Ефекти розупорядкування та фазові переходи в складних халькогенідах та халькогалогенідах

Баричні дослідження краю поглинання в кристалах Cu6PS5X (X = I, Br, Cl) показали, що підвищення гідростатичного тиску веде до короткохвильового зміщення експоненціального краю поглинання та зменшення його енергетичної ширини. За результатами баричних досліджень встановлено домінуючу роль ЕФВ у температурній зміні оптичної псевдощілини, а також виявлено спільну закономірність для баричної та температурної поведінки краю поглинання - у досліджуваних кристалах має місце лінійне зменшення ширини оптичної псевдощілини при збільшенні енергетичної ширини краю поглинання .

У цьому розділі також з'ясовано вплив індукованого структурного розупорядкування, викликаного відхиленням від стехіометрії складу та опроміненням високоенергетичними електронами (E= 7 МеВ, Ф=1015 см-2), на оптичні параметри та ФП в кристалах Cu6+dРS5Х (X = I, Br). Виявлено кореляцію між параметром , що визначає вклад статичного структурного розупорядкування в розмиття краю поглинання, та параметром d, який є мірою відхилення від стехіометрії по атомах міді. Виявлено індуковане опроміненням пониження температури суперіонного ФП на 19 К, яке пояснюється збільшенням статичного структурного розупорядкування катіонної підгратки за рахунок радіаційного дефектоутворення.

За результатами ізоабсорбційних досліджень вперше виявлено суперіонний ФП І роду у кристалах Cu6PSе5I (Тs ”263 К) та Cu6PSе5Br (Тs ” 259 К). Температурні дослідження краю поглинання кристалів Cu6РSe5Х (X = I, Br) свідчать, що в несуперіонній (<) та суперіонній (>) фазах він має урбахівську форму, а координати точок збіжності урбахівського “віяла” відрізняються для різних фаз. В області суперіонного ФП І роду виявлено стрибкоподібну поведінку ширини оптичної псевдощілини та аномальну зміну енергетичної ширини краю поглинання .

У цьому розділі також наведено результати температурних досліджень повної електропровідності кристалів Cu7GeS5I і показано, що вони є ефективними суперіонними провідниками. Встановлено, що в досліджуваному інтервалі температур 77-373К край поглинання має урбахівську форму, яка визначається як впливом температурного, так і структурного розупорядкування. Показано, що катіонне заміщення P®Ge при переході від кристала Cu6PS5I до Cu7GeS5I веде до збільшення електропровідності, відсутності екситонних смуг та появи урбахівських "хвостів" поглинання, зміщення краю поглинання в короткохвильову область та збільшення його енергетичної ширини.

Розділ 6 присвячений дослідженням впливу композиційного розупорядкування кристалічної гратки на фононні спектри, екситонне поглинання та фотолюмінесценцію, урбахівський край поглинання, електропровідність, структурні та оптико-рефрактометричні параметри кристалів твердих розчинів Cu6P(S1-xSex)5 X (X = I, Br) та Cu6PS5Br1-xIx.

Проведені рентгеноструктурні дослідження свідчать, що в системах Cu6PS5I-Cu6PSe5I, Cu6PS5Br-Cu6PSe5Br та Cu6PS5Br-Cu6PS5I утворюються неперервні ряди твердих розчинів заміщення з кубічною симетрією при кімнатній температурі. Для всіх систем спостерігається нелінійне збільшення параметра кубічної гратки, причому для перших двох має місце від'ємне відхилення від лінійного закону Вегарда, а для останньої - додатнє.

Результати досліджень повної електропровідності показали, що кристали Cu6PS5І та Cu6PSе5І, а також тверді розчини на їх основі мають достатньо високу провідність, порівнянну з провідністю кращих мідевмісних твердих електролітів. Концентраційні дослідження електропровідності свідчать, що зі збільшенням вмісту атомів Sе спостерігається нелінійна концентраційна поведінка як електропровідності, так і енергії активації. Температурні дослідження електропровідності показали, що при переході в суперіонну фазу має місце стрибкоподібне збільшення провідності, характерне для суперіонних ФП І роду.

Концентраційні дослідження фононних спектрів кристалів Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) свідчать про появу нових ліній, інтенсивність яких постійно зростає зі збільшенням х; це підтверджує двомодовий характер перебудови фононних спектрів (рис.8). Крім того, встановлено, що в низькочастотній області спектру КР (<100 см-1) при аніонному заміщенні S®Se спостерігається різке збільшення інтенсивності розсіювання, слабка зміна частоти та розмиття спостережуваних смуг; це, з одного боку, свідчить про одномодовий характер поведінки фононів низькочастотної області, а з іншого - відображає композиційне розупорядкування кристалічної гратки твердих розчинів. Для кристалів твердих розчинів Cu6PS5Br1-xIx встановлено тільки одномодовий характер концентраційної перебудови фононних спектрів.

Температурні дослідження спектрів краю власного поглинання кристалів твердих розчинів показали, що при низьких температурах (T<Ts) на краю поглинання кристалів Cu6P(S0.95Se0.05)5I та Cu6P(S0.9Se0.1)5I спостерігаються три смуги поглинання різної природи: дві з них відносяться до поглинання світла з утворенням зв'язаного та вільного екситонів, а третя - до міжзонної особливості Ван Хова-Філліпса. У спектрах фотолюмінесценції цих кристалів спостерігається тільки одна смуга, яка відповідає зв'язаному екситону. З підвищенням температури відбувається розширення всіх смуг, причому в околі суперіонного ФП зв'язаний екситон руйнується; смуга вільного екситона зміщується у довгохвильову область, стрибкоподібно розширюється, а на її довгохвильовому крилі з'являються урбахівські ділянки. Встановлено, що при аніонному заміщенні S®Se екситонні смуги зміщуються у довгохвильову область, розширюються і повністю розмиваються при x і 0.15 внаслідок впливу композиційного розупорядкування, характерного для кристалів твердих розчинів.

За результатами досліджень краю власного поглинання в кристалах Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) та Cu6PS5Br1-xIx встановлено, що у відповідних температурних інтервалах він має урбахівську форму:

а) в суперіонній фазі (T>Ts) у кристалах Cu6P(S1-xSex)5I з 0ЈхЈ0.15, Cu6P(S1-xSex)5Br з 0ЈхЈ0.2 та Cu6PS5Br1-xIx 0ЈхЈ1;

б) у всьому досліджуваному інтервалі температур у кристалах Cu6P(S1-xSex)5I з 0.2ЈхЈ0.6 та Cu6P(S1-xSex)5Br з 0.2<хЈ0.6;

в) в суперіонній (T>Ts) та несуперіонній (T<Ts) фазах у кристалах Cu6P(S1-xSex)5I та Cu6P(S1-xSex)5Br з 0.8ЈхЈ1.

В області сегнетоеластичного ФП ІІ роду виявлено характерні зміни на температурних залежностях ширини оптичної псевдощілини та енергетичної ширини краю поглинання при незмінних координатах точки збіжності урбахівського “віяла”; в області суперіонного ФП І роду має місце стрибкоподібна поведінка та, а також зміна координат точки збіжності урбахівського краю поглинання.

У цьому ж розділі встановлено загальні закономірності концентраційної поведінки спектрів краю поглинання, ширини оптичної псевдощілини та дисперсії показників заломлення кристалів ряду твердих розчинів Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) та Cu6PS5Br1-xIx. Аніонні заміщення S®Se та Br®I ведуть до нелінійного зменшення ширини оптичної псевдощілини та нелінійного збільшення показників заломлення. Встановлено, що відмінність у характері нелінійності на залежностях в кристалах Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) та Cu6PS5Br1-xIx визначається відмінністю в деформації енергетичних зон кристалів твердих розчинів при заміщеннях S®Se та Br®I за рахунок різних характерів нелінійності концентраційних залежностей параметрів гратки.

Відомо, що енергетична ширина урбахівського краю поглинання w відображає ступінь розмиття краю поглинання і, згідно з моделлю Коді, визначається вкладами температурного, структурного та композиційного розупорядкування кристалічної гратки.

Використовуючи результати температурних та концентраційних досліджень , було оцінено вклад кожного з типів розупорядкування в енергетичну ширину урбахівського краю поглинання. На прикладі кристалів Cu6P(S1-xSex)5I показано, що у міру зростання концентрації атомів селену вклад структурного розупорядкування майже лінійно збільшується, внесок температурного розупорядкування - лінійно зменшується, тоді як вклад композиційного розупорядкування збільшується при х< 0.5 та зменшується при х >0.5 (рис.10). Встановлено, що характер концентраційної залежності енергетичної ширини краю поглинання відображає характер концентраційної залежності вкладу композиційного розупорядкування.

Висновки

Викладені в дисертаційній роботі результати досліджень впливу ефектів розупорядкування на оптичні властивості та фазові переходи в складних халькогенідах та халькогалогенідах з різною розмірністю кристалічної гратки (тривимірні та квазідвовимірні структури), різним ступенем іонної провідності (електронні провідники, змішані іонно-електронні та суперіонні провідники), різними типами фазових переходів (сегнетоелектричний, сегнетиелектричний, антисегнетоелектричний, сегнетоеластичний, суперіонний) дозволили виявити та одержати інформацію про ряд нових фізичних явищ та процесів, що відбуваються в частково розупорядкованих системах при впливі температури, тиску, опромінення, відхилення від стехіометрії та зміні хімічного складу. До основних результатів та висновків дисертаційної роботи, одержаних уперше, можна віднести:

1. Встановлено, що катіонне заміщення In®Ga в кристалах g1-(GaxIn1-x)2Se3 (х=0.1-0.4) веде до аномальної концентраційної поведінки показників заломлення, нелінійного зменшення величини двопроменезаломлення, нелінійного збільшення питомого повороту площини поляризації та компоненти тензора гірації; нелінійного збільшення ширини оптичної псевдощілини, енергетичної ширини краю поглинання та посилення ЕФВ.

Виявлено, що температурний коефіцієнт питомого повороту площини поляризації змінює знак при проходженні через деяке значення довжини хвилі , яке із збільшенням вмісту атомів Ga зміщується в короткохвильову область спектра. Показано, що гіротропія досліджуваних кристалів визначається високоенергетичними переходами, які перевищують енергію крайових, а природа виникнення гіротропії є молекулярною.

Встановлено, що урбахівська форма краю поглинання кристалів g1-(GaxIn1-x)2Se3 спостерігається тільки для поляризації ||c, а процеси поглинання визначаються суперпозицією трьох різних механізмів розупорядкування, один з яких має фононну природу, другий є результатом структурного, а третій - композиційного розупорядкування.

2. Вперше показано, що сильна ЕФВ та наявність внутрішніх металічних вакансій у шаруватих напівпровідникових кристалах In4(P2X6)3 (X= S, Se) веде до розмиття країв дозволених енергетичних зон та появи урбахівських "хвостів" поглинання. Встановлено, що значна анізотропія енергетичної ширини краю поглинання та ЕФВ в кристалах In4(P2S6)3 обумовлена суттєвою анізотропією структурного розупорядкування кристалічної гратки в площині шарів.

При низьких температурах на краю поглинання кристалів In4(P2Se6)3 в області прямих оптичних переходів виявлено екситонну смугу поглинання, яка відповідає поглинанню світла з утворенням s-екситона. Показано, що температурна поведінка урбахівського краю поглинання добре описується в рамках моделі Доу-Редфілда.

3. Встановлено, що перехід від тривимірних сегнетоелектричних (Sn2Р2S6) до квазідвовимірних несегнетоелектричних (SnР2S6) структур приводить до зміщення краю поглинання у низькоенергетичну область, збільшення його енергетичної ширини та значного посилення ЕФВ. Збільшення ступеня розмиття краю поглинання при даному переході пояснюється зростанням температурного розупорядкування, що викликане посиленням ЕФВ, та статичного структурного розупорядкування, що зумовлене наявністю металічних вакансій та міжшарових ван-дер-ваальсівських проміжків.

4. Встановлено загальні закономірності температурної перебудови спектрів краю власного поглинання в фероїках MMґР2Х6 (M, Mґ = Cu, In, Cr; X = S, Se) з різними типами ФП:

- у сегнетиелектричній фазі край поглинання кристалів CuInP2S6 формується прямими дозволеними міжзонними переходами, тоді як у параелектричній фазі він має урбахівську форму;

- у сегнетиелектричній фазі (Т<180К) у кристалах CuInP2Sе6 виявлено екситонну структуру, а при Ті180К на краю поглинання з'являються експоненціальні ділянки, що описуються правилом Урбаха;

- у антисегнетоелектричній та параелектричній фазах кристала CuCrP2S6 край поглинання описується урбахівською закономірністю.

У проміжних фазах CuInP2Sе6 (Тс<Т<Т0) та CuCrP2S6 (Tc2<Т<Tc1) точка збіжності урбахівського “віяла” відсутня і спостерігається паралельне зміщення експоненціального краю поглинання. Виявлений ефект температурної незмінності енергетичної ширини краю поглинання в проміжних фазах є характерним для кристалів із неспівмірно-модульованими фазами.

На прикладі кристалів CuInP2S6 з'ясовано механізм впливу різних типів розупорядкування на форму краю поглинання: а) у сегнетиелектричній фазі розмиття краю поглинання відбувається за рахунок теплових коливань гратки та стрибкового руху іонів міді всередині шарів; б) у параелектричній фазі - додатково за рахунок стрибкового руху іонів міді у міжшаровому просторі та нерівномірного розподілу атомів міді серед трьох можливих позицій.

5. З'ясовано фізичну природу та характер ФП в кристалах Cu6PS(Sе)5X. Вперше встановлено сегнетоеластичну природу структурного ФП ІІ роду (Т=Тс) в кристалах Cu6PS5X (X = I, Br, Cl), а також виявлено ізоструктурний суперіонний ФП І роду (Т=Тs) у кристалах Cu6PSе5X (X = I, Br).

В області сегнетоеластичного ФП у кристалах Cu6PS5X (X = I, Br) виявлено мінімум швидкості та максимум поглинання ультразвукових хвиль, пом'якшення пружного модуля c44, виникнення двопроменезаломлення та злам на температурній залежності ширини оптичної псевдощілини ; температурну поведінку пружного модуля c44 описано в рамках термодинамічної теорії ФП Ландау.

6. Виявлено, що сегнетоеластичний ФП у кристалах Cu6PS5X (X = I, Br, Cl) супроводжується переходом із кубічної фази () в моноклінну (Сс), а суперіонний ФП є ізоструктурним. Суперіонний ФП у кристалах Cu6PSе5X (X = I, Br) є ізоструктурним, і кубічна симетрія () не змінюється при пониженні температури. З рентгеноструктурних досліджень кристалів Cu6PS5Br встановлено, що в суперіонній кубічній фазі впорядкована аніонна підгратка разом з двома підгратками атомів міді формує сильно дефектний тривимірний каркас.

7. На прикладі кристалів Cu6РS(Se)5Х (X = I, Br) вперше встановлено статичну та динамічну природу структурного розупорядкування в суперіонних провідниках, яке веде до додаткового розмиття краю поглинання. Причиною виникнення динамічного структурного розупорядкування є стрибковий рух мобільних іонів міді, які забезпечують високу іонну провідність.

Всебічне стиснення кристалів Cu6PS5X (X = I, Br, Cl), на відміну від підвищення температури, веде до короткохвильового зміщення експоненціального краю поглинання та зменшення його енергетичної ширини. Встановлено спільну закономірність баричної та температурної поведінки краю поглинання: лінійне зменшення ширини оптичної псевдощілини при збільшенні енергетичної ширини краю поглинання.

8. Встановлено багатомодовий характер концентраційної перебудови фононних спектрів у кристалах Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) та одномодовий - у кристалах Cu6PS5Br1-xIx. З'ясовано причини температурної перебудови фононних спектрів у кристалах Cu6РS5Х (X = I, Br) при суперіонному ФП: стрибкоподібне розширення смуг низькочастотної області та зміна коливних спектрів в області внутрішніх деформаційних коливань обумовлені динамічним структурним розупорядкуванням кристалічної гратки, що супроводжує перехід у суперіонний стан.

9. Показано, що опромінення кристалів Cu6РS5I високоенергетичними електронами веде до посилення ЕФВ, збільшення вкладу статичного структурного розупорядкування у розмиття урбахівського краю поглинання, зміщення температури суперіонного ФП в область низьких температур.

Встановлено кореляційний зв'язок між ступенем статичного структурного розупорядкування та мірою відхилення від стехіометрії по атомах міді в кристалах Cu6+dРS5Х (X = I, Br).

10. Встановлено, що в системах Cu6PS5I-Cu6PSe5I, Cu6PS5Br-Cu6PSe5Br та Cu6PS5Br-Cu6PS5I утворюються неперервні ряди твердих розчинів заміщення з кубічною симетрією у високотемпературній фазі. Показано, що з ростом x у кристалах Cu6P(S1-xSex)5 X (X = I, Br) та Cu6PS5Br1-xIx параметр кубічної гратки нелінійно зростає, ширина оптичної псевдощілини нелінійно зменшується, а показник заломлення нелінійно збільшується.

На прикладі кристалів Cu6Р(S1-xSex)5I виділено вклади температурного, структурного та композиційного розупорядкування в енергетичну ширину урбахівського краю поглинання та показано, що характер концентраційних залежностей оптичних параметрів краю визначається нелінійною концентраційною залежністю вкладу композиційного розупорядкування.

11. Для кристалів твердих розчинів Cu6Р(S1-xSex)5Х (X = I, Br) встановлено фазові х,Т-діаграми, на яких виявлено лінії сегнетоеластичних ФП ІІ роду, що розділяють кубічну () та моноклінну (Сс) сингонії, а також лінії суперіонних ФП І роду, при яких зміни симетрії не відбувається.

Одержано фазові р,Т-діаграми кристалів Cu6PS5X (X = I, Br) та встановлено межі існування суперіонної та сегнетоеластичної фаз. Дія зовнішнього гідростатичного тиску веде до лінійного підвищення температури сегнетоеластичного ФП та пониження температури суперіонного ФП, що зумовлює розширення температурного інтервалу як суперіонної, так і сегнетоеластичної фаз.

Список цитованої літератури

1. Студеняк И.П., Ковач Д.Ш., Зинзиков Б.И., Борец А.Н. Влияние катионного разупорядочения на тонкую структуру спектров края поглощения суперионных кристаллов Cu6PS5I // ФТТ. - 1987. - Т.29, №.11. - С.3442-3443.

2. Сливка А.Г., Студеняк И.П., Герзанич Е.И., Ковач Д.Ш., Шуста В.С. Влияние гидростатического давления на фазовые переходы в суперионных кристаллах Cu6PS5I // Обработка материалов при высоких давлениях. - Киев. - 1987. - С.65-67.

3. Студеняк И.П., Дьордяй В.С., Стефанович В.А., Ковач Д.Ш., Борец А.Н., Сливка В.Ю. Особенности комбинационного рассеяния света Cu6PS5I при переходе в суперионное состояние // УФЖ. - 1988. - Т.33, №4. - С.521-523.

4. Панько В.В., Студеняк И.П., Дьордяй В.С., Ковач Д.Ш., Борец А.Н., Ворошилов Ю.В. Влияние условий получения на свойства кристаллов Cu6PS5Hal // Неорг. материалы. - 1988. - Т.24, №1. - С.120-123.

5. Скрицкий В.Л., Валявичюс В.Д., Самуленис В.И., Студеняк И.П., Ковач Д.Ш., Панько В.В. Температурные зависимости упругих свойств в суперионных монокристаллах Cu6PS5Br // ФТТ. - 1989. -Т.31, №7. - С.234-236.

6. Студеняк И.П., Ковач Д.Ш., Орлюкас А.С., Ковач Е.Т. Температурные изменения диэлектрических и оптических свойств в области фазовых переходов в супериониках-сегнетоэластиках Cu6PS(Sе)5Hal // Изв. АН: сер. физическая. - 1992. - Т.56, №10. - С.86-93.

7. Samulionis V., Valevicius V., Studeniak I.P., Kovac D.S. Acoustic properties of superionic ferroelastic Cu6PS5I and Cu6PS5Br crystals // Ultragarsas (Ultrasonics). - 1993. - Vol.25. - P.129-136.

8. Kranjcec M., Desnica D.I., Celustka B., Kovacs Gy.Sh., Studenyak I.P. Fundamental optical absorption edge and compositional disorder in g1-(GaxIn1-x)2Se3 single crystals // Phys. Stat. Sol.(a). - 1994. - Vol.144, №1. - P.223-233.

9. Студеняк И.П., Ковач Д.Ш., Панько В.В., Ковач Е.Т. Оптические свойства и фазовые переходы сегнетоэластических кристаллов Cu6P(S1-хSex)5Br // Изв. РАН: сер. физическая. - 1995. - Т.59, №9. - С.77-80.

10. Kranjcec M., Desnica D.I., Celustka B., Borec A.N., Kovacs Gy.Sh., Hadmashy Z.P., Suslikov L.M., Studenyak I.P. On some crystal-optic properties of g1-(GaxIn1-x)2Se3 single crystals // Phys. Stat. Sol.(a). - 1996. - Vol.153, №2. - P.539-546.

11. Kranjcec M., Desnica D.I., Studenyak I.P., Celustka B., Borec A.N., Yurkin I.M., Kovacs Gy.Sh. Acousto-optic modulator with a (Ga0.4In0.6)2Se3 monocrystal as the active element // Applied Optics. - 1997. - Vol.36, №2. - P.490-493.

12. Studenyak I.P., Stefanovich V.O., Kranjcec M., Desnica D.I., Azhnyuk Yu.M., Kovacs Gy.Sh., Panko V.V. Raman scattering studies of Cu6PS5Hal (Hal=Cl,Br,I) fast-ion conductors // Solid State Ionics. - 1997. - Vol.95, №3. - P.221-225.

13. Studenyak I.P., Kranjcec M., Kovacs Gy.Sh., Panko V.V., Azhnyuk Yu.M., Desnica I.D., Borets O.M., Voroshilov Yu.V. Fundamental optical absorption edge and exciton-phonon interaction in Cu6PS5Br superionic ferroelastic // Materials Science and Engineering: B. - 1998. - Vol. 52, №2. - P.202-207.

14. Студеняк І.П. Особливості температурної поведінки краю власного поглинання суперіонних провідників Cu6PS5Cl // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. -1998. - №.2. - С.96-100.

15. Студеняк І.П. Природа екситон-фононної взаємодії та статичного структурного розупорядкування в кристалах Cu6PS5Br(I) // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. - 1998. - №3. - С.60-64.

16. Haznar A., Pietraszko A., Studenyak I.P. X-ray study of the superionic phase transition in Cu6PS5Br // Solid State Ionics. - 1999. - Vol.119, №1. - P.31-36.

17. Studenyak I.P., Kranjcec M., Kovacs Gy.S., Panko V.V., Desnica I.D., Slivka A.G., Guranich P.P. The effect of temperature and pressure on the optical absorption edge in Cu6PS5X (X=Cl,Br,I) crystals // J. Phys. Chem. Solids. - 1999. - Vol.60, №12. - P.1897-1904.

18. Kranjcec M., Desnica I.D., Studenyak I.P., Kovacs Gy.Sh., Potory M.V.,Voroshilov Yu.V., Gebesh V.Yu. Preparation and fundamental optical absorption edge in In4(P2Se6)3 single crystals // Mat. Res. Bull. - 1999. - Vol.34, № 14/15. - P.2297-2307.

19. Студеняк І.П., Ковач Д.Ш., Митровцій В.В., Гурзан М.І., Микайло О.А., Височанський Ю.М. Вплив технологічних умов вирощування на фазовий перехід та край оптичного поглинання кристалів CuInP2S6 // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. - 1999. - №4. - С.131-138.

20. Студеняк І.П., Митровцій В.В., Ковач Д.Ш., Микайло О.А., Гурзан М.І., Височанський Ю.М. Край оптичного поглинання та фазові переходи в кристалах CuInP2Sе6 // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. -1999. - №5. - С.5-10.

21. Studenyak I.P. Exciton-phonon interaction and disordering processes in Cu6P(S1-xSex)5I fast-ion conductors // Ukrainian Journal of Physical Optics. - 2000. - Vol.1, №1. - P.58-61.

22. Студеняк І.П., Митровцій В.В., Ковач Д.Ш., Микайло О.А., Гурзан М.І., Височанський Ю.М. Дослідження краю оптичного поглинання в кристалах Sn2Р2S6 та SnР2S6 // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. - 2000. - №6. - С.32-39.

23. Kovacs Gy.Sh.,Studenyak I.P., Panko V.V., Mykajlo O.A., Mitrovcij V.V., Okunyev A.G., Fradkin A.M. Influence of b-radiation on optical absorption edge in Cu6PS5I crystals // Вісник Ужгородського університету. Сер. Фізика. - 2000. - №8. - С.239-242.

24. Studenyak I.P., Mitrovcij V.V., Stefanovich V.A., Kovacs Gy.Sh., Mykajlo O.A., Gurzan M.I., Vysochanskiі Yu.M. Raman scattering and optical absorption edge studies of CuInР2S6 and CuInР2(S0.95 Se0.05)6 layered ferrielectrics // Ukrainian Journal of Physical Optics. - 2001. - Vol.2, №1. - P.26-30.

Размещено на Allbest.ru