Векторные взаимодействия световых волн при фотоиндуцированном рассеянии света в кристаллах ниобата лития
Факторы, влияющие на фотоиндуцированное рассеяние света в кристаллах. Определение их фотопроводимости. Исследование анизотропии поглощения света. Генерация второй оптической гармоники в среде с пространственно-периодической квадратичной нелинейностью.
| Рубрика | Физика и энергетика |
| Вид | автореферат |
| Язык | русский |
| Дата добавления | 15.02.2018 |
| Размер файла | 1,5 M |
Отправить свою хорошую работу в базу знаний просто. Используйте форму, расположенную ниже
Студенты, аспиранты, молодые ученые, использующие базу знаний в своей учебе и работе, будут вам очень благодарны.
До фотосъемки исследуемых картин ФИРС нами были проанализированы цифровые фотографии лазерных пучков с известным соотношением интенсивностей, и подобран такой режим цифровой камеры, в котором имеет место наиболее близкое к истинному соотношение яркостей регистрируемых изображений. Следует отметить, что интервал интенсивностей сравниваемых пучков подбирался из диапазона интенсивностей рассеянного света при ФИРС.
Рис. 9. Взаимное расположение векторов kp и ks. E - вектор поляризации излучения
Для каждой картины ФИРС в исследуемом кристалле при заданных условиях порождения рассеяния проводилась фотосъемка в выбранном режиме камеры при различных уровнях яркости изображения, регистрируемого матрицей. Это достигалось установкой перед объективом фотоаппарата калиброванных нейтральных светофильтров с различными коэффициентами пропускания. Для каждой фотографии из полученного набора вычислялось среднее значение яркости в определенной области изображения (координаты и размеры области одинаковы для всех обрабатываемых фотографий для данной картины ФИРС). С помощью полученных значений яркости и известных коэффициентов пропускания используемых светофильтров строился градуировочный график, по которому можно определить реальные отношения яркости любых пикселей изображения, зная яркость соответствующих пикселей на фотографии, оптимизированной камерой.
В параграфе 5.3 анализируются индикатрисы ФИРС в исследуемых кристаллах в направлении прошедших и отраженных лучей при нормальном падении пучка накачки. Для построения индикатрис использовалась система координат, изображенная на рис. 9. Направление рассеянного излучения задается следующими углами: и - угол между выбранным направлением рассеяния ks и оптической осью кристалла z, - угол между проекцией kSxy вектора ks на плоскость xy и осью x.
Рис. 10. Индикатрисы ФИРС в направлении прошедших лучей: а - LiNbO3: Rh (0,01 вес. %), б - LiNbO3:Fe (0,03 вес. %), в - LiNbO3:Fe (0,05 вес. %)
На рис. 10 представлено распределение интенсивности прямого ФИРС в исследуемых кристаллах по углу и в плоскости xz в случае нормального падения пучка накачки.
Рис. 11. Индикатриса прямого ФИРС в кристалле LiNbO3: Rh (0,01 вес. %), пучок накачки падает под углом 10° в плоскости, перпендикулярной оптической оси кристалла
Для получения качественных снимков картин ФИРС лазерный пучок, прошедший кристалл, перекрывался специальным непрозрачным экраном. В области размещения экрана (88,5°<и<91,5°) наблюдается характерный "провал", описание углового распределения интенсивности ФИРС в данных направлениях представляется затруднительным. Из рис. 10 видно, что в диапазоне углов 87,5°<и<92,5° для LiNbO3:Rh, 85°<и<95° для LiNbO3:Fe (0,03 вес. %), 80°<и<100° для LiNbO3:Fe (0,05 вес. %) интенсивность рассеянного света резко спадает, что свидетельствует о значительной угловой зависимости коэффициента усиления фоторефрактивного рассеяния в исследуемых кристаллах. В кристалле LiNbO3:Rh в направлениях, составляющих угол с накачкой менее 2,5 градуса излучается до 50 % энергии рассеянного света при том, что максимальные углы ФИРС составляют десятки градусов.
В параграфе 5.4 представлены индикатрисы ФИРС в исследуемых кристаллах в направлении прошедших и отраженных лучей при отличных от нуля углах падения пучка накачки. В кристалле LiNbO3:Rh при заданных условиях эксперимента в направлении прошедших лучей (рис. 11) наблюдается картина ФИРС в виде темных и светлых дуг, несколько искривленных в области центрального пятна. Частично, в центре дуги скрыты широкоугловым рассеянием значительной яркости. В направлении отраженных лучей наблюдается картина в виде совокупности дуг, аналогичных по форме и размерам дугам прямого ФИРС. Очевидно, яркие дуги, наблюдаемые на картинах прямого и обратного рассеяния в кристалле LiNbO3:Rh являются разновидностью селективного ФИРС.
В шестой главе проведен расчет пространственно-временных характеристик широкоуглового и селективного ФИРС в легированных кристаллах ниобата лития. Приводятся результаты моделирования селективного ФИРС в кристалле LiNbO3:Rh при различных углах падения пучка накачки. Предлагается модель, описывающая селективное ФИРС как результат векторного четырехволнового взаимодействия в анизотропной среде с пространственно-неоднородным показателем преломления. С использованием данной модели осуществлен расчет углов синхронизма. Определена величина фотоиндуцированного изменения показателя преломления и фоторефрактивная чувствительность кристалла. Полученные результаты хорошо согласуются с экспериментальными данными.
В параграфе 6.1 проведен расчет индикатрисы широкоуглового ФИРС. Расчет проведен для кристаллов ниобата лития x-среза, для накачки, поляризованной в плоскости, содержащей оптическую ось кристалла. Фотоиндуцированные неоднородности диэлектрической проницаемости в области освещения кристалла представлены в виде совокупности объемных фазовых синусоидальных дифракционных решеток. То есть ФИРС интерпретируется как дифракция пучка накачки на фотоиндуцированных решетках показателя преломления. В наших расчетах предполагается, что за формирование решеток показателя преломления ответствен фотовольтаический механизм переноса заряда. В приближениях двухпучкового взаимодействия и малой дифракционной эффективности решеток угловая зависимость интенсивности ФИРС может быть выражена как:
(3)
где Iн - интенсивность накачки, - угол между волновым вектором и оптической осью кристалла z, - угол между проекцией волнового вектора рассеянного излучения на плоскость xy и волновым вектором накачки (накачка направлена вдоль оси x). Распределение интенсивности ФИРС, построенное в соответствии с (3) изображено на рис. 12. Теоретически полученный результат для неселективного рассеяния в кристаллах удовлетворительно согласуется с данными эксперимента (сравните рис. 12 с рис. 2).
Рис. 12. Расчетное распределение интенсивности фотоиндуцированного рассеяния в переднюю полусферу
В параграфе 6.2 рассматривается нестационарный энергообмен между излучением накачки и рассеянным светом. Временные зависимости, представленные на рис. 6 объясняются на основе двухпучковой модели. Проводится исследование взаимодействия двух взаимокогерентных пучков разной интенсивности в фоторефракивной среде. Возникающая в области пересечения пучков интерференционная картина записывает элементарную фазовую голограмму. В результате обратного воздействия голограммы на записывающие ее пучки становится возможным нестационарный энергообмен между пучками. Применение результатов, изложенных в параграфах 4.1 и 4.2, позволило рассчитать такие характеристики неселективного ФИРС, как зависимость интенсивности рассеянного излучения от времени, кинетику угла раскрытия рассеяния, зависимость скорости угла раскрытия рассеяния от интенсивности накачки. Полученные расчетные зависимости качественно описывают неселективное ФИРС в легированных кристаллах ниобата лития.
Рис. 13. Схема попутного трехпучкового взаимодействия в кристалле LiNbO3 с учетом фоторефрактивного эффекта
В параграфе 6.3 представлены результаты моделирования селективного ФИРС и расчета углов синхронизма индикатрисы ФИРС в случае нормального падения пучка накачки на поверхность кристалла. Селективное ФИРС, наблюдаемое в кристалле LiNbO3:Rh при данной геометрии эксперимента, является результатом вырожденного по частоте прямого четырехволнового взаимодействия еее-е типа на кубичной нелинейности. В одноосном отрицательном кристалле ниобата лития схема попутного трехпучкового взаимодействия осуществима в случае, если показатель преломления для волн накачки уменьшен на некоторую величину за счет фоторефрактивного эффекта, приводящего к искажению эллипсоида показателя преломления в освещенной области кристалла (рис. 13):
,
где - главный показатель преломления необыкновенной волны в отсутствие фоторефракции, I - интенсивность излучения накачки. Из законов сохранения энергии и импульса следуют выражения для частот и волновых векторов взаимодействующих волн:
. (4)
Причем частоты всех волн равны; индексы 1 и 2 обозначают накачку, а 3 и 4 - рассеянный свет. Для задания направления рассеяния используется система координат, изображенная на рис. 9. Нелинейное преобразование излучения накачки при заданных условиях эксперимента осуществляется в направлениях и , которые связаны зависимостью:
, (5)
где - главный показатель преломления обыкновенной волны, N и M - параметры, определяющие, насколько быстро фотоиндуцированное изменение показателя преломления для рассеянного света уменьшается при отклонении волн рассеяния от направления накачки на углы и соответственно.
Рис. 14. Прямое селективное ФИРС в LiNbO3:Rh в случае нормального падения пучка накачки: а - расчетная кривая, б - фотография
Экспонента в числителе имеет смысл подгоночной функции, убывающей с ростом /2- и . От конкретного вида этой функции конечный результат расчета слабо зависит. Результаты расчета углов синхронизма удовлетворительно согласуются с экспериментом при известных из литературы значениях 2,2967, = 2,2082 на длине волны 0,6328 мкм [3]. Величина расчетного фотоиндуцированного изменения показателя преломления = , фоторефрактивная чувствительность имеет порядок 10-5 см 3/Дж, что удовлетворительно согласуется с литературными данными [1].
На рис. 14, а представлена кривая, построенная по точкам с координатами и , удовлетворяющими выражению (5). Учтено преломление на границе кристалл-воздух. Полученная теоретическая кривая задает совокупность направлений, для которых выполняются условия фазового синхронизма. Угловой размер и форма кривой удовлетворительно согласуются с картинами ФИРС, наблюдаемыми в поставленном эксперименте (рис. 14, б).
Наличие в картине ФИРС на рис. 14.б системы дуг может быть объяснено следующим образом. Реальный волновой фронт накачки имеет кривизну; приближенно его можно описать суперпозицией плоских волн, распространяющихся под малыми углами друг к другу и к оси x кристалла. В результате возникают различные совокупности направлений, в которых выполняются условия фазового синхронизма, и, соответственно, различные конусы селективного рассеяния. Другое возможное объяснение - волновые векторы и сами могут выступать в качестве накачки, что приводит к генерации вторичных волн рассеяния в направлениях, удовлетворяющих (4).
Рис. 15. Схема прямого трехпучкового взаимодействия для различных углов падения накачки в плоскости xz
В параграфе 6.4 приведены результаты моделирования селективного ФИРС и расчет углов синхронизма при ненулевых углах падения пучка накачки. Проводится расчет максимальных углов рассеяния в случае, когда волновые векторы накачки и рассеяния лежат в плоскости xz. На рис. 15 изображена схема попутного трехпучкового взаимодействия, соответствующая условиям проведенного эксперимента. Выражение для расчета углов синхронизма имеет вид:
. (6)
Рис. 16. Зависимость максимального угла раскрытия Ф селективного ФИРС в кристалле
LiNbO3:Rh от угла падения пучка накачки (учтено преломление на границе кристалл-воздух): 1 - эксперимент, 2 - значения углов найдены с использованием формулы (6).
Соотношение (6) позволяет рассчитать все пары углов и при заданном значении угла в направлении которых выполняются условия фазового синхронизма (4) для соответствующего угла падения пучка накачки . По найденным из (6) предельным значениям и может быть рассчитан угол максимального раскрытия в плоскости xz Фтеор. Параметр N зависит от , поскольку от зависит пространственное распределение фотоиндуцированного изменения показателя преломления. На рис. 16 представлены экспериментальная и теоретическая зависимости максимальных углов раскрытия Фэксп и Фтеор соответственно, от угла падения пучка накачки .
В параграфе содержатся результаты моделирования селективного ФИРС и расчет углов синхронизма при различных углах падения пучка накачки в случае, когда волновой вектор накачки лежит в плоскости xy. При такой геометрии эксперимента селективное ФИРС описывается при помощи схемы встречного четырехпучкового взаимодействия (рис. 17). В качестве второго вектора накачки выступает луч, отразившийся от выходной грани кристалла. На экране селективное ФИРС имеет вид двух искривленных дуг, одна из которых наблюдается в направлении прошедших лучей (рис. 18, а), вторая - в направлении отраженных лучей (рис. 18, б).
Углы синхронизма, удовлетворяющие условию (3), в направлении которых наблюдается селективное ФИРС, определяются по следующей формуле:
, (7)
где N и M - параметры, имеющие тот же смысл, что и в (5).
Рис. 17. Схема встречного четырехпучкового взаимодействия
На рис. 18, в представлена кривая, построенная по координатам (, 90°- ). Форма и размеры кривой хорошо согласуются с экспериментальными картинами ФИРС. На рис. 18, а и 18, б наблюдается не одиночная дуга селективного ФИРС, а множество дуг, расположенных близко друг к другу и разделенных темными областями. Как и в случае нормального падения пучка накачки (рис. 14, б), наличие системы дуг можно объяснить кривизной волнового фронта, а также многократным процессом генерации волн рассеяния, в котором накачкой являются волны , и все последующие волны рассеяния, порожденные этим процессом.
Рис. 18. Селективное ФИРС в кристалле LiNbO3:Rh: а - прямое ФИРС, б - обратное ФИРС, в - расчетная кривая для направлений, удовлетворяющих условиям синхронизма
В седьмой главе рассматриваются возможности наведения и пространственной модуляции квадратичной нелинейности в фоторефрактивной центросимметричной среде. Анализируются особенности генерации второй гармоники в среде с периодически распределенной в пространстве квадратичной нелинейностью на (2)-решетке, где:
(2) = 0(2)coskz.
В параграфе 7.1 излагаются подходы к светоиндуцированному формированию в фоторефрактивных материалах периодических структур, которые позволили бы осуществлять частотное преобразование оптического излучения. Общепринятой считается модель, в которой запись (2)-решеток в волоконных световодах и объемных силикатных стеклах осуществляется за счет когерентного фотогальванического эффекта, возникающего в результате нелинейного взаимодействия волн на частоте основной и второй гармоники. В фоторефрактивных средах запись (2)-решетки возможна при взаимодействии волн на частоте , поскольку возникающие в этом случае пространственно-периодические электрические поля не только формируют решетки показателя преломления, но и модулируют другие физические параметры среды [10].
В параграфе 7.2 проводится расчет поля второй гармоники, возникающей на решетке квадратичной нелинейности. Для определения зависимости амплитуды и фазы волны ВГ от длины нелинейного взаимодействия L интегрировалось бесконечно малое приращение поля второй гармоники на бесконечно тонком слое нелинейной среды:
dE2~dz(2)cos [2t-2k1z-k2(L-z)]=dz(2)cos(2t-k2L+kz). (8)
В результате интегрирования по z получаем:
(9)
Таким образом, в приближении неистощимой накачки поле ВГ можно представить в виде суммы двух волн: свободной (с волновым числом k2, определяемым показателем преломления среды на частоте 2) и вынужденной (с волновым числом 2k1). Вынужденная волна непосредственно связана с волной нелинейной поляризации среды, имеющей частоту 2 и волновое число 2k1. Отметим, что:
k2-2k1 = k.
Из (9) видно, что амплитуда вынужденной гармоники осциллирует с изменением L, в то время как амплитуда свободной гармоники линейно возрастает с увеличением L. Чтобы получить зависимость интенсивности поля ВГ от L, необходимо учесть интерференцию свободной и вынужденной гармоник:
(10)
где определяет фазу волны ВГ и имеет вид:
(11)
Таким образом, поле ВГ представляется как одна волна, фаза которой изменяется сложным образом. Множитель в (10), независящий от t, является амплитудой суммарного поля ВГ. Интенсивность ВГ :
. (12)
График зависимости интенсивности ВГ от L представлен на рис. 19.
Рис.19. Изменение интенсивности ВГ в зависимости от длины нелинейного взаимодействия L в приближении заданного поля; k1=104 мм-1, k2=2,02Ч104 мм-1
Решение задачи о зависимости интенсивности ВГ от длины взаимодействия излучения с (2)-решеткой с учетом истощения накачки было проведено методом решения нелинейного волнового уравнения в приближении медленно меняющихся амплитуд для каждой частотной компоненты.
В одномерном случае для изотропной диэлектрической среды нелинейное волновое уравнение имеет вид [11]
, (13)
где E - напряженность электрической составляющей светового поля в среде, - линейная часть электрической индукции светового поля, - нелинейная поляризация среды.
Зависимость интенсивности ВГ I2 от координаты z имеет вид:
(14)
где I01 - интенсивность накачки на входе в нелинейную среду,
(1, 2, n1, n2 - частоты и показатели преломления волны накачки и ВГ соответственно). Выражение (14) при малых z (т.е. когда справедливо приближение неистощимой накачки) может быть сведено к зависимости, заданной в (12), что подтверждает вышеприведенные выводы по генерации второй гармоники на (2)-решетке.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
1. Исследованы спектры пропускания кристаллов ниобата лития с добавками Rh, Fe, Ru, Fe+Rh и Fe+Cu для световых волн обыкновенной и необыкновенной поляризации. Установлено, что анизотропия поглощения (дихроизм) легированных кристаллов ниобата лития зависит как от длины волны излучения, так и от рода примеси. В кристаллах LiNbO3:Rh поглощение о-волны значительно больше, чем для е-волны на длине волны 0,6328 мкм, что обеспечивает преимущество для взаимодействий световых волн с необыкновенной поляризацией.
2. Изучены особенности формирования изображений оптически наведенных дефектов в легированных кристаллах ниобата лития в зависимости от поляризации дефектообразующего и тестирующего излучений.
3. Получены экспериментальные данные исследования селективной по углу и неселективной компонент ФИРС в направлении прошедших и отраженных лучей в легированных и чистых кристаллах ниобата лития в зависимости от ориентации плоскости поляризации, интенсивности, длины волны и угла падения излучения накачки.
4. Установлено, что максимальный коэффициент голографического усиления ФИРС в кристаллах LiNbO3:Fe и LiNbO3:Rh практически не зависит от интенсивности излучения накачки в диапазоне 1ч7 кВт/см2 на длине волны 0,6328 мкм.
5. Анализ кинетики ФИРС в легированных кристаллах позволил получить люкс-амперные характеристики для исследуемых образцов в диапазоне интенсивности накачки 1ч7 кВт/см2 на длине волны 0,6328 мкм.
6. Фотопроводимость кристалла LiNbO3:Rh имеет компоненту, пропорциональную квадрату интенсивности излучения. Это свидетельствует в пользу того, что в кристаллах LiNbO3:Rh реализуется двухцентровая модель переноса фотовозбужденных носителей заряда.
7. Разработаны методики построения индикатрис ФИРС, основанные на обработке цифрового фотоизображения программными средствами. Указанные методики позволяют исследовать угловую зависимость интенсивности рассеянного излучения.
8. В легированных кристаллах ниобата лития реализуется четырехволновое векторное взаимодействие с одинаковыми (необыкновенными) поляризациями всех взаимодействующих волн при наличии волновой расстройки. Данное взаимодействие эффективно реализуется в виде селективного по углу ФИРС еее-е типа. Выполнение условий фазового синхронизма обеспечивается неоднородностью фотоиндуцированного изменения показателя преломления в области пучка накачки и наличием у кристаллов оптической анизотропии. Теоретически полученные значения углов селективного ФИРС, согласуются с экспериментальными данными и позволяют оценить величину фоторефрактивной чувствительности легированных кристаллов ниобата лития.
9. При генерации второй гармоники в среде с записанной (2)-решеткой амплитуда свободной гармоники линейно растет с увеличением длины нелинейного взаимодействия, а амплитуда вынужденной гармоники осциллирует в пространстве. Это обуславливает пространственные осцилляции интенсивности и фазы результирующей волны ВГ.
БИБЛИОГРАФИЯ
Цитируемая литература:
1. Solimar L., Web D.J., Grunnet-Jepsen A. The Physics and Applications of Photorefractive Materials. - Oxford: Clarendon Press, 1996. - 256 р.
2. Винецкий В.Л., Кухтарев Н.В., Одулов С. Г., Соскин М.С. Динамическая самодифракция когерентных световых пучков // Успехи физических наук. - 1979. - Т. 129. - Вып. 1. - С. 113-137.
3. Сидоров Н.В., Волк Т.Р., Маврин Б.Н., Калинников В.Т. Ниобат лития: дефекты, фоторефракция, колебательный спектр, поляритоны. - М.: Наука, 2003. - 255 с.
4. Buse K. Light-induced charge processes in photorefractive crystals II: Materials // Appl. Phys. - 1997. - Vol. 64. - P. 391-407.
5. Yunbo Guo, Yi Liao, Liangcai Cao, Guodong Liu, Qingsheng He and Guofan Jin. Improvement of photorefractive properties and holographic applications of lithium niobate crystal // Optics express. - 2004. - Vol. 12. No. 22. p. 5556.
6. Обуховский В.В. Процессы фоторефрактивного рассеяния света в кристаллах: Дис…докт. физ. -мат. наук: 01.04.05 - защищена 27.11.89; 0589.0002546. - Киев, 1989. - 346 с.: 53 ил. - Библиогр.: С. 311-346.
7. Ellabban, M.A. Holographic scattering as a technique to determine the activation energy for thermal fixing in photorefractive materials / M.A. Ellabban, G. Mandula, M. Fally et. al. // Appl. Phys. Lett. V. 78, No. 6 2001, p. 844.
8. Lobov A.I., Shur V. Ya. et al. Field Induced Evolution of Regular and Random 2D Domain Structures and Shape of Isolated Domains in LiNbO3 and LiTaO3 // Ferroelectrics. - 2006. - Vol. 341. - pp. 109-116.
9. Антонюк Б.П., Антонюк В.Б. Самоорганизация возбуждений в германосиликатных волоконных световодах и ее роль в генерации второй гармоники // УФН. - 2001. - т. 171. - №1. - С. - 61-78.
10. Сидоров Н.В., Яничев А.Я., Чуфырев Б.Н. и др. Наведенная лазерным излучением подрешетка микро- и наноструктур в фоторефрактивном монокристалле ниобата лития // Доклады академии наук. - 2009. - т. 428. - № 4. - С. - 492-495.
11. Ахманов С. А., Никитин С.Ю. Физическая оптика. - М.: Изд-во "Наука" и изд-во МГУ, 2004. - 659 с.
Список основных публикаций по теме диссертации:
1. Максименко В.А., Строганов В.И. Особенности фазового синхронизма при генерации второй оптической гармоники на (2)-решетке // Изв. вузов. Физика. - 2001. - Т.44. - №5. - С. - 91-92.
2. Карпец Ю.М., Максименко В.А., Скоблецкая О.В., Строганов В.И., Сюй А.В. Кольцевые структуры при фоторефрактивном рассеянии света в кристалле LiNbO3:Fe // Оптика и спектроскопия. - 2001. - Т. 91. - № 6. - С. 907-908.
3. Карпец Ю.М., Максименко В.А. Фотоиндуцированное рассеяние света в кристаллах LiNbO3:Rh / Оптический журнал. - 2004. - Т. 71. - №9. - С. - 6-7.
4. Максименко В.А., Карпец Ю.М., Строганов В.И. Селективное фоторефрактивное рассеяние света в кристалле LiNbO3:Rh / Оптика и спектроскопия. - 2004. - Т. 97. - № 4. - С. 620-623.
5. Криштоп В.В., Ефременко В.Г., Литвинова М.Н., Ли А.В., Максименко В.А., Строганов В.И., Сюй А.В. Экспресс-анализ диффузных оптических изображений / Изв. вузов. Приборостроение. - 2006. - Т.49. - №8. - С. 21-23.
6. Сюй А.В., Кравцова Н.А., Строганов В.И., Лихтин В.В., Криштоп В.В., Максименко В.А. Поляризационный метод управления спектром пропускания плоскопараллельной кристаллической пластинки // Изв. вузов. Приборостроение. - 2006. - Т. 49. - № 12. - С. 53-55.
7. Данилова Е.В., Максименко В.А., Сюй А.В., Криштоп В.В. Анализ индикатрисы фотоиндуцированного рассеяния света в кристаллах ниобата лития // Изв. вузов. Приборостроение. - 2007. - Т. 50. - № 10. - С. 64-67.
8. Максименко В.А., Данилова Е.В., Сюй А.В. Определение фотопроводимости легированных кристаллов ниобата лития по фотоиндуцированному рассеянию света // Изв. вузов. Приборостроение. - 2007. - Т. 50. - № 9. - С. 28-30.
9. Сюй А.В., Строганов В.И., Максименко В.А., Лихтин В.В. Запись и считывание некогерентного изображения в полярных кристаллах // Изв. вузов. Приборостроение. - 2007. - Т. 50. - № 9. - С. 12-15.
10. Максименко В.А., Сюй А.В., Карпец Ю.М. Фотоиндуцированные процессы в кристаллах ниобата лития. - М.: Физматлит, 2008. - 96 с. (Монография).
11. Максименко В.А. Фотоиндуцированное рассеяние света в кристаллах ниобата лития. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС. - 2010 г. - 110 с. (Монография).
12. Karpets Yu. M., Maksimenko V.A. Photorefraction scattering in LiNbO3 crystals with different alloying additives // ICONO 2001: Fundamental aspects of laser-matter interaction and physics of nanostructures / Proceedings of SPIE. - 2002. - Vol. 4748. - p. 211-215.
13. Karpets Yu. M. Maksimenko V.A., Danilova E.V. Kinetics of nonselective photorefraction light scattering in LiNbO3:Rh crystal // XI International Symposium on Atmospheric and Ocean Optics and Atmospheric Physics: Proceedings of SPIE. - Tomsk, 2004. - Vol. 5743. - P. 262-266.
14. Maksimenko V.A., Danilova E.V., Syuy A.V. Calculation of the selective photorefraction light scattering indicatrix in Rh-doped LiNbO3 crystals / Laser Optics'06: Wavefront Transformation and Laser Beam Control. Editor(s): Leonid N. Soms. 66130F // Proceedings of SPIE, Vol. 6613, 2007.
15. Syuy A.V, Kravtsova N.I., Stroganov V.I., Lihtin V.V., Krishtop V.V., Maksimenko V.A. Peculiar properties of polarized transmission spectrums of crystal plates / Laser Optics'06: Wavefront Transformation and Laser Beam Control. Editor(s): Leonid N. Soms. 661309 // Proceedings of SPIE, Vol. 6613, 2007.
16. Сюй В.А., Карпец Ю.М., Максименко В.А. Нетрадиционные коноскопические фигуры в слаборасходящихся широкоапертурных пучках / Исследовано в России [Электронный ресурс]/ Моск. физ. - техн. ин-т. - Электрон. журнал. - М., 2004. - С. 2804-2808. - Режим доступа: http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2004/261.pdf.
17. Максименко В.А., Сюй А.В., Карпец Ю.М., Данилова Е.В. Особенности индикатрисы фоторефрактивного рассеяния света в кристаллах LiNbO3:Rh / Исследовано в России [Электронный ресурс]/ Моск. физ.-техн. ин-т. - Электрон. журнал. - М., 2006. - С. 624-628. - Режим доступа: http://zhurnal.ape.relarn.ru/articles/2006/046.pdf.
18. Максименко В.А. Возникновение решеток нелинейности в центросимметричных и нецентросимметричных средах // Нелинейная оптика. Межвуз. сб. науч. тр. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2000. - С. - 110-115.
19. Максименко В.А. Фазовый синхронизм для второй оптической гармоники на пространственно-распределенной квадратичной нелинейности // Бюллетень научных сообщений / Под ред. В.И. Строганова. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2000. - №5. - С. 77-82.
20. Максименко В.А., Карпец Ю.М. Нестационарный энергообмен в результате фоторефрактивного рассеяния света в кристалле LiNbO3:Rh / VII Всероссийская школа - семинар "Люминесценция и сопутствующие явления - "Люм-2001"": сборник лекций и докладов / Ирк. гос. ун-т. - Иркутск, 2001. - С. 46-49.
21. Максименко В.А., Строганов В.И. Генерация второй гармоники на решетке квадратичной нелинейности в условиях истощения накачки /Люминесценция и сопутствующие явления - "Люм-2001". VII Всероссийская школа - семинар: сборник лекций и докладов / Ирк. гос. ун-т. - Иркутск, 2001. - С. 98-102.
22. Максименко В.А., Карпец Ю.М., Сюй А.В., Ковалев С.А. Фотовольтаический и фоторефрактивный эффекты в легированных и нелегированных кристаллах LiNbO3 // Нелинейные свойства оптических сред. Сборник трудов под ред. В.И. Строганова. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2001. - С. - 42-49.
23. Карпец Ю.М., Максименко В.А., Сетейкин А.Ю., Скоблецкая О.В., Строганов В.И., Сюй А.В. Особенности автоволнового фотоиндуцированного рассеяния света в кристалле LiNbO3:Fe // Вестник Амурского государственного университета. - 2001. - Вып. 15. - С. 55-56.
24. Карпец Ю.М., Максименко В.А. Виды селективного фотоиндуцированного рассеяния света в кристаллах ниобата лития / Оптические свойства конденсированных сред: сборник научных трудов / под ред. В.И. Строганова. - Дальневост. гос. ун-т путей сообщения. - Хабаровск, 2002. - С. 26-27.
25. Максименко В.А., Карпец Ю.М. Анизотропия поглощения в легированных кристаллах ниобата лития / Принципы и процессы создания неорганических материалов. Международный симпозиум: материалы симпозиума / Хабаровск: Дальнаука, 2002. - С. 65-66.
26. Карпец Ю.М., Максименко В.А. Фоторефрактивное рассеяние света в легированных кристаллах ниобата лития // Препринт ДВГУПС № 36. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС. - 2002. - 32 с.
27. Maksimenko V.A., Karpets Yu.M. Anisotropic absorption in doped LiNbO3 crystals / Монокристаллы и их применение в XXI веке - 2004. Международная конференция: материалы конференции / ВНИИСИМС. - Александров, 2004. - С. 276-279.
28. Максименко В.А. Селективное фотоиндуцированное рассеяние света в кристаллах ниобата лития / Наука - Хабаровскому краю: материалы VIII краевого конкурса молодых ученых. Хабаровск: Изд-во Тихоокеан. гос. ун-та, 2006. - С. 156-166.
29. Максименко В.А. Генерация второй оптической гармоники на решетке квадратичной нелинейности / Наука - Хабаровскому краю: материалы IX краевого конкурса молодых ученых. Хабаровск: Изд-во Тихоокеан. гос. ун-та, 2007. - С. 158-164.
30. Максименко В.А., Данилова Е.В. Селективное фотоиндуцированное рассеяние света в кристаллах LiNbO3:Rh при различных углах падения пучка накачки / Научная сессия МИФИ-2007. Сборник научных трудов. Т. 15. Физика твердого тела. Фотоника и информационная оптика. М.: МИФИ, 2007. - С. 114-115.
31. Максименко В.А. Особенности формирования фотонаведенных дефектов в легированных кристаллах ниобата лития / "Оптика кристаллов и наноструктур" / Международная научная конференция // сборник трудов. - Хабаровск: Изд-во ДВГУПС, 2008. - С. 65-67.
32. Максименко В.А., Данилова Е.В. Селективное фотоиндуцированное рассеяние света в легированных кристаллах ниобата лития / Научная сессия МИФИ / Секция "Фотоника и информационная оптика" // сборник трудов. - Москва: Изд-во МИФИ, 2009. - С. 7-8.
Размещено на Allbest.ru
Подобные документы
Физический механизм рассеяния отдельной частицей. Взаимное усиление или подавление рассеянных волн. Многократное рассеивание света. Полная интенсивность рассеяния скоплением частиц. Поляризация света при рассеянии. Применение поляризованного света.
курсовая работа [283,2 K], добавлен 05.06.2015Волновая теория света и принцип Гюйгенса. Явление интерференции света как пространственного перераспределения энергии света при наложении световых волн. Когерентность и монохроматичных световых потоков. Волновые свойства света и понятие цуга волн.
презентация [9,4 M], добавлен 25.07.2015Рассмотрение шкалы электромагнитных волн. Закон прямолинейного распространения света, независимости световых пучков, отражения и преломления света. Понятие и свойства линзы, определение оптической силы. Особенности построения изображения в линзах.
презентация [1,2 M], добавлен 28.07.2015Преобразование света при его падении на границу двух сред: отражение (рассеяние), пропускание (преломление), поглощение. Факторы изменения скорости света в веществах. Проявления поляризации и интерференции света. Интенсивность отраженного света.
презентация [759,5 K], добавлен 26.10.2013Электромагнитная природа света. Понятие поперечности световых волн. Поляризация света, практическое использование полученных знаний при работе с сахариметром. Теоретическая основа использования поляризованного света при микроскопических исследованиях.
методичка [168,1 K], добавлен 30.04.2014Определение оптики. Квантовые свойства света и связанные с ними дифракционные явления. Законы распространения световой энергии. Классические законы излучения, распространения и взаимодействия световых волн с веществом. Явления преломления и поглощения.
презентация [1,3 M], добавлен 02.10.2014Спектральные измерения интенсивности света. Исследование рассеяния света в магнитных коллоидах феррита кобальта и магнетита в керосине. Кривые уменьшения интенсивности рассеянного света со временем после выключения электрического и магнитного полей.
статья [464,5 K], добавлен 19.03.2007Понятие комбинационного рассеяния света. Переменное поле световой волны. Квантовые переходы при комбинационном рассеянии света. Возникновение дополнительных линий в спектре рассеяния. Устройство рамановского микроскопа, основные сферы ее применения.
реферат [982,7 K], добавлен 08.01.2014Исследование распределения интенсивности света на экране с целью получения информации о свойствах световой волны - задача изучения дифракции света. Принцип Гюйгенса-Френеля. Метод зон Френеля, увеличение интенсивности света с помощью зонной пластинки.
презентация [146,9 K], добавлен 18.04.2013Особенности дифракции света звуковой волной. Акустооптические взаимодействия с точки зрения корпускулярной теории. Диаграммы волновых векторов при многократном рассеянии. Акустооптическое взаимодействие, его использование в различных модуляторах света.
доклад [405,6 K], добавлен 12.05.2014
