Совершенствование методов создания инфракрасных лидарных систем на основе нелинейно-оптических кристаллов для исследований атмосферных газов

ЭФП устанавливается внутри резонатора и синхронно с активным элементом поворачивается вокруг вертикальной оси, тем самым, обеспечивая дополнительное сужение спектральной линии лазерного излучения.

На рисунке 9 приведены спектрограммы произвольных холостых волн (л₀₁ = 3,383 мкм; л₀₂ = 3,391 мкм).

Из сравнивающих спектров (рисунок 9) видно, что селектирующий фильтр ЭФП дополнительно сужает спектр излучения ПГС приблизительно в 5 раз. Аналогичный спектр можно получить и для произвольной величины сигнальной волны в диапазоне от 1,41 до 1,85 мкм.

Таким образом, перестраиваемый параметрический генератор, использующий селектирующий фильтр в виде ЭФП, обладает улучшенными спектроскопическими, энергетическими и пространственными характеристиками.

а) без ЭФП (л₀₁ = 3,383 мкм); ?н =3,6 см^-1;

б) с ЭФП (л₀₂ = 3,391 мкм); ?н_э = 0,69 см^-1

Рисунок 9 Спектры излучения холостой волны ПГС

В четвертом разделе диссертационной работы представлен теоретический анализ лидарного уравнения и способов его решения в соответствии с поставленными задачами; приведено подробное описание разработанного ИК-лидарного комплекса [13], основой которого является ПГС.

В четвертом разделе также приведены первые данные дистанционного измерения концентрации и спектров поглощения некоторых компонентов атмосферы и анализ полученных результатов.

Рассеянное в результате взаимодействия с компонентами атмосферы излучение несет информацию о некоторых их параметрах. Эта информация содержится в энергетических, спектральных и поляризационных характеристиках рассеянного (в том числе в обратном направлении) сигнала.

Из различных методов регистрации обратно рассеянного сигнала наиболее эффективным является метод дифференциального рассеяния и поглощения, при котором сравниваются два обратно рассеянных лазерных сигнала с частотами н₁ и н₂, где н₁ - центральная частота линии поглощения интересующей молекулы; н₂ - частота в крыле этой линии [32].

Рассмотрим лазерный импульс, который проходит атмосферную трассу, рассеивается топографической мишенью и поступает на вход фотоприемника, установленного вблизи излучателя.

Рассеянную мощность, регистрируемую фотоприемником за время

t = 2R/c, можно найти с помощью известного лидарного уравнения [21]:

, (14)

где - телесный угол, в котором осуществляется прием сигналов оптической системой; A₀ - площадь зеркала объектива; R - расстояние от лидарной системы до топографической мишени; T(л, R) - коэффициент пропускания атмосферы для длины волны л на пути R; о(л) - коэффициент спектрального пропускания приемной оптической системы; о(R) - коэффициент перекрытия (геометрический форм-фактор); ф_L - длительность лазерного импульса; л_L - длина волны лазера; в(л_L, л, R) - объемный коэффициент обратного рассеяния; A_L(R) - площадь перекрытия лазерного импульса с полем зрения приемного телескопа на расстоянии R от лидара;

E_L - выходная энергия лазерного импульса.

Выразив уравнение (14) через рассеиваемую энергию лазерного импульса, регистрируемую за время отклика детектора ф_d, получим:

. (15)

Уравнение (15) - основное лидарное уравнение для рассеяния.

Для случая упругого рассеяния (Ми или Рэлея) длина волны наблюдения л совпадает с длиной волны лазера л_L и для мощности принятого приемником рассеянного излучения:

, (16)

где - двухпроходный коэффициент ослабления.

Формула (14) является лидарным уравнением для упругого рассеяния.

Совместное применение лидарного уравнения для рассеяния и поглощения приводит к селективному измерению содержания конкретного компонента атмосферы. Здесь возможны два способа получения сигнала ДПР. В обоих случаях используют два лазерных импульса с длинами волн л и л + л (где л << л). В одном способе используется упругое рассеяние от атмосферных аэрозолей и включений, во втором способе - рассеянное лазерное излучение поступает на фотоприемник от топографической мишени.

Если использовать л_L = л и л_w = л_L + л и отношение двух сигналов с л_L л_w, то из уравнения (14) можно получить следующее выражение:

. (17)

Предполагается, что мощности лазера на длинах волн л₀ и л_w одинаковы.

В нашем случае было использовано дифференциальное поглощение в сочетании с обратно рассеянным сигналом, полученным от топографической мишени [14]. Это значительно повышало чувствительность в определении интегральной концентрации молекул.

Знание интегральной концентрации N(R) молекул определяется выражением [33]:

. (18)

Учитывая слабую зависимость k и в от л, уравнение (18) упрощается и для мощности сигнала ДПР получится соотношение:

, (19)

где с^s - эффективность рассеяния топографической мишени; R_T - расстояние от лидара до топографической мишени.

Лидарное уравнение (19) позволяет вычислить значение пространственно распределенной концентрации молекул (18), определение которой обусловлено многими параметрами, а именно: коэффициентом поглощения молекулы, энергией и шириной лазерного излучения на длинах волн л₀ и л_w, атмосферными характеристиками, параметрами приемной оптической системы и характеристиками регистрирующей аппаратуры.

Каждый из этих параметров вносит свое определенное ограничение в лидарное уравнение при вычислении порогового значения интегральной газовой концентрации.

С учетом основных влияющих факторов на лидарное уравнение при ДПР можно утверждать:

-- за время действия лазерного импульса резкого изменения параметров, входящих в лидарное уравнение, не происходит, так как время регистрации обратно рассеянных сигналов на длинах волн л₁ и л₂ сравнимо с длительностью лазерного импульса;

-- коэффициент ослабления - не связанная с молекулярным поглощением бесконечно малая величина и ею можно пренебречь;

-- лазерное излучение должно иметь спектральную ширину более узкую, чем спектральная ширина колебательно-вращательной полосы поглощения исследуемой молекулы;

-- минимальное значение энергии лазерного импульса, определяемое соотношением:

, (20)

должно быть заметным по сравнению с шумами.

В наших экспериментах E_min ? 10 мДж и (с/ш)_min = 1,5.

Фотография разработанной ИК-лидарной системы и ее оптическая схема приведены на рисунках 10 и 11, соответственно.

Рисунок 10 Внешний вид ИК-лидара

Рабочие характеристики лидарной системы определялись путем экспериментальных измерений концентраций исследуемых молекул в атмосфере воздуха.

На рисунке 11 основная часть пучка излучения ПГС 2 после расширения и коллимирования 4 направляется на топографическую мишень по атмосферной трассе, газовый состав которой исследуется. Конструктивно лазерный излучатель с приемным телескопом 11 установлены на компьютерно-управляемой двухкоординатной платформе. Микрометрическим винтом устанавливается высокоточное совпадение поля лазерного излучения с полем зрения приемного телескопа, контроль совпадения осуществляется с помощью ССD камеры. Рассеянное от топографической мишени излучение принимается 30-сантиметровым телескопом Ньютона 11, на фокальной плоскости которого помещается криогенный InSb-фотоприемник 12.

Рисунок 11 Оптическая схема ИК-лидара

Поступающие на фотоприемник сигналы обрабатываются в АЦП 9, и на экран монитора персонального компьютера 10 выводится реальный спектр поглощения газов атмосферы.

В качестве экспериментально исследуемого и доступного загрязнителя воздуха была выбрана молекула метана (СН₄) [16, 17], содержание которой в городской атмосфере в среднем соответствует 1,7 ppm. Известно [34], что из четырех основных колебательно-вращательных полос поглощения метана наиболее интенсивной является валентная колебательная н₃ полоса с центральной Q-ветвью (3 020 см^-1), попадающая в диапазон (от 1,4 до 4,2 мкм) перестройки параметрического лазера. Для измерения концентрации метана с высокой точностью и чувствительностью необходимо было провести предварительные расчетные и экспериментальные работы по измерению спектра пропускания атмосферы в диапазоне длин волн от 3,25 до 3,45 мкм с разрешением лучше, чем ширина отдельных линий Р-, Q- и R-ветвей н₃ полосы поглощения метана [18].

На рисунке 12 приведены расчетный спектр поглощения н₃ полосы метана при концентрации 1,7 ppm на расстоянии 2 км и суммарный спектр поглощения СН₄ и Н₂О, с учетом ширины излучения зондирующего лазера 3,0 см^-1 при постоянном сканировании с шагом 0,1 см^-1.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Рисунок 12 Расчетные спектры поглощения CH4 (а) и CH4 + H2 (b)

На рисунке 13 приведены экспериментально измеренный спектр н₃ полосы метана и интегральный спектр поглощения атмосферы в диапазоне длин волн от 3,25 до 3,45 мкм (с шагом сканирования 0,1 см^-1). Основными поглотителями излучения в этом диапазоне являются СН₄ и Н₂О.

Размещено на http://www.allbest.ru/

Рисунок 13 Измеренные спектры поглощения CH4 (а) и атмосферы на расстоянии 2 200 м (b)

При сравнении расчетного (спектр a на рисунке 12) и измеренного в открытой атмосфере (спектр b на рис. 13) спектров можно отметить хорошее частотное совпадение отдельных линий P-, Q- и R-ветвей н₃ полосы метана в пределах допустимой погрешности экспериментальных данных (около 2 %).

Также хорошо коррелируются относительные интенсивности отдельных линий P- и R-ветвей.

Из спектра пропускания атмосферы видно, что для вычисления концентрации метана можно использовать лишь ветвь P10, которая расположена в прозрачной области атмосферы. Поэтому длина волны первого импульса излучения ПГС устанавливается на максимум поглощения линии Р10 (н_max), а следующий импульс дискретно перестраивается на нулевой уровень этой линии (н_min).

Обратно рассеянные сигналы этих частот поступают на фотодетектор, оцифровываются в АЦП, и относительные сигналы выводятся на экран монитора персонального компьютера. По интенсивностям этих сигналов, согласно (18), можно вычислить среднюю концентрацию атмосферного метана.

Результаты обработки экспериментального и расчетного спектров поглощения атмосферы в диапазоне длин волн от 3,25 до 3,45 мкм на расстоянии до 2,2 км от лидарного комплекса приведены в таблице 4.

В таблице 4 Дн представляет собой полуширину линий P-ветви на уровне 0,5 максимальной величины интенсивности, где Дн_экс. и Дн_расч. полуширины экспериментального и расчетного спектров, соответственно.

Абсолютное значение спектрального смещения определяется формулой:

Дн_см = РДн_экс. - Дн_расч. Р_..(21)

Таблица 4

Расчетные и экспериментальные ширины и интенсивности линий P-ветви н₃ полосы поглощения метана

Относительная погрешность несовпадения центральных частот расчетного (_{0 расч.}) и экспериментального (_{0 экс.}) спектров отдельных линий P-, Q- и R-ветвей н₃ полосы метана не превышает 0,13 %.

Вместе с тем, из экспериментального спектра (рисунок 13) видно, что Q-ветвь и отдельные линии P-ветви уширены и искажены по форме. Это можно объяснить тем, что уширения линий поглощения за счет соударений между молекулами сильно искажают их форму. Так как реальный спектр поглощения атмосферы является суперпозицией различных спектральных линий, линия всей системы уширяется без уширения каждой отдельной линии [34].

На рисунке 14 приведены относительные обратно рассеянные сигналы метанового потока, зарегистрированные вблизи лидарного комплекса (а) и от топографической мишени (b) на расстоянии 2,2 км на средней высоте 50 м от поверхности земли.

Рисунок 14 Измерение концентрации метана вблизи (а) и на расстоянии (b) 2,2 км от лидарного комплекса

В момент, когда из баллона выпускается метан, лидарный приемник регистрирует резкое увеличение сигнала, уровень которого отличается от фонового, до тех пор, пока существует утечка метана. После прекращения выпуска газа, сигнал падает до фонового уровня. Измерения проводились по усреднению 10 импульсов на каждую точку, при частоте повторения импульсов лазера 25 Гц.

Основные технические параметры ИК-лидара

Данный лидарный комплекс позволяет регистрировать спектры поглощения газов, колебательно-вращательные полосы, составные частоты или интенсивные изолированные линии которых попадают в диапазон перестройки лазерного излучения (от 1,4 до 4,2 мкм).

В диссертационной работе приведены спектры поглощения отдельных линий и полос различных молекул, таких как NO₂, NO, CO, CO₂ и др., полученные в лабораторных условиях.

Таким образом, продемонстрирована возможность дистанционного определения состава и концентрации молекул атмосферных газов с помощью ИК-лидара, основанного на перестраиваемом по частоте ПГС.

В целом, результаты испытаний разработанного лидарного комплекса подтверждают правильность концепций, использованных при создании теоретических и физико-технических основ комплекса.

Достигнутый уровень параметров дистанционного определения концентраций малых примесей в атмосфере подтверждает современный характер исследований и их практическую значимость.

Заключение

Основные научные результаты работы сводятся к следующим.

1. Исследованы и проанализированы пространственно-временные и амплитудные характеристики YAG:Nd³⁺-лазера на основе неустойчивого телескопического резонатора. Совокупность основных технических параметров такого лазера: выходная энергия в импульсе 180 мДж, длительность импульса 10 нс, модовый состав TEM₀₀₁, расходимость излучения 0,8 мрад, спектральная ширина 0,01 см^-1 позволяет использовать его в качестве излучателя в лидарных системах.

2. Теоретически обосновано и экспериментально подтверждено, что наведенная оптическая неоднородность в нелинейном кристалле LiNbO₃, индуцированным импульсным лазерным излучением, возникает в момент начала действия светового импульса (погрешность измерения ?5 • 10^-9 с); отсутствует порог образования НОН при изменении плотности энергии записывающего светового импульса от 0,003 до 0,75 Дж/см². Изменения внешних влияющих факторов в широком диапазоне (температурный нагрев кристалла в интервале от 400 до 600 К, термохимическая обработка в окислительной и восстановительной средах, варьирование содержания примеси в кристалле от 0,01 до 0,3 вес.%, г - облучение кристалла) не приводят к изменению амплитудного значения НОН в кристалле LiNbO₃. Показано, что динамический диапазон времени релаксации НОН обусловленного внешними факторами находится в интервале от 10^-7 до 10⁴с, а величина дифракционной эффективности НОН в LiNbO₃:Fe квадратично зависит от полной энергии светового импульса и пиковой мощности излучения.

3. Разработаны теоретические и физико-технические основы создания высокоэффективных перестраиваемых ИК ПГС. Экспериментально показано, что кольцевые резонаторы являются оптимальными для получения высоких амплитудно-временных и пространственных характеристик параметрических лазеров.

Разработана и реализована трехзеркальная кольцевая схема резонатора инфракрасного ПГС на основе нелинейно-оптического кристалла ниобата лития или КТР.

Экспериментально подтверждена возможность одновременной реализации угловой и электрооптической перестройки частоты параметрического лазера от импульса к импульсу. Показана принципиальная возможность сочетаемости двух последовательных лазерных импульсов на разных длинах волн.

Экспериментально подтверждена возможность сужения спектральной линии излучения ПГС с использованием селектирующего фильтра на основе ЭФП. Ввод ЭФП в резонатор сужает спектральную ширину излучения ПГС от 5 до 8 раз во всем диапазоне перестройки.

Основные параметры ПГС: выходная энергия в импульсе (50 мДж), эффективность преобразования (27 %), расходимость излучения (3,5 мрад), спектральная ширина излучения (от 0,6 до 0,9 см^-1), диапазон перестройки длины волны л (от 1,41 до 4,24 мкм) - соответствуют современному техническому уровню.

4. Разработан и реализован ИК-лидарный комплекс с плавным и (или) дискретным зондированием атмосферы, что обеспечивает возможность использования дифференциального метода для анализа состава газовых сред и повышению точности этого анализа. Плавная перестройка длины волны достигнута угловым вращением нелинейного кристалла вокруг вертикальной оси, а для дискретной перестройки нелинейный кристалл помещается во внешнее постоянное электрическое поле. Шаг дискретной перестройки варьируется от 0 до 12 нм от импульса к импульсу, который определяется величиной внешнего поля.

5. Проведены теоретические расчеты интенсивностей, спектральных смещений и искажений спектров поглощений молекул атмосферы и примесей, имеющих валентные или деформационные колебательно-вращательные переходы в диапазоне перестройки ПГС, что позволило обнаружить и использовать в экспериментах «микроокна» прозрачности в зонах непрозрачной атмосферы. Результаты расчетных работ согласуются данными измерений.

6. Методом ДПР измерены концентрации малых газовых составляющих атмосферы. Показано, что в открытой атмосфере измерение полного колебательно-вращательного спектра поглощения н₃ полосы метана невозможно. Это связано с тем, что область R-ветви находится в непрозрачной части атмосферы; Q-ветвь и ближние к ней линии P-ветви недостаточно видны и деформированы. Только дальние линии P-ветви (P7, P9 и P10) находятся в области прозрачности атмосферы, а следовательно, дистанционные измерения концентрации метана возможны только на этих линиях. Зарегистрированная пороговая концентрация метана по открытой атмосферной трассе с расстояния 2,2 км от лидарного комплекса находятся на уровне 1,7 ppm.

7. Научные результаты, полученные в диссертации, рекомендуются к использованию в научных и научно-исследовательских организациях, в которых ведется дистанционное зондирование газовых сред в режиме реального времени (в том числе атмосферы Земли) в области среднего и ближнего ИК-диапазона электромагнитных волн.

Список опубликованных работ, отражающих основное содержание диссертации

1. Айрапетян, В.С. Временная зависимость фоторефракционного эффекта в ниобате лития, легированном железом [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, Е.В. Пестряков // Письма в ЖТФ, т. 2, вып. 17. 1976. С. 802-804.

2. Айрапетян, В.С. Скоростная голографическая запись в ниобате лития [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, В.Н. Ищенко // IV Всесоюзная Вавиловская конференция по нелинейной и когерентной оптике, 25-29 июня 1985 г., Новосибирск. С. 132-135.

3. Айрапетян, В.С. Способ обработки голографической регистрирующей среды из кристалла ниобата лития [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, Л.С. Ибрагимова, С.И. Маренников, Е.В. Пестряков // А.С. СССР № 585753 от 29.08.1977 г.

4. Айрапетян, В.С. Способ обработки голографической регистрирующей среды из кристалла ниобата лития [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, Л.С. Ибрагимова, С.И. Маренников, Е.В. Пестряков // А.С. СССР № 586731 от 07.09.1977 г.

5. Айрапетян, В.С. Способ создания голографической регистрирующей среды [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, В.Н. Лисицин, П.Г. Пасько // А.С. СССР № 824777 от 22.12.1980 г.

6. Айрапетян, В.С. Способ создания голографической регистрирующей среды [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, В.Н. Лисицин, П.Г. Пасько // А.С. СССР № 915608 от 23.11.1981 г.

7. Айрапетян, В.С. Влияние термохимической обработки на голографическую запись в ниобате лития [Текст] // В.С. Айрапетян, И.Б. Баркан, Е.В. Пестряков // Письма в ЖТФ, т. 2, вып. 18. 1980. С. 914-918.

8. Айрапетян, В.С. Tunable OPO for differential absorption LIDAR's [Text] // V.S. Ayrapetian, G.M. Apresyan, K.A. Sargsyan, T.K. Sargsyan // Conference «The Laser Applied and Technology - 2002», Moscow (2002), p. 89.

9. Айрапетян, В.С. ИК ПГС с плавной и скачкообразной перестройкой длины волны [Текст] // В.С. Айрапетян, Г.М. Апресян, А.В. Акопян, Э.М. Погосян, А.Г. Саакян, К.А. Саргсян, Т.К. Саргсян // VI Международная конференция «Лазерная физика-2005», 11-14 октябрь 2005 г., г. Аштарак, Армения, с. 67-69.

10. Айрапетян, В.С. Параметрический генератор света с плавной и (или) дискретной перестройкой частоты излучения [Текст] // В.С. Айрапетян // Оптика атмосферы и океана. 2008. Т. 21, № 10. С. 906-909.

11. Айрапетян, В.С. ИК-Лидарное зондирование атмосферных газов [Текст] // В.С. Айрапетян, Г.М. Апресян, А.В. Акопян, Э.М. Погосян, А.Г. Саакян, К.А. Саргсян, Т.К. Саргсян // VI Международная конференция «Лазерная физика-2005», 11-14 октября 2005 г., г. Аштарак, Армения, с. 37-43.

12. Айрапетян, В.С. ИК-лидар на основе ПГС [Текст] // В.С. Айрапетян, Г.М. Апресян, А.В. Акопян, Э.М. Погосян, А.Г. Саакян, К.А. Саргсян, Т.К. Саргсян // ХII международный симпозиум «Оптика атмосферы и океана. Атмосферная физика», 27-30 июня 2005 г., г. Томск, с. 130-133.

13. Айрапетян, В.С. IR Lidar based on OPO [Text] // V.S. Ayrapetian, A.V. Hakobyan, G.M. Apresyan, E.M. Poghossyan, A.H. Sahakyan, K.A. Sargsyan, T.K. Sargsyan // Proc. SPIE, vol. 6160, Feb 2006, p. 708-713.

14. Айрапетян, В.С. Измерение спектров поглощения атмосферного метана лидарным комплексом с перестройкой длины волны излучения в диапазоне 1,41-4,24 мкм [Текст] // В.С. Айрапетян // Журнал прикладной спектроскопии. 2009. Т. 76, № 2. С. 294-299.

15. Айрапетян, В.С. Внерезонаторная параметрическая генерация с плавной и (или) дискретной перестройкой частоты излучения [Текст] // В.С. Айрапетян // Вестник НГУ сер. Физика №3 2009. c. 20-24.

16. Айрапетян, В.С. Measurement of Absorption Spectra for Atmospheric Methane by a Lidar System with Tunable Emission Wavelength in the Range 1.41 - 4.24um[Text] // V.S. Ayrapetian Journal of Applied Spectroscopy: vol. 76, lssue 2 (2009), p.268 -274 SpringerLink, N.-Y.

17. Айрапетян, В.С. ИК - лидарное исследование малых концентраций атмосферных газов [Текст] // В.С. Айрапетян // Материалы международной научно-технической конференции «Геодезия, картография и кадастр - ХХI век» 25 - 27 мая 2009, с. 257 - 263 Москва.

18 Айрапетян, В.С. Расчетные и дистанционно-измеренные спектры поглощения н₃ полосы метана и их анализ [Текст] // В.С. Айрапетян // Вестник НГУ сер. Физика № 3 2009, c. 25-29.

Список использованных источников

19. Зуев, В.Е. Распространение лазерного излучения в атмосфере. М.: Радио и связь, 1981. 288 с.

20. Матвиенко, Г.Г., Пономарев, Ю.Н. Спектроскопические проблемы дистанционного анализа индустриальных выбросов по спектрам СКР/ В.М. Климкин, М.М. Макогон, Г.Г. Матвиенко, Ю.Н. Пономарев //в кн. Оптическая спектроскопия и стандарты частоты, Томск. Изд. ИОА СО РАН, 2004. 722 с.

21. Межерис, Р. Лазерное дистанционное зондирование. М.: Мир, 1987. С. 550.

22. Виноградова, М.Б. Теория волн /М.Б. Виноградова, О.В.Руденко, А.П.Сухоруков - М.: Наука, 1979.

23. Rothman L.S., Camache R. R., Tipping R.N., e. a. The HITRAN Molecular Database: edition of 1992, JQSRT., 1992, V48, P. 469-507.

24. Dmitriev V.G., Gursadyan G.G., Nikogosyan D.N. “Handbook of Nonlinear Optical Crystals” 345, (Springer, New York, 1999).

25. Chen Y.F., Chen S.V., Chen Y.C., Lan Y.P., Tsai S.W. Appl. Phys. B, 77(2003) 493 - 495.

26. Loudon R. The Quantum Theory of Radiation, Clarendon Press, Oxford, England, 1954.

27. Kogelnik H. Coupled wave theory for thick hologram gratings.- Bell Syst. Tech. J., 1969, v.48. #7, p. 2909-2947.

28. Ахманов, С. А. Об одной возможности усиления световых волн /С.А. Ахманов, Р.В. Хохлов// ЖЭТФ. 1962. Т. 43, № 1. С.351 - 353.

29. Kroll N.M. Parametric amplification in spatially extended media and amplification to the design of tunable oscillators at optical frequencies//Phys. Rev. 1962.v.127, #4, p. 1207-1211.

30. Дмитриев, А.К. Каскадный режим осцилляций в оптическом параметрическом осцилляторе /Франко Вонг, П.И. Горелик, А.К. Дмитрев, Ж.Ж. Зонди, Д.Б. Колкер // Квантовая Электроника. 2004. т.39, №5, с. 341--344.

31. Schotland R.M. Some Observation of the Vertical Profile of Water Vapor by a Laser Optical Radar, Proc. 4^th Symposium on Remote sensing of the Environment 12 -14 April 1966, Univ.of Michigan, Ann Arbor, 1966, p. 273-283.

32. Schotland R.M. J.Appl. Meteorol., 13, 71 (1974).

33. Murrey E.R., Byer R.L., Remote Measurements of Air Pollutants, SRI International Report. Jan. 1980.

34. Волькенштейн, М.В. Колебание молекул /М.В. Волькенштейн, Л.А. Грибов, М.А. Ельяшевич, Б.И.Степанов М.: Наука, 1972.

Размещено на Allbest.ru