Основные характеристики электрического тока, его закономерности и особенности

После включения внешнего электрического поля происходит достаточно быстрое смещение электронов против силовых линий поля, после чего устанавливается равновесное распределение зарядов по поверхности проводника, обеспечивающее равенство нулю электрического поля и полного заряда в любой области внутри провода. Все неподвижные заряды могут находиться только на поверхности проводника.

Для того чтобы увеличить концентрацию свободных электронов в полупроводниках, необходимо затратить некоторую энергию для отрыва связанных электронов. Её называют энергией ионизации. При повышении температуры увеличивается количество электронов с тепловой энергией, т.е. растёт доля свободных электронов.

Сверхпроводимость - состояние, в которое при низкой температуре переходят некоторые твердые электропроводящие вещества. Она была обнаружена во многих металлах, сплавах, некоторых полупроводниковых и керамических материалах, число которых все возрастает. Два из наиболее удивительных явлений, наблюдающиеся в сверхпроводящем состоянии, - исчезновение электрического сопротивления в сверхпроводнике и выталкивание магнитного потока из его объема. Первый эффект интерпретировался ранними исследователями как свидетельство бесконечно большой электрической проводимости, откуда и произошло название сверхпроводимость.

Исчезновение сопротивления может быть продемонстрировано возбуждением электрического тока в кольце из сверхпроводящего материала. Если кольцо охладить до нужной температуры, то ток в кольце будет существовать неограниченно долго даже после удаления вызвавшего его источника тока. Магнитный поток - это совокупность магнитных силовых линий, образующих магнитное поле. Пока напряженность поля ниже некоторого критического значения, поток выталкивается из сверхпроводника. Твердое тело, проводящее электрический ток, представляет собой кристаллическую решетку, в которой могут двигаться электроны. Решетку образуют атомы, расположенные в геометрически правильном порядке, а движущиеся электроны - это электроны с внешних оболочек атомов. Поскольку поток электронов и есть электрический ток, эти электроны называются электронами проводимости. Если проводник находится в несверхпроводящем состоянии, то каждый электрон движется независимо от других. Способность любого электрона перемещаться и поддерживать ток ограничивается его столкновениями с решеткой, а также с атомами примесей в твердом теле. Чтобы в проводнике существовал ток электронов, к нему должно быть приложено напряжение; это значит, что проводник имеет электрическое сопротивление. Если же проводник находится в сверхпроводящем состоянии, то электроны проводимости объединяются в единое макроскопически упорядоченное состояние, в котором они ведут себя уже как «коллектив».

Столкновения между электронами и решеткой становятся невозможными, и ток, однажды возникнув, будет существовать и в отсутствие внешнего источника тока. Сверхпроводящее состояние возникает скачкообразно при температуре, которая называется температурой перехода. Выше этой температуры металл или полупроводник находится в нормальном состоянии, а ниже ее - в сверхпроводящем. Температура перехода данного вещества определяется соотношением двух «противоположных сил»: одна стремится упорядочить электроны, а другая - разрушить этот порядок. Абсолютный нуль (0 К, -273,16° С) - это нижняя граница температуры, при которой вещество теряет все свое тепло. Другие металлы и сплавы имеют температуры перехода в диапазоне от 0,000325 до 23,2 К. В 1986 были созданы сверхпроводники из керамических материалов с необычайно высокой температурой перехода.

Сопротивление обычно не зависит от тока, но зависит от температуры. Получив в 1908 жидкий гелий, Г. Камерлинг-Оннес из Лейденского университета стал измерять сопротивление чистой ртути, погруженной в жидкий гелий, и обнаружил, что при температурах жидкого гелия сопротивление ртути падает до нуля. Позднее было установлено, что многие другие металлы и сплавы тоже становятся сверхпроводящими при низких температурах.

Свойства сверхпроводников: 1) Критическое магнитное поле - значение поля, выше которого сверхпроводник находится в нормальном состоянии. Критическое поле сверхпроводника меняется с температурой, уменьшаясь при ее повышении. При температуре перехода критическое поле равно нулю, а при абсолютном нуле оно максимально; 2) Критический ток - максимальный постоянный ток, который может выдерживать сверхпроводник без потери сверхпроводящего состояния. Критический ток сильно зависит от температуры, уменьшаясь при ее увеличении; 3) Глубина проникновения - расстояние, на которое магнитный поток проникает в сверхпроводник. Магнитный поток выталкивается из сверхпроводника токами, циркулирующими в поверхностном слое, толщина которого приблизительно равна глубине проникновения; 4) Длина когерентности - расстояние, на котором электроны взаимодействуют друг с другом, создавая сверхпроводящее состояние. Электроны в пределах длины когерентности движутся согласованно; 5) Удельная теплоемкость - количество теплоты, необходимое для того, чтобы повысить температуру 1 г вещества на 1 К. Удельная теплоемкость сверхпроводника резко возрастает вблизи температуры перехода в сверхпроводящее состояние, и быстро уменьшается с понижением температуры.

До 1957 большинство попыток объяснить экспериментальные данные носило феноменологический характер. Прогресс был достигнут в 1935, когда физики-теоретики, братья Ф. и Г. Лондоны предложили рассматривать сверхпроводимость как макроскопический квантовый эффект. Хотя эти попытки и были важны, они не затрагивали сути основного взаимодействия, которым обусловлена сверхпроводимость. Некоторые указания на природу этого взаимодействия появились в начале 1950-х годов, когда было открыто, что температура сверхпроводящего перехода металлов, построенных из разных изотопов одного неодинакова. Оказалось, что чем больше атомная масса, тем ниже температура перехода.

По своему поведению в магнитных полях сверхпроводники разделяются на сверхпроводники 1-го и 2-го рода. Сверхпроводники 1-го рода обнаруживают те идеальные свойства, о которых уже говорилось. В присутствии магнитного поля в поверхностном слое сверхпроводника возникают токи, которые полностью компенсируют внешнее поле в толще образца. При достижении критического поля сверхпроводимость исчезает и поле полностью проникает внутрь материала.

Сверхпроводники 2-го рода характеризуются большой глубиной проникновения и малой длиной когерентности. В присутствии слабого магнитного поля весь магнитный поток выталкивается из сверхпроводника.

Наиболее интересные возможные промышленные применения сверхпроводимости связаны с генерированием, передачей и использованием электроэнергии. Например, по сверхпроводящему кабелю диаметром несколько дюймов можно передавать столько же электроэнергии, как и по огромной сети ЛЭП, причем с очень малыми потерями или вообще без них. Стоимость изготовления изоляции и охлаждения криопроводников должна компенсироваться эффективностью передачи энергии. С появлением керамических сверхпроводников, охлаждаемых жидким азотом, передача электроэнергии с применением сверхпроводников становится экономически очень привлекательной.

Следующее практическое применение сверхпроводимости относится к технике чувствительных электронных приборов. Экспериментальные образцы приборов могут обнаруживать напряжения порядка 10-15 Вт. Магнитометры, способные обнаруживать магнитные поля порядка 10-9 Гс, используются при изучении магнитных материалов, а также в медицинских магнитокардиографах. Чрезвычайно чувствительные детекторы вариаций силы тяжести могут применяться в различных областях геофизики.

Был разработан также первичный термометр для криогенной области, в которой резкие переходы в некоторых веществах используются для получения реперных точек температуры. Новая техника используется в компараторах тока, для измерений радиочастотной мощности и коэффициента поглощения, а также для измерений частоты. Она применяется также в измерении дробных зарядов атомных частиц и проверки теории относительности.

Сила тока - физическая величина, определяющая величину электрического заряда, перемещаемого в единицу времени через поперечное сечение провода. Если сила тока со временем не меняется, то ток называют постоянным.

Сила тока -- величина скалярная. Она может быть как положительной, так и отрицательной. Её знак зависит от того, какое из направлений вдоль проводника принять за положительное. Cила тока I>0, если направление тока совпадает с условно выбранным положительным направлением вдоль проводника. В противном случае I<0.

Сила тока зависит от заряда, переносимого каждой частицей, концентрации частиц, скорости их направленного движения и площади поперечного сечения проводника. Измеряется в (А).

Для возникновения и существования постоянного электрического тока в веществе необходимо, во-первых, наличие свободных заряженных частиц. Если положительные и отрицательные заряды связаны друг с другом в атомах или молекулах, то их перемещение не приведет к появлению электрического тока.

Для создания и поддержания упорядоченного движения заряженных частиц необходима, во-вторых, сила, действующая на них в определенном направлении. Если эта сила перестанет действовать, то упорядоченное движение частиц прекратится из-за сопротивления, оказываемого их движению ионами кристаллической решетки металлов или молекулами электролитов.

На заряженные частицы действует электрическое поле с силой F=qE. Обычно именно электрическое поле внутри проводника служит причиной, вызывающей и поддерживающей упорядоченное движение заряженных частиц. Только в статическом случае, когда заряды покоятся, электрическое поле внутри проводника равно 0. Если внутри проводника имеется электрическое поле, то между концами проводника существует разность потенциалов. Когда разность потенциалов не меняется во времени, то в проводнике устанавливается постоянный электрический ток.

В результате действия сторонних сил электроды в источнике тока всё время подзаряжается, и поэтому между ними поддерживается постоянное напряжение. В разных источниках действуют разные сторонние силы, которые во время работы источника непрерывно перемещают положительные заряды между электродами от отрицательного полюса к положительному.

Чем больший заряд перемещается внутри источника, тем большая работа А совершается. Отношение этой работы к переносимому заряду для данного источника остается постоянной величиной. Отношение работы сторонних сил к значению «+» заряда, переносимого внутри источника от «-» к «+», называется электродвижущей силой источника (сокращенно ЭДС). Её обозначают е. Из определения ЭДС следует: е= А/q, где А - работа, совершаемая в источнике сторонними силами при перемещении заряда q. ЭДС как и напряжение измеряется в вольтах.

Различным образом устроенные источники отличаются своей ЭДС. Например, ЭДС гальванических элементов равна 1 - 2 В, свинцовых аккумуляторов 2 В, а индукционных генераторов до 15000 В. Когда к полюсам источника присоединяют проводник, то в нем создается электрическое поле. Под действием электростатических сил (F_э) положительные заряды в проводнике движутся. Внутри же источника юлагодаря дейсивию в нем сторонних сил (F_ст) положительные заряды перемещаются от отрицательного полюса к положительному, т.е. в сторону, противоположную электростатическим силам, которые также действуют на этом участке. Последняя состоит из работы электростатических сил (А₂₁) и работы сторонних сил (А_ст):

А_ц = А₁₂ + А₂₁ + А_ст.

Первые два слагаемых представляют собой работу электростатических сил по замкнутому пути. Она равна 0. Значит: А_ц = А_ст (1). Таким образом, работа по всей цепи совершается за счет сторонних сил. Работа сторонних сил компенсирует потери энергии носителями заряда при их движении по всей цепи.

Рассчитаем работу по переносу единичного положительного заряда:

A_ц/q = A_ст/q = е, или е = A_ц/q.

Следовательно, ЭДС источника равна работе, которая совершается сторонними силами при перемещении единичного положительного заряда по всей замкнутой цепи.

Закон Ома для участка цепи (без э.д.с.).

Сопротивление. Падение напряжения.

Когда по какому-либо участку цепи протекает ток и напряжением для этого участка существует определенная функциональная зависимость, которую называют вольтамперной характеристикой.

Для металлического проводника вольтамперная характеристика выражается формулой: I = (un_oeS/L)U. Отсюда видно, что между I и U должна быть прямо пропорциональная зависимость. Это зависимость впервые установил опытным путём немецкий учёный Г. Ом.

Наглядным изображением вольтамперной характеристики является график зависимости I и U, который для проводника, как следует из формулы I = (un_oeS/L)U, представляет собой прямую линию. Эту зависимость можно выразить формулой I = gU, где коэффициент пропорциональности g = un_oeS/l.

Величину g, выражают зависимость тока в проводнике от его рода, размеров и внешних условий, называют проводимостью участка цепи. Проводимость измеряется силой тока, возникающей в проводнике при напряжении на его концах, равном единице. На практике соотношение I = gU чаще записывают в виде I = U/R, полагая g = 1/R.

Величину R называют электрическим сопротивлением. Оно создает противодействие движению зарядов и определяет превращение электрической энергии во внутреннюю энергию проводника.

Величина, характеризующая противодействие электрическому току в проводнике, которое обусловлено внутренним строением проводника. Сопротивление участка цепи (без э.д.с.) измеряется напряжением на этом участке, необходимым для получения в нем тока, равного единице: R = U/I. В СИ за единицу сопротивления принимается 1 Ом.

Закономерность, найденная Омом для металлических проводников, выражается формулой I = U/R и называется законом Ома для участка цепи без э.д.с.: сила тока на участке цепи без э.д.с. прямо пропорциональна напряжению на концах этого участка и обратно пропорциональна его сопротивлению.

Перепишем формулу следующим образом: U = IR.Смысл заключается в том, что U - полная работа, совершаемая электрическим полем при перемещении заряда на данном участке цепи. На участке цепи без э.д.с. обладающим сопротивлением R, вся эта энергия идет на нагрев проводника. Считая, что на участке цепи отданная энергия равна энергии полученной, можно рассматривать U = IR как выражение закона сохранения энергии для участка цепи. Поэтому можно сказать, что IR - падение напряжения, выражающее увеличение внутренней энергии участка цепи. Из этого следует, что если электрическая энергия будет превращаться в другие энергии кроме внутренней, то падение напряжения составит только часть напряжения. В этом случае на участке цепи обязательно действуют сторонние силы, т.е э.д.с.

В подводящих проводах всегда существует падение напряжения. Поэтому напряжение у потребителя всегда меньше, чем на полюсах генератора. Падение напряжения в подводящих проводах иногда называют потерей напряжения. Устройства, которые включают в электрическую цепь для ограничения тока, называют резисторами.

Для того чтобы использовать энергию электрического тока, нужно прежде всего иметь источник тока. Электродвигатели, лампы, плитки, всевозможные электробытовые приборы называют приемниками или потребителями электрической энергии.

Электрическую энергию нужно доставить к приёмнику. Для этого приёмник соединяют с источником электрической энергии проводами.

Чтобы включать и выключать приемники электрической энергии, применяют ключи, рубильники, кнопки, выключатели, т.е. замыкающие и размыкающие устройства. Источник тока, приемники, замыкающие устройства, соединённые между собой проводами, составляют простейшую электрическую цепь.

Чтобы в цепи был ток, она должна быть замкнутой, т.е. состоять только из проводников электричества. Если в каком-нибудь месте провод оборвётся, то ток в цепи прекратится.

Последовательное соединение потребителей изображено на рисунке. Расчёт токов, напряжений сопротивлений при таком соединении делают с помощью правил, приведённых ниже.

1. При последовательном соединении сила тока во всех участках цепи одинакова:I = I₁ = I₂ = I₃.

Все амперметры на рисунке показывают одинаковую силу тока. Объясняется это тем, что заряды в цепи не создаются и не уничтожаются. Индекс у обозначения силы тока при последовательном соединении ставить нет смысла.

2. При последовательном соединении напряжение на внешней цепи равно сумме напряжений на отдельных цепи:U _посл= U₁+ U₂ + U₃. Это можно установить из опытов по показаниям вольтметров.

3. Напряжения на отдельных участках цепи при последовательном соединении прямо пропорциональны сопротивлениям участков:U_1:U₂:U₃= R₁:R₂:R_3.

4. При последовательном соединении эквивалентное сопротивление всей цепи равно сумме сопротивлений отдельных участков цепи: R _посл= R₁:R₂:R₃.

Из соотношения U _посл =U₁+U₂+U₃ видно, что при последовательном соединении n одинаковых участков цепи общее напряжение равно U _посл. = U₁n, где U₁ - напряжение на одном участке. Аналогично из R _посл.= R₁+R₂+R₃ получаем R _посл. = R₁n.

Отметим, что при размыкании цепи у одного из последовательном соединённых потребителей ток исчезает во всей цепи. Поэтому последовательное соединение на практике не всегда удобно.

Параллельное соединение.

Параллельное соединение потребителей изображено на рисунке. Отметим, что точка, в которой сходится больше двух проводников, называется узлом. Все вместе параллельно соединенные проводники составляют разветвление, а каждый из них - ветвь. При параллельном соединении потребителей для расчета токов, напряжений и сопротивлений пользуются тоже четырьмя правилами.

1. При параллельном соединении напряжения на отдельных ветвях и на всем разветвлении одинаковы: U = U₁ = U₂ = U₃.

2. Ток до и после разветвления равен сумме токов в отдельных ветвях:

I_пар = I₁ + I₂ + I_3.

Это можно установить по показаниям амперметров.

3. Токи в отдельных ветвях разветвления обратно пропорциональны сопротивлениям этих ветвей: I₁: I₂: I₃ = 1/R₁: 1/R₂: 1/R₃.

4. Проводимость всего разветвления равна сумме проводимостей отдельных ветвей: g_пар = g₁ + g₂ + g_3, или 1/R_пар = 1/R₁ + 1/R₂ + 1/R₃.

Отметим, что эквивалентное сопротивление разветвления всегда меньше самого маленького из сопротивлений составляющих его ветвей. В случае, когда все ветви в разветвлении одинаковы, общий ток в цепи будет I_пар = I₁·m, где I ₁-, а m - число ветвей. Эквивалентное сопротивление разветвления

R_пар = R₁/m.

Если напряжение между узлами остается постоянным, то токи в ветвях не зависят друг от друга. Из этого следует, что в большинстве случаев на практике для потребителей удобно пользоваться параллельным соединением.

Закон Ома для полной цепи (с э.д.с.).

Из курса физики нам известно, что сила тока в проводнике (резисторе) определяется по закону Ома: I = U/R.Такая зависимость относится к участку цепи, на котором электрический ток создается только электростатическим полем. Такие участки цепи называются однородными. Как мы выяснили, в цепи, кроме электростатических сил, могут действовать неэлектростатические сторонние силы. Участок цепи, на котором, кроме электростатических, могут действовать сторонние силы, называется неоднородным участком цепи. Рассмотрим схему цепи, составленной из источника тока с ЭДС е и реостата R, с помощью которого регулируется сила тока I в цепи.

Полная работа А_ст сторонних сил и А_эл кулоновских сил: А_полн = А_ст + А_эл. При перемещении заряда по замкнутому работа кулоновских сил равна 0: А_эл = 0, следовательно, А_полн = А_ст. Полная работа А_полн равна сумме работ на внутреннем и внешнем участке цепи:

A_полн = I²rt + I²RT,

где r и R - электрические сопротивления внешнего и внутреннего участков цепи.

Работа сторонних сил равна: А_ст = qе = Itе. Отсюда следует:

I²rt + I²RT = Itе, е = I(R + r), I = е/R + r, (1)

Формула I = е/R + r выражает закон Ома для полной цепи. Из формулы (1) следует, что сила тока в цепи зависит от трех величин. Две из них - ЭДС (е) и внутреннее сопротивление источника (r) - относятся к самому источнику, а третья (R) - к внешней цепи.

6. Работа, мощность и тепловое действие тока

Работа и мощность тока.

При упорядоченном движении заряженных частиц в проводнике электрическое поле совершает работу, ее принято называть работой тока.

Работа тока. Как известно, работа А, совершаемая полем при перемещении заряда q, равна А = Uq. Так как q = It, то А = UIt (1). применяя закон Ома для участка цепи (U = IR), получаем: А = I²Rt (2), где R - сопротивление проводника, в котором совершается работа.

Закон Джоуля-Ленца. Электрический ток в проводниках, имеющих сопротивление, сопровождается всегда их нагреванием, т.е. выделением некоторого количества теплоты.

Нагревание проводника происходит вследствие упорядоченного движения электронов под действием электрического поля. При этом они взаимодействуют с ионами кристаллической решетки и теряют свою энергию, увеличивая амплитуду колебаний ионов. В результате энергия хаотического движения ионов около положения равновесия возрастает, что и означает увеличения внутренней энергии проводника. Постоянно действующее в проводнике электрическое поле вновь приводит электроны в ускоренное движение после их соударения с ионами. Значит, нагревание проводника происходит за счет работы электрического поля.

В случае если ток в проводнике не сопровождается механическими ил химическими действиями, а происходит только нагревание проводника, то на основании закона сохранении энергии можно утверждать, что выделяющееся в проводнике количество теплоты равно работе тока: Q = A = I²Rt (3). Формулу (3) на основании опытов впервые получили независимо друг от друга английский ученый Дж. Джоуль и русский ученый Э.Х. Ленц. Сформулированный ими закон называется закон Джоуля-Ленца. Он гласит: количество теплоты, выделяемое проводником с током, равно произведению квадрата силы токо, сопротивлению проводника и времени прохождения тока, т.е. Q = I²Rt.

Мощность тока. Любой электрический прибор рассчитан на поьребление определенной энергии в единицу времени. Поэтому наряду с работой тока очень важное значение имеет понятие «мощность тока». Мощность тока равна отношению работы тока за время t к этому промежутку времени. Сргласно этому определению Р = А/t. Така как А = Uit, то Р = UI (4).

Заменяя в формуле (4) напряжение и силу тока их выражением, полученным из закона Ома (U = IR и I = U/R), получаем формулы мощности тока в виде Р = I²R (5) и Р = U²/R (6).

Последними двумя формулами удобно пользоваться, когда требуется сравнивать мощности, выделяемые в проводниках, соединенных последовательно или параллельно. При последовательном соединении сила тока в проводниках одинакова. В этом случае удобно пользоваться формулой (5), из которой следует, что мощности пропорциональны сопротивлениям проводников. При параллельном соединении одинаково напряжение на проводниках, поэтому удобно пользоваться формулой (6). Из нее следует, что мощности обратно пропорциональны сопротивлениям.

Короткое замыкание -- электрическое соединение двух точек электрической цепи с различными значениями потенциала, не предусмотренное конструкцией устройства и нарушающее его нормальную работу. Короткое замыкание может возникать при нарушении изоляции токоведущих элементов или вследствие механического соприкосновения элементов, работающих без изоляции. Также коротким замыканием называют состояние, когда сопротивление нагрузки меньше внутреннего сопротивления источника питания.

В трёхфазных электрических сетях различают следующие виды коротких замыканий:

Однофазное (замыкание фазы на землю);

Двухфазное (замыкание двух фаз между собой);

Двухфазное на землю (2 фазы между собой и одновременно на землю);

Трёхфазное (3 фазы между собой).

Железнодорожное военное оборудование - устройство для закорачивания и отвода контактной сети (ЗОКС). При коротком замыкании резко возрастает протекающая в цепи сила тока, что обычно приводит к механическому или термическому повреждению устройства. В месте короткого замыкания может возникнуть электрическая дуга.

Короткое замыкание в одном из элементов энергетической системы способно нарушить её функционирование в целом -- у других потребителей может снизиться питающее напряжение, при коротких замыканиях в трёхфазных сетях возникает асимметрия напряжений, нарушающая нормальное электроснабжение. В больших энергосетях короткое замыкание может вызывать тяжёлые системные аварии.

В случае повреждения проводов воздушных линий электропередачи и замыкании их на землю, в окружающем пространстве может возникнуть сильное электромагнитное поле, способное навести в близко расположенном оборудовании ЭДС, опасную для аппаратуры и работающих с ней людей.

Рядом с местом аварии происходит растекание потенциала по поверхности земли, шаговое напряжение может достигнуть опасного для человека значения.

Для защиты от короткого замыкания принимают меры, ограничивающие ток короткого замыкания: устанавливают токоограничивающие электрические реакторы, делят сеть на сегменты (секционирование), используют отключающее оборудование -- плавкие предохранители, автоматические выключатели, а также устройства релейной защиты и автоматики.

электрический ток металл проводник

Заключение

Выводом из всего выше сказанного следует то, что не только электричество влияло на прогресс, но и прогресс влиял на развитие электричества. Так как многие открытия совершались в процессе разработки или создания какого-нибудь уже известного прибора. Многие учённые работали ради науки, но были люди, которые стремились сделать открытия ради материального благополучия.

Электричество коренным образом изменило жизнь людей. На заводах стали появляться электрическое освещение, машины, работающие от электрических приводов и на конец сами машины для выработки электричества.

Появилось радио, телеграф, телефон и ещё много вещей, которыми мы пользуемся и по сей день… Люди, которые разрабатывали методики применение электричества в медицине и ставили опыты на себе, вызывают восхищение.

Многие изобретатели прожили очень несчастную, но продуктивную жизнь. Ради своих опытов они рвали с семьёй, тратили своё личное состояние и узнавали то, что над чем они трудились уже открыл кто-то другой.

В общем, электричество - это то без чего не возможен был бы такой громадный прорыв во всех отраслях науки, начиная с изобретения первой батарейки и кончая достижениями в наши дни…

Я надеюсь, что мне в моем реферате удалось изложить все основные характеристики электрического тока, его закономерности и особенности.

Список используемой литературы

1. “Справочник по технике безопасности”. Долин П.А. -- Москва: “Энергоатомиздат”, 1985.

2. “Основы безопасности жизнедеятельности I-XI классы. Программы для общеобразовательных учреждений” -- Москва: издат-во “Просвещение”, 1994.

3. “Основы безопасности жизнедеятельности. Справочник школьника”. В.П. Ситников.-- Москва: Филол. об-во "Слово", 1997.

4. “Популярная медицинская энциклопедия” -- Москва: издат-во "Советская энциклопедия", 1966.

5. “Физика для ССУЗов”. Л.С. Жданов и Г.Л. Жданов.-- Москва: Главная редакция физико-математической лит-ры, 1984.

6. “Физика для 10 классов” под редакцией Орлова -- Москва: издат-во "Просвещение", 2006.

7. “Основы безопасности жизнедеятельности”. Фролов. Москва: издат-во "Просвещение", 2001.

8. “Большая энциклопедия эрудита”. Печатается по изданию ”The Kingfisher Science Encyclopedia” -- Москва: издат-во “Махаон”, 2004.

9. “Универсальный справочник школьника. 5 - 11 класс. Книга 2.” Комитет по образованию Санкт-Петербурга. Санкт-Петербургская академия постдипломного педагогического образования -- Санкт-Петербург: издательский дом “Весь”, 2004.

10. “Когда где как и почему это произошло”. Перевод с английского ЗАО “Издательский дом Ридерз Дайджест” -- Франция, 1998.

11. “Электричество и человек”. В.Е. Манойлов - Ленинград: Энергоиздат, Ленинградское отделение 1982 год. (Издание второе)

12. “Энциклопедический словарь юного физика”- Москва: “Педагогика” 1991 год.

13. “Детская энциклопедия”, том 5 (второе издание)- Москва: издат-во “Просвещение”, 1965 год.

14. “Энциклопедический словарь юного техника” - Москва: “Педагогика”, 1987 год.

Размещено на Allbest.ru