Фізичні властивості, стабільність фаз та параметри електронної структури в невпорядкованих металічних системах

З метою пошуку кореляцій між параметрами електронної структури АМС та характеристиками їх термостабільності запропонований метод врахування впливу топологічної безладу у розташуванні атомів на особливості електронної структури невпорядкованої системи. Однією з переваг методу є вибір випадкової величини - міжатомної відстані, яка є фактично єдиною структурною характеристикою аморфного стану, розподіл якої можна визначити експериментально. Показано, що основним наслідком введення в модель топологічного безладу є розширення d-смуги приблизно на 15 % у порівнянні з ГЦК структурою. Ширина s-смуги, форма і положення s- та d-смуг при цьому практично не змінюються. Цей результат був підтверджений експериментально даними РЕС. Теоретично (метод LMTO) та експериментально (магнітометрія, РЕС) проаналізована роль атомів бору і показано, що бор у АМС на основі Fe-B відіграє роль акцептора електронів, а отже, широко розповсюджена модель жорсткої смуги не може бути застосована до цих АМС. Показано, що основний внесок до густини електронних станів (ГЕС) поблизу рівня Фермі дає пік 3d-електронних станів Fe. Додавання атомів В призводить до розщеплення 3d-піку на зв'язуючі та антизв'язуючі смуги, в результаті чого рівень Фермі потрапляє у псевдощілину між ними. Це зменшує густину електронних станів на рівні Фермі та узгоджується з критерієм стабільності аморфного стану Нагеля-Таука.

Результати моделювання форми d-смуги АМС на основі Fe показали досить хорошу збіжність з експериментальними даними. Суть основних з одержаних результатів полягає у наступному:

магнітне упорядкування стабілізує аморфну структуру сплавів на основі Fe-В;

виявлений взаємозв'язок між термічною стабільністю і параметрами електронної структури досліджених металевих стекол, хоча більш ранні результати по ФЕС не виявили чіткої кореляції між вказаними параметрами.

Основною особливістю розрахованих енергетичних залежностей ГЕС n(E) АМС Fe₈₀B₂₀ та Fe₈₅B₁₅ є наявність в околі рівня Фермі двох піків та локального мінімуму між ними. Енергія Фермі знаходиться на ділянці зростання кривої n(E). Топологія розрахованої кривої n(E) повністю збігається з кривою, відбудованою у [4] виходячи з аналізу оптичних спектрів АМС Fe₈₀B₂₀ та Fe₈₅B₁₅. Порівняння особливостей електронної структури АМС Fe₈₀ПМ₅В₂₀ та Fe_80-хПМ_хВ₁₅ з результатами магнітометричного дослідження інтервалу їх термостабільності дозволяє стверджувати, що термічна стабільність цих АМС визначається головним чином електронним критерієм Нагеля-Таука.

Аналіз термомагнітних кривих АМС на основі Fe в рамках моделі молекулярного поля дозволив не лише визначити домінуючі обмінні взаємодії в АМС, але і вказати характер взаємодії (ФМ чи АФМ) магнітних моментів атомів перехідних елементів певних сортів. Для АМС з ПМ=Ni знаки обмінних взаємодій між атомами Ni відповідають АФМ кореляціям, в той час як для взаємодії Fe-Fe та Fe-Ni характерними є ФМ кореляції. Для АМС Fe_85-xCo_xB₁₅ усі обмінні взаємодії d-електронів мають ФМ характер. У випадку АМС Fe_85-xCr_xB₁₅ додатнім виявився лише параметр Т₁, а інші обмінні взаємодії мають АФМ характер. Таким чином, у вказаних АМС (крім ПМ=Со) для системи d-електронів характерні конкуруючі за знаком обмінні взаємодії, а енергія взаємодії між атомами заліза суттєво ослаблена у порівнянні з кристалічним залізом. Звертає на себе увагу той факт, що у ряді випадків для АМС певного складу значення параметрів молекулярного поля Т_і суттєво відрізняються від температури Кюрі АМС. Ця обставина, а також наявність конкуруючих обмінних взаємодій зумовлюють можливість утворення неоднорідної магнітної структури, а саме - формування магнітних кластерів того чи іншого типу (у залежності від знаку відповідного параметра Т_і), що відповідним чином впливатиме на концентраційну залежність середнього магнітного моменту у ФМ фазі. У випадку, коли Т_і>T_c ці магнітні кластери зберігатимуться і в ПМ області, що відповідним чином позначатиметься на значеннях локалізованих магнітних моментів, визначених за законом Кюрі-Вейсса. Експериментальні підтвердження саме такої поведінки одержані нами для низки АМС на основі заліза з аналізу температурної залежності їх МС у парамагнітній області. Виходячи з хімічної природи Fe, який може утворювати алотропічні модифікації з різною локальною симетрією найближчого оточення, можна очікувати, що і в АМС на основі заліза зберігатиметься певна спадкова структура ближнього порядку, характерна для цих модифікацій. Отже, магнетизм вказаних АМC визначається дією двох факторів:

а) структурного фактору, пов`язаного з можливістю формування різних типів ближнього порядку, а отже, і різних магнітних станів заліза з моментами _Fe1 = 2,22 _B, притаманним ФМ залізу (-модифікація) і _Fe2 = 0,7 _B, притаманним АФМ залізу (-модифікація);

б) композиційного фактору, зумовленого немагнітним розчиненням ФМ матриці атомами металоїду і, як наслідок, зміною характеру d- взаємодій атомів Fe, в оточенні яких є немагнітні атоми.

Такий формалізм дозволив запропонувати аналітичні рівняння, які задовільно описують концентраційні залежності магнітних моментів низки АМС на основі Fe як у ФМ, так і у парамагнітному стані.

Крім модельних сплавів були досліджені і деякі промислові АМС і показано, що їм загалом притаманні зазначені вище особливості. Зокрема, аналіз значень Т_с АМС на основі системи Fe-Si-B показує, що закономірності зміни цього параметра при легуванні Ni та Mo безпосередньо пов'язані з особливостями обмінних кореляцій між атомами заліза та легуючого елемента. Аналіз даних про МС досліджених АМС як типу Metglas (Fe-Sі-B), так і типу FINEMET та Nanoperm показує, що в таких сплавах проявляється тенденція до утворення магнітних неоднорідностей - збагачених металічними компонентами магнітних кластерів. Розміри та концентрація магнітних кластерів залежать, з одного боку, від природи легуючих домішок та складу металоїдної групи, а з іншого - від умов гартування та чистоти вихідних компонентів. Аналіз значень Т_с АМС типу Metglas, легованих нікелем та молібденом, показує, що невеликі домішки Ni та Mo сильно змінюють Т_с: малі домішки Ni ведуть до зростання, а домішки Mo - до надзвичайно швидкого зменшення Т_с, що в цілому узгоджується з наявними у літературі даними щодо впливу легування d-перехідними металами АМС на основі заліза на їх магнітні властивості. Вище Т_с МС АМС змінюється згідно з рівнянням Кюрі-Вейсса, а концентраційна залежність локалізованого моменту описується рівнянням типу:

(2)

з параметрами _Fe = 3,4 _B, _Ni = 2,8 _B. Іншими словами, атоми Мо в таких АМС не несуть локалізованого моменту, атоми Fe виступають зі своїм власним моментом, а атоми Ni зумовлюють утворення в АМС суперпарамагнітних кластерів з паралельною орієнтацією атомних спінів, до складу яких входить Ni та Fe

Аналіз залежностей (Т) АМС типу FINEMET у парамагнітній області показав, що вони не можуть бути безпосередньо описані рівнянням Кюрі-Вейсса, а характер зміни МС, насправді, є дещо складнішим, ніж для ансамблю слабко взаємодіючих магнітних моментів, оскільки характер зміни оберненої МС з температурою є нелінійним. Залежності ^-1(Т) можна апроксимувати двома прямими з різним нахилом причому температура, при якій спостерігається злам на залежностях ^-1(Т), практично співпадає з температурою, при якій, згідно з літературними даними, у досліджуваних стрічках починаються процеси структурної перебудови, що полягають як у помітному зростанні розмірів нанокристалів -Fe(Si), так і у збільшенні їх об'ємної частки. Магнітні характеристики (Т_с, локалізований магнітний момент у розрахунку на атом заліза _Fe та парамагнітна температура Кюрі ), визначені з кривих ^-1(Т), та темпе-ратура кристалізації зразків представлені в табл.3. Аномально високі значення _Fe вказують на наявність вже у вихідному матеріалі структурних неоднорідностей, які являють собою збагачені залізом кластери з паралельною орієнтацією магнітних моментів атомів. Включення -Fe(Si), що утворюються при нанокристалізації сплавів FINEMET, очевидно характеризуються паралельною орієнтацією спінів атомів заліза а залишкова аморфна матриця виявляється збагаченою на немагнітні компоненти (ПМ, Cu), які зосереджені, в основному, на границях “нанокристал-аморфна фаза”. Ця обставина веде до суттєвого ослаблення обмінної взаємодії між нанокристалічними включеннями і аморфною матрицею, внаслідок чого повинна зменшуватися, що чітко видно з даних, наведених у табл.3.

Специфіка сплаву Fe₉₀Zr₇B₃ типу Nanoperm полягає у тому, що на відміну від інших досліджених АМС, магнітні кластери в ньому відносно нестійкі і при нагріванні має місце їх термічне руйнування. Нелінійність кривої ^-1(Т) в цьому випадку безпосередньо зумовлена еволюцією кластерної структури стрічки при нагріванні, а саму МС як функцію температури можна описати рівнянням типу:

(3)

з параметрами c₀= 0,15, J = 0,03 eВ, = 311 K, ₀ = 8·10^-4 см³/моль (тут J - енергія внутрікластерної обмінної взаємодії).

Четвертий розділ присвячений аналізу термомагнітної поведінки АМС на основі Со та дослідженню параметрів їх електронної та атомної структури. Результати експериментів по рентгенівській дифракції та проведених магнітометричних досліджень свідчать про те, що АМС Co_80-xNi_xB₂₀ кристалізуються при температурі, близькій до 650 К, однак, МС сплаву при цьому майже не змінюється. Деяке її зростання при подальшому нагріванні зумовлене розпадом метастабільного бориду за схемою Co₃B Со₂В + Co з утворенням як однієї з фаз феромагнітного кобальту.

Встановлено, що температура Кюрі Т_с АМС Co_80-xNi_xB₂₀ швидко зменшується з ростом х. Аналіз впливу вмісту нікелю на Т_с в рамках моделі молекулярного поля показав, що знаки всіх обмінних взаємодій (Cо-Co, Co-Ni та Ni-Ni) відповідають ФМ кореляціям, а їх енергії не сильно відрізняються одна від одної (Т_Co-Co=726 К, Т_Co-Ni=486 К та Т_Ni-Ni=593 К), в той час, як для АМС на основі Fe характерними, як правило, є конкуруючі за знаком обмінні взаємодії, а енергії обмінної взаємодії різних типів можуть відрізнятися між собою у декілька разів. Зазначені відмінності у загальній картині обмінних взаємодій в АМС Co_80-xNi_xB₂₀ у порівнянні з АМС на основі заліза обумовлює особливості концентраційної залежності їх ФМ моменту. Додавання нікелю до сплаву Co₈₀B₂₀ веде, як відомо, до зменшення ФМ моменту на атом. Встановлено, що така поведінка викликана двома причинами:

- атом нікелю має суттєво менший ФМ момент, ніж атом Со (0,606 _B);

- обмінні взаємодії d-d(Co-Ni) та d-d(Ni-Ni) хоча і мають той же знак, що і d-d(Co-Со), однак помітно слабші за неї. Саме остання з них, головним чином, визначає феромагнетизм АМС Co_80-xNi_xB₂₀, але її роль зменшується при зростанні вмісту Ni.

Вперше дослiджено температурні залежності МС та інтервали термічної стабільності аморфних металевих сплавів на основі системи Со-Sі-В, легованих Сr та Fe у загальній кількості до 6,5 ат.%, склад яких близький до (Co,Me)₇₂(Si,B)₂₈. Показано, що кристалiзацiя дослiджуваних АМС супроводжується помiтним зростанням МС i є принаймнi двостадiйним процесом. Значення температур кристалізації для обох стадій (T_x1 та T_x2) та температури Кюрі АМС наведені у табл.4. Домішки Fe спричиняють незначне зростання зі швидкістю 7 K/aт.%, що, згідно з моделлю молекулярного поля, свідчить про ФМ взаємодію атомів Со та Fe. Крім того, така незначна зміна вказує на те, що енергії обмінних взаємодій Со-Со та Со-Fe відрізняються між собою мало. В той же час легування Cr веде до різкого зниження до значення 265 K для сплаву Co_65,5Cr_6,5Si₁₈B₁₀ (за нашими оцінками відповідна швидкість складає -37 K/aт.%), що вказує на сильну АФМ взаємодію між атомами Co та Cr. Судячи з форми вітки охолодження термомагнітної кривої, закристалізовані зразки містять принаймні дві ФМ фази з різними температурами Кюрі. Одна з цих фаз характеризується значенням T_с 860 K для всіх АМС незалежно від складу лігатури, а інша має точку Кюрі, яка суттєво залежить від складу АМС. Індексування дифрактограм зразків, відпалених при відповідних температурах, у сукупності з даними магнітометричного експерименту та просвічуючої електронної мікроскопії і електронної мікродифракції дозволило стверджувати, що на першiй стадiї утворюється фаза Co₂(Si,B) (ПГ Р6₃/mmc), а на другiй - фаза типу Co₃B (ПГ Рmmm), що містить домішкові атоми заліза і кобальту, та Со₂Si (ПГ Рnmm). Загальна послідовність структурних перетворень при ізохронних відпалах АМС даної системи.

Аналіз температурних залежностей МС в інтервалі <T<T_x показав, що значення магнітного моменту на атом металу _ПM та парамагнітної температури Кюрі сильно залежать від природи і вмісту легуючих домішок. Аналіз закономірностей зміни _ПМ при легуванні АМС базового складу Fe засвідчив факт адитивного внеску атомів Со та Fe у ефективний парамагнітний момент цих АМС (_Co = 2,83 _В, _Fe = 3,5 _В), тобто, відсутність магнітних кластерів ФМ типу вище точки Кюрі. Зовсім інша ситуація спостерігається при легуванні базового АМС Cr, домішки якого викликають швидке зменшення _ПМ, більше того, навіть якщо вважати, що домішкові атоми мають нульовий магнітний момент, одержимо, на перший погляд, несподіваний результат: ефективний магнітний момент у розрахунку на атом Со зменшується, причому тим сильніше, чим вищий вміст хрому в АМС. Концентраційну залежність _ПМ АМС (Co,Cr)₇₂Si₁₈B₁₀ можна описати емпіричним рівнянням:

(4)

де n 7. Це вказує на те, що домішкові атоми Cr не лише не несуть локалізованого магнітного моменту, а і блокують моменти приблизно семи сусідніх з ними атомів Со. Іншими словами, атоми Cr ініціюють утворення в АМС системи Со-Si-B магнітних неоднорідностей із скомпенсованим магнітним моментом - кластерів АФМ типу, тобто навіть вихідний стан таких АМС є гетерогенним з точки зору магнетизму. Таким чином, у магнітному плані поведінка домішкових атомів Fe та Cr у матриці Со-Si-B є кардинально різною, що визначається характеристиками обмінної взаємодії цих атомів з d-електронами Со і відповідним чином відображається на магнітних та резистивних властивостях складнолегованих АМС цієї системи, для яких концентраційну залежність _ПМ можна описати рівнянням:

(5)

Низькотемпературні відпали АМС, що проведені в межах існування аморфного стану, викликають зростання локального магнiтного моменту i зменшення парамагнiтноi температури Кюрi. Аналiз одержаних результатiв показав, що така поведінка пояснюється процесами утворення кластерів, збагачених атомами магнітоактивних компонентів, внаслідок чого в залишковій аморфній матриці відбувається ослаблення обмінної взаємодії, що і відображається у зменшенні и в межах iснування аморфної фази.

У п'ятому розділі викладені результати експериментального дослідження аморфних та нанокристалічних сплавів на основі нікелю.

Результати аналізу магнітних характеристик АМС на основі нікелю в залежності від складу металічної та металоїдної групи(Ni-P, Ni-Pd-P, Ni_80,29P_15,93Ge_3,78, Ni₇₈B_22-xSi_x (x=4-8), Ni_62,3Cr_17,6Si_13,8B_6,3), а також методу та режимів одержання вказують на те, що МС АМС з вмістом металоїдів понад 16 ат.% може бути описана рівнянням:

(6)

де _Ni - ефективний магнiтний момент на атом Ni; - парамагнітна температура Кюрі; N=N_Aс_Ni - кiлькiсть атомiв Ni на моль сплаву; N_A - число Авогадро, _d та _p - діамагнітна та паулівська складові МС. При цьому для коректного опису експериментальної кривої довелося врахувати температурну залежність _p:

. (7)

Значення для всiх дослiджених сплавiв виявилася близькою до нуля, що свiдчить про слабку взаємодiю локалізованих моментiв, а самі вони для всіх досліджених АМС є значно меншими, нiж для чистого парамагнiтного нiкелю (табл.5). Отже, незалежно від способу одержання в сплавах Ni-P при аморфізації спостерігається майже повне блокування магнітних моментів, локалізованих на атомах металу. Аналіз характеру зміни _Ni при зміні складу металоїдної групи B(Si,Ge)P та результати спектроеліпсометричних досліджень показують, що модель переносу електронів для АМС на основі Ni незастосовна. На наш погляд основною причиною блокування локалізованих моментів є заморожування спінового моменту у молекулярному полі сплаву, на що вказують результати проведеного у відповідності з [5] моделювання, згідно з якими МС виявляється практично незалежною від Т. Показано, що магнетизм таких АМС має специфiчну природу: наявнiсть невеликих локалiзованих магнiтних моментів пов`язана з iснуванням атомних неоднорiдностей - збагачених Ni магнiтних кластерiв. З використанням моделі Вонсовського для системи однодоменних ФМ частинок, проведена оцінка верхньої межі розмірів таких суперпарамагнітних кластерів, яка для АМС Ni₈₀P₂₀ складає ₀1 нм. Основним же внеском у МС є паулівський парамагнетизм електронів провідності. Проведенi нами дослiдження та аналiз лiтературних даних дозволяють стверджувати, що магнiтнi кластери в сплавах Ni-M не є притаманною ознакою саме цього класу сплавiв, їх iснування визначається, насамперед, технологiчними параметрами виготовлення зразкiв. Сукупнiсть одержаних результатiв дозволяє стверджувати, що основним з цих парамерiв є ефективна швидкiсть охолодження зразкiв. Зважаючи на твердо встановлений експериментальний факт про зв'язок між умовами виготовлення АМС та їх атомною структурою, можна говорити про те, що концентрація та розмір кластерів залежатиме від режимів гартування сплавів, а це, в свою чергу, відбиватиметься на їх термомагнітній поведінці. Коли ромір атомних неоднорідностей стає більшим за ₀, в МС АМС з'являється ФМ компонента.

Останнє твердження добре ілюструється результатами дослідження МС аморфних стрічок Ni₈₁P₁₉ різної товщини (D =12-43 мкм), а отже, одержаних за різних умов гартування. Встановлено, що для "товстих" зразкiв (D = 25; 43 мкм) температурна залежнiсть є бiльш суттєвою, нiж для "тонких" зразкiв (D = 12 - 18 мкм), а її абсолютне значення для вихідних зразків при Т = 300 К при зростанні D збільшується майже на порядок: від 3,7310^-5 (D = 12 мкм) до 3,2310^-4 см³/г (D = 43 мкм). Виявлена особливість у поведінці МС зумовлена утворенням в сплавах атомних неоднорiдностей, збагачених нікелем, частка і розміри яких зростають при зменшенні швидкості гартування АМС (при зростанні D), що узгоджується з даними рентгенівських дифракційних досліджень. Проте температура Кюрі таких включень виявилась значно нижчою, ніж для чистого нікелю. Така ж ситуація спостерігається і для зразків, що містять в якості однієї з компонентів нанокристалічний нікель (зразки системи NiO-Ni, одержані відновленням полікристалічного NiO, нанокомпозитні матеріали (НКМ) на основі карбону (ТРГ та ВНТ) з нано-Ni, що утворився завдяки відновленню нікелевих сполук під час реакції синтезу НКМ). Одержані результати не лише підтверджують запропоновані модельні уявлення про природу та механізми появи екстремально низьких локалізованих магнітних моментів у АМС на основі нікелю (зумовлені ефектом заморожування магнітних моментів), але і яскраво ілюструють роль розмірних ефектів в цілому у формуванні магнітних характеристик нанокомпозитних матеріалів. Для пояснення зменшення температури Кюрі нікелю при переході у нанокристалічний стан запропонована модель, що враховує відмінності у обмінній взаємодії d-електронів атомів Ni, розташованих на поверхні та в об'ємі наночастинок, і одержано рівняння

(5.18)

яке дозволяє оцінити розміри ФМ частинок за ефектом зменшення Т_с (тут Т_сNi=631 К - температура Кюрі массивного Ni). Результати розрахунку добре узгоджуються з даними електронно-мікроскопічних та рентгенівських дифракційних досліджень. Отже, викладені у розд.5 результати однозначно свідчать про те, що ефект зменшення температури Кюрі у високодисперсних фазах Ni має розмірний характер і викликаний відмінностями у обмінній взаємодії атомів нікелю, розташованих на поверхні та в об'ємі частинок. Ця обставина зумовлює втрату феромагнітних властивостей нікелю при переході до субнанометрового діапазону розмірів.

Зіставлення закономірностей зміни значень T_x та ГЕС на рівні Фермі n(E_F), визначених з паулівської складової МС (рівняння (7)) та результатів моделювання ГЕС, при зміні складу АМС на основі Ni виявило чітку кореляцію між ними. А саме, в межах сплавів конкретної системи меншому значенню n(E_F) вiдповiдає бiльше значення T_x. Детальний аналіз одержаних результатів дозволяє зробити такі висновки. При зростанні вмісту Р в АМС Ni-Р спостерігається збільшення T_x Такий же ефект має місце для швидкозагартованих сплавів Ni-Si-B при частковому заміщенні бора кремнієм, причому інтервал термостабільності виявися найширшим для АМС з найбільшим вмістом Si (x=8). Часткова заміна атомів Р атомами Ge практично не впливає на значення T_x. Ці факти вказують на важливу роль для цих сплавiв електронного критерiю термостабільності Нагеля-Таука, згiдно якому пiдвищена стабiльнiсть властива тим АМС, у яких рiвень Фермi розташований в області менших значень ГЕС. Зроблений розрахунок енергетичної залежності ГЕС 3d-електронів аморфного Ni, основною особливістю якої є вузький пік шириною приблизно 4 eВ, вершина якого знаходиться на 0.8 eВ нижче рівня Фермі, що також підтверджується даними спектроеліпсометричних досліджень та узгоджується з результатами резистометричних вимірювань. Показано, що, оскільки в усіх зазначених вище випадках відбувається збільшення кількості електронів на атом металоїду, рівень Фермі зсувається праворуч по кривій ГЕС в область менших значень n(E). Зазначимо, що характер зміни інтервалу термостабільності при зміні складу АМС системи Ni-В не є таким однозначним і загалом не вкладається у схему Нагеля-Таука. З одного боку така ситуація може бути зумовлена тим фактом, що в літературі спостерігається значний розкид значень T_x навіть для АМС, одержаних за ідентичною технологією. З іншого боку це може бути результатом сильної гібридизації електронних станів та проявом впливу інших чинників, що впливають на інтервал термостабільності (розмірний та структурний фактори, тощо) Отже, слід чекати, що атоми B (менш, ніж наполовину заповнені sp-станами), на відміну від тих металоїдів, у яких заповнення sp-станів складає понад 50% (P, As), виступають у ролі акцепторів електронів. Це суттєво обмежує універсальність схеми Нагеля-Таука, яку в результаті можна застосовувати для аналізу термостабільності аморфного стану лише для сплавів в межах певної конкретної системи.

У шостому розділі викладені результати вивчення термомагнітної поведінки, інтервалів термічної стабільності та параметрів електронної структури АМС типу ПМ1-ПМ2 на основi Ti, одержаних методом спінінгування розплаву. Характер температурних залежностей МС є типовим для класу парамагнетикiв Паулi, а металічні атоми не несуть на собi локалiзованого магнiтного моменту як в аморфному, так i в кристалiчному станi. А отже, магнетизм вказаних сплавiв зумовлений головним чином парамагнетизмом електронів провiдностi, що відображає ГЕС сплавів на рівні Фермі. Відсутність локалізованих моментів як в АМС на основі Ti-Cu, де вміст магнітоактивних атомів Fe, Co та Ni складає лише 5 ат.%, так і в АМС на основі систем Ti-Ni та Ti-Со із значно вищим вмістом магнітоактивного компоненту (до 50 ат.%), не є результатом електронного переносу, а зумовлена головним чином ефектом заморожування спінових моментів магнітоактивних атомів завдяки послабленню обмінних взаємодій у системі d-електронів. Узагальнення одержаних даних по МС та значеннях Т_х дозволило побудувати відповідні кореляційні залежності між цими величинами, які показують, що в цілому АМС з меншим значенням паулівської МС (а отже, меншим значенням n(E_F)) характеризуються більш широкими інтервалами термічної стабільності (рис.14). Всі точки вкладаються на дві кореляційні прямі, що мають практично однаковий нахил: одна з них включає АМС Ti-Cu, Ti-Cu-ПМ та Ti-Cu-Si, а інша - Ti-Ni-(Si,Р) та Ti-Cu-Р. Аналiз полiтерм сприйнятливостi аморфних та нанокристалічних сплавiв на основі системи Тi-Со також дозволяє вiднести їх, як і інші досліджені сплави на основі титану, до класу парамагнетикiв Паулі. Проте, МС цих АМС суттєво (більш, ніж удвічі) перевищує відповідні значення для АМС на основі систем Ti-Cu та Ti-Nі. Проведений аналіз вказує на те, що для магнетизму цих сплавів суттєве значення має стонеровське обмінне пiдсилення МС, а тому значення вже не є прямо пропорційними n(E_F). Саме тому кореляційна залежність між та Т_х для них проходить значно вище і має набагато більший нахил, ніж для АМС на основі систем Ti-Cu та Ti-Ni.

Зважаючи на це, можна стверджувати, що термічна стабільність АМС на основі систем Ti-Cu та Ti-Ni визначається, насамперед, електронним критерієм Нагеля-Таука. Проте універсальність цього критерію є обмеженою і застосовувати його слід лише для прогнозування термічної стабільності аморфного стану в рамках сплавів певної конкретної системи.

Зроблені висновки знаходять своє підтвердження і у представлених результатах розрахунку енергетичної залежності ГЕС АМС на основі Ti-Cu та Ti-Ni, Основною особливістю електронних спектрів досліджених АМС є присутність двох основних піків, які формуються переважно 3d-станами Cu чи Ni (нижній) та Ті (верхній), та псевдощілини між ними. Розташування рівня Фермі для вказаних АМС дещо вище псевдощілини означає, за Андерсоном, наявність області локалізованих станів електронів дещо нижче рівня Фермі. Останнє відбивається на характері температурних залежностей електроопору в інтервалі стабільності аморфного стану. Основною особливістю кривих r(Т) є від'ємний температурний коефіцієнт електроопору, причому його значення змінюється при зміні складу АМС, а отже, при зміні положення E_F на кривій ГЕС, що зумовлене зміною співвідношення внесків у провідність титанових АМС від локалізованих за Андерсоном та розповсюджених електронних станів.

ЗАГАЛЬНІ ВИСНОВКИ

1. На основі вперше проведених у широкому інтервалі температур (4,2-600 К) систематичних досліджень магнітної сприйнятливості твердих розчинів Mn, Fe, Co, Ni, V, Nb, Ta, та Al в хромі визначені температурні і концентраційні інтервали стабільності магнітно впорядкованих фаз і уточнені магнітні фазові діаграми зазначених систем. Вперше побудовані низькотемпературні частини діаграм, а саме лінії фазових рівноваг поперечна - поздовжня хвиля спінової густини (ХСГ) для систем з Nb, Ta, Mn, Ni та несумірна ХСГ- сумірна ХСГ для систем з Mn, Fe, Co. Встановлено, що особливості магнітної фазової діаграми системи Cr-Ni зумовлені фазовим розшаруванням сплавів при їх високотемпературній термообробці.

2. Для аналізу умов існування та прогнозування концентраційних інтервалів стабільності та типу магнітно упорядкованих фаз у сплавах хрому запропонована модель, яка базується на критерії мінімізації обмінної енергії і одержано відповідний аналітичний вираз, за яким основним параметром, що визначає існування антиферомагнітної фази того чи іншого типу, є величина J₁/J₂, яка відображає рівень і тип обмінної взаємодії атома з сусідами у першій та другій координаційних сферах.

3. Встановлено, що сплавам Cr-Fe та Cr-Co притаманне співіснування антиферомагнетизму колективізованих електронів і парамагнетизму локалізованих моментів, при цьому зростання магнітного моменту зі збільшенням вмісту домішки викликане утворенням магнітних кластерів з домішкових атомів з додатною обмінною взаємодією. Показано, що у фазовій області, що відповідає існуванню сумірної ХСГ, домішкові атоми Со і Mn в потрійних сплавах Cr-Co-Mn не несуть локалізованих магнітних моментів, що свідчить про сильну їх взаємодію з ХСГ хрому. У парамагнітній фазі фіксуються моменти, зумовлені внесками від ізольованих атомів Со і кластерів Со-Со та Со-Mn з паралельною орієнтацією атомних моментів, а отже, в сплавах цієї системи наявні конкуруючі обмінні взаємодії між атомами компонентів, і, як наслідок, висока дисперсія обмінних кореляцій. При зростанні вмісту домішок з'являється специфіка у термомагнітній поведінці, яка має магнітну природу і полягає у блокуванні магнітних моментів кластерів при зменшенні температури. Доведено, що як в антиферомагнітних, так і в парамагнітних сплавах хрому домішки Ni та Mn не несуть локалізованого моменту. У твердих розчинах Cr з V, Nb та Ta в області існування поперечної ХСГ фіксується невеликий магнітний момент, значення якого зменшується при зростанні атомного номера домішки та її вмісту. Вперше встановлено, що гігантські магнітні моменти в сплавах хрому з Er і Yb зумовлені утворенням в них нанокластерів домішкових атомів з паралельною орієнтацією атомних моментів та зроблена оцінка розмірів таких кластерів.

4. Вперше проведені систематичні дослідження температурної залежності МС АМС систем Fe₇₅ПМ₅B₂₀, Fe₈₀ПМ₅B₁₅, Fe_85-xCо_xB₁₅ та Fe_85-xCr_xB₁₅ і проаналізований вплив на процес кристалізації таких АМС природи та вмісту легуючого компонента. Встановлено, що значну роль у стабілізації аморфного стану АМС на основі Fe відіграє електронний фактор. Теоретично (метод LMTO) та експериментально (магнітометрія, РФС) показано, що бор у АМС на основі Fe-B відіграє роль акцептора електронів, а додавання атомів В призводить до розщеплення 3d-зони на зв'язуючі та антизв'язуючі смуги, в результаті чого рівень Фермі потрапляє в псевдощілину між ними. З метою прогнозування впливу типу легуючої домішки на характеристики термостабільності проведено моделювання енергетичної залежності ГЕС АМС на основі Fe-В з урахуванням впливу топологічного безладу у розташуванні атомів і показано, що термостабільність цих АМС визначається, головним чином, електронним критерієм Нагеля-Таука, а магнітне упорядкування викликає зменшення ГЕС на рівні Фермі, що є додатковим фактором, який стабілізує їх аморфну структуру.

5. З використанням моделі молекулярного поля визначені особливості обмінних взаємодій між атомами різного сорту в АМС на основі Fe і Со. В АМС Co_80-xNi_xB₂₀ знаки всіх обмінних взаємодій (Cо-Co, Co-Ni та Ni-Ni) відповідають ФМ кореляціям, а їх енергії близькі між собою. Для АМС на основі Fe характерними, як правило, є конкуруючі за знаком обмінні взаємодії, а енергії різних типів обмінної взаємодії можуть відрізнятися між собою у декілька разів. У ряді випадків значення параметрів молекулярного поля Т_і суттєво відрізняються від температури Кюрі АМС. Ця обставина, а також наявність конкуруючих обмінних взаємодій зумовлюють можливість утворення неоднорідної магнітної структури, а саме - формування магнітних кластерів того чи іншого типу (у залежності від знаку відповідного параметра Т_і), що впливає на концентраційну залежність середнього магнітного моменту у ФМ фазі. У випадку, коли Т_і>T_c, ці магнітні кластери зберігатимуться і в ПМ області, що особливо яскраво виявляється у сплавах типу Metglas (Fe-Sі-B), FINEMET та Nanoperm, причому розміри та концентрація таких кластерів залежать, з одного боку, від природи легуючих домішок та складу металоїдної групи, а з іншого - від умов гартування та чистоти вихідних компонентів.

6. Вперше показано, що у свіжозагартованих АМС системи Со^-Sі-В, легованих Сr та Fe, існують АФМ кластери з близькими до нуля магнітними моментами, що містять атом Cr і приблизно 7 атомів Co, а домішкові атоми Fe у магнітному відношенні поводять себе незалежно, виступаючи зі своїм індивідуальним магнітним моментом. Тобто навіть вихідний (as-cast) стан цих АМС є гетерогенним з точки зору магнетизму. Температура кристалізації лінійно зростає при збільшенні параметра е/а, що вказує на важливу роль параметрів електронної структури у стабілізації аморфного стану у цій системі.

7. В результаті аналізу магнітних характеристик АМС на основі нікелю в залежності від складу металічної та металоїдної групи, методу та режимів одержання і структурного стану, а також проведеного моделювання доведено, що в цих АМС проявляється ефект заморожування спінового моменту, а наявнiсть невеликих локалiзованих моментів пов`язана з iснуванням збагачених Ni магнiтних кластерiв. З використанням моделі Вонсовського проведена оцінка верхньої межі розмірів таких кластерів, яка для АМС Ni₈₀P₂₀ складає ₀1 нм. Коли ромір атомних неоднорідностей стає більшим за ₀, в магнітній сприйнятливості АМС з'являється ФМ складова, проте відповідна температура Кюрі виявляється значно нижчою, ніж для чистого нікелю. Така ж ситуація спостерігається і для зразків, що містять нано-Ni. Одержані результати не лише підтверджують запропоновані у роботі модельні уявлення про природу та фізичні механізми появи екстремально низьких локалізованих моментів у АМС на основі нікелю, але і яскраво ілюструють роль розмірних ефектів в цілому у формуванні магнітних характеристик нанокомпозитних матеріалів.

8. Встановлено, що характер температурних залежностей МС АМС типу ПМП-ПМК на основi Ti є типовим для класу парамагнетикiв Паулi, а металічні атоми не несуть на собi локалiзованого моменту. Відсутність локалізованих моментів як у АМС на основі Ti-Cu, де вміст магнітоактивних атомів Fe, Co та Ni складає лише 5 ат.%, так і для АМС на основі систем Ti-Ni та Ti-Со із значно вищим вмістом магнітоактивного компоненту (до 50 ат.%) зумовлений ефектом заморожування спінових моментів магнітоактивних атомів. Проведений аналіз вказує на те, що для магнетизму АМС Ті-Со суттєве значення має ефект стонерівського обмінного пiдсилення.

9. Узагальнення експериментальних даних по МС та значеннях температури кристалізації Т_х, а також аналіз результатів моделювання ГЕС АМС на основі титану дозволяє стверджувати, що термічна стабільність АМС на основі систем Ti-Cu та Ti-Ni визначається, насамперед, електронним критерієм. Проте універсальність цього критерію є обмеженою і застосовувати його слід лише для прогнозування термічної стабільності аморфного стану в рамках сплавів певної конкретної системи.

СПИСОК ВИКОРИСТАНИХ ДЖЕРЕЛ

1. Lomer W.M. Electronic structure of chromium group metals// Proc.Roy.Soc. - 1962. - V.80, №6. - P.489-499.

2. Уайт Р Квантовая теория магнетизма. - М.:Мир, 1985. - С.113-121.

3. Волков В.А., Тугушев В.В. Формирование локальных магнитных моментов и резонансное рассеяние в разбавленных сплавах хрома с немагнитными примесями// Физ.тв.тела. - 1984. - Т.26, № 8. - С.2428-2436.

4. Belyi M.U. a.o. Magneto-optical study of the electronic structure of the Fe-based amorphous alloys at the phase transition// Fiz.Nizk.Temp. - 1992. - V.18 (Suppl. № S1). - Р.265-268.

5. Johnson K.H., Vvedensky D.D., Messmer R.B. New theoretical model for transition metal impurities alloyed in copper, local magnetic moments and the Kondo effect// Phys. Rev. B. - 1979. - V.19, №3. - Р.1519-1547.

Список опублікованих праць здобувача за темою дисертації

1. Магнетизм аморфних та нанокристалічних систем / А. П. Шпак, Ю. А. Куницький, М. І. Захаренко, А. С. Волощенко. -- К. : Академперіодика, 2003. -- 232 с.

2. К вопросу о магнитной фазовой диаграмме разбавленных Cr-Al сплавов / П. П. Кузьменко, Н. Г. Бабич, Н. И. Захаренко, П. А. Супруненко // Физика металлов и металловедение. -- 1986. -- Т. 61, № 6. -- С. 1212-1214.

3. Магнитное состояние атомов в Cr-Co сплавах / П. П. Кузьменко, А. К. Бутыленко, Н. Г. Бабич, Н. И. Захаренко, П. А. Супруненко // Физика металлов и металловедение. -- 1987. -- Т. 64, № 5. -- С. 1031-1034.

4. Магнитное состояние примесных атомов железа в парамагнитных сплавах с хромом / П. П. Кузьменко, Н. Г. Бабич, Н. И. Захаренко, П. А. Супруненко // Изв. АН СССР. Металлы. -- 1988. -- № 1. -- C. 134-136.

5. Структура и фазовый состав газотермических покрытий из малолегированого хрома / А. Н. Рактиский, Е. В. Турцевич, Т. Г. Рогуль, Н. И. Захаренко, А. В. Самелюк, В. Ф. Бритун // Порошк. металлургия. -- 1987. -- № 11. -- С. 51-55.

6. Структура оcажденного хрома при магнетронном распылении / А. Н. Ракитский, Е. В. Турцевич, Т. Г. Рогуль, Н. И. Захаренко, В. Т. Марушко, В. Ф. Горбань, В. А. Сагайдак // Порошк. металлургия. -- 1992. -- № 9. -- С. 73 - 77.7.

7. Babich N. G. Magnetic susceptibility of Cr_1-xNi_x solid solutions / N. G. Babich, N. I. Zakharenko, V. A. Makara // Physics of Metal and Metallography. -- 1997. -- Vol. 83, № 4. -- P. 391-393.

8. Babich N. G. Magnetic susceptibility of chromium based solid solutions of V, Nb, Ta and Mn / N. G. Babich, N. I. Zakharenko, V. A. Makara // Physics of Metal and Metallography. -- 1997. -- Vol. 83, № 5. -- P. 482-486.

9. Бабич М. Г. Закономірності формування магнітних структур в розбавлених сплавах на основі хрома / М. Г. Бабич, М. І. Захаренко // Вісн. Київ. ун-ту. Фіз.-мат. науки. --1997. -- Вип. 1. -- С. 247-253.

10. Бабич Н. Г. Магнитометрические исследования твердых растворов на основе хрома в тройной системе Cr-Co-Mn / М. Г. Бабич, М. І. Захаренко // Физика металлов и металловедение. -- 2003. -- Т. 96, № 1. -- С. 28-31.

11. Influence of conditions of condensation and temperature of annealing on structural transformations in coatings from a low-alloyed chromium / Yu. I. Belets'ky, T. G. Rogul, S. O. Firstov, M. I. Zakharenko // Metallofizika i Noveishie Tekhnologii. -- 2003. -- Vol. 25, № 7. -- P. 853-858.

12. Захаренко М. І. Про природу гігантських магнітних моментів в сплавах хрому з рідкісноземельними елементами / М. І. Захаренко // Вісн. Київ. ун-ту. Фіз.-мат. науки. -- 2006. -- № 3. -- С. 479-483.

13. Магнитная восприимчивость сплавов Fe-B в аморфном и кристал-лическом состоянии / П. П. Кузьменко, Н. И. Захаренко, Н. Г. Бабич, Т. М. Цветкова, Р. В. Грищенко // Вестн. Киев ун-та. Физика. -- 1988. -- Вып. 29. -- С. 8-10.

14. Magneto-optical study of the electronic structure of the Fe-based amorphous alloys at the phase transition / M. U. Belyi, L. V. Poperenko, I. A. Shaikevich, N. I. Zakharenko, V. G. Kravets // Fizika Nizkikh Temperatur. -- 1992. -- Vol. 18 (Suppl. № S1). -- Р. 265-268.

15. The influence of laser treatment on thermal stability and paramagnetism of Fe-Cr-B amorphous alloys / V. A. Makara, N. I. Zakharenko, N. G. Babich, O. V. Rudenko, T. M. Tsvetkova, S. A. Sushchenko // Materials Science and Engineering (Suppl.). -- 1997. -- Vol. 228. -- P. 165-168.

16. Вплив Со та Cr на термостабільність та кінетику кристалізації аморфного сплаву Fe₈₅B₁₅ / М. І. Захаренко, В. А. Макара, І. В. Плющай, М. Г. Бабич, Т. М. Цветкова, О. І. Наконечна // Доп. НАНУ. -- 1999. -- № 1. -- С. 107-111.

17. Моделювання атомної структури аморфних сплавів / І. В. Плющай, В. А. Макара, М. І. Захаренко, О. І. Наконечна // Доп. НАНУ. -- 1999. -- № 8. -- C. 84- 88.

18. Thermomagnetic study of the Fe₈₀Si₆B₁₄ based soft magnetic glasses / M. I. Zakharenko [et al.] // J. of Magnetism and Magnetic Materials. -- 2000. -- Vol. 215-216. -- P. 313-315.

19. Thermomagnetic investigations of the Fe₈₂Si₂B₁₆ based metallic glasses / V. Maslov, V. Nosenko, T. Tsvetkova, O. Nakonechna, M. Zakharenko, O. Brud'ko // Functional Materials. -- 2000. -- Vol. 7, № 4(2). -- Р. 822-826.

20. Zakharenko M. I. Evolution of electrical resistivity Fe-B-based amorphous alloys at crystallization / M. I. Zakharenko, M. P. Semen'ko, O. I. Stelmakh // High Temperature - High Pressures. -- 2001. -- Vol. 33. -- P. 279-283.

21. The investigation of FeZrB nanoperm-type metallic glass / M. Zakharenko [et al.] // Materials Science Forum. -- 2001. -- Vol. 373-376. -- P. 281-285.

22. Correlation between the electronic structure and thermostability of the Fe-based soft magnetic glasses / M. Babich, O. Nakonechna, I. Plyushchay, M. Zakharenko // Physics and Chemistry of Solid State. -- 2002. -- Vol. 3, № 2. -- P. 272-275.

23. Some physical properties and crystallization of Fe-based metallic glasses under thermo-mechanical treatment / M. G. Babich, O. P. Brud'ko, M. P. Semen'ko, M. I. Zakharenko // Functional Materials. -- 2002. -- Vol. 9, № 3. -- P. 519-524.

24. Electronic structure and stability of transition metal-based metallic glasses / O. I. Nakonechna, I. V. Plyushchay, M. I. Zakharenko, R. Hasegawa // Physics of Metal and Metallography. -- 2003. -- Vol. 96, № 1. -- P. 1-4.

25. Термомагнітна поведінка складнолегованих аморфних сплавів на основі Fe₈₄Si₂B₁₄ / М. Г. Бабич, М. І. Захаренко, М. П. Семенько, М. В. Орленко // Вісн. Київ. ун-ту. Фіз.-мат. науки. -- 2006. -- № 1. -- С. 318-322.

26. Crystallization of rapidly quenched ribbons based on Fe₈₂Si₂B₁₆ under isothermal annealing / M. Zakharenko [et al.] // J. of Magnetism and Magnetic Materials. -- 2006. -- Vol. 304, № 2. -- P. e721-e723.

27. Макара В. А. Про роль атомів бору в формуванні електронної структури аморфних сплавів на основі заліза / В. А. Макара, М. І. Захаренко, І. В. Плющай // Доп. НАНУ. -- 2007. -- № 1. -- С. 100-104.

28. Brud'ko O. P. Influence of low-temperatu-re treatment on thermomagnetic behavior of Fe- and Co-based amorphous alloys / O. P. Brud'ko, S. G. Zaichenko, M. I. Zakharenko // Funcional Мaterials. -- 2003. -- Vol. 10, № 3. -- P. 493-496.

29. The influence of 3d-impurities on magnetic and transport properties of CoSiB metallic glasses / M. Zakharenko, M. Babich, G. Yeremenko, M. Semen'ko // J. of Magnetism and Magnetic Materials. -- 2006. -- Vol. 304, № 2. -- P. e525-e527.

30. Кузьменко П. П. Влияние магнитного поля на кинетику кристаллизации аморфного сплава Ni-P / П. П. Кузьменко, Н. И. Захаренко, Н. Г. Бабич // Докл. АН УССР. Сер. А. -- 1987. -- № 4. -- С. 66-67.

31. Магнітний стан атомів нікелю в сплавах Ni-Si-B / М. І. Захаренко [та ін.] // Вісн. Київ. ун-ту. Фіз.-мат. науки. --1994. -- C. 311-321.

32. Nakonechna O. I. Thermomagnetic investiga-tions of Ni-Pd-P glasses / O. I. Nakonechna, A. R. Yavari, M. I. Zakharenko // Materials Science Forum. -- 2000. -- Vol. 343-346. -- P. 830-834.

33. The factors of thermostability of the Ni-based amorphous alloys / N. G. Babich, L. V. Poperenko, I. A. Schaikevich, N. I. Zakharenko // Optical Materials. -- 1995. -- Vol. 4. -- P. 617-621.

34. Magnetism and electronic structure of the Ni-Cr-Si-B amorphous ribbons / N. G. Babich, O. I. Nakonechna, L. V. Poperenko, T. M. Tsvetkova, M. I. Zakharenko // Funcional Мaterials. -- 1995. -- Vol. 2, № 2. -- P. 262-264.

35. On magnetic inhomogeneities in Ni-P ribbons quenched at different cooling rate / N. I. Zakharenko [et al.] // Materials Science and Engineering. -- 1997. -- Vol. 228. -- P. 117-120.

36. Magnetic nanoscaled phases in composites of thermoexfoliated graphite with Ni,Co / M. Babich, L. Matzui, L. Vovchenko, O. Nakonechna, M. Zakharenko // Materials Science Forum. -- 2001. -- Vol. 373-376. -- P. 224-245.

37. Плющай І. В. Енергетичний спектр густини електронних станів та провідність аморфних сплавів на основі Ni / І. В. Плющай, В. А. Макара, М. І. Захаренко // Доп. НАН України. -- 2003. -- № 11. -- C. 91-95.

38. The peculiarities of the electronic structure of NiPdP based amorphous alloys / O. Nakonechna, I. Plyushchay, G. Yeremenko, M. Zakharenko // Phys. Chem. Solid State. -- 2005. -- Vol. 6, № 1. -- Р. 78-91.

39. Magnetometric studies of catalyst refuses in nanocarbon materials / I. V. Ovsienko, L.Yu.Matzuі, M.I Zakharenko [et al.] // Nanoscale Res. Letters. -- 2008. -- Vol. 3. -- P. 60-64.

40. Магнитная восприимчивость аморфных и мелкокристалических сплавов на основе Ti / Н. Г. Бабич, Н.И.Захаренко, О.И.Наконечная, В.Б.Черногоренко // Физика металлов и металловедение. -- 1996. -- Т. 81, № 6. -- С. 84-89.

41. Электросопротивление и особенности электронной структуры АМС на основе Ti-Ni, Ti-Cu / О. И. Наконечная, И. В. Плющай, М. П. Семенько, Н. И. Захаренко // Физика металлов и металловедение. -- 2000. -- Т. 90, № 5. -- С.19-25.

42. New prospective Ni-catalytic materials / V. L. Budarin, V. Dijuk, L. Matzui, L. Vovchenko, T. Tsvetkova, M. Zakharenko // J. of Thermal Analysis and Calorimetry. -- 2000. -- Vol. 62, № 2. -- Р. 345-348.

43. Зв'язок кінетики відновлення NiO з магнітними властивостями часточок Ni, що утворилися / В. К. Яцимирський, В. Є. Діюк, М. І. Захаренко, В. Л. Бударін, С. Л. Рево, О. М. Алексєєв // Фізика конденсованих високомолекулярних систем. -- 1998. -- Вип. 4. -- С. 51-54.

44. Захаренко Н. И. Магнитные свойства быстрозакаленных сплавов Ni-Ge-P / Н. И. Захаренко, О. И. Наконечная, В. Б. Черногоренко // Вопросы физического материаловедения / Ин-т проблем материаловедения НАНУ. -- К., 1999. -- С. 99-102.

45. Фактори підвищення термостабільності АМС / М. Захаренко [та ін.] // Київський університет як осередок національної духовності, науки, культури. -- К. : КНУ, 1999. -- С. 64-69.

46. Особенности магнитного взаимодействия атомов в сплавах Cr-Fe(0 - 10 ат. %Fe) / П. П. Кузьменко, А. К. Бутыленко, Н. Г. Бабич, Н. И. Захаренко, П.А.Супруненко // Физика магнитных явлений : сб. науч. труд. -- Иркутск : ИГПИ, 1986. -- С. 69-73.

47. К вопросу о природе превращений в Cr-Аl () сплавах / П. П. Кузьменко, Н. Г. Бабич, Н. И. Захаренко, П. А. Супруненко. // Физика магнитных явлений : сб. науч. труд. -- Иркутск : ИГПИ, 1986. -- С. 74-77.

48. The correlation between resistivity characteristics and electronic structure parameters of the Ni-Pd-P amorphous alloys/ M.Babich, M.Semen'ko, O.Nakonechna, M.Zakharenko, G.Yeremenko, A.R.Yavari// MRS Symposium Proceedings Series. -- 2001. -- Vol. 644. -- P. L12.1.1-L12.1.6.

49. Thermal stability and relaxation processes of the Ti-Cu- and Ti-Ni-based metallic glasses / N. G. Babich, N. N. Dashevsky, O. I. Nakonechna, S. L. Revo, N. I. Zakharenko // MRS Symposium Proceedings Series. -- 1993. -- Vol. 321. -- P. 83-89.

50. The studies of the rapidly quenched ribbons on the base of Co-Si-system / M. G. Babich, V. V. Maslov, V. K. Nosenko, M. P. Semen'ko, M. I. Zakharenko // Новые магнитныe материалы микроэлектроники. -- М. : МГУ, 2002. -- Р. 725-727.

51. The evidence of clusterization in CoSiB soft amorphous ribbons / M. Babich, G. Yeremenko, V. Maslov, V. Nosenko, M. Semen'ko, M. Zakharenko // 16^th Conference “Soft Magnetic Materials”, September 9-12, 2003, Dusseldorf, Germany : proceedings / ed.: D.Raabe ; Max-Plank Institut fur Eisenforschung GMBH. -- Dusseldorf, 2004. -- P. 107-113.

52. Babich N. G. The cluster spin-glass-like behaviour of chromium-based Cr-Co-Mn solid solutions / N. G. Babich, N. I. Zakharenko, V. A. Makara // Proceedings of International Symposium on Physics of Magnetic Materials. -- Beijing, 1992. -- 5c-19p.

53. Магнитные фазовые переходы в нанокристаллическом кобальте / Н. С. Перов, С. Г. Зайченко, Н. И. Захаренко, А. П. Брудько // Труды XIX Международной школы семинара НМММ-2004, Москва, 24-28 июня 2004 г. -- М., 2004. -- С. 886-888.

54. Формирование кристаллических фаз при высокотемпературной обработке быстрозакаленных сплавов системы CoSiB / Н. И. Захаренко, Н. Г. Бабич, Г. В. Еременко, М. П. Семенько, М. В. Спека // Труды III Международной конференции МЕЕ-2004, 13-17 сент., 2004 г., Кацивели-Понизовка, Крым, Украина. -- [Кацивели-Понизовка, Крым], 2004. -- С. 388-389.

Размещено на Allbest.ru