Основные понятия физики

33 Кровь предст собой жидкую тканевую среду, выполняющ функцию питания, транспорта и т.д. Она явл суспензией, сост из дисп ср плазмы и дисп фазы форменых элементов. Процентное сод-е форменых эл-ов наз гематокрином44. Объем крови М=5,2литра, у Ж-3,9литра. Плотность крови по отношению к воде=1,05-1,06. Относит вязкость 3,5-5,5 относительных единиц. Реалогически кровь предс собой неньютоновскую ж-ть псевдопластич типа. Ри1 и 2. Неньют св-ва связ наличием форменых эл-тов и проявл при течении по сосудам малого диаметра при небольш скорости. Предел текучести(тау нулывое)=2-5мПа(в норме) и линейно возраст с увелич гепотокрита. Коэф вязкости() зависит от градиента скорости до значения градиента (гамма-пунктум)=200 с^-1. Re1000, течение крови подчин закону Гагена Пуазеля при малой разности давлений на концах сосуда. Q=r⁴L;

34 Гидродинамика-это раздел физики, в кот изуч вопросы движения сжимаемой ж-ти и их взаимодействие при этом с окруж-ми тв телами. Гемодинамика-раздел биомеханики, в кот исслед-ся движ-е крови в сосудистой системе. Физич=ой основой явл гидродинамика. Течение крови зав от ее св-в так и от св-в кровеносных сосудов. Рассмот сист, сост из 2-х трубок 1-с эластич стнкой, 2-с жесткой стенкой. Рис1. Движ по ним происх под действием ретмично работающего насоса в виде резиновой груши. Движение в 2-прерывистое, а в -1-движ непрерывно, эластичность трубки сглаживает пульсацию давления, кот возник от насоса. При увелич давления 1-расширяется, кинетич эн-ия ж-ти частично переходит в потенциальную эн-ию диформации. В моменты прекращения работы 1-сжимается, изменение эн-ии происходит в обратном напр-ии и ж-ть продвиг по трубке. Возникающая диформация распр-ся в виде пульсовой волны. Аналогичное явления происх в артериях. При сокращении сердечной мышцы кровь выбрасыв из сердца в аорту и отходящие от нее артерии. Вслед эластичности стенок крупные артерии приним крови больше, чем ее оттекает к перифирии. Систолич давлени=16кПа. Во время диастолы (раслабление) расширеные артерии впадают и потенциальн эн-ия переход в кинетич эн-ию тока крови. Диастолич давление=10,6кПа. Эластич св-ва артерии способствуют сглаживанию переодического колеб-я давления, непрерывному току крови и экономному расходу эн-ии при движении крови. Грфики. Физич хар-ка ССС-ССС сост из активной части-сердца и условно пасивной-сосуды. Осн функция сердца-создание разности давлений на входе в СС и на участках выхода. СС включ 1 аорту, артерии, артериолы, капиляры. Re(в аорте)=5000, режим движения-турб. Re(артерии)=100-1000, движ-е -ламинарн. ССС им след особености: 1-явл замкнутой 2-развлетвленная с последовательным и паралельным соединением сосудов 3-понижение давления идет от центра к перифирии. Из уравнения неразрывности струю (S1V1=S2V2) след что чем меньше колибр сосуда, тем больше должна быть линейная скорость. Но в реальных условиях скорость потока наивысшая в аорте, по мере перехода от артерии к капилярам скорость постепенно снижается, след сущ иные факторы, опред линейную скорость потока. В частности-влетвление сосудов. На каждом след уровне подключ большое число паралельно соединенных сосудов. Сумарное сечение сосудистой сети больше сечения аорты, поэтому несмотря на то ,что в сосудах малого сечения скорость крови меньше, противоречий с уравнением неразрывности струи НЕТ.

35 Гидравлич сопротивление возникает из-за трения условных частиц ж-ти м/у собой и стенками сосуда. Проведем аналогию м/у формулой Гагена Пуазеля и формулой закона Ома для участка цепи несод источника тока. См сзади-1. Разности потенциалов соотв-т р, а силе тока-объемный расход, эл сопрот-еR-гидр сопрот-еХ. Из формулы след что Хтем выше, чем выше вязкость ж-ти,. длина трубки L , и чем меньше площадь поперечн сечения. Для крови сопротивление её движению зависит от размера сосуда и вязкости крови. Аналогия м/у электрич-им и гидравлич-им сопрот-ями позволяет в некот случае исп-ть правила нахождения эл сопрот-я при последовательном и паралельном соединении проводников для опред-я гидравлич сопрот-я в послед-но или паралельно соед-ых трубках. Хобщ=Х1+Х2+...+Хn; Rобщ=R1+R2+...+Rn; 1/ Хобщ=1/Х1+1/Х2+...+1/Хn; 1/Rобщ=1/R1+1/R2+...+1/Rn; р=QX; U=IR; I=q/t; Q=V/t/

36 При течении по горизонт трубе потенц эн-ия ж-ти расх-ся на работу по преодолению внутр трения. Поэтому статическое давление вдоль трубы постепенно падает, поэт в нач точках течения ж-ти надо создать давление не меньшей величины, на кот падает статич давление. При фиксированном объеме протек-ей ж-ти падение давления зав от гидравлического сопрот-я. По мере развлетвления кровеносной системы, полное сечение кровотока увелич-ся, но благодаря умень радиуса в сосудах гидравлич сопротивление высокое. Поэтому значит падение давления приходится на мелкие сосуды. При атеросклерозе радиус сосудов уменьш-ся, поэт для поддерж норм кровотока треб более высок перепад давлений. Радиус уменьш в 2 раза, разность давлений увелич в 16раз,, при этом сердце будет работать с перегрузкой. Таблица. Минимальное давление крови в сосуде, при кот просвет остается открытым наз критическим давлением замыкаения. Для его опред-я исп формула Лапласа pr=N, где р-критич давление замыкания, r-радиус сосуда, N-величина напряжения стенок сосуда. N имеет размерность и физич смысл коэф-та пов-го натяжения. аммм²м

37 Электроный выпрямитель-это устройство для преобраз-я перемен тока в пост ток или в пульсирующий ток одного напряж-я. Преобразование перемен тока в пост наз выпрямлением, в-ль могет быть частью мед прибора. Сост из трансформатора(для повыш или пониж сетевого напряж-я, изолиреут мед аппарат от непосредственой связи с эл сетью) , выпрямляющ элементы(обязательны, для преобраз перемен тока в пульсирующий. Это могут быть двухэлектродные лампы, диоды, полупроводн диоды, келотроны. Они облад св-вом одностороней проводимости, те пропуск ток тока в одном напр-ии) , сглажив фильтр(прим для сниж пульсации выпрямленого напряжения тока. Это сов-ть резисторов, котушек индуктивности, конденсаторов т.е. элементы запас эн-ию при повыш напряжения и отдающие ее в цепь нагрузки при его уменьш) , стабилизатор(поддержив постояным выпрямленое напряж-е, Иногда стабилизатор устанавливают перед трансформатором, поэт он наз в этом случае входным стабилизатором переменного напряжения)) Виды : по типу выпр-их элементов (ламповые, полупроводниковые), по числу выпрямленных периодов (однополупериодные, двухполупериодные),. По величине напряжения на выходе (низковольтные-до500В, высоковольтные-500-сотни тысяч В). Основными хар-ми явл : входные и выходные. Коэф пульсации Кп=U1/Uср. Хар-ет величину пульсации выпрямленного напряжения, U1-амплитуда переменой состовляющйе выпрямленого напряж-я, Uср-сред знач выпрямленого напр-я. Нагрузочная хар-ка в-ля-это графич изображение зав-ти напряж-я на выходе от тока нагрузок. Однополупериодный в-ль-наз в-ль, в кот выпрямление происх в теч 1 полупериода переменного напр-я.РИС- Прост о.в. включ; 1-трансформатор ( прибор предназнач для регуриров силы тока и одновременно напряж-я в цепях переменого тока, сосст из 2-х катушек индуктивности с разным числом витков, намотан на общ железный сердечник, раб на явлении электромагнит индукции-появл тока в пустом месте) 2-последовательно включ диод (для превращ знака переменного тока в пульсирующий, облад одностороней проводимость. Эл тока) и 3-нагрузка (включ послед-но). Принцып работы-перемен напр со вторичной обмотки трансформатора подается на диод, ток через него будет переходить в нагрузку. В отрицат полупериод ток цепи диода отсут, после диода напряж и ток нагрузки будут пульсирующим, они имеют вид повторяющихся импульсов, раздел промежутками-паузами. График. Приемущества-простата устройства, недостаток-больш коэф пульсации (Кп=1,57).Прим в апаратуре с большой пульсацией, в маломощных выпрямителях, акумуляторах.

38 Двухполупериодный в-ль-наз в-ль, в кот процес выпрямления происходит в оба полупериода, одним из видов явл в-ль с выводом от средней точки. Такой в-ль сост из 1-трансформатор, 2-2 диода, 3-нагрузка-потребитель. Вторичная обмотка трансформатора этого вып-ля им 3 вывода. Рис. В положит полупер потенциал точкиА положит, в точкеБ-отрицат. Ток прох через верхний диод, нагркзку и верх часть вторичной обмотки (по направлению сплошной стрелки). В отрицат полупер потенциал точкиБ стан положит, а точкиА отрицат, ток прох через нижний диод, нагрузку и нижнюю часть обмотки (пунктир стрелка) Графики. Приемущества: 1-выпрямленое напряжение и ток больше чем у однополупер 2-коэф пульсации меньше, он сост Кп=0,67. 3-коэф полезного действие больше, частота пульсаций 100Гц, т.е. в 2 раза больше чем частота сети. При высоких нпрвлениях у рентгеновских аппаратов прим двухполупер-ый в-ль без вывода среднй точки, наз-хвостовая схема. Она сод 4 диода , след потеря напряж-я и мощность больше.

39 Сглаж фильтр-это часть в-ля, предназначен для возможно большего уменьшения пульсации выпрямленного напряж-я. Фильтр включ м/у выпрямл элементами и нагрузкой. Фильтр хар-ся коэф сглаж пульсации (q). Он хар-ет эфективность работы фильтра : q=Кп-вх/Кп-вых. Кп-вх-до фильтра, Кп-вых-после фильтра. Фильтры делятся на простые и сложные, пассивные и активные. Пасивн ф сост из различного кол-ва резисторов, котушек индуктивности,, конденсатора. Акт ф-сод лампы и транзисторы. Прост пас ф сод сопротивление, конденсатор, катушки индуктивности. Сложн пас ф сод колебат контуры. В мед апаратуре часто прим прост пас ф Г и П-образного типа. Рис1 и 2. Устройство и принцип работы простейшего емкостного ф.рис3. Прост емкст ф предс собой конденсатор, включ паралельно к нагрузке, в положит полупериоды, когда через диод идет ток, конденсатор заряжается и накапливает эл энергию. В отрицат полупериод, когда диод закрыт, он отдает эту энергию в нагрузку, при этом ток через нагрузку стна-ся непрерывным, а пульсация выпрямленного напряж-я и тока значит уменьш. С увелич сопрот-я нагрузки и емкости конденсатора, коэф пульсации уменьш, усилив эфективность работы емкостного фильтра явл емкостное сопротивление Хс<<Rн. Устройство и принцип работы простейшего индуктивного ф.рис4 Предст собой катушку индуктивности с сердечником, вклю последовательно с нагрузкой. В положит полупер дроссель накапливает эн-ию, затем отдает ее в нагрузку, вслед чего так течет ток. Коэф пульсации этого фильтра тем меньше, чем больше индуктивность дросселя. Условие эф работы Х_L>>Rн (Х_L=L). Такие фильтры прим в выпрямителях средней, большой мощности.

40 При работе органов и систем возник биоэлектрич сигналы назначит амплитуды. Для регистрации биосигналов исп усилитель, вход в схему мед прибора, регистр медико-биол инф-ию. Электроный усилитель-технич устр-во для усиления напряж-я, тока или мощности электрич сигнала за счет эн-ии источника питани. Ус-ль преобразовывает эн-ию слаб колеб на выходе за счет эн-ии пост тока источника питания. Осн особ-ю явл то, что мощность сигнала на выходе значит мощности выходного сигнала. Ус-ль сост из 1-вход, на него подается усиливаемый сигнал. 2-каскад усиления-сост из активн элемента и пасивных эл-ов. Пасивн эл-ты обеспеч нужный режим работы активных эл-ов и передачи сигнала на послед каскады. 3-выход (выходной каскад)-с него снимается усиленый сигнал. На выходе подклю нагрузка. Это могет быть измерит прибор, какоето регистрир устр-во, осцилограф. 4-источник электрич эн-ии (питание)-выпрямитель или акумулятор, эн-ия кот преоб в эн-ию электрич сигнала на выходе усилителя. Основные хар-ки: 1-входноое сопротивление-это сопротивление м/у входными клеммами Rвх=Uвх/Iвх. 2-коэф усиления-величина, показз во ск раз напряж-е, ток или мощность сигнала на вых больше чем на входе. Это безразмерная величина Кu=Uвых/Uвх; К_I=Iвых/Iвх; Кp=Pвых/Pвх. Если коэф усиления недостаточный то соед-ют неск усилит-ых каскадов. Для многокаскадного у-ля общ коэф у-ля=произведению коэф-ов усиления отдельных каскадов. 3-диапазон усиливаемых амплитуд-динамич диапазон-это те знач-я амплитуд сигнала, кот не искажается при усилении. Колличеств оценку осущ по отнош-ю мах и min входн сигнала кот не искажается ус-ем Д=Uвх-мах/Uвх-min 4-диапазон усиливаемых частот или полоса пропускания-те знач вх сигнала в пределах кот коэф усиления меняется не больше, чем это допус-ся для дан апарата. Те знач-я частот за пределами кот-х коэф усиления уменьшится ниже заданых знач-ий, наз-ся граничными частотами. Min частота-нижн граница, мах-верхняя. Знач-я частот, наход между граничными знач-ми наз-ся полосой пропускания. 5-выходная мощность ус-ля-это та мощность кот ус-ль может отдать в нагрузку (его полезная мощность). Р=IнUвых=U²вых/Rн. Min выходн мощностью наз такая мощность, при кот нелинейное искажение вносимое усилителем на вых сигнал не превыше 5-3%. Мах-не превыш 10%. Обычно Мах больше Min в 5-10раз. 6-КПД ус-ля, с его помощью оценивают экономичнсоть усилителя. Рвых/Робщ100%. , Робщ-мощность потребляемая у-ем от всех источников питания. 7-Амплитудная хар-ка. Это зависимомть амплитуды выходн напряж-я от амплитуды напряж-я входн сигнала, причем частота постоянна. 8-Частотная хар-ка. Это зависимотсь коэф усиления от частоты.

41 Условное сущ-е эл тока явл наличие свободных носителей зарядов. В газах они возник в рез ионизации. Под действ фак ионизации от нейтр мол отдается электрон. Атом, потерявш электрон стан положит ионом. Т.о. возник 2 вида свободных носителей заряда: положит ион и свободный электрон. Если электрон присоед к нейтр атому, то возник отрицат ион. Ионизированый газ явл проводником 3 рода. Возможны 2 типа проводимость: ионная и электронная. Для отделения электрона от атома необх затратить эн-ию, Если она подводится из вне, то факторы, способоствующие ионизации наз внешними (высок t, сильн магнитн поля, у.ф.-излучение и т.д.). В зависимости от фактора ионизацию наз термоионизация, фотоионизация. Ионизация может быть вызвана мех ударом. Факторы ионизации делятся на естественые и искуствен. Естествен ионизацию вызыв излучения от солнца, радиоактивным фонд земли и т.д. На ряду с проц ионизации идет обратный проц рекомбинация. При этом электроны и положит оины соединяясь вновь образ нейтральн частицу. В обычных условиях кол-во свободных зарядов явл относительно постояной. Кроме внешн факторов и-ю могут вызывать и внут факторы. Внут и-ю подразд подразд на ударн и ступенчатую Ударн-заключ в след-при достаточно высок напряж-ии электроны, разогнаные в поле до больших скоростей, сами стан источником и-ии. При ударе о нейтр атом, происх выбивание из них электронов. Это происх когда эн-ия электрона, вызыв-его ион-ию превышает эн-ию связи электронов в нейтр атоме. Иониз напряж--напряж м/у элекктродами. Для кажд газа оно имеет свое знач-е. Если эн-ия движ электрона меньше эн-ии ион-ии, то при ударе происх лишь возбуждение нейтр атома. Разновидностью ударн ион-ии чвл ступенчатая ион-ия-если движ электрона сталкив с предварит-но возбужд атомом, то ион-ия могет произойти. Несомост газовый разряд-электрич ток в газе сопровожд рядом явлений: световых, звуковых и и др. Сов-ть явлений, сопровожд прохожд тока через газ наз самостоят процесс прохождения тока. Разряд наз несомост., если он сущ только во время действ внешнего ионизатора. В этом случае после прекращ действия внешн ионизатора, не образ новые носители заряда, и ток прекращается. При несамост разряде токи имеют малое знач-е, свечение газа отсутствует. Вольт-амперной хар-ок явл график зависимости от тока к напряжению. Рис. ОА-линейные, подчин зак Ома. АВ-нелин, скорость прироста силы тока при увелич напряж-я сниж-ся. ВС-участок тока насыщения (увелич напряж-е не приводиит к увелич тока, ток постоянен) . В точке С напряж-е стан достаточным для того, чтобы разогнанные электроны стали вызыв газовую ион-ию. В точке Д разряд стан-ся самост. , прекращ действие, на разряд сущ-ет за счет ударн ион-ии.

44 Самост газов разряд-разряд сущ-ет после прекращ действ внешн ион-ии за счет ударной ион-ии. В этом случае наблюд световые звуковые явления, а сила тока могет значит увелич-ся. 1-тихий разряд-он непосредственно следует самостоятельно, не сопровожд-ся световыми и звуковыми явлениям. Сила тока не превыш 1милиАмпер. Прим в физиотерапии, в счетчиках Гейгера-Мюллера. 2-тлеющий разряд-при увелич напряж-я разряд переходит в тлеющий. Он возник при напряж-ии зажигания, зависящ от вида газа и его давления. Он сопровожд свечением газа, что связано с проц рекомбинации (объед положит иона и электрона) идещ с выдел эн-ии. Цвет свечения зав от вида газа. Прим в осветительных люминисцентных лампах, неоновых лампах и т.д. 3-дуговой-он сопр интенсивным свечением. А ток составл десятки и сотни ампер. Холодная газовая плазма-100%-но ионизирован газ. Он облад хорош проводимостью. Прим в ртутных лампах, ксеноновые лампы в спец микроскопах. 4-искровой-(разновидность дугового)- это разряд импульсно-колебат хар-ра, происход при норм атмосф давлении. При большой плотности тока наблюд интенсивные звуковые и световые явления (шипение, потрескивание). 5-коронный разряд-(разновидность тлеющего)- он наблюд в местах, где происх резкое изменение напряженности эл поля. Возник электронно-ионная лавина. В местах неоднородности наблюд свечение газа-корона. Тлеющ р-д происх при давлении меньше атмосферного, а остальные при атмосферном давлении. Рис. СД-ударн ионизация уже началась, но разряд еще не стал самостоятельным. Этот участоу наз переходным. ДF-участок тихоно самост раз-да. FE-установив тлеющ разряд. ЕН-аномальный тлеющ разряд НК-дуговой.

45 Кол-вл электронов в ед объема, т.е. конц у разных мет-различная. Различаются также и силы притяжения к положит ионам, кот удержив свобод электроны внутри метала. Ели 2 метала привести в тесное соприкосновение путем спайки ли сварки, то м/у ними будет происх взаимный переход электронов (дифузия). Электроны из одного мет (Zn) будут переходить в большем кол-ве, чем обратно (в Cu). В связи с этим в контактном слое со стороны цинка образ недостаток электронов, он заряж положит, со стороны меди образ из избыток, она заряж отрицат-но. В контактном слое образ эл поле, возник контактная разность потенциалов (крп). Это поле препятствует дальнейшему переходу электронов. В рез наступ динамич равновесие. Кол-во электронов, переход через контакт слаб=кол-ву электронов, возвращ под действ эл поля. Т.о. крп возник в месте контакта разнородных материалов (чистых мет или сплаво). Причины озникговения крп: 1-разное кол-во свободных электронов различных мет и сплавов. Крп, обусловлен разностью конц-ией электронов, зав от t. 2-в различных мет электроны облад разной энергией. 3-разная работа выхода электрона из мет. Работа вых-мiн работа, кот должен соверш электрон, чтобы уйти из мет и не вернуться, она зав от рода мет и чистоты его пов-ти. Механизм крп: при соприкосновении 2-х разнородных мет, электроны из мет где их конц выше, эн-ия выше, а работа вых меньше, переходят в др мет. При этом первый мет заряж положитеоьно, а др отрицательно. Далее крп начинает тормозить переход электронов и устанавливается динамич равновесие. Законы Вольта: 1-При соприкосновении 2-х разнородных мет м/у ними возник крп не зависящее от массы мет и площади контактов, но зависящ от природы мет, их t. 2-В последовательном ряду контактирующий мет при одинак t всех контактов, крп м/у крайними мет не зав от того контактируют ли они непосредственно или через ряд промежут мет .РИС. 3-В замкнутой цепи, сост из разнородных мет или сплавов, при одинак t местконтактов , алгебраическая сумма крп местконтактов=о. Крп при одинак t не могет создавать тока, т.к. она лишь уравновешивает потоки электронов в противоположных направлениях. Рис.

46 Если замкнуть противоположные концы проводников, то м/у ними возник такая же по величине, но противоположн по напряжению КРП, и тока в цепи не будет. Замкнутая цепь из разнородных металов и сплавов наз термоэлектрич цепью. В такой цепи происх явление взаимного превращения тепловой и электрич эн-ии. Прямой термоэлектрич эффект-заключ в возникновении эдс и тока в термоцепи при неодиноковой t местконтакта. В этом случае алгебраич сумм крп. Рис1. Термоэдс-эдс в замкнутой цепи, сост из разнородных мет, кот обусловлена разной t местконтактов. Экспериментально установлено, что t ⁰_AB мВС. -коэф пропорциональности ,кот хар-ет термоэлектрич особености контактирующих мет. Альфа численно=термоэдс, при изменении t на единицу зависимость от t можно представить графически. График. Под деств возник термоток. Сила тока пропорц и могет служить мерой разности t-ур спаек. Обратный термоэлектрич эфект-закключ в том, что при пропускании по темоэлектрич цепи тока от внешн источника, один контакт будет охлаждаться, другой-нагреваться по сравнению с t окруж среды. Рис. Контакт А охлаждается, В-нагревается. По зак сохран эн-ии, энергия поглощ=эн-ии выделенной. Опытным путем установлено, что независимо от того поглощ эн-ия или выд, кол-во теплоты пропорц току от внеш источника и времени его пропуcr-ия Qп=П I t. , где Qп-теплота Пельтье, П-коэф пропорц-ти, он отраж термоэл природу контактирующих металов. Qп-а=Qп-в. Явление обратного термоэл эф можно объяснить след образом. В спае А направл движения электронов, обр крп совпад с направлением движения электронов от внешн источника, т.е. электроны в этом спае ускор-ся, на что затрач эн-ия и спай охлаждается. В спае В движ электронов образ крп, не совпад с направлением движ электронов от внешнего источника, здесь происходит торможение электронов, и спай нагрев-ся, выд эн-ия. Обратный термоэл эф прим для охлаждения инструмента при увеличении хрусталика глаза, при изгот переносных холодильников. Обратный термоэл эф хорошо выражен в полупроводниках.

47 Эквивалентная схема-условная модель, кот хар-ет живую ткань, как проводник переменого тока. По схеме мона судить о том, какими эл элементами представлены ткани, как они соединены, и как св-во ткани изменяется с изменением частоты переменго тока. Воснове создания таких схем лежат 3 положения: 1-содержимое клтки и внеклеточнач среда явл проводниками с ионной проводимотью, оин облад активным сопротивлением, сопротивление клетки, сопротивление среды. 2-клет мембрана предст собой диэлектрик. Однако небольшая ионая проводимость имеет место, след-но имеются и небольшое активное сопрот-е мембраны. 3-содержимое клетки и внеклет среда, раздел мембрану, предст собой конденсатор опред емкости. При построении эквивалентной схемы необходимо учитывать пути тока через клетку, в обход клетки, т.е. через клеточн среду. Путь через клетку проход через клет мембрану, содержимое клетки, и выходит также через клеточн мембр. При анализе схемы можно предположить, что с увелич частоты ток через электроемкость будет возрастать, а общ сопротивление будет уменьшаться.

48 Жив ткань как проводник перемен эл тока имеет след особенности: 1-полное сопротивление жив ткани зависит от ее вида, физиологич состояния и от частоты тока. 2-с увелич частоты полное сопрот-е жив ткани уменьш-ся нелинейно до опред знач-я, а затем остается практически постоянной. 3-сопротивление жив ткани перемен току меньше чем постояному. При пропускании перемен тока через жив ткань наблюд явление дисперсии электропроводности-это зависимоть удельного сопротивления жив ткани от частоты перемен ток. Сущ неск областей дисперсии. Дисперсия жив ткани наиболее выражена в пределах от 10²Гц до 10⁶Гц. Для мертвой ткани дисперсия отсут. Это можно исп для опред жизнеспособности ткани. Для колличествен оценки дисперсии введена величина, кот наз коэф дисперсии. Это безразмерная величина=отношению уд сопротивления при частоте=10² к уд сопрот-ю при частоте=10⁶. Кд= 10² 10⁶.. Кд для различных жив тканей различ. Для печени млекопит Кд=9-10, при умирании жив ткани Кд1.Граф.

49 Импульмный ток имеет раздраж эфект. График1-состоит из импульсов и пауз. Действие тока на орг чел опред-ся видом ткани, силой и плотностью тока, его частотой и t действия. В зависимости от условий ток оказывает лечебн или поражающ действие. Выд след дествия тока: раздражающее, тепловое, специфико-физиологич действие. Раздраж действие проявл для возбудимых тканей: мышечн, нервной. Оно лежит в основе диагнотич применения и подчин 3-м законам: 1-Закон Дюбца-Реймонда. Он хар-ет зависимость раздраж действия (Рд) от скорости протек тока. Закон утвержд что разжраж действие прямо проп скорости измен тока. Рд=k*di/dt., где k-коэф, характериз св-ва тканей. Наиб раздраж эф облад прямоуг импульсы. 2-Закон Вейса-Лапика. Он устана зав-ть Рд от длительности раздраж импульсов тока. В опред пределах Рд возрастает прямопропорц длительности разд импульсов тока. Рд=Rt. 3-Закон Нерста-для одиночных раздраж импульсов тока, одно и тоже раздраж действие можно получить увелич силу и уменьш время раздраж-я и наоборот. Рд=Itⁿ. На практике раздраж действие тока оценивают с помощью реобазы и хроноксии. Реобаза-хар-ет пороговое раздраж действие по силе тока. Это минимальная сила тока, кот при достаточном t раздраж вызыв пороговый раздраж эффект в виде сокращ мышц. Хронаксия-хар-ет пороговое раздраж действие по t раздраж-я. Это такое min t раздраж, при кот ток удвоеной реобазы вызывает сокращение мышцы. Кривая, кот хар-ет пороговый эффект при изменении силы тока и времени раздраж, наз пороговой криво «ток-время». График2, где срединй участок подчин зак Нерста. Для опред реобазы необход при достаточно длительном t раздражении увели-ть ток. И реобазой будет тот min ток, при кот мышца начнет сокращаться. Для опред хроноксии берется ток удвоеной реобазы.

50 Одна из особенностей действия высокочастотного тока состоит в том, что он не оказывает раздраж действия на ткани. В отличии от токов низк частоты, высокочастотн токи спос нагревать до высок t не только проводники, но и диэлектрики. Ток низкой частоты с силой более 50мА уже опасен для чел. Токи высок частоты с силой 3-0А могут быть безопасными (в медицине исп до 1-1,5А). Это объясн тем, что при прохождении через ткани токов низкой частоты амплитуда колеб ионов могет пределы прочности тканей. Возник болевые ощущения, часть ткани разрушается. При прохождении через ткани токов высок частоты смещение ионов не значительно, след токи высок частоты не вызыв неприятных ощущений. При чаестоте больше 500КГц смещение ионов соразмерно с их смещением в рез теплового движ, поэт осн первичным эффектом здесь явл тепловое воздействие. Теплов эф при действии высокочастотного тока обусловлен джоулевыми и диэлектрич потерями. Выделение тепла зав от св-в ткани. Джоулевы потери-(ионные)-связ с выдел тепла за счет потери эн-ии на активном сопротивлении ткани из-за колеб движ ионов высокочастот токов. Закон Джоуля-Ленса Qдж=kI²Rt, Q-кол-во теплоты,Дж; К-коэф перехода. Джоулевы потери не зав от частоты. Диэлектрич потери-связ с поляризацией и колебаниями мол диэлектриков в высокочастотном поле. Qдиэл=kE²(ню)Фnt , где Е-напряженность эл поля, В/м; Фn-фактор потерь, учитыв диэлектрич св-ва дан ткани. Зависит от частоты. Для кажд вида ткани сущ частота , на кот диэл потери max. На этих частотах. Специфически-физиологич эффект проявляется в более утомляющем успокаивающем действии, частота=30-40МГц.

51 Лечение с пом пост тока: 1-Гальванизация-метод лечения с пом пост тока с частотой до 50мА. При г-ии в рез прохождения эл тока через ткани орг в клетках происход изменение обычной конц ионов. Функциональн сост кл изменяются, чем и обуславливается терапевтич действие пост тока. Одним из видов г-ии явл лекарствен электрофорез-электролитич введ лек в-в в орг через кожу и слизистые оболочки с пом пост тока. В орг ввод как положит так и отрицат ионы (Na+, R+, новокаин, Br-, I-, кофеин. ) 2-Аэроионо терапия-Франкривизация-В земных условиях воздух всегда сод некот кол-во ионов, благодаря естественным ионизаторам. Ионы и свободн электроны, наход в воздухе, могут могут присоединяться к нейтральным атомам и взвешенным частицам, при этом образ сложн ионы, кот в атмосфере наз аэроионами. Газовые ионы явл легкими, а соед с чатицами дыма-тяж. В городе содержание тяжелых ионов намного больше чем за городом. Тяж аэроионы вредно действ на орг, а легкие оказ благотворное влияние. Их исп для лечения-аэроионотерапии. Различ естественную (связ с пребыванием больного в природных условиях с повышеной ионизацией тока) и искуственную (проводится с пом спец устройств). Разновидностью исскуствен аэроионотерапии явл франкривизация-или стат душ. В зоне коронного разряда образ лавина ионов, вызыв ощущ легкого ветерка. Аэроионы достиг шеи и слизистых оболочек носа воздейств на их рецепторы и оказ т.о. влияние на весь орг.

52 Лечение с пом перемен тока: 1-Диатермия (сквозное прогревание)- это получ теплового эф глубоколеж тканям, сила тока 1-1,5А, частота 1-2МГц. При этом сильно нагрев кожа, подкожная клетчатка, мышцы (у них большое удельной сопротивление). Меньше нагрев органы, богатые кровью или лимфой-печень, легкие, лимфоузлы. Недостаток-непродуктивное выделение тепла в слои кожи и подкожной клетчатки .Прим в хирургич целях: 1-диатермокоагуляция (прижигание тканей). Плотность 6-10 мА/мм². В рез ткань нагрев и коагулирует. 2-диатермотомия-это рассекание ткани при пом электрода в форме лезвия, при этом плотность тока составл 40 мА/мм². 3-дарсоквализация-прим ток с частотой 100-400КГц. Местное воздействие-прогрев. Сила тока 10-15мА. 2-Индуктотермия-если поместить биолог ткань в перемен магнитное поле, то в рез явления электромагнитной индукции в проводящих тканях образ вихревые токи, нагрв объект. Нагревание области под действием высокочастотного магнитного поля при частоте 10-15МГц, наз-индуктотермией. При этом явлении кол-во теплоты, выд в единице объема ткани прямо проп квадрату магнитного поля , частоте в квадрате и обратно пропорц удельному сопротивлению. При инд-ии нагрев больше та ткань, кот им меньшее сопротивление. Сильно нагрев мышцы, а менее-жировая ткань. 3-УВЧ-терапия-биолог ткань помещ м/у плоскими электродами, но они не касаются тела. Исп частота=40МГц, 58МГц. Механизм воздействия на проводящие пути и диэл среды различен. При возд на проводник высокачаст поле вызыв колеьат движ оинов, что сопровожд тепловым эффектом. Кол-во теплоты выд в единице объема в проводнике прямо пропрц Е² и обратно пропрц уд сопротивлению. Q=E²/. В диэлектрике под деств перемен поля происх поляризация мол, сопровожд выделением тепла. Кол-во, теплоты выд в единице объема диэлектрика прямо пропорц относительно диэлектрич проницаемости (), круговой частоте (), Е² и tg угла диэл потерь-это угол отставания по фазе колебания дипольных мол от колебания напряженности поля. При исп ульразвуковых частот диэл ткань нагрев-ся интенсивнее проводящих. Кроме теплового эф выжным явл-ся значит влияние на физиологич состояние клетки. 4-СВЧ-терапия-Физиотерапевтич методы, основан на исп-ии электромагнитных волн СВЧ-диапазона подразделяются 1-микроволновая терапия (частота=2375МГц) 2-терапия дециметровыми волнами (частота=460МГц). Первичное действие СВЧ волн на в-во обусловлено колеб-ми ионов в р-рах электролитов и мол в полярных диэлектриках. Глубина проникновения электромагнитных волн в биол ткань зависит от способности этих тканей поглощать эн-ию волны. Микроволны проник в мышцы на глубину до 2см, а в кость в глубину 10см. Дициметровые волны проник в 2 раза глубже. СВЧ-волны хорошо поглощся водными средами орг. Много тепла выд-ся в полостях.

53. Свет это волна , т.е. распределение в пространстве элек-магнит поля. Основ-й хар-й эл. Магнитного поля является вектор напряжённости, а основ. Харак-й - вектор М. Индукции. Плоскости колебания этих векторов ^ др другу и ^ напр-ю распр-я волны. РИС1. Электоромагнитные волны всегда поперечны. Световой вектор - вектор Е (напряжености) эл. поля, это связано с тем, что как хим так и биолог действие света связано в основном с эл составляющей поля-электромагнит-й волной. Естетственные источники света представляют собой совокупность огромного количества хаотически ориентированных атомов, излучающих электромагнитные волны, кажд отдель атомизлучает эл маг волну, к которой вектор Е лежит в строго определённой плоскости. Пл-ть в которой лежит век Е и век V(скорости) называется пл-ю поля. РИС2. Свет наз-ся поляризованным или плоско поляризованным, если век Е лежит в строго определённой пл-ти. Колебания во всех точках волны происходит в одной плоскости. а) ++++ (колебания век Е в || пл-ти падения) б) -о-о-о-о- (колеб-я век Е в ^ пл-ти падения). Поляризация - наз-ся процесс превращения естественного света в поляризованный. Он осущ с помощью спец устройства. Первые поляризаторы были изготов-ны из кристаллов. Пл-ть в которой поляризован свет вышедший из поляризатора наз-ся гл пл-ю поляризатора. Уст-во исп для анализа поляриз света называется анализатор. Расссмотрим прох-е света через сис-му поляриз-анализ. Y-интенсивность. РИС3. Обозначим амплитуду вектора Е плоскополяризов света. Е-состав преимущ-во через А. Е=ЕоCosf ; E² = E² Cos²f; J=Jo Cos²f. Интенсивность света J~ E² . Закон Малюса. Jo-интенсивность плоскополяризованного света, падающего на А. J-U света вышедшего из А. Из закона Маллюса, как видно, при повороте А, J-вышедшего из него света изменяется от 0 до Jo. Если f=0; 180°, то Cosf=1, то экран max освещается. Если f=90°, 270°, то Cosf=0° имеет место max затемнение. Ост. Интенсивности имеют промежуточное значение.

54. Рассматривается несколько способов получения поляриз-го света из естественного. а)поляризация при отражении и преломлении. При падении светового луча на границу раздела 2-х диэлектриков свет частично отражается, а частично проникает во вторую среду. При этом оба луча оказ-ся частично поляризованными. В отражённом луче преобладает колеб-я вектора Е ^ к пл-ти падения в преломлённом луче || Е. Рис1. (формулы вместе с рисунком). Отражённые лучи полностьб плоско поляризованы при условии, что Tg i_б=n (зак. Бростера). Т.о. граница 2-х диэлектриков или вакуум-диэлектрик, являются поляризаторами. б)поляриз при двойном лучепреломлении. При переходе луча света из одной изотропной среды в др во 2-й среде от гр. раздела распр-ся один луч. Он не выходит из пл-ти падения. Явление осложняется, если вторая среда является анизотропной, т.е физ св-ва различны здесь в разных напр-ях. При переходе в анизотропную среду происходит явление двойного лучепреломления - падающ на поверхность раздела луч раздваивается т.е. во 2-й среде от гр. раздела распр-ся 2 луча. Это явление наблюд. В кристалле кварца, исландского шпата. Рассматр-ся 2 лучепр при норм падении луча на границу раздела. РИС 2. MN- оптич ось кристалла. Это напр-е вдоль кот нет дв лучепрелом-е. О-обыкновен луч, он подчин зак геомет-й оптики. е-необыкн луч, он преломляется при норм падении, т.е. не подчиняется законам геомет оптики. Между О и е есть некоторые различия: 1-лучи поляризов-ы во взаимно ^ направлениях. 2-показатели преломления среды для этих лучей и V(скорость) распр-я различны. Они совпадают лишь вдоль оси MN. Наибольшее различие V(скоростей) обыкновенной и необыкновенной волны имеют в направлении ^-но оптич оси.

55. Двояо преломляющиеся кристаллы непосредственно не исп-ся как поляризатор. Т.к. пучки обыкновен и необыкновен лучей слишком мало разведены или даже перекрыв-ся, но из двоякопрелом кристала изготов-т поляризационные призмы. Призма Николя изготов-ся из исландского шпата для кот-го показ-ли прелом-я обыкновен и необыкновен лучей различны. no=1,66 ne=1,49, различия в напр-ях. Призма разрезана по диагонали и склеена канадским бальзамом nкб=1,55 ; nе< nкб< nо; При состав-х углах призмы на границе склеивающего слоя, луч О испытывает полное внутреннее отражение и через границу слоя не проходит. Он выводится из кристалла или поглощается зачернённой нижней гранью. Луч Е прох через границу и выходит из призмы || нижней грани. РИС 6. На этом принципе основаны поляризаторы которые наряду с двойным лучепреломлением могут поглощать один из лучей сильнее чем другие. Это явление называется ихрроис. В пластинке толщиной 1 мм обыкновенный луч практически поглошается. Недостатком - плохие спектральные характеристики. Белый спектр после прохождения через них становится окрашенным. В тоже время Николь прозрачен в видимой части света

56. Оптически активные вещ-ва- это вещества, поворачивающие плоскость поляризации плоскополяриз света при прохождении света через них. Угол поворота плоскости поляриз (a) при прохождении пластины толщиной L изготовл из оптич актив вещ-ва, при опред a. a=aоL; [aо]=градус\мм. Опт акт явл р-ры опт акт вещ-в, в том числе органич. Для растворов a=aоLС (С-конц опт актив вещ-ва). (aо-const и удельное вращение). aо~1/a² ;- Зависимость от a называется дисперсией. Кварцевая пластинка толщиной в 1 мм поворачив плоскость поляризации для красного света на 15°, желт света - 21°, фиолетов-51° aо зависит от t°, св-в раст-ля. Исследования, основанные на измерениях величины вращения пл-ти поляризации исп в медицине, пищевой промыш-ти, биологич исследования. Соответ-е приборы наз-ся поляриметрами РИС1. П- поляризатор К-кювета А-анализ Э-экран . В отсутствии К максимальная яркость пятна получается при совпадении главн плоскостей поляризации и анализ, Полное затемнение при взаимном ^ распол . При наличии кюветы для получения аналогичных рез-в необходимо повернуть анализ на угол a, т.е. на угол на кот р-р в кювете повёрнёт плоскость колебания поляриз света.

57. Ф относительно к фото явл-м под которыми поянимают явления взаимного превращения световой в электрическую энергию. Ф представляет явление полного или частичного освобождения заряженных частиц при поглащении энергии. В рез поглощ фотонов наблюдается : изменение электропроводности вещества, эмиссия электронов из вещ-ва (выход)- возник ЭДС на границе сред с разным типом проводимости. Сущ-т следующие виды Ф: 1-внутрениий ф(изменение проводимости полупроводников при поглащении ими фотонов). Это явление исп-ся в фоторезисторах, которые применяются в фото эл дозиметрах , из фотоэлем-в - инфракрасного - рентгеновского излучения, в мед приборах оксигенометр (оксигемометр), в пожарной сигнализации. 2-вентильный ф(явление возник фото ЭДС на границе раздела полупроводников и др. вещ-в с разным типом проводимости, в рез-те разделения носителей электрозарядов эл полем. Эта разновидность Ф лежит в основе работы солнечных батарей, а также в селеновых фотоэлементах, последнее применение в датчиках, регистрирующих уровень освещённости. 3-внешний Ф(проец выхода электронов из вещ-ва (мет) в вакуум под действием электромаг-го излучения). Превращение Е излучения в электрич. Осущ-ся с помощью Ф воспроизведение звука. 1 закон Ф-фототок насыщения прямо пропорц световому потоку. Кол-во испускаемых электронов прямо пропоц плотности падающего на в-вао лучистого потока при его неизменном спектральном составе. 2 закон Ф-Мах начальная кинетич эн фотоэлектронов прямо пропорц частоте падающего лучистого потока и зав от его интенсивности. ЕкЕф; Ек=m_eV²/2; Еф=hню. З закон-Для кажд в-ва сущ мин частота и мах длина волны за пределами кот фотоэф не происходит. Эта длина волны наз красной границей. кр=Авых/h; кр=hc/Авых. Ур-е Эйнтштейна для Ф. Ур-е э. для Ф является частным случаем закона сохранения и превращения энергии. Свою теор Эйнштейн основал на квантовых представлениях, а также на известных к тому времени набл-ях о зав-ти энергии фотоэлектронов от частоты. Эйнштейн ввёл понятие «фотона» и сформулировал 3 положения. 1-При взаимодействии с электронами вещ-ва падающие фотоны поглащаются полностью. 2-первый фотон взаимодействует только с первым элетроном. 3-1-й поглощ фотон способствует выходу только первого фото електрона с некот Ек. При Ф энергия фотона расходуется на Авых электронов из вещ и его начальную Ек , которая будет max тогда, когда электроны спускаются с поверхности вещ-ва. h= Авых+meV²/2 ; meV²/2= h Авых; V-скорость. Чем ­ частота падающего света(излучения) тем стрелка энерии фотона и тем стрелка за вычетом Авых ост-ся на начальную Ек. Чем ­ интенсивность падающего излучеия тем ­ фотонов входит в лучистый поток. Тем больше электронов могут выйти из вещ-ва и учавствовать в создании тока. Именно по этому сила фототока насыщения ~ световому потоку. Однако, начальное Ек кажд электрона , зависящее от частоты света , не зависит от интенсивности светового потока, т.к. первый дектрон получ энергию только от первого фотона. hкр=Авых meV²/2=0

58. М-ся оптич сис-ма с 2-мя ступенями увеличения предназначается для наблюдения в увеличенном виде близко расположенных предметов. 1-я ступень - Объектив - центрическая сис-ма из || 10 линз, предназнач-х для рассматривания объекта и формирования промежуточного изображ-я, располож-го перед окуляром. 2-я ступень - окуляр , система из 2-5 линз предназачен для рассматрив-я промежуточного изображения. Для построения изображ-я в М. необх : объектив и окуляр изобразить в виде тонких сбирающих линз, выбрать2 луча:1-через оптический центр, 2-|| главн оптич основ . расположить предмет перед главным фокусом объектива , построить промежут изображение, оно должно получиться за двойным фокусом объектива, увелич, действит, обратным по отношению к L. Это изображ-е располагается на расстоянии меньшем, чем главное фокусное расстояние окуляра. Построить окончательное изображение L2, которое формируется окуляром. Оно получ увеличенным, мнимым, прямым, по отношению к L1. L2 нах-ся от окуляра на расстоянии наилучшего видения (25 см). РИС. L-высота; L1-высота промежут изображения, оно действительно обратн увеличен по отношению к L. L2-конечное изображение, мнимое, увеличенное, прямое по отношению к L1. D-длина тубуса (15-20см). L(печатное большое)-расстояние наилучшего видения(25см)-условное расстояние на котором глаз под большим углом зрения может длительно осущ зрительную работу.

59. 1.Увеличение-безразмерная величина = отношению размера изображения L2 к размеру предмета L. Если увеличение выражено в линейных единицах - линейное, угловых- углов. Гм=ГобГок; Гоб=L1/L ; Гок=L2/L1; Гм=L2/L ; Гм=D/fоб * L/fок. Увеличение об и ак гравируется на их оправах. У обычных биологических микроскопов об. Имеет увеличение 8,10,20,40,90 раз у исслед-х в 100раз. Окуляры им. увеличение - 5,7,10, 20 раз. У современных микроскопов увеличение составляет Гм=100*20=2000 раз. 2.Числовая апертура (А)-она характеризует светособирающую и разрешающую способности микроскопа. Это безразмерная величина численно = произведению показателя преломления среды (n) находится между предметом и объективом на sin апертурного угла(N). A=n*sin(N). N-угол под которым из точки , находящейся в главном фокусе объектива виден радиус передней линзы объектива. РИС. Средой между объектом и объективом может быть : воздух, n=1, тогда это называется сухой объектив, может быть дистилированная вода, n=1.33 . глицерин, n=1,49. Кедровое масло, n=1,55. Объектив получается иммерсионный.. 3. Разрешающая способость R. Это способность оптической системы давайть раздельные избражения двух предельноблизкорасположенных точек объекта, или его структур. R обратно переменно предела разрешения. R=1/d Предел разрешения - наименьшее расстояние на котором 2 структуры видны раздельно. Экспериментально установлено, что d зависит от l , от числовой А микроскопа. d=l/2A [d] - мкм, [R] - мкм^-1 , R=2A/l= 2nsinN/l. Из этой ф-лы следует , что для увеличения разрешающей способности микроскопа, надо использовать коротко волновые излучения и объективы с большой апертурой(иммерсионные).

60 Светопровод часть глаза образована роговицей, жидкостью передней камеры, хрусталиком, стекловидным телом. Главн оптич ось проходит через центры роговицы, зрачка, хрусталика. Т.е. глаз-центрирован оптич система. Световосприним часть (рецепторы)-это сетчатка, в кот нах-ся светочувствит зрит нервы. Через центры роговицы и желтого пятна проходит зрительная ось. В направлении этой оси глаз имеет наилучшую разреш способность. Угол м/у оптич и зрит осью сост 5 градусов. Д=1/F , где Д-оптич сила глаза, измеряется в диоптриях. Роговица, хрустали, передн камера подобны собирающим линзам, стекловидное тело-рассеивающая. Изображение предметов, удаленных от линзы на различн растояния, получ на различн расстояниях от нее. Однако для нормального глаза различноудаленные предметы дают на сетчатке одинаково резкие изображения. Это означает что сущ механизм, позволяющий глазу приспосабливаться к изменению растояния до наблюдаемых предметов-наз Аккомодация. А-приспособление глаза к четкому видению различноудаленных предметов. Ближний предел а-ии связан с мах напряжением кольцевой мышцы. А-ия соверш без существенного напряжения. Размер изображения на сетчатке зависит от размера предмета и его удалении от глаза. Угол зрения-это угол м/у лучами идущих от крайних точек предмета через оптич центр глаза. Один и тот же угол зрения могет соответствовать разным предметам. Рис. L-растояние от предмета до оптич центра, l-расстояние от оптич центра до изображения, В-размер предмета, b-размер изображения. b=Bl/L, l=16-17мм. Разрешающая спос-ть-это спос-ть глаза различать 2 близкие точки предметов раздельно. Для колличеств хар-ки исп величину наименьший угол зрения-такой угол при кот человеч глаз еще различает 2 точки предметов по раздельности. Для норм глаз этот угол=1 минуте. В медицине разреш-ю спос-ть глаза оценивают остротой зрения. За норму приним единицу.

61 В норме в глазу при отсут аккомодации задний фокус совпад с сетчаткой. Такой глаз наз эммитрофическим. Близорукий глаз-в спок состоянии задний фокус лежит внутри глаза перед сетчаткой. Растояние глазного яблока больше фокусного растояния хрусталика. Глаз вытянут в переднезаднем направлении. Для такого глаз растояние наил зрения мении25см. Компенсация-уменьш оптич силы глаза, исп рассеивващ линз. Дальнозоркий глаз-в спок состоянии задний фокус лежит за сетчаткой. Растояние глазного яблока малое, т.е. сжат впереднезаднем направлении и лучи фокусируются за сетчаткой. Для такого глаза растояние наилучш зрения более 25см. Компенсация-усиление оптич силы, исп собирающих линз. Причины близорукости и дальнозоркости могу быть изменение св-в хрусталика. С возрастом хрусталик теряет эластичность, что ведет к возрастной дальнозоркости.

62 Лучистый поток-лучистая энергия, переносимая оптич излуч в ед времени. Ф=W/t, Вт. Поглощение-явление ослабления лучистого потока по мере проникновения его вглубь в-ва. Особенности поглощения света: 1-зав от вида поглош в-ва. 2-зав от конц-ии поглощ р-ра в-ва. 3-зав от толщины слоя в-в. 4-происх по закону убывающей показательной экспотенциальной ф-ии, e^x-возраст ф-ия, e^-x-убыв ф-ия. Закон поглощения. -Для однородной среды и монохроматич излучения носит название з-на Бугера-Ламберта. Слои в-ва одинак толщины поглощ одинак доли падающего на них монохроматич светового потока не зависимо от его обсолютн величины. Диф форма з-на. Рис. L-толщина слоя в-ва, dx-толщина элемент слоя, Фо-неослаблен лучист поток, Фx-лучист поток, падающ на эл слоя dx, Ф_L-ослаблен лучистый поток на вых из пластинки. Лучистый поток поглощ слоем dx прямо пропорц лучист потоку падающ на этот слой dx и толщине этого элемент слоя dx. dФx=-KФxdx. k-коэф пропорц-ти, наз показатель поглощения зависит от вида поглощ в-ва. Следствия из з-на: 1- dФx/dx=-KФx, dФx/dx-обсолютн скорость поглощ прямо пропорц лучистому потоку, падающ на этот слой. 2- dФx/Фx dx=-K,-относит скорость поглощения.