 |
-0.44796 |
-0.15988 |
-0.77842 |
-0.01140 |
1.35380 |
|||||
0.08363 |
-0.77841 |
0.41605 |
0.02412 |
-0.14505 |
0.41607 |
-0.08392 |
-0.85378 |
2.62170 |
||||
-0.61304 |
0.08845 |
0.47181 |
-0.06675 |
-0.25145 |
-0.12892 |
0.67977 |
0.16298 |
-0.34286 |
1.63603 |
|||
0.43101 |
0.23929 |
-0.12353 |
-0.74640 |
-0.04303 |
0.47033 |
0.31540 |
-0.19625 |
-0.34682 |
0.00003 |
1.63607 |
||
-0.34528 |
-0.40257 |
0.96392 |
-0.34528 |
-0.40257 |
0.96391 |
-0.34528 |
-0.40256 |
0.96391 |
-0.00001 |
0.00001 |
14.40241 |
В табл. 6 представлены вычисленные и экспериментальные [14] значения частот колебаний молекулы ОNF3 (см-1), полученные на основании расчетов DFT B3LYP/6-311++G (3df, 3pd). Отнесение колебаний к их наиболее характерным типам осуществлялось с помощью программы GaussView [20]. Как следует из приведенных данных, согласие теории и эксперимента хорошее.
Табл. 6. Расчетные и экспериментальные [14] значения частот колебаний молекулы ОNF3 (см-1), полученные на основании расчетов DFT
№ |
Расчет |
Эксперимент [14] |
Отнесение |
|
1 |
398 |
398 |
нben(as FNF, FNF) |
|
2 |
398 |
398 |
нben(sym FNF, FNF) |
|
3 |
528 |
528 |
нas (NF, NF) |
|
4 |
528 |
528 |
н (sym NF, NF); н (as NF) |
|
5 |
543 |
558 |
нben(sym FNF, FNF, FNF) |
|
6 |
772 |
743 |
нsym (NF, NF, NF) |
|
7 |
881 |
887 |
н (NO); н (sym NF, NF) |
|
8 |
881 |
887 |
н (NO); н (as NF, NF) |
|
9 |
1771 |
1687 |
н (NO); н (sym NF, NF, NF) |
Впервые получены матрицы силовых коэффициентов молекул NF3 и ONF3 с использованием метода B3LYP/6-311++G (3df, 3pd) в координатах Хд0. Определены частоты и формы нормальных колебаний. Отмечено хорошее согласие теории и эксперимента. Показаны основные тенденции изменений обобщенных силовых коэффициентов связей в зависимости от при-роды соединения.
Выводы
1. Средний обобщенный силовой коэффициент связи N-F в молекуле NF3 равен 6.2186 mdyn/Е, полученный с использованием подхода B3LYP/6-311++G (3df, 3pd) в координатах Хд0.
2. Обобщенный силовой коэффициент связи N-F в молекуле ONF3 равен 5.0936 mdyn/Е, полученный с использованием подхода B3LYP/6-311++G (3df, 3pd) в координатах Хд0.
3. Метод B3LYP/6-311++G (3df, 3pd) может быть рекомендован к расчетам силовых коэффициентов в координатах Хд0 молекул, содержащих в своем составе атомы N, O, F.
Литература
силовой колебание частота
[1] Химическая энциклопедия: в 5 т.: т. 1: А-Дарзана. Гл.ред. И.Л. Кнунянц. М.: Сов. Энциклопедия. 1988. 623 с.
[2] Панкратов А.В. Химия фторидов азота. М.: Химия. 1973. 264 с.
[3] Паушкин Я.М. Жидкие и твердые химические ракетные топлива. М.: Наука. 1978. 192 с.
[4] Кон В. Электронная структура вещества - волновые функции и функционалы плотности. Успехи физ. наук (Нобелев. Лекции по химии - 1998). 2002. Т.172. №3. С. 336-348.
[5] A.D. Becke. Density-functional thermochemistry. III. The role of exact exchange. J. Chem. Phys. 1993. Vol.98. P.5648-5652.
[6] Маянц Л.С. Теория и расчет колебаний молекул. М.: Изд-во АН СССР. 1960. 526 с.
[7] Волькенштейн М.В., Грибов Л.А., Ельяшевич М.А., Степанов Б.И. Колебания молекул. М.: Наука. 1972. 699 с.
[8] Маянц Л.С., Шалтупер Г.Б. Новый подход к полному расчету колебаний любых молекул. Докл. АН СССР. 1972. №206. С. 657-660.
[9] L.S. Mayants, G.B. Shaltuper. General methods of analysing molecular vibrations. J. Mol. Struct. 1975. Vol.24. P.409-431.
[10] Коптев, Г.С. Расчет колебаний молекул. /Г.С. Коптев, Ю.А. Пентин. М.: Изд-во Моск.ун-та, 1977. 212 с.
[11] Грибов Л.А. Колебания молекул. М.: Книжный дом «ЛИБРОКОМ». 2009. 544 с.
[12] Белик А.В. Теория и практика расчета колебаний молекул: учебное пособие. Челябинск: Изд-во БашГУ. 1985. 47 с.
[13] Белик А.В. Современные элементы вычислительной химии: монография. Челябинск: Изд-во Челяб. гос. ун-та. 2013. 161 с. (Классический университет).
[14] A. Muller, G. Nagarajan, B. Krebs. Constantes molecular de ONF3. Spectr. Molecular. 1967. Vol.16. No.192. P.31-35.
[15] Савчик Д.В., Балыкин В.П., Белик А.В. Решение колебательной задачи при использовании Хд0 координат на примере молекулы аммиака. Вестн. Челяб. гос. ун-та. 2010. №12. Физика. Вып.7. С. 73-77.
[16] Белик А.В. К расчету силовых коэффициентов молекулы аммиака. Вестн. Челяб. гос. ун-та. 2011. №15. Физика. Вып.10. С. 58-59.
[17] Белик А.В., Шляпочников В.А. Квантовохимическая оценка силового поля аммиака в координатах Xд0. Изв. АН СССР. Серия химическая. 1985. №3. C.697-699.
[18] Белик А.В., Федотова Е.И. Квантово-химическое исследование силового поля нитрометана в координатах Хд0. Бутлеровские сообщения. 2011. Т.25. №5. С. 60-63.
[19] Белик А.В. Теоретическая оценка силового поля перфторгидразина. Бутлеровские сообщения. 2013. Т.34. №4. С. 90-94.
[20] Бутырская Е.В. Компьютерная химия: основы теории и работа с программами Gaussian и GaussView. М.: СОЛОН-ПРЕСС. 2011. 224 с.
Размещено на Allbest.ru
Подобные документы
Правило октета, структуры Льюиса. Особенности геометрии молекул. Адиабатическое приближение, электронные состояния молекул. Анализ метода валентных связей, гибридизация. Метод молекулярных орбиталей. Характеристики химической связи: длина и энергия.
лекция [705,2 K], добавлен 18.10.2013Спектроскопия молекул в инфракрасном диапазоне. Особенности исследования щелочно-галоидных кристаллов и молекул в матричной изоляции. Специфический характер взаимодействия заряженных молекул между собой и с окружающими их ионами кристалла; спектр газа.
практическая работа [348,7 K], добавлен 10.01.2016Приближение линейных комбинаций атомных орбиталей. Методы теории функционала плотности. Способы оптимизации (молекулярное моделирование). Основные возможности пакета GAUSSIAN-03, принцип его работы. Проведение расчета и структура выходного файла.
методичка [1,7 M], добавлен 17.10.2012Современные представления о механизме активации простых молекул комплексами переходных металлов. Механизмы активации молекул различного типа кислотными катализаторами. Сущность активации. Реакционная способность. Расщепление субстрата на фрагменты.
реферат [2,8 M], добавлен 26.01.2009Особенности молекулярного, конвективного и турбулентного механизмов переноса молекул, массы и энергии. Расчет средней квадратичной скорости молекул и описание характера их движения, понятие масштаба турбулентности. Процедуры осреднения скорости молекул.
реферат [4,6 M], добавлен 15.05.2011Геометрія молекул як напрям в просторі їх валентних зв'язків. Положення теорії направлених валентностей, що витікає з квантово-механічного методу валентних зв'язків. Залежність конфігурації молекул від числа зв'язаних та неподілених електронних пар.
реферат [1,2 M], добавлен 19.12.2010Полярний і неполярний типи молекул з ковалентним зв'язком. Опис терміну поляризації як зміщення електронів, атомів та орієнтація молекул у зовнішньому полі. Причини виникнення дипольних моментів у молекулах. Визначення поняття електровід'ємності атома.
реферат [365,0 K], добавлен 19.12.2010Элементы теории групп симметрии молекул. Классы смежности и классы сопряженных элементов. Групповые постулаты и факторизация групп. Векторные (линейные), эвклидовы и унитарные пространства, матрицы. Теория, характер представлений групп симметрии молекул.
дипломная работа [519,5 K], добавлен 27.07.2010Сущность метода инфракрасной спектроскопии. Инфракрасное излучение и колебания молекул. Характеристические частоты групп. Cпектроскопия с преобразованием Фурье, методы и приемы подготовки проб. Специфические особенности фармацевтического анализа.
курсовая работа [2,2 M], добавлен 24.07.2014Расчет параметров молекулы, состоящей из катиона имидазолия и аниона тетрафторобората с помощью программного обеспечения. Получение структуры молекул, распределение электронной плотности по их поверхности. Расположение критических точек связей.
контрольная работа [2,8 M], добавлен 24.11.2013